Напряженность точечного источника

Заметим, что избыточное давление (71) с запаздыванием во времени ла г/с, реагирует на скорость изменения массового расхода q t). Вот почему производную по времени q (t) обычно называют напряженностью точечного источника. [c.34]

В разд. 1.6 мы видели, что реальные акустические области приходится представлять в виде комбинации точечных источников, описывающих локальные скорости изменения массового расхода жидкости, и диполей, описывающих приложенные к жидкости внешние силы. В случае когда суммарная напряженность точечных источников равна нулю, они в соответствии с изложенным выше создают поле давления, близкое к полю давления одного диполя с напряженностью (111), расположенного в центральной точке. Тогда суммарное поле давления на расстояниях, больших но сравнению с диаметром области источников, равно полю давления от этого центрального диполя плюс поля давления от всех диполей, представляющих внешние силы. [c.55]

Приведенное обоснование остается в силе и в случае, когда флуктуации давления в падающей волне отвечают некоторому дальнему полю породившего его источника, которое в действительности представляет собой плоскую волну в масштабах размера тела а , и в случае, когда они соответствуют ближнему полю. В обсуждении, проведенном после формулы (110), подчеркивалось, что пузырьки могут вызвать резонансный отклик точечного источника на флуктуации давления в ближнем поле диполя и усилить излучаемый звук. Формула (129) дает количественную оценку напряженности точечного источника, приведенного в действие этим механизмом. [c.73]

Для тела шой формы обобщение вычисления напряженности точечного источника сводится к замене величины которая [c.77]

Смешанные способы возбуждения возмущений. В тех случаях, когда требуется получить и сохранить возмущения малой амплитуды, используются электрические и электронные способы возбуждения. В этих способах для приведения в действие преобразователя, превращающего электрическую энергию возбуждающего тока в механическую энергию волны напряжений в теле, используется переменный ток, частота волн при этом лежит между 20 кГц и 50 мГц. С помощью соответствующих контуров можно получать или непрерывный ряд волн, или импульсы, состоящие из коротких серий волн высокой частоты, повторяющихся регулярно с низкой частотой. Для этого используются преобразователи, принцип действия которых основан на магнитострикционном или пьезоэлектрическом эффектах. Материалами для пьезоэлектрических преобразователей кроме кристаллов кварца служат искусственные ферроэлектрические кристаллы (в частности, титанат бария в виде поликристаллической керамики), имеющие по сравнению с естественными кристаллами большую чувствительность и меньшее сопротивление. Однако температура Кюри искусственных кристаллов сравнительно низка (при нагревании выше этой температуры пьезоэлектрические свойства пропадают). Материалами для магнитострикционных преобразователей служат ферромагнитные элементы и сплавы. Максимальные деформации в обоих случаях определяются механическими свойствами материала тела. Для возбуждения слабых импульсов напряжений используют искровой способ, предложенный Кауфманом и Ревером [52]. Преимущество этого способа состоит в том, что искра действует как точечный источник, тогда как пьезоэлектрический преобразователь, благодаря дифракции, дает сложную волновую картину. [c.17]

В точке г направление и величина смещения 17(г) определяются знаком и величиной постоянной А, в литературе называемой иногда мощностью дефекта. Решение (3,8) расходится в точке г = О, что связано с заменой в данной модели реального дефекта, занимающего конечный объем, точечным источником деформации мощности А. Очевидно, это решение не имеет смысла применять для расстояний, меньших атомного радиуса. Формула (3,8) для смещения и = их имеет такой же вид, как формула для напряженности электрического поля точечного заряда А в электростатике, причем величина Л/г оказывается аналогичной потенциалу этого поля. [c.68]

Рассмотрим еще один пример возникновения нарастающей с каждым циклом односторонней деформации при повторных воздействиях движущегося источника тепла. Представим себе бесконечную пластину и два симметрично расположенных относительно ее срединной поверхности точечных источника тепла, обеспечивающих равномерный по толщине локальный нагрев (это возможно, например, при сварке). Значительные сжимающие напряжения, возникающие в результате интенсивного нагрева, при соответствующих условиях приведут к пластическому обжатию материала внутри окружности некоторого радиуса, чему способствует также соответствующее уменьшение предела текучести. Если периодически включаемый источник тепла неподвижен, результатом повторных нагревов, вследствие возникновения при охлаждении остаточных напряжений растяжения, будет знакопеременное течение. Положение изменится при нере-мещении источника тепла относительно пластинки по некоторой траектории. В этом случае деформация, реализуемая за проход, может оказаться кинематически возможной. Тогда каждый последующий проход будет оказывать действие, не отличающееся [c.224]

