Скорость динамический смысл

Допустим теперь, что величины а, Ь, с не выполняют условия (48.8) И даже могут принимать отрицательные значения. Тогда уравнения (48.4) потеряют, конеч.чо, свой динамический смысл, т. е. перестанут выражать движение твёрдого тела по инерции, но сохранят кинематическое значение, т. е. будут, соответствовать такому движению твёрдого тела, которое геометрически истолковывается качением без скольжения некоторой центральной поверхности второго порядка (48.3) по одной из своих касательных плоскостей, остающейся неподвижной в пространстве. Угловая скорость тела попрежнему будет пропорциональна радиусу-вектору точки касания. Такого рода движение носит название движения Пуансо. [c.547]

Чтобы подчеркнуть главную особенность турбулентного движения около твердой стенки, рассмотрим следующий идеализированный случай ), продела. Предположим, что заполняющая верхнюю полуплоскость жидкость совершает плоское осредненное движение (рис. 226), параллельное безграничной твердой стенке, совпадающей с осью Ох, причем объемные силы отсутствуют. При такой стратификации по осреднен-ным скоростям любые два поперечные линиям тока сечения идентичны в кинематическом и динамическом смысле, т. е. все производные по х равны нулю, а элементы движения могут зависеть только от ординаты у. [c.574]

Групповая скорость имеет помимо геометрического еще и динамический смысл. [c.478]

Динамический смысл групповой скорости. В простой системе гармонических волн энергия переносится через вертикальную плоскость, перпендикулярную направлению распространения волн, со средней скоростью, равной групповой скорости. [c.377]

Теорема об изменении кинетического потенциала. Динамический смысл обобщённой силы для времени. Пусть голо-номная реономная система имеет функцию Лагранжа (кинетический потенциал) в виде полинома второй степени относительно обобщённых скоростей [c.55]

Число Рейнольдса играет очень большую роль при изучении движения жидкостей на моделях. Для того чтобы геометрически подобная модель какого-либо гидротехнического сооружения, судна и т. д. обеспечивала подобие в смысле динамики движения, необходимо, чтобы соотношение между энергией потока и потерями на трение в модели было таким же, как в реальном объекте. Между тем при изменении размеров тел соотношение это неизбежно изменяется (так как поверхности и объемы изменяются по-разному). Но если вместе с изменением размеров модели соответствующим образом изменять и скорость потока так, чтобы число Рейнольдса оставалось неизменным, то будет обеспечено динамическое подобие самого объекта и его модели. Однако очень малые модели потребовали бы очень больших скоростей. Поэтому и модели обычно приходится применять значительных размеров. [c.540]

Из уравнения (1.10) следует, что динамическая вязкость р = = т (du/dy) численно равна касательному напряжению т при градиенте скорости du/dy, равном единице, т. е. имеет вполне определенный физический смысл и полностью характеризует вязкость жидкости. [c.11]

Ha рис. 11.22 приводится сопоставление зависимости (11.148) с экспериментальными данными. По смыслу Сд представляет собой средний коэффициент трения (7.26), но динамическое давление определено по скорости пластины W . [c.240]

Для подобных явлений обязательно также подобие всех существенных величин. При этом сопоставлять можно только однородные величины (имеющие одинаковую размерность и одинаковый физический смысл) в сходственных точках пространства и в сходственные моменты времени. Сходственными точками называются точки, удовлетворяющие условию геометрического подобия /"// = С . Тогда, например, при кинематическом подобии имеем подобие полей скоростей и равенство w"/w i = С . При динамическом подобии р"/р = Ср. При тепловом подобии — подобие температурных полей t l/t = С,. [c.171]

