Спектр уширение

Рис. 4.16. Спектр гауссовского импульса на расстоянии z = 0,2Lf/Js, где = 0.01 и нелинейная длина. Дисперсия нелинейности вызывает асимметрию спектра, уширенного ФСМ. Пренебрегается эффектом ДГС.

Выражение (8.3.6) показывает, что импульс накачки начальной амплитуды Ар(0, Т) распространяется без изменения своей формы. Фазовый сдвиг, обусловленный ФСМ, модулирует частоту импульса накачки, что уширяет его спектр уширение спектра при ФСМ обсуждается в разд. 4.1. При распространении же по световоду стоксова импульса меняются и его форма, и спектр изменения формы обусловлены комбинационным усилением, в то время как спектральные изменения связаны с ФКМ. Что касается группового разбегания, то оно вызывает как спектральные, так и временные изменения, которые зависят от фактора перекрытия V /(r, Т), учитывающего разделение и.мпульсов при распространении вдоль световода. Этот фактор зависит от формы импульса. Для гауссовского импульса накачки с начальной амплитудой [c.236]

Сочетание амплитудных и фазовых методов управления спектром, уширенным за счет ФСМ. позволяет не только минимизировать длительность и улучшать структуру сжатых импульсов, но и решать целый ряд задач управления огибающей. В [31] сообщается о генерации спектрально-ограниченных прямоугольных импульсов (длительность импульса около 6 пс, длительность фронта менее 1 пс) с помощью амплитудно-фазовых масок, помещенных в решеточный компрессор. Такие импульсы могут найти применение в метрологии и оптических информационных системах. [c.188]

Эволюция свойств странного аттрактора при А оо с о п р о" вождается соответствующими изменениями в частотном спектре интенсивности. Хаотичность движения выражается в спектре появлением в нем шумовой компоненты, интенсивность которой возрастает вместе с шириной аттрактора. На этом фоне присутствуют дискретные ники, отвечающие основной частоте неустойчивых циклов, их гармоникам и субгармоникам при последовательных обратных бифуркациях исчезают соответствующие субгармоники— в порядке, обратном тому, в котором они появлялись в последовательности прямых бифуркаций. Неустойчивость создающих эти частоты циклов проявляется в уширении спек-тральных пиков. [c.182]

Перечисленные причины уширения спектра излучения генератора, а также аналогичные им носят название технических. Их влияние, по крайней мере принципиально, устранимо и дей- [c.800]

Причем мы воспользовались соотношением (234.5) и ввели ширину спектра До) импульса до его входа в нелинейную среду. В соответствии с (234.10) нелинейное уширение Ао),, значительно превосходит исходную ширину Ао), если Аф 2я. [c.832]

До сих пор не принималась во внимание ограниченность поперечных размеров реальных пучков, и тем самым предполагалось, что на интересующих нас толщинах среды I > /ф з ни самофокусировка, ни дифракция еще не проявляются. Если самофокусировка и дифракция точно компенсируют друг друга, то поперечное распределение амплитуды импульса не изменяется по мере его распространения в среде, т. е. собственно к этому случаю и относятся сделанные выше выводы. Если значение мощности превышает пороговое, даваемое соотношением (232.4), то поперечное сечение пучка уменьшается благодаря самофокусировке, и уширение спектра будет протекать более сложным образом. Качественно ясно, что увеличение амплитуды поля, сопровождающее самофокусировку, вызовет еще большее уширение спектра. Следует иметь в виду, однако, что при огромной концентрации энергии, имеющей место в случае сильно развитой самофокусировки, эффективно протекает и ряд других нелинейных процессов — вынужденное рассеяние. Мандельштама—Бриллюэна, вынужденное комбинационное рассеяние и др. [c.832]

Взаимодействие молекул с окружающей средой в большинстве случаев приводит к существенным изменениям их ИК-спектров поглощения. Это проявляется в уширении, сдвиге, асимметрии и иногда в появлении новых диффузных полос. Следует различать два типа взаимодействий молекул, имеющих различные спектроскопические проявления. Это взаимодействия при образовании более или менее устойчивых ассоциатов и при кратковременных столкновениях молекул. В данной задаче рассматриваются некоторые методы изучения обоих типов этих взаимодействий. [c.161]

