Пучка радиус

Покажем,, что гауссов пучок может удовлетворить требованиям принципа цикличности. Предварительно напомним основные свойства гауссова пучка. Радиус кривизны волнового фронта в точке г дается соотношением [c.802]

Бесконечное сокращение путем использования короткофокусных линз ограничено прежде всего сферической аберрацией. В случае отсутствия дифракции, т. е. для идеально параллельного пучка, радиус аберрационного кружка Га в фокальной плоскости линзы можно [c.70]

Отверстие в материальной диафрагме будем считать круглым тогда и для осевого и для наклонного пучка радиусы отверстия в меридиональной и сагиттальной плоскостях будут равными друг другу [c.67]

В области пучка радиусом г содержится следующая часть полной нормированной мощности пучка W [c.69]

Длина нелинейного взаимодействия (самофокусировки) гауссова пучка радиусом Ro [c.14]

Л аким образом, параметры выходящего через частично прозрачное зеркало лазерного пучка — радиус кривизны волновой поверхности и ширина — полностью определяются геометрией резонатора. Если пренебречь небольшим преломлением в материале под- [c.302]

Из (19) видно, что (Рир)ш1п не зависит от радиуса пучка. С другой стороны, выше было выяснено, что д, ос у , т. е. имеет место аберрация при самофокусировке. Поэтому в том случав, когда полная мощность пучка Р>(Ркр)ш1п, возникает многофокусная структура распространения поля в среде [4]. Первый фокус возникает от приосевой области пучка, радиус которой определяется из того условия, что мощность излучения в этой области равна критической мощности, Р(а1) Р р. Вне этой приосевой области пучок разбивается на ряд кольцевых зон, мощность в каждой из которых Р(аг)>Р р и каждая из которых приводи [c.172]

Для круглого пучка радиусом а с равномерным по апертуре распределением интенсивности и фазы распределение в дальней зоне [c.147]

I г)=Р15 г) Р — мощность, 5 — сечение) зависит от продольной координаты 2. Для пространственно-однородного светового пучка радиусом а [c.163]

Дифракция 3. имеет место при распространении 3. в среде с препятствиями. При малых размерах препятствия сравнительно с длиной волны 3. почти полностью огибает препятствие, и звуковая тень за ним отсутствует. Звуковая тень образуется лишь при больших преградах она оказывается резкой при коротких звуковых волнах, тогда как при более длинных ее границы размЫты. При распространении цилиндрического звукового пучка радиуса R дифракция сказывается в постепенном загибании фронта волны на краях. Основная масса энергии концентрируется внутри конуса, угол образующих которого р с осью определяется первым дифракционным минимумом [c.240]

В отличие от сфокусированного пучка радиус положительной корреляции коллимированного пучка при переходе в режим насыщения дисперсии (кривая 4 на рис. 5.6 б) существенным образом уменьшается по сравнению с дифракционным радиусом пучка. Так же как и в случае сфокусированного пучка, появляется второй масштаб корреляции. [c.99]

Измерение флуктуаций логарифма интенсивности должно быть проведено с использованием апертуры, малой по сравнению с радиусом корреляции волны, который для плоской и сферической волн приближенно равен J kL. Для коллимированного волнового пучка радиус корреляции также приближенно равен /КЬ, а для сфокусированного пучка он может быть значительно меньше, чем л/яь- [c.250]

Рассмотрим, следуя Эккарту [100], акустические потоки в области со следующей геометрией звуковой пучок радиуса распространяется в цилиндрической трубе радиуса Г() с жесткими стенками. В начале координат (при [c.202]

На рис. 2.53 показана типичная схема согласования. Здесь 1 — первый резонатор, 2 — второй резонатор, 3— согласующая линза (фокусное расстояние /) А я В — точки исходного и вторичного гауссовых пучков, в которых пучки имеют плоский волновой фронт (точки перетяжки пучков). Радиусы пучков в точках Л и В обозначим соответственно через рю и Pao расстояния от согласующей [c.180]

Лазерный гауссов пучок радиуса 0,5 см при длине волны излучения 500 нм в дифракционном пределе увеличит свой ра [c.195]

