Скорость ударной волны

Задача XII—27. Для условий предыдущей задачи найти давление в середине трубы в момент 31/а (I — длина трубы, а — скорость ударной волны). [c.372]

Задача XII—29. На конце трубы, присоединенной к резервуару большой емкости, установлен кран, открытый настолько, что его коэффициент расхода рд = 0,48. Напор перед краном 50 м, длина трубы I — 160 м, диаметр (1 = 100 мм, скорость ударной волны а — 770 м/с. Производится мгновенное частичное закрытие крана, при котором новое зна- [c.373]

Напор Ло = 90 м, коэффициент расхода сопла Рс = 0"98, скорость ударной волны в трубе а = = 1390 м/с. В сечении А производится неполное [c.374]

Укажем здесь на следующее удобное графическое истолкование формулы (85,6). Если соединить хордой точку ри V на ударной адиабате (рис. 53) с некоторой произвольной точкой Р2, Vi на ней, то (р2 —pi)/ V2—Vi) =—р есть не что иное, как тангенс угла наклона этой хорды к оси абсцисс (к ее положительному направлению). Таким образом, значение j, а с ним и скорости ударной волны, определяется в каждой точке ударной адиабаты углом наклона хорды, проведенной в эту точку из начальной точки. [c.459]

Определяемые формулами (89,11) скорости ударной волны относительно газа мы обозначаем здесь как Ui и Иг. [c.560]

Величина с = с 5/Л представляет собой скорость распространения волны повышения давления (скорость ударной волны). [c.136]

Такая же картина наблюдалась и для случая осесимметричных тел вращения с юбкой ([50], 1970, № 6). Эксперименты проводились на ударной трубе при начальной скорости ударной волны 0,497-10 м/с и давлении 207 кгс/см2 (2,03-Ю Па). Модель представляла собой цилиндр с полусферическим носком I и юбкой 3 (рис. 6.6.3). Для устранения отрыва был при- [c.419]

D — скорость ударной волны (м/с) [c.9]

Р = PoZ)(Uo) У(Уо), где ро — исходная плотность материала мишени, D — скорость ударной волны в мишени при ударе заданным ударником со скоростью Va. Тогда уравнение для онределения р и v имеет вид [c.246]

В дальнейшем в движении газа наблюдается ряд новых эффектов, качественно отличающих его от автомодельного случая. Начинается вторая, поздняя, стадия движения. Давление в центре становится меньше атмосферного. Возникновение вблизи центра области разрежения влечет за собой постепенное уменьшение скорости разлета газа в промежуточной между фронтом и центром взрыва зоне, а затем и движение газа по направлению к центру. Это приводит к сильной перестройке профилей плотности, давления и скорости. В распределениях избыточного давления plp —I и скорости по радиусу возникают отрицательные фазы. Отток газа от фронта вызывает повышение плотности в средней зоне движения и резкий спад плотности к центру. Плато давления сокращается. Скорость ударной волны стремится к скорости звука в невозмущенной среде. На рис. 2.13 приведены типичные профили давления и скорости по относи- [c.70]

Нетрудно показать, что для нормального газа скорость ударной волны сверхзвуковая относительно газа перед волной и дозвуковая относительно газа за волной. [c.26]

В самом деле, рассмотрим адиабату Гюгонио на плоскости рУ. Пусть индекс 1 относится к состоянию перед волной, индекс 2 — за волной. Отметим на адиабате точки / и 2. Скорость ударной волны относительно газа перед волной [c.26]

В точке 1 касательная к ударной адиабате совпадает с касательной к изэнтропе. Скорость ударной волны пропорциональна тангенсу угла наклона прямой, соединяющей точки 1 и 2. Поэтому 0>Си так как тангенс наклона прямой больше тангенса, наклона касательной (по модулю). Скорость ударной волны относительно газа за волной удовлетворяет соотношению [c.26]

Вычислим значения этих производных и подставим их в (1.50), (1.51). Учитывая соотношения (1.47), (1.50), (1.51), найдем, что изменение скорости ударной волны вдоль луча равно (через М обозначено число Маха волны относительна газа за волной) [c.31]