Следуя обычному методу нахождения волновой скорости, нужно взять перемещение Ьдр вдоль нормали к волне W в точке D. Как известно, существует нормаль, определенная производной ди/dqp =pp), однако это — кова-риантный вектор, в то время как Ьдр— контравариантный. Поэтому, не умаляя общности динамической теории, нельзя (ни в каком инвариантном смысле) говорить о них как об имеющих одно и то же направление. Лучшее что мы можем сделать, это взять б р вдоль луча (так чтобы Е совпало с Е на рис. 40), следовательно, будет иметь место уравнение [c.270]

Коэффициент 8 имеет важное значение при динамических расчетах быстроходных двигателей на предельных режимах движения, в некотором смысле близких к стационарным или квази-стационарным относительно угловой скорости главного вала. Однако для ряда рабочих машин такое требование является необязательным, так как механика технологических процессов, выполняемых этими машинами, мало связана с указанными режимами. В таких рабочих машинах часто имеют место резкие изменения рабочих нагрузок в каждом цикле движения, соответствующие рабочим и холостым ходам исполнительных механизмов. Эти изменения, как правило, приводят к значительным колебаниям угловой скорости ведущего вала. [c.148]

В указанном смысле динамическая неравномерность (4.68) выступает как мера отклонения режима движения Т=Т (<р) от стационарного режима по угловой скорости главного вала. [c.176]

В отличие от коэффициента динамичности [1] за фиксированный промежуток времени = локальный коэффициент С [<и (О 1 зависит от текущего значения времени t и, разумеется, от режима со=ш t) угловой скорости движения ротора. В зависимости от содержания стоящих задач и целей исследования он допускает различные динамические интерпретации. В частности, в любой момент времени t его можно рассматривать как отношение модулей динамических реакций подшипника В и подпятника А на ось ротора, развиваемых соответственно в начальном и перманентном движениях в смысле Н, В. Жуковского [7] [c.242]

Проще всего при определении амплитуды динамических усилий от вынужденных колебаний условно заменить реально действующие диссипативные силы (силы трения в неподвижных соединениях, в материале валопровода и т. д.) некоторым эквивалентным (в смысле интенсивности рассеивания энергии) вязким сопротивлением. В таком случае в уравнениях движения добавляется лишь линейная функция обобщенной скорости и решение таких уравнений не представляет трудностей. Чтобы определить переходный коэффициент для эквивалентного вязкого сопротивления, необходимы специальные экспериментальные исследования. [c.270]

Этот метод позволяет исследовать параметрический резонанс любого порядка в зависимости от учета членов разложения в ряд Фурье по малому параметру правых частей уравнений (5.5). В дальнейшем ограничимся, как уже отмечалось, первым приближением, что соответствует исследованию основного резонанса и позволит определить нижнюю границу динамической неустойчивости исследуемой системы. Так как при широкополосном спектре возмуш,ений избежать возникновения основного параметрического резонанса невозможно, то такой вывод является вполне оправданным, а резонансы более высокого порядка для системы со случайными возмуш,ениями в известной степени теряют смысл. Считаем, что время корреляции возмущений % и г[ значительно меньше времени релаксации Тр амплитуды или фазы системы. Если время наблюдения за системой значительно превосходит (но не превосходит величины /Ро), то возможно применение стохастических методов на основе замены реального процесса возмуш,ений % и if] эквивалентными S-коррелированными и использование аппарата процессов Маркова и уравнения ФПК [81 ]. Стохастические методы, связанные с использованием процессов Маркова, могут быть использованы при любом времени корреляции, если уменьшать интенсивность флюктуаций возмущений, оставляя скорость ее изменения постоянной. В этом случае время релаксации амплитуды и фазы будет увеличиваться и условие < Тр будет выполненным. [c.201]

Наибольшие надежды в смысле возможности создания промышленных автоматических масс-спектрометрических приборов, выполняющих сложные командные функции, подает, по нашему мнению, радиочастотный метод, получивший значительное развитие в США, а также метод, основанный на динамической дисперсии масс по скорости, или, что то же, по времени пролета, получивший свое основное развитие в Советском Союзе. [c.374]

