Жидкость капельная

Различают два вида жидкостей жидкости капельные и жидкости газообразные. Капельные жидкости представляют собой жидкости, встречающиеся в природе и применяемые в технике вода, нефть, бензин и т. д. Все капельные жидкости оказывают большое сопротивление изменению объема и трудно поддаются сжатию. При изменении давления и температуры их объем изменяется весьма незначительно. Наоборот, газообразные жидкости (газы) изменяют свой объем под влиянием указанных факторов в значительной степени. В гидравлике обычно изучаются капельные жидкости, в дальнейшем для краткости называемые просто жидкостями. Газообразные жидкости, их свойства и применение рассматриваются в соответствующих специальных дисциплинах — термодинамике и аэромеханике. [c.7]

Живое сечение 57 Жидкость капельная 9 [c.353]

Дифференциальное уравнение движения выражает собой основной закон динамики (второй закон Ньютона) применительно к движущейся сплошной среде. Идею вывода уравнения движения рассмотрим на элементарном примере движения жидкости между двумя параллельными плоскостями (рис. 12.2). Как и в случае уравнения энергии, ограничимся случаем несжимаемой жидкости (капельная жидкость или газ при умеренной скорости движения). [c.272]

Жидкие тела разделяют на две категории капельные, или. несжимаемые жидкости, и газы, или упругие жидкости. Капельные жидкости в таких условиях, как, например, вода, находящаяся в замкнутом сосуде под очень большим давлением, испытывают лишь весьма малые изменения объема и плотности, поэтому теоретически их рассматривают как абсолютно несжимаемые. Газы (как, например, воздух), наоборот, изменяют свой объем при самых незначительных изменениях давления и всегда стремятся занять наибольшее возможное пространство, целиком заполняя заключающие их сосуды. [c.265]

Если жидкость капельная или газ при постоянном давлении (что можно допустить для ограниченной части атмосферы), то [c.274]

Этот принцип применим также к твердому телу, погруженному в среду, находящуюся в равновесии и состоящую из нескольких жидкостей (капельных или газов) различных плотностей. [c.275]

Уравнение движения 514 Жидкости капельные — Коэффициент [c.539]

Все жидкости (капельные и газообразные) по признаку вл,.. ния их свойств на условия теплообмена могут быть разделены на три основных класса, характеризуемые порядком величины числа Прандтля. [c.65]

ИЗМЕНЕНИЯ СОСТОЯНИЯ В СИСТЕМЕ, СОСТОЯЩЕЙ ИЗ ЧИСТОЙ ЖИДКОСТИ (КАПЕЛЬНОЙ ИЛИ ГАЗООБРАЗНОЙ) [c.17]

Жидкости капельные несмешивающиеся 43 Жидкость баротропная 137 [c.470]

Это дало возможность Н. Бору и Я- И. Френкелю разработать независимо капельную модель ядра, согласно которой атомное ядро представляет собой электрически заряженную каплю несжимаемой ядерной жидкости. Капельная модель ядра позволила объяснить деление ядер, а также общие закономерности в поведении энергии связи как функции Л и Z. [c.41]

Различают два вида жидкостей капельные и газообразные. [c.5]

Различаются жидкости капельные (вода, нефть, бензин, ртуть и т. д.) и газообразные (газы). Первые мало изменяют свой объем при изменении температуры и давления, изменение же объема газообразных жидкостей в зависимости от изменения температуры и давления весьма велико. [c.8]

Ламинарным называется такое движение жидкости, при котором отдельные струи перемещаются параллельно друг другу и стенкам канала, не перемешиваясь (рис. 13.6). При таком режиме перенос тепла от одной струйки к другой происходит только теплопроводностью. Коэффициент теплопроводности жидкостей (капельных и газов) невелик, поэтому теплоотдача будет сравнительно мала. [c.157]

Средняя кинетическая энергия теплового движения молекул в сжимаемых жидкостях (газах) достаточна, а в несжимаемых жидкостях недостаточна для преодоления силы сцепления между молекулами. Поэтому газы заполняют весь предоставляемый им объем, сжимаясь или расширяясь под действием внешних сил, а несжимаемые жидкости — капельные —не всегда заполняют весь предоставляемый им объем, образуя граничную свободную поверхность. В дальнейшем рассматриваются почти исключительно капельные жидкости, образующие свободные поверхности и движущиеся под влиянием собственного веса. [c.10]