Из точки О (полюса) проводим пучок прямых линий, составляющих с начальной прямой углы J3i, 2,. .., и на этих прямых откладываем соответствующие величины радиусов кривизны ряда точек кривой линии. [c.343]

Из построения эвольвенты окружности радиуса г, = 1 (см. рис. 4, а) АС = ОС = lga, АВ = (пу а, где пу а = tg а — а. Кривая М профиля зуба (см. рис. 4, б) — эвольвента основной окружности диаметра = 2Г(,. [c.135]

Теперь рассмотрим схему отражения рентгеновского луча от поверхности исследуемого образца. Пучок, падающий по нормали к поверхности, охватывает площадку 1,5—2 им в диаметре. На этой площадке, как показывает опыт, среди большого числа освещенных кристалликов находится обычно достаточное количество таким образом ориентированных кристаллов, что определенные их плоскости находятся в соотношении Брегга с параметрами падающего луча. При этом происходит отражение луча от кристаллов (рис. 592). Отраженные лучи образуют коническую поверхность с углом при вершине 360° — 49 Если на их пути поставить фотографическую пленку, то на ней зафиксируется круг радиуса Л (рис. 592). Очевидно, [c.529]

Рд..... Р (рис. 74) и равнодействующая R этого пучка. Возьмем где-либо совершенно произвольно точку О, проведем радиус-вектор г из точки О в точку приложения сил пучка, определим момент каждой силы относительно точки О и сложим эти моменты [c.232]

Особые свойства лазерного излучения — высокая спектральная чистота и пространственная когерентность — позволяют, сильно увеличивая давление света, найти ему разные применения. Это стало возможным благодаря фокусировке лазерного луча в пятно с радиусом, равным одной длине волны. Оказалось, что силы давления, вызываемые сфокусированным лазерным светом, достаточно велики для перемещения маленьких частиц в различных средах. Используя сфокусированный лазерный пучок, удается сообщить как крошечным микроскопическим частицам, так и отдельным атомам и молекулам ускорения, в миллионы раз превосходящие ускорение свободного падения. Подобное увеличение давления света в луче лазера может найти весьма широкие применения в разных областях науки и практики. Так, например, используя такое высокое давление, в принципе возможно производить разделение изотопов, разделение частиц в жидкости, ускорение до больших скоростей электрически нейтральных частиц, проведение анализа атомных пучков и т. д. [c.353]

Зависимость 0м = пу м называется эвольвентной функцией, она является характеристикой эвольвенты окружности, табулирована и используется при определении геометрических размеров эвольвентных зубьев. Если из формул (10.1) и (10.2) исключить ам, то получим зависимость между гм и 0м, выраженную через г,,. Следовательно, эвольвента полностью определяется основной окружностью и для отыскания координат эвольвентного профиля достаточно задать её радиус г . [c.95]

Транспортировка пучков С. у. на большое расстояние представляет собой сложную проблему, связанную с преодолением сил пространственного заряда и тока (см. Сильноточные пучки). Без компенсации пространственного заряда электронный пучок радиуса а может быть проведён в продольном магн. поле, нсёст-кость к-рого аВ > 1,7 у [кГс см], но макс, ток ограничен теоретич. значением яй 8,5(у —1) 71п (Л/а)[кА], где Л — радиус канала транспортировки. При наличии в пучке положит, иоиов с относит, плотностью >у (напр., при распространении в плазме низкой кондевт-рации) поперечное расталкивание электронов сменяется сжатием. Необходимая плотность ионов устанавливается также при транспортировке электронных пучков в вакуумных каналах, на периферии к-рых имеется или создаётся самим пучком плотная плазма. Транс-сортировка ионных пучков С. у. не может быть обеспечена внеш. полями и требует компенсации сил пространственного заряда ионов медленными сопутствующими электронами. На практике такая нейтрализация осуществляется на выходе ионов из диодов. [c.505]

Вблизи оси пучка радиус г можно аппроксимировать первыми членами биномного разложения. Обычно членами высшего порядка пренебрегают по сравнению с членами второго порядка. [c.25]

