Газы — Физические свойства

Под предельной толщиной пристенного жидкостного слоя понимают такую среднюю толщину пленки, при достижении которой начинается распад гребней волн, что приводит к возникновению разбрызгивания (уноса). Величина 8" зависит от скорости газа и физических свойств жидкости. [c.212]

Схема ударной трубы, служащей для создания в лабораторных условиях кратковременных сверхзвуковых потоков, не требующих для своего осуществления затраты больших количеств энергии, показана на рис. 49, а. Цилиндрическая труба с закрытыми входом и выходом разделена на два отсека диафрагмой, по обе стороны от которой находятся газы различных физических свойств. Газ, находящийся в левом отсеке, сжат до значительно большего давления, чем другой. В некоторый момент времени диафрагма разрушается и газ из левого отсека устремляется в правый. Разрыв давлений, имевший место до разрушения диафрагмы, распростра- [c.154]

При очень больших температурах газа его физические свойства существенно изменяются. Происходит процесс диссоциации молекул, т. е. распадение на две или несколько частей (атомы, радикалы или молекулы)- При высоких температурах происходит и ионизация газа, т. е. отщепление электронов от атомов или молекул, приводящее к образованию положительных ионов и свободных электронов. Эти эффекты заметно проявляются при температурах, превышающих 3000—4 000° К. [c.232]

Пользуясь этим соотношением и графиками на рис. 5.2 можно по заданным расходу жидкости, скорости газа и физическим свойствам жидкости и газа рассчитать Т и X, а. затем по формулам (5.18), [c.188]

Величина критической скорости определяется физическими свойствами и начальными параметрами газа. [c.47]

Критерий энергетической оценки Е для реакторов с шаровыми твэлами определяется четырьмя независимыми друг от друга сомножителями первый из них характеризуется только параметрами шаровой укладки (диаметр шарового твэла, объемная пористость активной зоны т) второй отражает физические свойства газового теплоносителя (теплопроводность X, удельная теплоемкость Ср, газовая постоянная R и динамическая вязкость ji) третий определяется параметрами газового теплоносителя (средним давлением в активной зоне р, нагревом газа в зоне ДГг, средней абсолютной температурой 7 pi i четвертый — средней объемной плотностью теплового потока qv и геометрией активной зоны. [c.92]

При /ц< = 750°С физические свойства дымовых газов данного состава соответственно равны [c.98]

При турбулентном режиме течения газа в трубах, каналах и при продольном обтекании трубных пучков теплоотдача может быть подсчитана по формуле (5-7), но при этом поправка на изменение физических свойств с температурой (Ргш/Ргс)" несправедлива. [c.98]

Для газов влияние изменения физических свойств на теплоотдачу можно учесть введением температурного фактора [8] [c.98]

При этой температуре физические свойства дымовых газов данного состава следующие [c.142]

При температуре /ш1 = 677°С физические свойства дымовых газов данного состава равны соответственно [c.229]

При температуре ж1=982°С физические свойства дымовых газов заданного состава равны соответственно [c.232]

Перегретый пар является не насыщенным, так как при данном давлении удельный объем перегретого пара больше удельного объема сухого насыщенного пара, а плотность меньше. Он по своим физическим свойствам приближается к газу и тем ближе, чем выше степень перегрева. [c.173]

В качестве жидких теплоносителей в технике применяют различные вещества воздух, воду, газы, масло, нефть, спирт, ртуть, расплавленные металлы и многие другие. В зависимости от физических свойств этих веществ процессы теплоотдачи протекают различно. [c.403]

Теплота, переданная источниками энергии свариваемому телу, распространяется в нем, подчиняясь законам теплопроводности. Эти явления рассмотрены в разд. И Тепловые процессы при сварке . Если бы металл не изменял своих механических и физических свойств при повышении температуры, то задача изучения нагрева тел при сварке свелась бы только к определению условий, при которых металл в зоне сварки достигает необходимой температуры. В действительности изучение температурных процессов в металле шва и вблизи него необходимо главным образом по двум причинам для количественного описания многочисленных реакций, которые идут между жидким металлом и шлаком или газом, а также для определения условий кристаллизации [c.5]