Применение линз ограничивало размер ноля в обычном полярископе с точечным источником света. Использование монохроматического света позволяет ставить сплошные линзы, но они должны быть высокого качества, чтобы ослабить влияние ряда монохроматических аберраций, причем труднее всего устранять астигматизм, искривление поля и масштабные искажения. В полярископе с поляризационными призмами линзы поля располагают на пути поляризованного света, вследствие чего их приходится тщательно подобрать с тем, чтобы в них отсутствовали заметные остаточные напряжения, которые могут оказывать влияние на возникающую при исследовании модели картину полос. Отмеченные обстоятельства, а также то, что линзы должны иметь сравнительно малое фокусное расстояние, значительно удорожают линзы по мере увеличения их диаметра. [c.50]

В анизотропной среде (кристаллы, материал моделей при наличии напряжений) свет по различным направлениям распространяется с различной скоростью. При точечном источнике волновая поверхность уже не шаровая, а в общем случае сложная двухполостная поверхность. В каждом направлении возникают одновременно две плоско поляризованные волны двойное лучепреломление). Одному лучу монохроматического света соответствуют две не совпадающие с ним нормали и обратно — одной нормали соответствуют два луча. При этом направления колебаний для обеих волн взаимно перпендикулярны. [c.251]

В случае, когда волновой источник расположен вблизи от препятствия, искривленность волнового фронта падающей волны может повлиять на характер напряженно-деформированного состояния окрестности препятствия. В предыдущей главе исследовано взаимодействие цилиндрических волн с цилиндрической полостью. В данном параграфе исследуется дифракция установившихся сферических волн на сферической полости [71]. Предполагается, что точечный источник сферической волны расположен для конкретности на оси Охз на расстоянии d от центра полости в точке Oi (см. рис. 5.1). Потенциал излучаемой сферической волны можно представить в виде [c.111]

Различие между двумя предельными статическими напряженными состояниями показывает, что в случае низких частот сферические волны с малой кривизной djr велико) не могут быть аппроксимированы плоскими волнами. Для наблюдателя, находящегося на расстоянии а от точечного источника сферической волны, излучаемая источником волна может аппроксимироваться плоской, если велико отношение расстояния к длине волны а/к. [c.113]

Обычно в голографической интерферометрии прозрачных объектов изучают плавно изменяющиеся фазовые неоднородности такие, как процессы тепломассопереноса в газах и жидкостях, роста и растворения кристаллов в плазме, ударные волны, напряженные состояния прозрачных моделей, в которых происходят локальные изменения, температуры, плотности, концентрации и других параметров, приводящих к изменению показателя преломления. Этому методу, наряду с достоинствами, присущи некоторые существенные недостатки размытие и ухудшение контрастности интерференционных полос из-за изменения плоскости локализации изображения в процессе записи интерферо-граммы восстановление интерференционной картины на фоне яркого светящегося точечного источника или экрана [24—26]. [c.127]

Мы видим, что вектор напряженности поля тяготения направлен к центру, в котором помещен точечный источник поля. Поле подобного вида называют центральным. [c.64]

Принцип суперпозиции. Попе протяженных теп, В ньютоновской механике гравитационные поля подчиняются принципу суперпозиции (наложения). Согласно этому принципу поля, создаваемые несколькими точечными источниками, накладываются, не изменяя друг друга. Или, другими словами, поле данного точечного источника не зависит от наличия или отсутствия полей других источников. Поэтому напряженность поля, создаваемого несколькими точечными источниками, равна сумме напряженностей полей, создаваемых каждым из источников [c.65]

Постоянное т, таким образом, представляет мощность, или напряжение источника. Мы в основном придем к тому же результату, если представим, что точечные источники, о которых была речь в 56, распределены равномерно с линейной плотностью т вдоль оси z. [c.86]

Рис. 22. Потенциал, созданный точечными источником и стоком одинакового напряжения

