Плотность потока

Тепловой поток, излучаемый на всех длинах волн с единицы поверхности тела по всем направлениям, называется поверхностной плотностью потока интегрального излучения , Вт/м . Она определяется природой данного тела и его температурой. Это собственное излучение тела. [c.90]

Поверхностная плотность потока интегрального излучения абсолютно черного тела в зависимости от его температуры описывается законом Стефана-Больцмана [c.91]

Отношение поверхностной плотности потока собственного интегрального излучения Е данного тела к поверхностной плотности потока интегрального излучения Ео абсолютно черного тела при той же температуре называется степенью черноты этого тела [c.91]

От более горячей пластины экрану передается теплота, плотность потока которой [c.94]

Теперь необходимо рассчитать компоненты потоков, порожденные фоновым излучением. Величины qbs и не определены, однако их можно связать с искомыми компонентами потока в системе. Рассматриваемая ячейка выделена из бесконечного набора ячеек, образующих модель дисперсной системы, и должна быть идентична всем остальным. Поэтому плотность потока, приходящего из ячейки на ее любую боковую грань, должна быть равна плотности поступающего на эту грань извне фонового излучения. Это условие позволя- [c.153]

Определив среднюю оптическую плотность изображения всей окружающей модель дисперсной среды из отношения ее к оптической плотности изображения а. ч. тела, можно найти всл- В результате взаимодействия частиц плотность потока излучения слоя будет всегда больше, чем плотность излучения отдельной частицы. [c.174]

Энергия излучения Объемная плотность энергии излучения Поток излучения Поверхностная плотность потока излучения Энергетическая светность, энергетическая освещенность Энергетическое количество освещения [c.14]

Лазерную резку материалов осуществляют как в импульсном, так и в непрерывном режиме. При резке в импульсном режиме непрерывный рез получается в результате наложения следующих друг за другом отверстий. Наиболее широкое применение получила резка тонкопленочных пассивных элементов интегральных схем, например, с целью точной подгонки значений их сопротивления или емкости. Для этого применяют импульсные лазеры на алюмо-иттриевом гранате с модуляцией дробности, лазеры на углекислом газе. Импульсный характер обработки обеспечивает минимальную глубину прогрева материала и исключает повреждение подложки, на которую нанесена пленка. Лазерные установки различных типов позволяют вести обработку при следующих режимах энергия излучения 0,1. .. 1 МДж, длительность импульса 0,01. .. 100 мкс, плотность потока излучения до 100 мВт/см, частота повторения импульсов 100. .. 5000 импульсов в 1 G. В сочетании с автоматическими управляющими системами лазерные установки для подгонки резисторов обеспечивают производительность более 5 тысяч операций за 1 ч. Импульсные лазеры на алюмо-иттриевом гранате применяют также [c.299]

Если в процессе переноса массы одного компонента в другом имеют место все виды диффузии, то плотность диффузионного потока, пли плотность потока массы, определяют по уравнению [c.501]

Стд —плотность потока массы, учитывающая тер- [c.501]

Обд — плотность потока массы, учитывающая бародиффузию [c.501]

Суммарная плотность потока вещества вследствие молекулярного и конвективного переносов определяется из выражения [c.502]

Суммарная плотность потока массы и ее составляющие являются векторными величинами, поэтому важно знать не только абсолютное значение их величин, но и направления потоков. [c.502]

G — плотность потока влаги. [c.507]

Механизм теплообмена при наличии массопереноса отличен от механизма чистого теплообмена. Обычно плотность потока тепла и массы вещества при испарении жидкости определяется следующими соотношениями [c.511]

Очевидно, сложное поведение зависимостей ti, = /(л ) и ti, = = /(/, ) на докритических режимах связано с ростом скорости истечения на входе в сопло, а следовательно, с увеличением уровня относительных сдвиговых скоростей в камере энергоразделения и плотности потока кинетической энергии масс газа. Действительно, с ростом степени расширения в вихревой трубе О < < л < л р происходит рост скорости истечения, а следовательно, и рост снижения термодинамической температуры. Несмотря на рост абсолютных эффектов охлаждения при изоэнтропном расширении в соответствии с зависимостью (2.18) температурная эффективность возрастает в результате более интенсивного роста эффектов охлаждения, обусловленного ростом падения термодинамической темпе >атуры потока на выходе из сопла закручивающего устройства [c.53]