При сварке меди и ее сплавов получение качественного шва — без пор, с требуемыми физическими свойствами — весьма затруднительно. Это связано с наличием в исходном металле закиси меди и высокой склонности меди к поглощению водорода. Возможна сварка меди и ее сплавов в защитных газах — аргоне и гелии, а также в азоте, который по отношению к этому металлу является инертным газом. Сварку ведут неплавящимися электродами — вольфрамовым и угольным (не для всех марок меди) на постоянном токе прямой полярности с подачей присадочной проволоки. [c.388]

Это свойство, известное как закон Авогадро, было выведено первоначально из наблюдений за объемами реагирующих газовых смесей. Оно явилось одним из первых указаний на то, что физические свойства газов не очень зависят от конкретных свойств составляющих их молекул. В 3.5 мы сможем получить закон Авогадро, как говорят, из первых принципов. [c.34]

Отсутствие взаимодействия высокореакционных элементов (алюминия, титана, ниобия) с кислородом и азотом позволяет получать сплавы с весьма малым колебанием химического состава, что обеспечивает высокую однородность физических свойств металла. Таким образом, благодаря вакууму уменьшается концентрация растворенных в металле газов (водорода, азота, кислорода, оксида углерода и др.). [c.280]

Значение числа Прандтля зависит от физических свойств среды. Для газов число Прандтля близко к единице (например для воздуха Рг = 0,72). При Рг = 1 третий член правой части равен нулю и уравнение энергии упрощается [c.75]

Из последних соотношений можно определить индивидуальные константы а и Ь, зависящие от физических свойств данного газа [c.105]

Критическое отношение давлений зависит только от физических свойств газа, точнее от его показателя адиабаты. Для двухатомных газов при k 1,4 Р р = 0,528. [c.132]

Уравнения движения, сплошности и состояния отличаются ог уравнений для инертного теплоносителя только тем, что входящие в них параметры, характеризующие физические свойства газа, зависят не только от температуры и давления, но и от состава смеси. Рассмотрим особенности остальных уравнений. [c.368]

Связь числа Le с физическими свойствами реагирующего газа при локальном химическом равновесии [c.371]

Изложены основные вопросы технической механики жидкости и газа. Приведены физические свойства жидкостей и газа. Освещены законы равновесия, основы кинематики и динамики жидкости и газа, гидравлические сопротивления. Рассмотрено движение по трубопроводам и истечение через отверстия и насадки жидкости и газа. Описано обтекание твердых тел потоком жидкости и газа. Даны основы моделирования гидроаэродииамических явлений. [c.2]

Парадоксальное, на первый взгляд, охлаждение воды более горячими газами объясняется физическими свойствами газов, их епособиостыо к насыщению парами воды при определенной температуре. При этом соотношение вла-госодержания и температуры насыщения — темлопатуры газа по смоченному термометру, являющейся теоретическим пределом охлаждения воды, в спстемо [c.134]

Уравнение (1-63), выражающее функцию 6(Я), является уравнением годографа скорости для данной линии тока в поляр ных координатах (рис. 1-14). Годограф ско рости представляет собой эпициклоиду Нормаль к годографу скорости F A являет ся характеристикой в плоскости потока Линию годографа скорости E F H U назы вают характеристикой в плоскости годогра фа. Все линии тока имеют общий годограф скорости, т. е. форма характеристики в плоскости годографа не зависит от характера течения и одинакова для всех плоских сверхзвуковых потоков газа данных физических свойств. [c.25]

Цилиндрическая трубка с закрытым входом и выходом разделена на два отсека диафрагмой, по обе стороны от которой находятся газы различных физических свойств. Газ, находящийся в левом отсеке, сжат до значительно большего давления, чем другой. В некоторый момент времени диафрагма разрушается и газ из левого отсека устре -ляется в правый. Разрыв давлений, имевший место до разрушения диафрагмы, распространяется в виде ударной волны вправо, увлекая за собой спутный поток газа. Этот поток встречает на своем пути исследуемую модель, размещенную в правом отделении трубы. Специальная оптическая установка позволяет произвести при этом мгновенное фотографирование спектра обтекания модели, а также и другие интересующ-ие исследсвателя измерения. [c.184]