Под общим названием жидкость объединяют понятие газа и капельной жидкости. Капельной называют жидкость, которая способна образовывать каплю (например, вода, бензин, керосин, масло и другие жидкости). Все капельные жидкости оказывают большое сопротивление сжатию. При изменении давления и температуры их объем почти не изменяется. Газы и их смеси в обычном состоянии не способны образовывать капли, а при изменении давления и температуры в значительной степени изменяют свой объем. В дальнейшем, для краткости, капельную жидкость будем называть просто жидкостью. [c.8]

Давление сплошных масс жидкостей (капельных жидкостей, газов и паров) представляет собой давление этих масс на стенки сосудов, труб н т. д., в которых они находятся. [c.126]

В теории подобия доказывается, что для двух случаев движения жидкости критерии Ни одинаковы, если одинаковы критерия Ке и Рг. Поэтому зависимость (2-16) может быть использована для разных жидкостей (капельных и упругих) и разных диаметров труб, хотя в опыте она определена для одной какой- [c.51]

Паровые турбины и рассматриваемые далее парогенераторы составляют основное оборудование ТЭС. Кроме этих агрегатов, на электростанциях используются разнообразные машины и механизмы, входящие в группу машин-орудий, называемых вспомогательным оборудованием. Среди этих машин большой интерес в отношении преобразования энергии представляют машины, предназначенные для перемещения (транспорта) жидкостей, капельных и упругих, по трубопроводам. К ним в основном относятся рассматриваемые в этой главе насосы, вентиляторы, компрессоры. В противоположность тепловым двигателям в этих машинах происходит не преобразование тепловой энергии в механическую, а наоборот — механическая (электрическая) энергия превращается в тепло, которое почти целиком передается рабочему телу, перемещаемому этими машинами. [c.61]

Машины для перемещения жидкостей (капельных и упругих) в теплоэнергетических установках имеют самые разнообразные конструкции, принципы действия и производительности. Их классифицируют по многим признакам, рассматриваемым в специальной литературе. Мы остановимся на различии этих машин по конструктивному признаку и рассмотрим поршневые и лопастные машины и среди последних—центробежные и осевые (аксиальные). Для перемещения жидкостей используют также струйные аппараты, отличающиеся от уже указанных тем, что в них нет движущихся деталей, поэтому их и нельзя причислить к машинам. [c.64]

Рассмотрим установившееся движение жидкости (капельной или газа) для установившегося движения [c.113]

Преобразование этого уравнения приводит к дифференциальным уравнениям движения реальной жидкости (капельной и газа)—уравнениям Навье-Стокса. [c.140]

Во всех веществах теплота передается теплопроводностью за счет переноса энергии микрочастицами. Молекулы, атомы, электроны и другие микрочастицы, из которых состоит вещество, движутся со скоростями, пропорциональными их температуре. За счет взаимодействия друг с другом быстродвижущиеся микрочастицы отдают свою энергию более медленным, перенося таким образом теплоту из зоны с высокой в зону с более низкой температурой. В теории теплообмена, как и в гидромеханике, термином жидкость обозначается любая сплошная среда, обладающая свойством текучести. Подразделение на капельную жидкость и газ используется только в случае, когда агрегатное состояние ве- [c.69]

Температурный коэффициент объемного расширения капельных жидкостей значительно меньше, чем газов. В небольшом диапазоне изменения температур, а значит, и удельных объемов производную в уравнении (9.7) можно заменить отношением конечных разностей параметров холодной (с индексом ж ) и прогретой (без индексов) жидкости [c.78]

Из формулы (9.11) видно, что коэффициент теплоотдачи к газам, обладающим малой теплопроводностью, будет ниже, чем коэффициент теплоотдачи к капельным жидкостям, а тем более к жидким металлам. [c.80]

В ряде случаев влиянием одной из составляющих коэффициента теплоотдачи можно пренебречь. Например, с увеличением температуры резко возрастает тепловой поток излучением, поэтому в топках паровых котлов и печей, где скорости течения газов невелики, а /г>1000°С, обычно принимают а = ал и, наоборот, при теплообмене поверхности с потоком капельной жидкости определяющим является конвективный теплообмен, т. е. а = а,. [c.97]