Пример 2.5. На рис. 2.13 представлена фаза (после 22 итераций) ДОЭ, способного преобразовывать лазерный свет с гауссовым распределением интенсивности в круг с однородной интенсивностью в фокусе линзы. Интенсивность гауссова пучка на границах апертуры ДОЭ составляет 0,1 от максимального ее значения в центре пучка. Радиус ДОЭ равен 0,4 мм число отсчетов вдоль ра/щуса 256, к/ = 100 мм радщус круга в плоскости изображения составляет 0,3 мм и примерно равен трем радиусам минимального дифракционного пятна (диск Эйри). [c.73]

Фазовая ф ттк1щя зонной пластинки, фокусирующей в набор отрезков, имеет вид (5.128), (5.136). Функция (и) в (5.128) имеет вид (5.102), где /1 = /2 = 4 2 = = (О, й), а функция 2(и) вляется фазой фокусатора в отрезок х й, в плоскости г = . При круглом освещающем пучке радиуса Л с постоянной интенсивностью, фазовую функцию 2(и) можно получить из (5.20), (5.21) в виде [c.369]

Из рисунков 7.1а и 7.2а видно, что бесселевый пучок сохраняется по форме, ис-пытывая только колебания интенсивности с постоянной амплитудой на оптической оси до расстояния оцениваемого по формуле (7.73) г — 300 мм. Далее по мере распро-стражения пучка, из-за конечности апертуры ДОЭ, амплитуда осцилляций нарастает, и при Z > 550 мм осевая интенсивность пучка монотонно спадает, что означает начало дифракционной расходимости пучка. Радиус бесселевого пучка 0,02 мм. [c.480]

Придавая радиусу г различные величины, мы получим совокупность концентрических кругов. Различные значения угла 6 дают пучок радиусов. Через выбранную на плоскости точку проходит по одной линин каждой нз пере жслен- [c.190]

V 1,35/фок где /фок - Ь == 2т1а%1 — конфокальный параметр сфокусированных гауссовых пучков, — радиус пучков на уровне Ije по интенсивности. В предельном случае жесткой фокусировки Uq и [c.284]

В [53] описан быстродействующий акустооптический затвор на плавленом кварце, предназначенный для реализации режима разгрузки резонатора. Время переключения затвора 5 не. Это достигается фокусировкой светового пучка радиус пучка в затворе составляет 20 мкм. Рассматриваемый затвор (играющий в данном случае роль модулятора полезных потерь) показан на рис. 3.27. Здесь 1 — активный элемент 2, 3,4 — высокоотражающие зеркала 5 - затвор, помещенный в центре сферы, отвечающей поверхности зеркала 4 6 — пучок, выводимый из резонатора при включении затвора. Непрерывные линии описывают световой пучок при выключенном затворе, а штриховые — при включенном. [c.335]

На рис. 211 показаны построения инверсии кривой линии АВ при заданном полюсе О и радиусе R. Из точки О, как из центра, проводим пучок прямых, пересекающих базовую кривую АВ, и описываем окружность радиусом R. Помечаем точки пересечения этих прямых с кривой АВ и окружностью Точк а Ai строящейся кривой линии AiBi является инверсией точки А базовой кривой АВ, если соблюдается условие [c.141]

Прежде всего, нужно указать, что число отраженных кристаллов на освещенной площадке исследуемого образца измеряется одним-двумя десятками. Поэтому на пленке образуется не непрерывная линия затемнения, а десятка два разной величины засвечсниы.х точек, расположенных на окружности радиуса /г. Чтобы осредмить результат, пленку во время экспозиции вращают вокруг оси исходного рентгеновского пучка. [c.530]

Разрешающая сила объектива. Положим, что параллельный пучок света падает на объектив диаметром D. Вследствие ограничения ( фонта волны оправой объектива возникает дифракционная карптя в виде концентрических колец. Угловой (вершина угла ссьпадает с центром объектива) радиус первого темного кольца ракен, как известно, [c.196]

Рис. 15.12. Распределение плотноети протонных звезд по толщине защиты (2, г — расетояпне от оси пучка) а — проинтегрированное распределение по радиусу пучка б — ослабление потока протонов в условиях узкого пучка.

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...