В гл. II было показано, что при определенной, так называемой критической скорости вращения вал теряет устойчивую, почти прямолинейную, форму и начинает бить . Это явление, связанное с некоторой неизбежной динамической неуравновешенностью вала, нельзя назвать поперечными колебаниями в полном смысле слова, так как форма изогнутой оси вала в процессе движения почти не меняется (некоторая переменная деформация может возникнуть за счет неполной изотропии системы, т. е. различия ее упругих характеристик в вертикальной и горизонтальной плоскостях) и изгибные напряжения сохраняют в процессе движения почти постоянную величину. Тем не менее, представляя круговое (или в общем случае эллиптическое) движение вала в виде суммы поперечных колебаний в горизонтальной и вертикальной плоскостях, можно применить для его математического описания общие формулы поперечных колебаний. При таком представлении центробежные силы, сопровождающие вращение неуравновешенных элементов, играют роль возбудителя первого порядка относительно собственного вращения вала, т. е. такого возбудителя, частота которого равна скорости вращения вала (здесь и в дальнейшем под порядком возбудителя понимается отношение частоты его к скорости вращения вала). Совпадение частоты возбудителя с частотой свободных поперечных колебаний системы, имеющее место при вращении вала с критической скоростью, приводит к опасному росту изгибных деформаций и напряжений. [c.225]

Как показано выше, инерционность измерительной системы СИ и измеряемого процесса из-за конечного времени переходного процесса превращения (преобразования) различных видов энергии (механической, топливной, электрической и др.) приводит к динамическим погрешностям измерений. Динамические погрешности наиболее суш,ественны и опасны (в смысле искажения измерительной информации) при измерении быстропеременных процессов. Например, скорость изменения давления в цилиндрах двигателя внутреннего сгорания достигает 100 ООО кгс/см с ( 10" Па/с), а в топливоподающих трубопроводах дизелей — 500 ООО кгс/см с ( 5/10" Па/с). Поэтому важное значение имеет выбор соответствующей аппаратуры для регистрации этих изменений. [c.204]

Как было разъяснено в предыдущем параграфе, конечно-элементные уравнения (4.1), выведенные на основе принципа виртуальной работы (3.8), содержат условие, по которому вновь образовавшиеся поверхности трещины свободны от нагружения в смысле взвешенных невязок. Таким образом, моделируя динамическое развитие трещины в линейно-упругом материале-с помощью стационарной сетки, когда расстояние между узлами равно СЛг" (С—скорость движения трещины), необходимо снять ограничения с перемещений в предыдущем месте расположения вершины трещины. Этот факт общепризнан в случае установившегося роста трещины в условиях пластичности. Что касается литературы, затрагивающей динамическое развитие трещины в линейно-упругих средах, то в ней это обстоятельство отражено недостаточно четко. Если для устранения реакций, действующих в старом месте расположения вершины, приложить также равные и противоположно направленные узловые силы, то поверхность трещины окажется нагруженной. [c.279]

Запишите основное динамическое соотношение механики сплошной среды и поясните его смысл. Что лежит в его основе Какие поля напряжений и скоростей удовлетворяют ему [c.307]

Выполнение условия Адамара для линейно упругих тел свидетельствует также о наличии вещественных значений скоростей распространения волн сдвига и сжатия-растяжения в данной среде [163], следовательно, постановка динамических задач при деформировании на стадии разупрочнения в противном случае некорректна и лишена физического смысла. Если учесть, что любой реальный процесс осуществляется с некоторой, пусть малой, но конечной скоростью, не затрагивать структуры материала и условий проведения опытов, то в силу указанного противоречия модель однородной разупрочняющейся среды, строго говоря, не является допустимой. [c.196]