Так как напряжение М. в точечном источнике или стоке было по размерности эквивалентно объемному расходу, значение т в вышеуказанных уравнениях должно иметь размерность объемного расхода на единицу длины. Если значение т отрицательно, тогда поток направлен радиально внутрь по отношению к оси г, так что он представляет двухмерный сток. Как для источника, так и для стока расход на единицу длины вычисляется следующим образом [c.84]

Применяя способ, подобный только что использованному при выводе выражений для присоединенных масс, можно показать, что когда особенности состоят из распределенных источников и стоков напряжением М " на единицу объема, точечных источников и стоков напряжением М, а также диполей с компонентами напряжения Д, Ау и Д , первый интеграл справа составляет [c.95]

Этим результатом можно воспользоваться для того, чтобы определить коэффициент К. В самом деле, свободно распространяющаяся из точечного источника О сферическая волна, напряженность поля которой на поверхности 5, т. е. на расстоянии Го от источника, равна Еое ° в соответствии с (6.4), в точке Р, т. е. на расстоянии Го + г, имеет напряженность [c.273]

В перво.м случае остаточные напряжения создаются местным термическим эффектом при нагреве металла точечным источником тепла, вызывающим местное изменение объема материала тонкой стенки детали на большом удалении от ее краев. Практически такие условия могут встречаться, например, при точечной сварке или нри местном нагреве стенки пламенем газовой горелки. Распределение составляющих напряжения в этом случае показано на рис. 258 сплошной линией. [c.399]

После зажатия деталей в электродных губках между их торцами должен оставаться минимально возможный зазор для устранения электрического контакта между деталями перед подачей на них напряжения от источника сварочного тока. Поэтому контактное сопротивление деталь - деталь / дд создается не перед пропусканием тока, как при точечной и шовной сварке, а в процессе его протекания. [c.286]

Однако при автоматической сварке расчет глубины проплавления по формуле (16. I) является весьма приближенным, так как действительная схема ввода тепла в изделие значительно отличается от принятой условной схемы точечного источника тепла. При автоматической сварке глубина провара и другие размеры шва могут значительно изменяться в зависимости от напряжения на дуге, силы сварочного тока и диаметра электродной проволоки, даже при постоянном значении погонной энергии. [c.152]

Начнем изучение свойств диполя с рассмотрения решения волнового уравнения (13), полученного сложением двух решений для точечных источников (1) решения, найденного в разд. 1.4 для точечного источника, расположенного в начале координат (О, О, 0), с полем давления (71), выраженным через напряженность д ( ) и расстояние г от начала координат, и (11) решения для точечного источника равной и противоположной напряженности расположенного в соседней точке (—/, О, 0), с полем давления, определенным по формуле (71), в которой д замени-ется на (—д) и г на г, где г — расстояние от точки (—I, О, 0). [c.39]

Рис. 6. Разность между полями небольшой группы точечных источников и одного точечного источника с напряженностью, равной их суммарной напряженности, может быть выражена в виде суммы полей диполей.

В таком случае акустически компактная группа источников, расположенных в отверстиях, генерирует на расстояниях, больших по сравнению с ее размерами, поле давления, близкое к полю давления одного точечного источника, напряженность которого равна сумме напряженностей отдельных источников. [c.49]

Для того чтобы установить, что поле давления близко к полю давления точечного источника, здесь не обязательно рассматривать дальнее поле мы должны лишь исключить ближайшее поле (см. разд. 1.5), а не все ближнее поле . Однако некоторые более сложные области, содержащие источники, генерируют звук, близкий к точечному источнику только в своих дальних полях. Эти компактные области источников (довольно часто встречающиеся) содержат как точечные источники, обусловленные расходом массы, так и диполи, возникающие под действием внешних сил, причем ближние ноля, обусловленные теми и другими, оказываются сравнимыми. В разд. 1.5 было показано, что в таком случае дальнее поле диполя мало по сравнению с полями отдельных источников. Следовательно, когда суммарная напряженность не на много меньше, чем напряженности отдельных источников, суммарное поле давлений от источников будет главным в дальнем поле, где оно близко (как показывает рис. 6) к полю давлений одного точечного источника с напряженностью, в точности равной их суммарной напряженности. [c.49]