Термическое сопротивление Rk можно уменьшить различными способами, воздействуя на любую из составляющих Ru / 2- Как отмечалось в 9.2, интенсифицировать конвективный теплообмен и уменьшить можно путем увеличения скорости движения теплоносителя, турбулизации пограничного слоя и т. д. Термическое сопротивление теплопроводности Rx зависит от материала и толщины стенки. Однако прежде чем выбирать методы воздействия на процесс теплопередачи, необходимо установить вклад отдельных составляющих Ra, Ri. и Ra2 в суммарную величину Rk. Естественно, что существенное влияние на Rk будет оказывать уменьшение наибольшего из слагаемых. В широко используемом в технике процессе передачи теплоты от капельной жидкости к газу через металлическую стенку наибольшее термическое сопротивление имеет место в процессе теплоотдачи от газа к стенке Ra2, а остальные термические сопротивления Ra.[ и Rx пренебрежимо малы по сравнению с ним (см. пример 12.2). [c.100]

Основные свойства капельных жидкостей [c.8]

Струю считают затопленноь, если она распространяется в пространстве, занятом жидкостью (капельной или газообразной), однородной с данной (натример, струя воды, выходящая из отверстия резервуара при ис еченин под уровень , или струя [c.138]

Общие уравнения. Конвективная теплопередача осуществляется путём переноса энергии перемещающимися в пространстве частями жидкости (капельной или газа). Теплообмен, достигаемый конвективной теплопередачей, является следствием переноса энергии перемещающимися конечными массами жидкости, сопутствуемого обязательно кондукцией, т. е. переносом энергии элементарными частицами носителя прн их соприкосновении (контакте) здесь коидукция осуществляется в условиях совершенно отличных, чем в твёрдых телах, она зависит от перемещения конечных масс носителя энергии. Различают конвекцию естественную (свободную) и вынужденную в первой перемещенпе масс жидкости есть следствие неравенства удельных весов жидкости в различных точках её за счёт неравенства в них температур во второй — перемещение масс жидкости определяется какими-нибудь внешними побудителями, например, напором вентилятора, циркуляционного насоса. [c.490]

Формулы Нуссельта и Крауссольда применимы не только для случая продольного протекания потока жидкости (капельной или упругой) внутри круглой трубы, но и для прямого канала произвольного постоянного сечения f при расчёте вместо d вводят эквива-4Р [c.492]

При течении жидкости вдоль плоской поверхности тела частицы жидкости, непосредственно соприкасающиеся с поверхностью црилипают к ней вследствие адсорбции. Поскольку всякая реальная жидкость (капельная жидкость или газ) обладает вязкостью, то слой жидкости, контактирующий с прилипшим слоем, тормозится последним. Однако сверху на этот второй слой в силу той же вязкости действует третий слой, побуждающий второй слой к движению. В результате второй слой двил<ется с небольшой скоростью. Третий слой испытывает снизу тормозящее действие второго слоя, а сверху — движущее действие четвертого слоя третий слой движется с несколько большей скоростью, чем второй. Слои скользят друг по другу, как и воображаемые коаксиальные цилиндры при течении жидкости в трубе. Чем больше расстояние у от стенки (рис. 12-8), тем скорость слоя больше. Однако увеличение скорости имеет предел, равный значению скорости хюо в набегающем потоке. Следовательно, вблизи поверхности тела имеется область, в которой скорость жидкости меняется от значения ш= 0 на поверхности до значения на [c.252]

АЭРОДИНАМИКА, наука, изучающая движение газообразных жидкостей и реакции, к-рые получаются па помещенные в них твердые тела. Л. — часть гидродинамики (см.)-Принципиальная разница ме кду А. и собственно гидродинамикой заключается в том, что газообразная жидкость, с и-рой оперирует А., является жидк-истью сжимаемой, тогда как в гидродинамике рассматривпетсп жидкость капельная, несжимаемая. Однако и в А. во многих случаях принимают газооб- [c.547]

Конвективная теплопередача осуществляется путём переноса энергии перемещающимися в пространстве частями жидкости (капельной или газа). Теплообмен, достигаемый конвективной теплопередачей, является следствием переноса энергии перемещающимися конечными массами жидкости, сопут-ствуемого обязательно кондукцией, т. е. переносом энергии элементарными частицами носителя при их соприкосновении (контакте) здесь кондукция осуществляется в условиях, сизершенно отличных, чем в твёрдых телах, [c.583]

Рассмотрим, перемещение жидкости (капельной или упругой) по трубопроводу с изменяющимся сечением при отсутствии теплообмена с окружающей средой (рис. 1-25). Как находящаяся в движении, эта жидкость обладает юинетической энергией, которая зависит от ее- массы и квадрата скорости и определяется выражением тсУ2, где с —скорость дв и-жения. Обычно относят кинетическую энергию к маос 1 кг или к объему 1 м . В первом случае она составляется/2, во втором—(с2/2)р, где р — масса жидкости в 1м , т. е. ее плотность. На пути между сечениями А я В изменение кинетической энергии А1 составит [c.36]

