Плотность среды

Распространение продольных волн выражается аналогичным уравнением, если функцию рассматривать как плотность среды. В этом случае модуль упругости Е заменяет натяжение струны т, масса единицы объема заменяет массу единицы длины р и скорость распространения волны будет иметь вид [c.73]

Функцию уравнения (2-3) можно рассматривать как амплитуду поперечной волны или как плотность среды для продольной волны, а также можно считать функцией вероятности, если уравнение применено к световому излучению. [c.74]

Если коэффициент объемного расширения газа в порах обратно пропорционален абсолютному значению температуры, а плотность среды определена уравнением Менделеева — Клапейрона, то интенсивность конвективного переноса тепла определяется зависимостью [c.160]

Таким образом, предельная скорость растет с увеличением веса тела и с уменьшением коэффициента сопротивления, плотности среды и площади миделя. [c.358]

Следует обратить внимание на то, что уравнение неразрывности находится на грани кинематических и динамических уравненнй движения. Действительно, оно не содержит сил, присутствие которых характерно для динамических уравнений движения. Однако оно включает плотность среды, которая не относится к понятиям кинематики. [c.230]

Длина пробега частицы зависит от заряда, массы, начальной энергии и среды, в которой происходит движение. Длина пробега увеличивается с возрастанием начальной энергии частицы и уменьшением плотности среды. При одинаковой начальной энергии тяжелые частицы обладают меньшими скоростями, чем легкие. Медленно движущиеся частицы взаимодействуют с атомами более эффективно и быстрее растрачивают имеющийся у них запас энергии. [c.324]

Здесь т — компоненты тензора напряжений, рР — компоненты объемных сил, действующих на элемент сплошной среды, р — плотность среды, и — компоненты вектора скорости элемента среды. [c.496]

При выводе уравнений звуковой волны в 64 предполагалось, что волна распространяется в однородной среде. В частности, плотность среды ро и скорость звука в ней с рассматривались как постоянные величины. Имея в виду получить некоторые общие соотношения, применимые и в общем случае произвольной неоднородной среды, выведем предварительно уравнение распространения звука в такой среде. [c.410]

Если на пути распространения звуковой волны находится какое-либо тело, то происходит, как говорят, рассеяние звука наряду с падающей волной появляются дополнительные (рассеянные) волны, распространяющиеся во все стороны от рассеивающего тела. Рассеяние звуковой волны происходит уже благодаря самому факту наличия тела на ее пути. Кроме того, под влиянием падающей волны само тело приходит в движение это движение в свою очередь обусловливает некоторое дополнительное излучение звука телом, т. е. некоторое дополнительное рассеяние. Однако, если плотность тела велика по сравнению с плотностью среды, в которой происходит распространение звука, а его сжимаемость мала, то рассеяние, связанное с движением тела, представляет собой лишь малую поправку к основному рассеянию, обусловленному самим наличием тела. Этой поправкой мы будем в дальнейшем пренебрегать и потому будем считать рассеивающее тело неподвижным. [c.417]

Отметим, что след тензора (29,10) пропорционален проекции скорости дислокации на нормаль к ее плоскости скольжения. Выше было указано, что отсутствие неупругого изменения плотности среды обеспечивается условием ] ц = 0. Мы видим, что для отдельной дислокации это условие означает движение в плоскости скольжения в соответствии со сказанным выше о физической природе движения дислокаций (см. примечание 2 на стр. 160). [c.167]

Таким образом, постоянство показателя преломления означает, что для равных объемов (не очень малых по линейным размерам сравнительно с длиной волны) произведение Na в разных местах среды одинаково. Это означает, что если оптически однородная среда построена из совершенно одинаковых молекул (а постоянно), то постоянным должно быть и М, т. е. плотность среды повсюду постоянна если же среда состоит из разных молекул или групп, то постоянство показателя преломления может быть обеспечено соответствующим подбором N н а. Например, подобранная соответствующим образом смесь бензола и сероуглерода с погруженными в нее кусочками стекла может представлять однородную среду граница раздела между стеклом и жидкостью перестает быть заметной. [c.578]

Здесь р — плотность среды (г/см ), Т — абсолютная температура, [c.585]

Простейшим примером, выходящим за границы статики, но хорошо известным из общего курса физики, является понятие о плотности среды, кратко выражающего, собственно говоря, слова плотность распределения массы в сплошной среде. [c.104]

Стягивая поверхность, окружающую выделенный объем среды, в данную точку, получим плотность распределения массы, т. е. просто плотность среды р в этой точке [c.104]

Из равенства (2) непосредственно следует выражение бесконечно малой, будем говорить. элементарной, массы бот через плотность среды р и элементарный объем 6т [c.104]

Плотность среды в точке 104 Поверхности координатные 196 [c.349]

Решения уравнений баланса плотности среды, плотности импульса, плотности внутренней энергии и локальной плотности энтропии показывают, что в движущемся потоке найдутся составляющие вращения. которые будут определять дополнительные ротационные составляющие процессов деформации и структурообразования в технологической среде [1]. [c.165]

Очевидно, что = лгр, где р — плотность среды, откуда dT dT dx dT 1 [c.210]