Увеличение резонансного поглощения в большом энергетическом диапазоне является основным фактором, влияющим на значение нейтронного потока в реакторе БН. Так как это захват в воспроизводящем материале, то истинным результатом доплеровского уширения являются существенное снижение количества нейтронов и соответствующая потеря реактивности. Эта потеря реактивное может быть больше, чем добавочное увеличение реактивности, из-за ужесточения спектра, если воспроизводящая составляющая зоны достаточно большая по сравнению с составляющей деления. И, как следствие, обогащение топлива для реакторов-размножителей на быстрых нейтронах с жидкометаллическим теплоносителем будет ограничено в пределах 12—25 %. Даже с этим ограничением температурные отрицательные значения коэффициентов реактора на быстрых нейтронах достаточно малы — около 2- Ю" . [c.179]

Результаты работы относятся к пробою электрически прочной горной породы - мрамора. Количество полимера, образующегося за один разряд, вследствие локального воздействия области высоких давлений на индикатор получалось недостаточным для проведения структурного анализа. Необходимое количество полимера выделялось из 30-40 ампул осаждением реакционной массы гептаном, Полученный продукт отфильтровывали и сушили в вакуумном шкафу при 60 С в течение суток. ИК-спектры полимеров снимали на спектрофотометре UR-20 в таблетках КВг. Наличие сигнала ЭПР и линий поглощения в ИК-спектрах, относящихся к альдегидным группам (С = 0 1700 см->, С-Н 2865 см- ), уширение полос поглощения по всему диапазону спектра, и в частности в области 1630 см , характерное для полимеров, содержащих участки сопряженных связей (-СН = СН-С = СН-), дают основание полагать, что полимеризация прошла с разрывом С-С связей бензольного кольца. Кроме того, в ИК-спектрах имеются полосы поглощения, соответствующие группировке С-О-С (1080-1250 см ), группировке С-О-О-С (860-880 см ) и скелетным колебаниям бензольного кольца (1430, 1500, 1570, 1600 см- ), что свидетельствует об одновременном образовании полимерного продукта за счет разрыва С = 0 связи. Таким образом, можно констатировать, что в указанных условиях максимальные давления на стенках канала искры были не ниже 108 кбар. Интересно отметить, что в аналогичных экспериментах с образцами органического стекла образовывался полимерный продукт только за счет разрыва связи С = О, т.е. давление не превышало 108 кбар. [c.59]

В случаях большой интенсивности лазерного излучения, особенно при импульсном режиме работы лазера, имеют место явления двухфотонного поглощения, состоящие в том, что молекула одновременно поглощает два фотона и переходит в энергетическое состояние, энергия которого равна сумме энергий двух падающих фотонов. Исследование спектров флуоресценции и поглощения подобных систем открывает новые возможности, которые были исключены при использовании обычного источника света. Так, если систему атомов или молекул освещать двумя лазерами, обеспечивающими излучения на частотах Vj и Vg, направленные навстречу друг другу, а частицы при этом перемещаются со скоростью v вдоль линии распространения лучей, то будут наблюдаться новые волны, одна с частотой Va (1 — v ) и другая с частотой (1 + vie). При достаточно высоких интенсивностях лазерных лучей двухфотонное поглощение приведет систему в состояние с энергией /г (vj + Vg) -+ ft (vj — v ) vie. Видно, что доплеровское уширение имеет [c.221]

Рассмотренные процессы испускания электромагнитной энергии относятся к неподвижным и отдельно взятым атомам и молекулам. Если же рассматривать совокупность движущихся и взаимодействующих ме.ж-ду собой частиц, из которых состоит реальное вещество, то спектр их излучения будет иным по сравнению со спектром отдельной неподвижной частицы. Прежде всего за счет эффекта Допплера тепловое движение излучающих атомов, молекул, ионов приводит к изменению частоты излучения частицы относительно неподвижной системы координат. Это в свою очередь приводит к так называемому допплеровскому уширению спектральных линий. К уширению линий приводит также столкновение частиц между собой, вызывающее сокращение времени жизни возбужденного состояния и возмущение или смещение уровней. Оба фактора (эффект Допплера и взаимодействие частиц между собой) проявляются тем сильнее, чем выше температура и давление вещества. Таким образом, спектры излучения зависят как от химической природы излучающих веществ (определяющей структуру атомов и молекул), так и от термодинамических параметров (температуры и давления), при которых данное вещество находится. [c.26]

