Напряженность диполя

В этих уравнениях А — напряжение диполя, Я — расстояние от диполя до любой точки и — угол между линией, соединяю- [c.81]

Соотношения между напряжением диполя, скоростью и радиусом шара могут быть установлены при использовании того факта, что точка застоя должна находиться на шаре. Таким образом, поскольку диполь расположен в начальной точке, радиальные координаты точки с нулевой скоростью будут равны радиусу а шара [c.90]

В обоих случаях это обусловлено отставанием по фазе колебаний диполей от колебаний поля, т. е. сдвигом между поляризацией и напряжением. Наибольшее значение диэлектрические потери приобретают при частоте, соответствующей углу сдвига фаз между поляризацией и напряжением, равному 90 °С. При этом диполи поворачиваются только в направлении поля и непрерывно приобретают дополнительную кинетическую энергию за счет работы поля. При меньших углах сдвига фаз между поляризацией и напряжением, соответственно при меньших частотах, когда поляризация не успевает полностью установиться за время полупериода, в какие-то промежутки полупериода изменения напряжения диполи будут поворачиваться против поля, в другие промежутки — в направлении поля. В зависимости от соотношения между этими промежутками большая или меньшая часть энергии поля будет необратимо переходить в тепловую энергию, т. е. в диэлектрические потери. [c.34]

Это рассуждение справедливо только в том случае, когда сумма напряженностей диполей значительно отличается от нуля такое требование необходимо но тем же причинам (обсуждавшимся в разд. 1.6), что и для суммы напряженностей источников. Поле каждого диполя в отдельности достаточно велико по сравнению с ошибкой, возникающей при аппроксимации поля соответствующей пары источник — сток полем диполя, но аналогичный вывод относительно их суммы можно сделать только в том случае, когда нри сложении напряженностей диполей получается суммарная величина, не на много меньшая, чем напряженность каждого отдельного диполя. [c.54]

Это значение (114) напряженности диполя, соответствующей движению сферы, при подстановке в (102) дает поле давления [c.58]

Заметим, что хотя столь большие аэродинамические силы могут вызывать соответствующий откат центра инерции насекомого, оно, имея среднюю плотность р, , много большую, чем плотность Ро воздуха, будет двигаться со скоростью II своего центра инерции (здесь предполагается, что он совпадает с центром масс) с ускорением, определяемым силой —Р, действующей на насекомое со стороны воздуха, так что напряженность диполя, вычисленная по формуле (112), будет равна [c.59]

Очень часто источник звука обусловливается не какими-либо внешними колебаниями в потоке, а неустойчивостью самого потока, связанной с обтеканием разнообразных препятствий телефонных проводов, ветвей деревьев и т. п. Пульсирующие силы Р, действующие между таким препятствием и потоком, являются следствием этой неустойчивости потока и генерируют звуковое поле диполя. Такая сила почти не зависит от того, в какой мере препятствию дозволяется колебаться под действием этой силы даже если бы оно двигалось совершенно свободно, то напряженность диполя, вычисленная по формуле (117), была бы практически равна Р, но обычно препятствие не свободно, а соединено со столбом, стволом дерева и т. д. Резонанс с нормальной модой колебаний натянутого провода может, однако, оказывать влияние на генерируемый звук, сохраняя аэродинамические силы в фазе вдоль всего провода и создавая так называемые эоловы тона. [c.59]

Если мы вычислим напряженность диполя О для поля рассеянного звука тем же способом, что и напряженность источника, то мы не получим резонанса. Предположим, что поле скоростей и падающей волны в центре сферического объема жидкости, вытесненной телом, имеет вид [c.73]

Из уравнения (140) видно, что напряженность диполя становится нулевой, когда средняя плотность сферы рщ равна плотности Ро, что было очевидно уже из формул (119) и (131). Другим интересным частным случаем является случай рассеяния неподвижной сферой его можно описать как предельный случай сферы, плотность которой рщ стремится к бесконечности, так что ускорение ее в силу формул (139) равно нулю, что вполне естественно. В этом случае напряженность диполя (140) имеет ненулевой предел. [c.75]