В предыдущем параграфе мы рассматривали оптически однородную среду, плотность которой по всему объему постоянна. Однако вследствие теплового движения молекулы распределены в пространстве не строго равномерно. В каждый момент времени имеются отклонения от равномерного распределения, т. е. число молекул в единице объема испытывает колебания (флуктуации). Схема флуктуаций плотности изображена на рис. 23.9. В рассматриваемой среде выделены три объема. В объеме 1 плотность молекул близка к средней, в объеме 2 имеет место флуктуация с увеличением плотности относительно ее средней величины, а в объеме 3 показана флуктуация плотности, обусловленная уменьшением плотности среды. Таким образом, благодаря флуктуациям плотности среда становится мутной и в ней может происходить рассеяние света. Поскольку мутность среды не обусловлена никакими посторонними частицами, то рассеяние света в такой среде получило название молекулярного рассеяния. Так как линейные размеры объема, в котором происходит флуктуация числа частиц, значительно меньше длин волн видимого света, то молекулярное рассеяние называют также рэлеевским рассеянием. [c.118]

Полученное выражение для элементарной аэродинамической силы позволяет сделать заключение, что аэродинамические силы, действующие на обтекаемое тело, в целом должны зависеть от плотности среды и квадрата скорости потока. [c.237]

Ограничения, накладываемые на величины деформаций и скоростей, обусловлены различными свойствами среды и в этом смысле независимы. Одиако величины деформаций и скоростей в импульсе связаны между собой через параметры, характеризующие упругость и плотность среды. Поэтому одно из двух ограничений, которое оказывается более жестким, одновременно обеспечивает выполнение и другого ограничения. [c.488]

При больших скоростях для уменьшения моделей без нарушения подобия (т. е. с сохранением прежнего значения числа Рейнольдса) можно идти по пути увеличения плотности среды. Поэтому приме- [c.541]

Скорость импульса сжатия определяется тем, как изменяется плотность среды при изменении давления. [c.579]

Так как относительное влияние сил вязкости определяется кинематической вязкостью V = [х/р, где — коэффициент вязкости и р — плотность среды (см. 125), то показатель затухания а оказывается пропорциональным v (при прочих равных условиях). Этим, например, объясняется то, что в воде, кинематическая вязкость которой меньше, чем воздуха, звуковые волны распространяются с меньшим затуханием, чем в воздухе, даже при наиболее благоприятных условиях — во вполне спокойной атмосфере. Нерегулярные движения воздуха, которые всегда происходят в свободной атмосфере (турбулентность атмосферы), вызывают значительное увеличение затухания волн. [c.730]

В случае равномерного изменения плотности среды это соотношение можно записать в виде [c.209]

Пусть в упругой среде распространяются плоские синусоидальные продольные волны. Выделим мысленно в волновом поле столь малый объем с У, что деформацию в каждой части этого объема, а также скорости частиц в не.м мо.ъмо приближенно считать одинаковыми. При прохождении волны этот объем среды приобретает кинетическую и потенциальную энергии. Если р — плотность среды, [c.209]

Способность среды оказывать сопротивление проникновению в нее волн характеризуется волновым сопротивлением, определяемым как произведение плотности среды на скорость распространения [c.218]

Стоячие волны могут быть как поперечными, так и продольными. Схема колебаний частиц среды в поперечной стоячей волне для двух моментов, отстоящих на полпериода, показана на рис. 177, а, 6. На рис. 178, а, б показана схема колебания частиц среды в продольной стоячей волне также для двух моментов, отстоящих на полпериода. В продольной стоячей волне вблизи узлов, в которых скорости колеблющихся частиц равны нулю, происходит резкое изменение плотности среды. Это связано с тем, что частицы среды то приближаются с двух сторон к узлу, то от него удаляются. [c.221]

В уравнении (13.26) S—объемная плотность энтропии, которая с массовой плотностью S связана соотношением 5= р. , где р — плотность среды. [c.261]

Выделенный в ереде объем тетраэдра бт находится в равновесии под действием силы бт, где р — плотность среды, Р — объемная сила, и четырех только что указанных сил, приложенных к четырем граням тетраэдра. [c.107]

Килограмм на метр в четвертой степени равен градиенту плотности среды, плотность которой на участке дггиной 1 м в направлеьгаи градиента изменяется па 1 кг/м . [c.209]

Пусть вначале деформация сжатия охватывает слой среды толщиной Ах, а средняя плотность среды в нем возрастает до р. Частицы среды не перемещаются от слоя к слою вместе с распространяющейся деформацией. Вместе с ней от слоя к слою передается лишь уплотнение Лр = р —р. В первом слое этому уплотнению соответствуют масса (1/п = Др5(1Аг и импульс (1ти = Ар5с1л с, где v = = = Ах1А1 — скорость распространения импульса деформации сжатия. Если вязкость в среде пренебрежимо мала, то такой же импульс будет последовательно соответствовать уплотнению во втором слое, в третьем и т. д. Приравняем этот импульс импульсу внешней силы [c.203]

Одним из самых точных экспериментальных способов определения отношения у = Ср/С[/ является измерение скорости звука и в изучаемом газе. Найти связь между скоростью звука, отношением теплоемкостей у и изотермическим людулем упругости, если известно, что скорость звука в упругой среде и = у/к/р (К — модуль упругости и р —плотность среды). Найти скорость звука в воздухе при О С и ее зависимость от температуры. [c.47]

Техническая гидромеханика (1987) -- [ c.12 ]

Техническая гидромеханика 1978 (1978) -- [ c.14 ]

Ротационные приборы Измерение вязкости и физико-механических характеристик материалов (1968) -- [ c.5 ]

Механика жидкости и газа (1978) -- [ c.54 , c.68 ]

Трехмерные задачи математической теории упругости и термоупругости Изд2 (1976) -- [ c.12 ]

Механика жидкости и газа Издание3 (1970) -- [ c.77 ]

Машиностроение энциклопедия ТомIII-7 Измерения контроль испытания и диагностика РазделIII Технология производства машин (2001) -- [ c.312 ]

Теплотехнические измерения и приборы (1978) -- [ c.458 , c.460 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...