Для того чтобы исследовать компактные области при очень малых флуктуациях суммарного массового расхода, рассмотрим сначала (как на рис. 6) небольшую группу точечных источников, занимающих компактную область, но в частном случае, когда суммарная напряженность источников (скорость изменения массового расхода) в точности равна нулю. В этом случае один точечный источник, расположенный в центральной точке , который показан на рис. 6, имеет нулевую напряженность, так [c.53]

Таким образом, компактная группа источников, изображенная на рис. 6, ведет себя подобно одному источнику с напряженностью, равной сумме их напряженностей, если последняя не мала если же эта сумма равна нулю, то такая группа источников ведет себя подобно одному диполю с напряженностью, равной моменту напряженностей источников. В промежуточном случае, когда сумма напряженностей мала, но отлична от нуля, по-видимому, требуется представление, составленное путем комбинации точечного источника, расположенного в центральной точке, и диполя с напряженностью (111) при этом результирующие давления будут, возможно, сравнимыми даже в дальнем поле. Заметим также, что могут возникать и другие усложнения, включающие понятие квадруполя (см. разд. 1.10), если момент (111) равен нулю или мало отличается от пуля. [c.55]

Напряженность поля одного диполя, которому эквивалентна целая компактная область источников на расстояниях, больших по сравнению с ее диаметром, тогда равна векторной сумме (i) всех напряженностей диполей, которые представляют действую-ш ие на жидкость внешние силы (эта сумма, очевидно, равна результирующей всех этих сил), и (ii) поправки (111), равной моменту скоростей изменения массовых расходов. Физическую интерпретацию напряженности диполя при помощи внешних сил можно представить следующим образом один-единственный диполь, которому эквивалентна целая сложная область источников, будет всегда иметь напряженность, равную результирующей всех внедхних сил, действующих на жидкость однако необходимо ввести поправку (111), равную моменту всех напряженностей точечных источников (сумма которых предполагается равной нулю), и в некоторых случаях она может быть очень важной. [c.56]

Определим пеустаповившееся температурное поле и вызванное им термоупругое квазистационарпое состояние неограниченной плоскости без разреза при граничных условиях (47.1), (47.2) и однородных начальных условиях. Рассмотрим мгновенный точечный источник тепла иптенсивпости q, действующий в точке х = , у = 0. В этом случае температура Т(х, у, t) и квазистати-ческое распределение напряжений в плоскости определяются [c.369]

Рассмотрим теперь модель, в которой принимается, что точечный дефект находится в анизотропной упругой среде. Упругие свойства такой среды характеризуются уже пе двумя независимымп параметрами (например, X п ц) изотропной среды, а тензором модулей упругости число независимых компонент которого в общем случае равно 21. Будем рассматривать дефект как точечный источник деформаций и напряжений. Тогда в отсутствие объемных сил система трех уравнений равновесия такой анизотропной среды имеет вид [c.49]

Точечный дефект в такой среде будем рассматривать как некоторый точечный источник деформаций и напряжений в упругом теле. Как следует из теории упругости, в отсутствие объемных сил вектор упругого смещенпя U точек среды в равновесном состоянии долзкен удовлетворять уравнению равновесия ) [c.70]

Рис. 113. Если точечный источник тепла находится в областях 1, то у правого конца разреза X = - -1 возникают растягивающие папрян еппя (К > > 0), если же его поместить в область 2, то у правого конца напряжения станут сжимающими (Xj < 0)

В качестве примера расчета распределения поля в явном виде можно рассмотреть задачу о преломлении излучения точечного источника на плоской границе раздела двух сред с гауссовой ди-афрагмой (3.49). В параксиальном приближении напряженность поля Es, в точке наблюдения Гз(рз, Zs) после преломления дается [c.147]

Паркус [208] рассмотрел тонкий бесконечный диск, подвергающийся воздействию точечного источника тепла постоянной интенсивности. Для квазистатического случая в пластической зоне было получено однородное напряженное состояние. Напряжения в бесконечном изолированном диске, нагреваемом кольцевым источником тепла с постоянной отдаваемой мощностью, исследовал Гамер [59]. На рис. 29 показаны типичные распределения переходных и остаточных напряжений для упругоидеальнопластического материала, подчиняющегося критерию текучести Треска и ассоциированному закону течения. [c.169]