Если же ударная волна переводит среду из состояния 1 в состояние < , то скорость ударной волны равна [c.36]

Левая часть вышеприведенного неравенства выполняется всегда скорость ударной волны больше скорости газа за ней. [c.47]

Мы используем лагранжевы переменные а . Преимущество лагранжевых переменных заключается в том, что при использовании их вид волнового акустического уравнения не меняется независимо от того, движется ли среда или покоится. Введем координаты х, такие, что скорость ударной волны направлена вдоль оси х, а фронт волны параллелен оси х . В невозмущенной среде [c.50]

На рис. 4.3 представлена временная развертка вхождения головной ударной волны перед телом в турбулентную область. Видно, что скорость ударной волны меняется хаотически, фронт ее размывается, появляются дополнительные возмущения. [c.85]

При увеличении разности начальных скоростей ударная волна во втором газе сменяется волной разрежения (рис. 44, б), а затем и в первом газе вместо ударной волны идёт волна разрежения (рис. 44, в). Когда разность начальных скоростей становится очень большой положительной величиной, то между волнами разрежения, идущими в обе стороны, образуется пустота (рис. 44, г). [c.190]

Таким образом, для закона движения и для скорости ударной волны получаем в случае сферической симметрии [c.197]

Задача XII—23. На конце трубы мгновенно открывается кран А. Найти минимальное давление перед ним, если коэффициент расхода открытого крана ро = 0,6, скорость ударной волны а = 1000 м/с, статический напор перед закрытым краном Лц = 100 м. Исследовать закон измененпя расхода через кран. Трением в трубе пренебречь. [c.370]

Построения выполнить, учитывая упругость системы (скорость ударной волны а — 1000 м/с) и считая систему неупругой. Для этих случаев сравнить ударное повышение напора при времени полного закрытия = 211а. [c.371]

Задача XII—30. К насосу подключей горизонтальный трубопровод длиной / = 12 м, диаметром d = 125 мм с краном на конце. Кран частично открыт так, что его коэффициент расхода р = 0,031. При включения насоса его подача нарастает по прямой от нуля до 10 л/с за время t = 0,05 с. Скорость ударной волны а = 1200 м/с. Определить закон изменения давления у насоса (сечение Л) по времени. Трением в трубе пренебречь. [c.373]

Если скорость ударной волны такова, что q < uj < Соо, то хорда 12 расположена так, как указано на рис. 67 нижним отрезком. В этом случае мы получим простое расширение ударной волны, причем все про.межуточные состояния между начальным состоянием 1 и конечным 2 изображаются в плоскости р, V точками на отрезке 12. Это следует из того, что (при пренебрежении обычными вязкостью и теплопроводностью) все последовательно проходимые газом состояния удовлетворяют уравнениям сохранения вещества pv — j — onst и сохранения импульса р/2у = onst (ср. подробнее аналогичные соображения в 129). [c.496]

Зная Рг, можно вычислить согласно формулам (89,4) скорость ударной волны отнйсительно газов впереди и позади нее. Поскольку газ 1 покоится, то скорость волны относительио него есть скорость ее распространения по трубе. Если координата х вдоль длины трубы отсчитывается от начального места нахождения поршня (причем газ находится со стороны х>0), то для положения ударной волны в момент t получим [c.516]

Условимся о терминологии. Гидравлический удар, вызывающий повышение давления, называется положительным, а вызыва-юш,ий понижение давления — отрицательным. Волна давления (положительная или отрицательная), распространяющаяся от затвора (или иного регулирующего устройства), называется прямой, а волна противоложного направления —обратной. Поверхность, отделяющая участок распространения ударной волпы от участка певозмущенного движения, называется фронтом волны. Фронт любой волны гидравлического удара перемещается с конечной скоростью, называемой скоростью ударной волны. Время, в течение которого ударная волна проходит двойную длину трубы, называют фазой гидравлического удара. [c.193]