Если нагревать твердое тело с одного конца, атомы этого тела в месте нагрева начинают колебаться более энергично свою увеличившуюся анергию они передают соседним атомам так осуществляется распространение тепла в теле, называемое теплопроводностью. Этот способ распространения тепла возможен и в жидкостях — капельных и упругих (газах), если нагревать их сверху. При таком нагреве энергия будет раснространяться вследствие увеличения колебательного движения атомов и молекул жидкости. Движения же отдельных струек жидкости (конечных масс жидкости) не будет происходить. Если же жидкость нагревать снизу, плотность ее в месте нагрева вследствие повышения температуры станет убывать, и нагретые струйки жидкости будут подниматься вверх, а на их место начнут поступать сверху более холодные струйки. Так возникает движение теплых и холодных струек, при котором происходит их перемешивание, а следовательно, и перенос тепла это движение жидкости и проис- [c.44]

Здесь Q — количество переносимо,го тепла, ti — средняя температура жидкости (капельной или упругой), движущейся около поверхности твердой стенки fi i — средняя температура стенки, F — поверхность стенки, X — время, а — коэффициент пропорциональности, называемый коэффициентом теплоотдачи. [c.47]

Принцип действия поршневых машин состоит во всасывании в цилиндр жидкости (капельной или упругой) из какого-либо источника и дальнейшем вытеснении засосанной жидкости поршнем, приводимым в движение за счет энергии, потребляемой от внешней среды. При этом преодолевается сила, действующая на поршень со стороны среды, в которую перемещается жидкость. На, рис. 3-7 показана схема такой машины, где 1 и 2 — соответственно всасывающий и нагнетательный клапаны, 3 — клаяанная коробка, 4 — [c.64]

Рабочая жидкость (капельная или упругая), т. е. та, энергия которой используется для перемещения перекачиваемой жидкости, находится под большим давлением, чем перекачиваемая. Рабочая жидкотсь поступает в сопло 1, из которого она вытекает с большой кинетической энергией, возникающей в результате снижения ее давления в камере 2 создается разрежение, вследствие чего жидкость из камеры 3 под действием атмосферного давления поступает в камеру 2, где смешивается с рабочей жидкостью. Смесь поступает в расширяющийся патрубок 4 и далее следует по трубо проводу. При смешении жидкостей происходит значительная потеря кинетической энергии, поэтому струйные аппа- [c.65]

Остановимся на задаче определения параметров периодического нестационарного ламинарного течения, потому что решение ее может найти применение при использовании трактов автоматики и системы измерений в ЖРД, а также потому, что решается эта задача достаточно строго, а это позволяет на ее примере выяснить основные особенности нестационарных течений. Будем считать жидкость капельной слабосжимаемой, внешними массовыми силами пренебре м. Тогда, приняв в уравнениях (2.2.11) и (2.2.12) М< 0 и F = 0, найдем [c.98]

Как следует из формулы (1.9), при нопышенпн давления воды, например, до 40 МПа ее плотность повышается лишь на 2 %, а масла — па 3 %. Г1о )тому и большинстве случаев капельные жидкости можно считать практически несжимаемыми, т. е. принимать ик плотность не за1 исяш,ей от давления. Ио при очень высоких давлениях и упругих колебаниях сл имаемость жидкостей следует учитывать. [c.10]

Гидравлика и аэродинамика (1975) -- [ c.7 ]

Гидравлика. Кн.2 (1991) -- [ c.10 ]

Краткий курс технической гидромеханики (1961) -- [ c.9 ]

Гидравлика и аэродинамика (1987) -- [ c.3 ]

Гидрогазодинамика Учебное пособие для вузов (1984) -- [ c.31 ]

Справочное пособие по гидравлике гидромашинам и гидроприводам (1985) -- [ c.5 , c.14 , c.15 , c.17 ]

Гидродинамика (1947) -- [ c.19 , c.40 ]

Динамика вязкой несжимаемой жидкости (1955) -- [ c.27 ]

Гидравлика (1984) -- [ c.11 ]

Теплообмен и сопротивление при ламинарном течении жидкости в трубах (1967) -- [ c.26 ]

Технический справочник железнодорожника Том 1 (1951) -- [ c.404 , c.405 , c.568 ]

Справочное руководство по физике (0) -- [ c.94 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...