Влияние концентрации напряжений. При действии переменных нагрузок концентрация напряжений представляет большую опасность. Значительное число усталостных разрушений связано с недостаточными радиусами закруглений, наличием рисок, отверстий и других источников повышенных напряжений. Усталостная прочность, в противоположность статической, имеет резко выраженный локальный характер, что и объясняет сущестЕелное влияние местного увеличения напряжений, точечных дефектов материала и т. п. [c.600]

II ротяженный предмет можно рас-сматривать как совокупность точечных источников, каждый из которых отображается системой в виде диска Эйри с окружающими его дифракционными кольцами. Если соседние точки предмета можно считать некогерентными источниками, то испускаемые ими волны не интерферируют и происходит сложение интенсивностей, т. е. результирующее изображение находится как простое наложение дифракционных картин от отдельных точек. Этот случай реализуется для самосветящихся (или некогерентно освещенных) объектов и важен в теории телескопа. Другой предельный случай когерентно освещенных объектов может быть реализован при наблюдении в микроскоп. Здесь для нахождения изображения требуется сложить напряженности полей в дифракционных картинах от отдельных точек предмета. [c.366]

Таким образом, каждая точка исходного распределения интенсивности размывается в диск интенсивности, а пе >екрытие таких дисков приводит к размытию всего изображения и ухудшению его разрешения. Сказанное определяет функцию размытия как отклик системы на падающее излучение в виде дельта-функции, в данном случае падающее от точечного источника. Это лежит в основе метода функции Грина, который весьма удобен для использования в теории рассеяния и во многих других областях физики, а также для анализа характеристики электронных схем путем измерения их чувствительности к острому пику напряжения или импульсу тока. [c.40]

Пример 2.2. Рассчитывается оптический элемент, способный эффективно определять положение источника излучения [15]. Этот элемент является частью прибора для определения координат центра попере чного сечения изображения точечного источника. Схема устройства представлена на рис. 2.5. Точечный источник света 5 освещает сферическую линзу, за которой помещен ДОЭ (рмс. 2.5). ДОЭ рассчитывается таким образом, что изображение точечного источника имеет распределение интенсивности в форме креста. Каждая сторона изображения креста пересекает линейный фотодатчик, как показано на рис. 2.6. В качестве линейного фотодатчика, с характеристической стороной входного окна, равной 10 мм, можно использовать кремниевую полупроводньпсовую структуру, у которой выходной аналоговый сигнал в форме падения напряжения иропорпионален расстоянию между точкой максимальной интенсивности света и исходной точкой датчика. Технические параметры такого датчика следующие изменение напряжения на 0,1 мВ соответствует смещению максималвной интенсивности света вдоль оси датчика на 0,2 мкм. [c.59]

Торсиограммы 3 — 378, 381 Торсионы к редукторам — Крутящий момент допустимый — Пример расчета 3 — 446 Торф — Характеристика 2—188 Торцевое биение 3 — 37 Торцефрезерные станки 5 — 251 Торы под действием внутреннего давления — Определение напряжений и перемещений 3 — 204 Точечные источники 1 — 234 Точка — Движение 1—371 [c.482]

Таким образом, оставляя в стороне зависимость поля давления диполя от направления, т. е. от os0, мы видим, что оно имеет двойственную структуру зависимости от г (i) в дальнем поле (94) избыточное давление описывается членом, пропорциональным г , который является следствием разности фаз сигналов от двух одинаковых источников с напряженностью противоположного знака (эта разность фаз обусловлена различием г с во времени прибытия сигнала в точку наблюдения (ii) в ближнем поле доминирующим является член, пропорциональный обусловленный разностью в степени сферического ослабления двух сигналов. Такая двойственная структура резко отличается от случая точечного источника, для которого избыточное давление (71) меняется как для всех г и дальнее ноле определяется просто как область, где выполняется соотношение (81), дающее тот же закон изменения радиальной скорости щ, что и в плоском случае. [c.43]

Этот результат также служит проверкой теории данной главы. Согласно разд. 1.5, звуковое ноле, генерируемое таким распределением внешних сил h на единицу объема, долл но быть распределением полей диполей напряженности / на единицу объема. На первый взгляд из сопоставления уравнений (158) и (154) следует другой вывод, а именно что указанное звуковое ноле представляет собой распределение полей точечных источников нанрян<енности —dfjdxi на единицу объема. Можно показать, однако, что эти два описания всегда одинаковы. [c.83]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...