Поверхность, отделяющая участок распространения ударной волш>1 от участка невозмущенного ею движения, называется фронтом волны. Фронт любой волны гидравлического удара перемещается с конечной скоростью, называемой скоростью ударной волны. Время, в течение которого ударная волна проходит двойную длину трубы, называют фазой гидравлического удара. [c.208]

Итак, ударные волны характеризуются следующими свойствами 1) скорость распространения ударной волны больше скорости звука в невозмущенной среде 2) на фронте ударной волны параметры состояния и движения среды изменяются скачкообразно 3) ударная волна сопровождается перемещением частиц тела в направлении движения фронта волны 4) скорость ударной волны зависит от интенсив юсти возмущений 5) при образовании ударной волны энтропия возрастает с1зх>0. [c.40]

Если вещества ударника и мишени разные и известна удар ная адиабата ударника, то, измеряя скорость удара у и скорость ударной волны П в миихени, из уравнений сохранения на скачке и условия непрерывностп давления и скорости на контактной поверхности, разделяющей ударник и мишень, люжпо рассчитать [c.245]

При исследовании структуры детонационной или ударной волны по заданной скорости D (наклону ЛРМ) на ВУАС находится давление за замороженным скачком (точка/ ), которое на ЗУАС определяет состояние среды / за замороженным скачком. Структура ударной волны в газовзвеси представляет собой, таким образом, скачок по газу (переход из о в /) с последующей зоной релаксации (переход из / в е — в ударной волне без горения и из / в d — в детонационной). Если скорость ударной волны удовлетворяет условию Се< D < С, (где и (7, — равновесная и за- [c.427]

В заключение параграфа приведем формулы для расчета параметров в точке ударной волны (рис. 4.3, в). Пусть dxjdt=D— уравнение ударной волны, где D — скорость ударной волны. На ударной волне выполняются законы сохранения (2.45). Определим параметры в точке 3, лежащей справа от ударной волны (область II), если известны параметры в точке 3, лежащей слева (область I), и параметры в точках 1 н 2. В точке 3 нужно вычислить Хз, ts, мз, Рз, Dz. Из законов сохранения (2.45) можно получить связь между давлением и плотностью слева (отмечены чер- [c.121]

Охлопывание сферических и цилиндрических ударных волн впервые теоретически исследовано Гудерлеем в простейшем случае совершенного газа без учета вязкости и теплопроводности. Было найдено автомодельное решение для сильной ударной -ВОЛНЫ. При этом скорость ударной волны зависит от расстояния до центра следующим образом [c.32]

На практике в ударной трубе за счет немгновенного разрушения диафрагмы плоская ударная волна образуется на расстоянии 40—50 калибров от диафрагмы. Скорость ударной волны вдоль трубы в начале возрастает, затем на некотором участке скорость волны приблизительно постоянна, после чего она падает. При этом для сильных волн при заданном перепаде давлений на диафрагме максимальная скорость ударной волны оказывается несколько выше значения, рассчитанного по формуле (3.23). Протяженность области равномерного течения приблизительно в два раза меньше своего расчетного значения за счет влияния диссипации энергии. [c.71]

Интересное явление наблюдается при взаимодействии ударной волны с пристеночным температурным слоем вблизи нагретой пластинки (ударная волна движется вдоль пластинки). Если скорость ударной волны меньще скорости звука нагретого газа, то ударная волна вблизи стенки исчезает, превращаясь в волну сжатия [48]. [c.75]

На рис. 31 и 32 приведены кривые, дающие отношение давления и плотности частиц газа, прилегаюших к поршню, к давлению и плотности в покоящемся газе как функции отношения скорости поршня к начальной скорости звука на рис. 33 дано отношение скорости ударно волны к скорости звука как функция отношения скорости поршня к скорости звука. [c.180]

Гидравлика и аэродинамика (1975) -- [ c.261 ]

Гидравлика и аэродинамика (1987) -- [ c.114 ]

Справочник по гидравлике (1977) -- [ c.67 ]

Разностные методы решения задач газовой динамики Изд.3 (1992) -- [ c.61 ]

Справочник по гидравлике Книга 1 Изд.2 (1984) -- [ c.81 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...