Тогда выражение (6. 3. 27) для функции С (9, х) можно упростить, разлагая ехр (— х) в ряд и удерживая лишь первые два члена разложения ехр (— х) 1 — х. В соответствии с этим выражение для плотности потока целевого компонента j (6. 3. 37) упростится [c.253]

Видно, что плотность потока целевого компонента j не зависит от уг.ла 9, т. е. одинакова во всех точках поверхности пузырька. Кроме того, выражение (6. 3. 41) не содержит зависимости от скорости набегающего потока жидкости и. Эти факты свидетельствуют о том, что в начальные моменты времени массоперенос в диффузионном пограничном слое в основном осуществляется за счет механизма молекулярной диффузии. Величина полного потока вещества J при малых временах определяется при помощи следующей формулы [c.253]

Кроме того, поскольку предполагается, что сопротивление массопереносу сосредоточено в основном во внешней среде, можно положить О/ВВ соответствии с этим получаем следующее соотношение для плотности потока целевого компонента [c.253]

Для того чтобы получить выражение для плотности потока целевого компонента при больших временах, необходимо разбить промежуток интегрирования в интеграле, стоянием в правой части (6. 6. 39), на две части 0 << < 2Д /(П Ре) и 2Я / О Ре) л [c.270]

Определим плотность потока целевого компонента / и соответствующую ему зависимость критерия Шервуда ЗЬ (9, т). Используя (6. 7. 22), находим [c.275]

Очевидно, что при а О соотношение (7. 1. 11) переходит в аналогичное соотношение для плотности потока целевого компонента от поверхности одиночного газового пузырька, движущегося в жидкости (6. 3. 43). [c.298]

Подставим в (7.1.12) выражение (7. 1.11) для плотности потока целевого компонента. После интегрирования находим [c.298]

Из курса физики известно, что с п е к-тра.пьная плотность потока излучения абсолютно черного тела /щ =d o/dX (в дальнейшем все характеристики абсолютно черного тела будем записывать с индексом нуль ), характеризующая интенсивность излучения на данной длине волны Xi, имеет максимум при определенной длине волны Величина К (мкм) связана с абсолютной температурой Т тела законом Вина [c.91]

Для плотного гравитационного слоя массовая скорость увеличивается за счет линейной скорости, поскольку концентрация его практически неизменна. Однако при превышении предельной скорости слоя наступает его разрыв и переход в режим падающего слоя. Здесь наблюдается как бы та же картина, что в кипящем слое, но применительно к другим условиям. Разнонаправленное влияние двух факторов — увеличение теплоотдачи за счет роста скорости и ее уменьшение за счет падения концентрации (плотности) потока — уравновешено в критической точке. Переход через критическое число Фруда (здесь — через оптимальную массовую скорость) в ряде случаев определяет превалирующее влияние второго фактора. В области потоков газовзвеси основным интенсифицирующим фактором является концентрация твердой фазы. На рис. 1-4 линия, характеризующая поток газовзвеси, построена для Un = onst следовательно, увеличение массовой скорости вызвано лишь ростом концентрации. При переходе в область флюидных потоков наблюдается второй максимум. [c.25]

В отличие от [Л. 297] С. Г. Телетов полагает, что временное осреднение является более точным, а для слабодиспергированных течений — единственно возможным Л. 279]. При этом для стационарных течений промежуток времени осреднения выбирается значительно большим средней продолжительности пульсаций, а для нестационарных режимов изменение осредненных величин за время осреднения принимается равномерным. Тогда, например, усредненная по времени плотность потока выражается зависимостью [c.31]

Исследование И. Г. Фадеева, И. М. Разумова, А. И. Скобло, О. А. Чефранова, К- А. Резниковича [Л. 291] вносит ясность в определение коэффициента т- В этой работе объемная концентрация определялась методом отсечек. Скорость материала т.у вычислялась как кажущаяся скорость по расходу частиц и плотности потока, а коэффициент трения слоя относится к этой скорости и объемному весу слоя (роб = Ррт) [c.280]