При больших температурных напорах резко меняются физические свойства теплоносителей, что приводит к деформации профилей скоростей н температур в пограничных слоях по сравнению с условиями, соответствующими малым температурным напорам. Для газов изменение физических свойств однозначно следует за относительным изменением абсолютных температур. В итоге на теплообмен проявляется влияние так называемого температурного фактора, т. е. Ки Для капельных жидкостей (Рг > 1) при омыва- [c.38]

При рассмотрении теоретических и экспериментальных работ по опрокидыванию видно, что необходимо создать теорию, учитывающую изменения параметров пленки потоком газа и устангшливающую зависимость между параметрами пленки, расходом жидкости, скоростью газа и физическими свойствами жидкости и газа. В данном разделе явление опрокидывания исследуется на основе нелинейной теории движения тонких слоев вязкой жидкости вместе с газом. Определены безразмерные величины, с помощью которых в режиме опрокидывания могут быть рассчитаны параметры пленки, критическая скорость газа по опрокидыванию и гидродинамические величины для жидкостей и газов с любыми физическими параметрами. [c.198]

При сварке плавящимся электродом за два прохода (с двух сторон) можно сваривать металл без скоса кромок толщиной до 36 мм. В качестве защитного газа используют аргон и гелий (табл. 106), При сварке за два прохода в аргоне швы получаются относительно более узкими (рис. 164, а), а в гелии — более широкими (рис. 164, е), что связано с физическими свойствами защитных газов при сварке в гелии требуется более высокое паиряже-нне дуги. Сварку ведут на постоянном токе обратной полярности. [c.366]

Обобщая экспериментальные исследования влияния размеров (диаметра) теплообменной поверхности на величину коэффициентов теплообмена, можно сделать вывод, что степень влияния определяется отношением D/d, а также физическими свойствами псевдоожижаемого материала и, очевидно, газа, т. е. с уменьшением диаметра частиц уменьшается и предельный диаметр труб, при котором сказывается влияние размеров последних, и наоборот. Влияние таких характеристик, как плотность материала, давление в аппарате, удовлетворительно корре-лируется уравнением в виде функции критерия Архимеда. [c.116]

Однако характерный профиль скорости газа в движущемся про-тивоточно продуваемом плотном слое нельзя объяснить только эффектом снижения плотности в пристенной зоне. Так как сыпучая среда во входном участке располагается под определенным углом, то по оси камеры высота слоя больше, чем на периферии (рис. 9-1,а). При этом необходимо учитывать, что этот угол зависит от формы, физических свойств материала и скорости встречного потока газа. При отсутствии газового потока для гладких, окатанных и округленных зерен он равен примерно 30°. С увеличением скорости газа до предельной величины, при которой начинается псевдоожижение, угол откоса падает до 10° и ниже [Л. 305]. Согласно Л. 237] небольшая разность высот слоя вызывает значительную неравномерность расхода воздуха, особенно в невысоких и неизотермичных камерах. [c.276]

Образование пузырьков в щелевом отверстпп было исследовано в работе [748]. С помощью высокоскоростной киносъе.мкп изучался механизм образования пузырьков в одиночных щелях, погруженных в воду (измерялись размеры, скорость роста и частота отрыва пузырьков). Из.менение формы щели, а также физических свойств газа и жидкости оказывало сравнительно слабое влияние на порядок величины размера пузырьков при различных условиях. [c.120]