При квантовом описании возможность преобладания в ЛСЭ вынужденного излучения над поглощением объясняется небольшим различием частот волн, к-рые электрон способен излучить (сОц) и поглотить ((Оп)- Эго различие обусловлено отдачей, испытываемой электроном при излучении или поглощении кванта, а в ряде случаев также отклонением от эквидистантности спектра колебат. уровней электрона (напр., уровней электрона в однородном магн. поле, см. Ландау уровни). Т. к. в реальных условиях уширение спектральных линий, обусловленное конечностью времени пребывания в пространстве взаимодействия с волной (естеств. ширина линии), существенно больше разности частот (<йц—(о ), то вынужденное излучение и поглощение [c.565]

МОЛЕКУЛЯРНЫЕ СПЕКТРЫ — спектры поглощения, испускания или рассеяния, возникающие при квантовых переходах молекул из одного энергетич, состояния в другое. М. с. определяются составом молекулы, её структурой, характером хим. связи и взаимодействием с внеш. полями (и, следовательно, с окружающими её атомами и молекулами). Наиб, характерными получаются М. с. разреженных молекулярных газов, когда отсутствует уширение спектральных линий давлением такой спектр состоит из узких линий с доплеровской шириной. [c.201]

В молекулярных спектрах уширение линий электронных переходов происходит аналогично у. с. л. неводородоподобных атомов. Характер взаимодействия, к-рое определяет уширение колебательно-врашат. и вращат. линий, зависит от симметрии излучающих и возмущающих молекул (см. Молекула, Молекулярные спектры). Это может быть днполь-дипольное, диполь-квадрупольное, квадруполь-квадрупольное, ван-дер-ваальсовское взаимодействия или их комбинации. Характерные сечения уширения а (1 —3) 10 см . [c.262]

Если бы уровни энергии в действительности являлись геометрическими линиями, то атомы излучали бы строго монохроматическую волну и спектр был бы строго линейчатым (дискретным). Одиако, как показывают опыты, атомы излучают спектр частот определенной ширины. Уширение спектральной линии, согласно квантовой теории, объясняется тем, что сами энергетические уровни обладают некоторой шириной Дт, величина которой определяется так называемым соотношением неопределенностей Гейзенберга AojT h, где т — время жизни атома на энергетическом уровне шириной А(о, h — постоянная Планка. Из этого соотношения вытекает, что Асо /г/т, т. е. естественная ширина линий, согласно квантовой теории, обратно пропорциональна времени жизни атома в начальном состоянии. [c.41]

Мы усматриваем аналогию с разложением излучения в спектр, которое проводилось для выявления истинной структуры спектральной линии, замаскированной уширением, создаваемым спектральным прибором, которое также называлось аппаратной функцией. Эта а11 алогия весьма глубокая, так как обе эти операции основаны на преобразовании Фурье, имеющем непосредственное отношение к данной проблеме (см. 6.6). [c.338]

В зависимости от внешних условий и свойств излучающего атома преобладать может либо та, либо другая причина уширения. При достаточно низких давлениях основную роль играет допплеровское уширение в видимой области спектра Асод a 10 с (Т = 500 К, атомный вес 20). Естественная ширина обычно значительно меньше ( 10 " ). Поэтому для ее изучения Вин и применял в качестве источника света атомный пучок (каналовые лучи, см. 158). Понятно, что уширение из-за неупругих столкновений и фазовой модуляции увеличивается с ростом давления, так как при этом сокращается время свободного пробега. Обычно уширение из-за столкновений становится заметным при давлениях, превышающих 10 мм рт. ст., и начинает преобладать при давлениях порядка атмосферы. [c.741]

Для оценки по порядку величины численного значения нелинейного уширения спектра Ашнл можно заменить производную де 1д1 отнощением Аф к длительности импульса Т [c.831]

Анализируя самофокусировку, самодифракцию, уширение спектра импульса, мы пользовались выражением для показателя преломления [c.832]

Здесь <1пл — поглощательная способность пламени в пределах наблюдаемой спектральной линии, —температура пламени, 6Х — ширина спектральной линии. Форма спектральной линии предполагается прямоугольной. Этот случай с хорошим приближением соответствует спектральной линии, уширенной за счет реабсорб ции. Сплошной фон в спектре пламени принимается равным нулю. [c.254]

Значительно больший практический интерес представляют линии, в реальных полях плазмы подверженные линейному штарк-эффекту, — линии водорода и водородоподобных ионов. Эти линии обычно настолько широки, что их ширина может быть измерена на спектрах, полученных с обычными спектрографами средней или высокой дисперсии. Штарковское уширение водородных линий рассчитано для температур от 10 000 до 40 000 К (для Яр от 5000 К) и для концентраций Уе от 10 до 10 см (для Яр от [c.271]