Вычисление напряженности диполя (119) непосредственно переносится на случай несферических тел, когда они обладают симметрией относительно направления колебаний поля скоростей (130) для падающих волн, такой, что силу Г можно выразить через присоединенную массу как в формуле (138), [c.77]

Шум винта, связанный со стационарным распределением силы около вращающейся лопасти, был вычислен посредством приравнивания напряженности диполя этой силе в работе [c.570]

Та же самая задача была решена с помощью введения дополнительного члена в напряженность диполя (разд. 1.7) в работе [c.570]

Как известно из курса электричества, колеблющийся диполь является источником сферической электромагнитной волны, векторы напряженности которой на больших расстояниях от источника , в так называемый волновой зоне, равны по величине и взаимно перпендикулярны. В этом легко можно убедиться , если воспользоваться сферической системой координат. Положим, что радиус-вектор R, проведенный из точки О в точку наблюдения М, составляет угол О с направлением дипольного момента р (рис. 2.5). Решая волновое уравнение для волновой зоны, можно получить следующие выражения для (t) и Н (t) [c.30]

Важным отличием тепловой поляризации от упругой является сильная зависимость поляризуемости от температуры. Из изложенного выше следует, что при тепловом характере поляризации индуцированный внешним полем дипольный момент определяется не только напряженностью электрического поля, но и интенсивностью теплового движения частиц, участвующих в поляризации. Такими частицами являются диполи, ионы и электроны. В соответствии с этим различают дипольную тепловую, ионную тепловую и электронную тепловую поляризации. [c.283]

При больших напряженностях поля тепловое движение почти не препятствует ориентации диполей по полю. Таким образом, подавляющее большинство молекул поворачивается в направлении поля и средний дипольный момент становится не зависящим от поля. Наступает насыщение. Весьма приближенное вычисление OdT, основанное на аналогии с тепловой ионной поляризацией, не позволяет решить задачу о насыщении. [c.289]

Поведение полярных молекул в поле световой волны не отличается от поведения неполярных молекул. Поскольку напряженность электрического поля световой волны меняется очень быстро (в видимой области с частотой порядка (4- -8) 10 Гц), а частоты вращательных движений молекул (вызванных тепловым движением) имеют порядок 10 —10 Гц, то за время светового колебания молекула не успевает повернуться, т. е. диполь не успевает сориентироваться в поле световой волны. Поэтому выражение молекулярной рефракции полярных молекул остается таким же (см. формулу (16.12)), что и для неполярных веществ. [c.8]

Поток электрического смещения Электрическое смещение Электрическая ёмкость Абсолютная диэлектрическая проницаемость Электрический момент диполя Плотность электрического тока Линейная плотность электрического тока Напряженность магнитного поля [c.27]

Формулами (44.19) определяются напряжения, обусловленные функциями, характеризующими раскрытие трещины, а также источниками и диполями тенла, размещенными на месте расположения /с-й трещины с интенсивностями и [c.357]

Если же имеется N плоских трещин, то каждую из них можно рассматривать как двухстороннюю поверхность, на которой размещены источники и диполи тепла соответственно с плотностями рй и (ft, а перемещения имеют скачок при переходе через эту поверхность. Тогда напряжения и перемещения в теле с трещинами равны сумме напряжений и перемещений, обусловленных всеми источниками и диполями тенла, а также скачками на каждой из трещин. [c.357]

Наиболее распространенным видом упругой поляризации является электронная поляризация, которая заключается в упругой деформации электронных оболочек. В результате атом приобретает дипольный момент, направленный согласно с напряженностью внешнего электрического поля и пропорциональный напряженности поля, Такой диполь называется упругим. Электронная поляризация существует у всех диэлектриков. [c.146]