Наиболее, важной особенностью эффекта Керра, обусловившей широкое его применение, является весьма малая инерционность. Это свойство ячейки Керра проверялось в остроумных опытах (схема опытов изображена на рис. 3.11), а в последующем детально исследовалось в большом количеспве экспериментов. Источник света (конденсированная искра) и конденсатор Керра получают напряжение от одного источника тока. Как только произошел пробой газа между электродами (искра) и возник связанный с этим пробоем импульс света, начинает постепенно исчезать эффект Керра, что вызвано релаксацией дипольных моментов. молекул. Системой зеркал можно удлинить путь от источника света до ячейки Керра. Опыты показали, что, пока свет проходит расстояние 400 см, все следы двойного лучепреломления успевают исчезнуть. Отсюда была найдена инерционность процесса, характеризуемая средним временем х 10 с. В последующих прецизионных опытах было учтено время пробоя газа и была установлена еще меньшая инерционность эффекта (г Г 10 с). Таким образом, открылась возможность создания практически безынерционного оптического затвора и тем самым были заложены основы физики очень быстрых процессов ( нано-секундная техника 1 не = 10 с).. За последнее время эта техника приобрела особое значение в связи с возможностью получения очень больших мощностей светового потока в лазерах. Действительно, если возбудить в твердотельном лазере импульс света с энергией 10 Дж и продолжительностью 10" с, то мощность такого импульса составит 10 кВт. Если же с помощью какого-либо быстродействующего устройства (например, ячейки Керра) заставить высветиться эту систему за время порядка 10 с, то мощность импульса составит уже 1 ГВт. Такие гигантские импульс обладают некоторыми совершенно новыми физическими свойствами. Использование подобных сверхмощных световых потоков играет большую роль в области бурно развивающейся нелинейной оптики, а также при решении различных технических задач. [c.123]

Из всего возможного многообразия физических свойств тел для нас пока достаточно остановиться па простейшем — дефор--чируемости тела. Все физические тела под влиянием приложенных сил из.меияют свою фор.му, причем величина деформации зависит от различных условий материала тела, формы его, величины и направлений приложенных сил. Некоторые тела, например жидкости и газы, легко деформируются твердые тела (например, металлы, дерево и др.), наоборот, обычно получают незначительные. деформации. [c.13]

Как известно из общего курса физики, материальные тела обладают сложной молекулярной структурой, причем молекулы среды совершают тепловые движения хаотичные в газах, более или менее упорядоченные в жидкостях и аморфных телах и колебательные в кристаллических решетках твердых тел. Эти внутренние движения определяют физические свойства тел, которые в модели сплошной среды задаются наперед основными феноменологическими закономерностями (например, законы Бойля — Мариотта, Клапейрона — в газах, законы вязкости — в ньютоновских и неиыотоповских жидкостях, закон Гука — в твердых телах). [c.103]

Высоконапорная многокомпонентная среда, истекающая из сопла (см. рис. 4.2), отделяется от потенциального ядра струи. Отделившаяся высоконапорная среда захватывает из окружающего струю пространства многокомпонентную низконапорную среду и увлекает ее за собой. Процесс захвата низконапорной среды высоконапорной средой осуществляется по разному в зависимости от физических свойств взаимодействующих сред. Например, если высоконапорная среда - жидкость, а низконапорная - газ, то низконапорную среду захватывают капли (рис. 4.3). Если высо- [c.100]

Скорость потенгЕиального ядра зависит от физических свойств высоконапорной средьЕ, т.е. жидкость она или газ, а также от режима истечения. Скорость потен-ЕЕиального ядра струи при истечении жидкости вьЕражается в гидравлике [30 фор- [c.103]

Расчет трубопроводов для гашв при малых перепадах давления. Перекачка по трубам газсв (природный и искусственный газы, воздух, пар) широко используется для различных пелей (бытовых и технических). По сравнению с движением капельных жидкостей движение газов характеризуется рядом особенностей, обусловливаемых разли 1иями физических свойств капельных и газообразных жидкостгй. [c.264]

Физические свойства теплоносителей зависят от температуры и потому изменяются в соответствии с температурным полем. Характер изменения физических свойств теплоносителя по нормали к поверхности зависит от направления теплового потока. При теплоотдаче от стенки в газ газовые частицы, непосредственно прилегаюш,ие к стенке, имеют наибольшую для рассматриваемой системы температуру и, следовательно, наибольшую величину коэффициента теплопроводности, вязкости, теплоемкости и наименьшую величину плотности. При изменении направления теплового потока изменяется и поле физических величин. [c.308]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...