При перекрытии линий излучения г зов вследствие значительного их уширения или в силу близости расположения линий излучения газов, составляющих композицию, образуется сравнительно плавный (полосовой) спектр излучения. В этом случае, а таюке в случаях, когда в спектре источника присутствует как тепловое, так и люминесцентное излучение, или когда источник излучения является электрическим прибором (лампы накаливания, дуговые, дуговые газоразрядные лампы и пр.), спектральные характеристики излучения которого зазисят не только от физических свойств излучающей среды, но и от характеристик элементов конструкции [c.45]

Из формул (239)—(241) и рис. 164 видно, что доплеровская частота определяется формулой (233). При пролете через рассеивающую область частицы с постоянной скоростью спектр допле-ровского сигнала уширен вследствие конечных угловых размеров падающего и рассеянного световых пучков. Согласно формуле (233) и рис. 164, относительная инструментальная ширина спектра доплеровского сигнала определяется формулой (при ф = onst) [c.284]

Так как размер поля интерференции конечен, то спектр доп-леровских частот уширяется. Оценим это уширение спектра в интерференционной модели при постоянной скорости рассеивающей частицы. Если размер поля интерференции б, то частица проходит его за время [c.288]

Взаимовлияние излучения и вещества характерно для излучающей плазмы. Действителыю, с одной стороны, само излучение обусловлено ускорением частиц и его спектр формируется их тепловым движением, а с др. стороны, радиац. потери плазмы ограничивают её темп-ру, т. е. интенсивность движения частиц. В горячей разреженной плазме И. п. имеет определяющее значение также и в формировании распределения ионов по кратностям ионизации (см. Ионизационное равновесие), а для данного Z/ — по возбуждённым уровням. Эти распределения вместе с максвелловским распределением электронов по скоростям (к-рое обычно легко поддерживается их частыми взаимными столкновениями и потому не искажается излучением) образуют полный набор излучателей для ЛИ, ТИ, ФИ и ЦИ. В свою очередь, частицы плазмы влияют на форму излучаемых спектров, приводя к уширению спектральных линий, й на распространение излучения в среде (см. ниже Запирание излучения, а также Перенос излучения). Наиб, полным взаимовлияние плазмы и излучения оказывается для ЛИ дискретность спектра предопределяет его чувствительность к многообразным уширяющим воздействиям электронов и ионов, а ко1[центрацня излучающих электронов на возбуждённых уровнях в сильной степени определяется скоростью радиац. процессов девозбуждения и возбуждения. [c.108]

Z — атомный помер (заряд ядра), g — фактор Гауп-та , численный множитель (часто 1), учитывающий квантовые эффекты в ТИ, частичную экранировку ядра электронным остовом и др. для ЦИ при достаточно больших и и, когда спектр ужо непрерывен, т](а))оо сл(Я/7 ) / й) ехр[—(zraV o/eFT ) ] для ЛИ т1л(ш)со ооР(ш), где типы профилей Р (ы) определяются разл. механизмами уширения линий. [c.108]

В высокочастотных безэлектродных лампах (серийные— со сферич. стеклянной колбой 0 2 см) спектры этих и нек-рых др. легколетучих элементов возбуждаются эл.-магн, полем с частотой 1 — 10 МГц, благодаря чему устраняются электродные загрязнения, уменьшаются самопоглощепие и уширенио резонансных линий, а их интенсивность значительно возрастает. Спектральные лампы с полым катодом излучают линейчатые [c.222]

Ксеноновые трубчатые лампы высокого давления 0Г(О,4—3,8)Х (5—210) см, />=2—50 кВт, t)j,= 20— 45 лм/Вт, Lj,= 3 i0 кд/м ), имеющие аналогичный спектр, но с большим числом линий, применяются для наружного освещения и для накачки лазеров непрерывного действия. Для накачки Nd лазеров небольшой мощности более эффективны криптоновые. тампы с менее насын1енным спектром, в к-ром фон слабее и доминируют уширенные линии, а также лампы с парами щелочных металлов (особенно К—ВЪ), т, к. их спектры лучше согласуются с полосами накачки. [c.223]