Напряженность поля одного диполя, которому эквивалентна целая компактная область источников на расстояниях, больших по сравнению с ее диаметром, тогда равна векторной сумме (i) всех напряженностей диполей, которые представляют действую-ш ие на жидкость внешние силы (эта сумма, очевидно, равна результирующей всех этих сил), и (ii) поправки (111), равной моменту скоростей изменения массовых расходов. Физическую интерпретацию напряженности диполя при помощи внешних сил можно представить следующим образом один-единственный диполь, которому эквивалентна целая сложная область источников, будет всегда иметь напряженность, равную результирующей всех внедхних сил, действующих на жидкость однако необходимо ввести поправку (111), равную моменту всех напряженностей точечных источников (сумма которых предполагается равной нулю), и в некоторых случаях она может быть очень важной. [c.56]

На рис. 14 представлен отдельный кадр из части фпльма, в которой противопоставляются случаи, когда в 4 ормуле (112) для напряженности диполя сила Г действия тела на жпдкость [c.67]

Б данном разделе указывается связь между этими двумя примерами и показывается, как турбулентное течение жидкости генерирует то же самое звуковое ноле, что и некоторое распределение квадруполей с некоторой заданной напряженностью квадруполей на единицу объема. Заметим, что в то время как напряженность диполя включает направление (направление малого смещения от стока до источника) и соответственно является векторной величиной, напряженность квадруполя содержит два направления (не только направления равных и протпвоно-лоншых диполей, но и нанравление смещения между ними) и соответственно является тензорной величиной. Мы нокан ем, что тензорная напряженность квадруполя на единицу объема в турбулентном потоке принимает довольно простой вид. [c.78]

Эффективность столкновений множества капель была также определена Линбладом с Семонином [491]. Для поля потока около сферы, рассчитанного Праудманом и Пирсоном [618], которые объединили решения Стокса и Озеена в предположении, что потенциальное поле напряженностью Е за пределами сфер однородно, они решили задачу взаимодействия двух капель радиусами и аг, образующих диполь с моментом р = а Е, ориентированным в направлении приложенного поля. Таким образом, [c.478]

Какова зависимость напряженности поля осциллирующего диполя от расстояния Оцените т -п - радиационное время жизни атома в возбужденном состоянии. Вспомните, какие физические явления приводят к меньшему Тэфф. [c.453]

Пусть кристалл Na l, который состоит из ионов Na+ и С1 , помещен в электрическое поле напряженности , при этом направление поля совпадает с кристаллографическим направлением [100] кубической элементарной ячейки. Под действием поля анионы С1 и катионы Na+ будут смещаться в противоположных направлениях, что приведет к возникновению среднего дипольио-го электрического момента P=N Q x=— /(4я), отсюда [c.158]

На поверхности диэлектрика, расположенной вблизи положительно заряженной обкладки конденсатора, индуцируются отрицательные заряды, и наоборот. Следовательно, напряженность поля Е внутри диэлектрика должна слагаться из напряженности поля Ео зарядов на обкладках конденсатора и напряженности поля индуцированных диполей, имеющей противоположное направление и равной согласно теории электричества —4яР. Тогда Е=Ео—4лР, где Ео — напряженность поля, которое еоздали бы заряды на обкладках конденсатора в отсутствие диэлектрика. Благодаря диэлектрику создается поле с меньшей напряженностью Е. При постоянном потенциале увеличению емкости конденсатора в е раз при наличии диэлектрика отвечает увеличение зарядов на обкладках в е раз. Эти заряды в отсутствие диэлектрика должны создавать поле с напряженностью в е раз большей, чем в присутствии диэлектрика. Следовательно, [c.4]