Другой тип приборов базируется на регистрации изменений оптической плотности потока ОГ. Часть газа из выпускного трубопровода двигателя непрерывно вводится в кювету прибора длиной около 0,5 м и далее выбрасывается в атмосферу (рис, 10). Источник света освещает через столб ОГ фотоэлемент, фототок которого зависит от оптической плотности газа. Поток ОГ в измерительной кювете стабилизируется по давлению и температуре. Температура потока должна быть не выше 120 С, чтобы предотвратить потерю чувствительности фотоэлемента, и не ниже 70 С во избежание конденсации паров воды. По этому принципу работают дымомеры типа Хартридж (Англия), / Д.И-4 (ГДР), СЙДА-107 Атлас (СССР). Преимущество дымомера типа Хартридж — в высокой точности измерений, возможности непрерывно регистрировать дымность. Однако эти приборы сложны, потребляют много энергии, громоздки и тяжелы, поэтому нашли применение прежде всего при стендовых испытаниях дизелей. [c.24]

Результаты измерений представлены в виде зависимости относительной плотности потока = gJgi) и относительной концентрации х = к/щ от [c.312]

При изотермических условиях интенсивность концентрационной диффузии характеризуется плотностью потока массы вещества, которая определяется по закону Фика плотность диффузионного потока вещества (количество вещества, диффундирующего в единицу времени через единицу площади изоконцеитрационной поверхности) прямо пропорциональна градиенту концентраций. [c.501]

При наличии градиента влагосодержания в коллоидном капил-ляриопористом теле влага будет перемещаться от мест с большей влажностью к местам с меньшей влажностью. Перемещение влаги будет происходить как в виде пара, так и в виде жидкости. Плотность потока жидкости и пара, проходящих через единицу поверхности, перпендикулярной направлению перемещения, в единицу времени, пропорциональна градиенту влагосодержания коллоидного капилляриопористого тела [c.504]

Критерии Nu и Nud определяют экспериментально по известным плотностям потока тепла q и вещества G, перепадам температур и парциальных давлений Др. К0эс х )ициепты и Xj,/j вычисляют по соответствующим формулам или берут из таблиц. [c.511]

В том случае, когда собственным излучением матрицы можно пренебречь, уравнение переноса излучения (3.40) не связано с системой (3.38) и его можно решить отдельно. В ходе такого решения в работе [ 23] получено аналитическое Bbh ражекие для изменения плотности потока излучения поперек поглощающего и рассеивающего слоя в виде простой экспоненциалыюй функщси k [c.61]

Подставляя в (5. 2. 9) выран еппя для скорости и и плотности потока массы р г газожидкостной смеси [c.188]

Определим плотность потока целевого компонента, подводимого к межфазноп поверхности [c.252]

Значение полного потока целевого компонента через межфазную поверхность J получим, интегрируя плотность потока целевого компонента / (6. 3. 37) по всей поверхности цузырька газа [c.256]

В итоге с аомо(цью (7) может быть найдена плотность потока массы , Используя выражение для газодинамической функции, значевие числа Б любой точке поля струи находим с немощью рвшеиия транс-цевдентного уравнения [c.41]

Величину три, измеряют с помощью пробки, вставляемой в стенку трубы заподлицо с ее внутренней поверхностью на участке полностью развитого турбулентного течения. На поверхность пробки наложена двусторонняя клейкая лента. Лента находится в контакте со взвесью в течение разных отрезков времени (приемы и продолжительность операций ввода и удаления пробки идентичны). По наклону кривой увеличения веса частиц, налипших на ленту, в зависимости от времени определяется поток массы частиц, сталкивающихся с поверхностью. На фиг. 4.6 представлены результаты таких измерений для взвеси частиц окиси магния размером 35 мк в воздухе при средней скорости потока 42,7 м1сек. На фиг. 4.7 представлена зависимость плотности потока массы [c.160]

Фиг. 4.7. Связь между плотностью потока массы частиц, сгалкивающихся со стенкой, и отношением масс (частицы окиси магния в воздухе) [744].

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...