Импульсные плазменные И. о. и. имеют высокую яркость, достигаемую за счёт кратковрем. ввода очень большой уд. мощности при элоктрич. разряде, обычно питаемом от батареи конденсаторов, а также при лазерном нагрев или ударном сжатии газа. Импульсные трубчатые или шаровые лампы, как правило, наполняемые Хе при давлении 10—100 кПа, рассчитаны на определ. энергию разряда W или ср. мощность / (.р в частотном режиме, в пределах к-рых могут варьироваться длительность и яркость одиночной вспышки. В спектре их излучения наблюдаются уширенные атомные и ионные линии, особенно яркие в диапазоне Ji,= 0,8—1 мкм, и сплошной фон, насыщаемый в зависимости от режима разряда до уровня, близкого к излучению абсолютно черного тела. Трубчатые лампы делятся на три осн. типа для накачки лазеров — [c.223]

В К. с. к. р. регистрируют рассеянный сигнал в специально выбранном спектральном диапазоне, свободном от засветок возбуждающего излучения и паразитных некогерентных эффектов типа люминесценции (обычно используется антистоксова спектральная область). Высокая коллимировапность пучка когерентно рассеянного излучения позволяет эффективно выделять полезный сигнал на фоне некогерентных засветок и помех при использовании в качестве источников зондирующего излучения узкополосных стабилизироваи-ных лазеров достигается высокое спектральное разрешение полос КР, определяемое свёрткой спектров источников. Благодаря интерференц. характеру формы спектральной линии с помощью К. с. к. р. удаётся наблюдать интерференцию нелинейных резонансов разной природы (в частности, электронных и колебат. резонансов в молекулярных средах). Исключительно высокая разрешающая способность отд. модификаций К. с. к. р. путём подбора условий интерференции даёт возможность выявлять скрытую внутр. структуру неоднородно уширенных полос рассеяния, образованных наложившимися друг па друга линиями разной симметрии. Многомерность спектров К. с. к. р. обеспечивает значительно более полное, чем в спектроскопия спонтанного КР, изучение оптич. резонансов вещества. В К. с. к. р. разработаны методы получения полных комбинац. снектров за время от 10 с до 10 с. [c.391]

КОНТУР СПЕКТРАЛЬНОЙ ЛЙПИИ (профиль спектральной линии) — спектральное распределение интенсивности излучения или поглощения в спектральной линии. Спектральные линии в дискретных спектрах испускапия пли поглощения не являются строго моно-хроматичными. Действие разл. механизмов уширения спектральных линий приводит к образованию нек-рого спектрального распределения интенсивности /(о1)йш вблизи частоты квантового перехода в атоме или молекуле. Величина бсо=Ша— oi, где частоты и Шг определяются условием / (wi)=/(Ш2)=72 макс ( ) [/ акс(со) — максимальное значение интенсивности], наз. шириной спектральной линии. Выделяют центр. [c.449]

В жидкости атомы или молекулы за счёт диффузии могут перемещаться на сколь угодно большие расстояния, поэтому наблюдать несмещённую линию естеств. ширины в жидкостях нельзя. Однако т. к. время жизни возбуждённого ядерного уровня конечно, то, если перемещение за время т мало или сравнимо с %, спектры испускания и поглощения у-квантов не должны сильно отличаться от соответствующих спектров твёрдых тел. Анализ показывает, что при учёте как колебательного, так и диффузионного движений в спектрах поглощения II испускания содержится несмещённая линия, но уширенная на величину ДГ = где В коэф. диф- [c.101]

В результате в мёссбауэровских спектрах СТС наблюдается уширение отд. линий и уменьшение расстояний между ними как результат частичного усреднения Для малых времён релаксации т < Тд (Tj,—период лар-моровой прецессии ядерного спина в поле Яст) магн. часть СТС полностью усредняется, и в мёссбауэровских спектрах наблюдается только квадрупольное расщепление. Такая релаксац, трансформация спектров наблюдается и в магнитоупорядоченных образцах в виде порошков из микрочастиц достаточно малых размеров суперпарамагнетизм), и в магнитных жидкостях. М. с. используется для изучения релаксац. процессов в таких системах. [c.106]

Влияние слабой неидеальности на излучение плазмы н оптич. диапазоне проявляется в сдвиге и уширении спектральных линий и в смещении порогов фотоионизации на величину Д/. Линии, примыкающие к порогу, преобразуются а сплошной спектр. При очень высоких плотностях плазмы происходит перестройка её анергетич. спектра и оптич. прозрачность плазмы уменьшается. Это наблюдается, напр., в экспериментах с плазмой ртути. По мере металлизации (возникающей при высоких плотностях при сжатии) уменьшается энергетич. щель (/ — Д/), переходы внутри к-рой [c.253]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...