Диэлектрики, в силу того, что свободных носителей заряда в них мало, состоят по сути из связанных заряженных частиц положительно заряженных ядер и обращающихся вокруг них электронов в атомах, молекулах и ионах, а также упруго связанных разноименных ионов, )асположенных в узлах решетки ионных кристаллов. Толяризация диэлектриков — упорядоченное смещение связанных зарядов под действием внешнего электрического поля (положительные заряды смещаются по направлению вектора напряженности поля , а отрицательные— против него). Смещение / невелико и прекращается, когда сила электрического поля, вызывающая движение зарядов относительно друг друга, уравновешивается силой взаимодействия между ними. В результате поляризации каждая молекула или иная частица диэлектрика становится электрическим диполем — системой двух связанных одинаковых по значению и противоположных по знаку зарядов q, Кл, расположенных на расстоянии I, м, друг от друга, причем q — это либо заряд иона в узле кристаллической решетки, либо эквивалентный заряд системы всех положительных или системы всех отрицательных зарядов поляризующейся частицы. Считают, что в результате процесса поляризации в частице индуцируется электрический момент p=ql, Кл-м. У линейных диэлектриков (их большинство) между индуцируемым моментом и напряженностью электрического поля , действующей на частицу, существует прямая пропорциональность р = аЕ. Коэффициент пропорциональности а, Ф-м , называют поляризуемостью данной частицы. Количественно интенсивность поляризации определяется поляризованно-стью Р диэлектрика, которая равна сумме индуцированных электрических моментов всех N поляризованных частиц, находящихся в единице объема вещества [c.543]

ТЕОРИИ УПРОЧНЕНИЯ ПОЛЯМИ БЛИЗКОДЕЙСТВУЮЩИХ НАПРЯЖЕНИИ. Согласно теории Гилмана за движущейся дислокацией остаются дислокационные диполи (рис. 128), представляющие собой две параллельные дислокации противоположного знака. Дислокационные диполи, существование которых подтверждено электронномикроскопическими исследованиями, взаимодействуют с последующими дислокациями, поэтому движение последующих дислокаций затрудняется. Чем больше величина деформаций, тем больше остается диполей и труднее продвижение дислокаций. [c.213]

По теории Кульман-Вильсдорф предпочтение отдается пересечению дислокаций с дислокационными сплетениями, также наблюдаемыми при электронномикроскопических исследованиях. Механизм образования дислокационных сплетений называют процессом ветвления . Он заключается в том, что движущиеся дислокации оставляют за собой пересекаемые дефекты, в результате чего позади движущейся дислокации образуются дислокационные диполи, вакансий и небольшие дислокационные петли, которые возникают в результате осаждения вакансий. Указанные дефекты искривляют прямолинейные дислокации этому способствует также поперечное скольжение. В конце концов первоначальная форма прямолинейных дислокаций настолько изменяется, что они принимают вид сплетений. Дислокационные сплетения распределены неравномерно. Поэтому на стадии / упрочнения дислокации заполняют места между сплетениями, т. е. свободные области кристалла, создавая квазиравномерную плотность сплетений. Затем на стадии II плотность сплетений в результате пересечения с движущимися дислокациями возрастает, расстояние между сплетениями уменьшается, вызывая рост деформирующего напряжения. При этом стадия III объясняется преобладанием поперечного скольжения. [c.213]

Постоянную времени этого процесса т называют временем релаксации дипольной поляризацрга. Если период приложенного переменного напряжения меньше т, то диполи не успевают ориентироваться вслед за полем и дипольная поляризация не дает вклада в поляризованность диэлектрика. Так как т обычно имеет порядок 10" -10 с, дипольная поляризация проявляется лишь на частотах ниже 10 -10 Гц. При понижении температуры т сильно возрастает. [c.93]

При отсутствии внешнего электрического поля ориентация дипольных моментов микросистем диэлектрика имеет хаотический характер и вектор поляризации равен нулю. Если в диэлектрике существует электрическое поле напряженностью Е, то на каждый заряд диполя действует сила F qE, стремящаяся развернуть диполь по направлению электрического поля (рис. 9-2, а). Преимущественная ориентация диполей в одну сторону приводит к тому, что их геометрическая сумма в единице объема 01лич[ а от нуля и в соответствии с формулой (9-3) вектор поляризации в этом случае тоже не равен нулю. Так выглядит в самом грубом приближении один из возможных механизмов поляризации диэлектрика. Более подробно различные виды процесса поляризации будут рассмотрены в 9-2. [c.137]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...