Таким образом, при скоростях, обеспечивающих равномерную деформацию образца и получение на жестком испытательном оборудовании диаграммы с ниспадающим участком, последний имеет смысл для статических задач. При этом задача может считаться статической, если скорости возмущений находятся в пределах, отвечающих оговоренным условиям. В противном случае возмущения являются динамическими, постановка краевой задачи с учетом ниспадающих участков диаграммы лишена смысла и следует рассматривать возникающие разрывы и повреждения явным образом [198]. [c.196]

Поэтому строгого разграничения статического и динамического нагружения в физическом смысле не существует. В данном разделе рассматривается вопрос об испытании металлов при скоростях деформирования и приложения нагрузки, существенно превышающих скорости при обычных статических испытаниях. [c.273]

Теперь все готово для вычисления динамического структурного фактора в области низких частот. Но перед этим имеет смысл вернуться на минуту к формуле (9.3.65). Заметим, что флуктуации скорости играют роль дополнительного неравновесного шума , свойства которого кардинально отличаются от свойств теплового (молекулярного) шума, описываемого корреляционной функцией F В то время как интенсивность теплового шума не зависит от частоты и растет с ростом волнового числа [см. (9.3.63)], интенсивность неравновесного шума максимальна при малых а и к, т. е. в области гидродинамических флуктуаций. [c.254]

Время скоростной мсжфазной релаксацни. Как бз дет показано ниже, в волновых, вибрационных и других динамических процессах в газовзвесях определяющими обычно являются двухскоростные эффекты из-за отпосительпого движения фаз, характеризуемого их силовым взаимодействием. Для оценки роли этих эффектов и возможности использования для расчетов только что описанных предельных схем имеет смысл ввести характерное время выравнивания (релаксации) скоростей фаз, исходя из уравнения движения частицы в однородном потоке несущей фазы, [c.99]

Длину пути смешения I можно определить по профилю скорости 0]х у) для турбулентного потока вблизи стенки отдельные значения скорости находят по экспериментальным измерениям динамического напора рш х/2. Предварительно необходимо получить формулу для профиля скорости с неизвестными константами. Первая константа вводится на основе физического смысла пути смешения. При приближении к стенке (у -> 0) пульсации уменьшаются из-за возрастающего эффекта молекулярной вязкости, в пределе — в вязком подслое — пульсации должны исчезнуть полностью, следовательно, должно быть I -> 0. При удалении от стенки наблюдается обратная закономерность возрастание I с увеличением у. В первом приближении можно принять линейную зависимость 1 = ху. Вторая константа вводится на основе довольно сильного, на первый взгляд, упрощения турбулентное трение Тух.т предполагается неизменным вдоль у и равным своему значению на стенке Тух.т =Тс =сопз1. Оказывается, что это предположение хорошо подтверждается экспериментом. [c.371]

Если пар течет вдоль пленки с небольшой скоростью, то мала и величина SnoB, т. е. пар не оказывает заметного динамического воздействия иа пленку конденсата и может считаться неподвижным. В этом смысле и будет в дальнейшем употребляться термин неподвижный пар . [c.269]

Это полу произведение из массы материальной точки на квадрат се скорости (скалярной) в определенный момент называется живой силой или кинетической, энергией (т. е. энергией двил-сения) точки в рассматриваемый момент. Прежде всего, постараемся выяснить наглядным путем смысл этого названия. Каждый из нас ясно себе представляет, что материальные тела, обладающие определенной скоростью, приобретают способность производить работу, которою они не обладают в состоянии покоя. Так, например, молот, опускаемый рукой с определенной скоростью, сообщает столу, скажем, горизонтальному, удар, которого бы стол не испытал, если бы мы опустили на него молот, который к моменту касания со столом уже утратил бы всякую скорость точно так же воздух в состоянии покоя не проявляет никакого динамического эффекта между тем, поток воздуха способен вращать колеса ветряной мельницы, производя при этом работу в эконо-мичес1№М значении слова снаряды производят свои ужасные действия только в том случае, если обладают большой скоростью, и т. д. [c.337]

В основе законов механики лежит определенный тип каузальной связи — так называемая динамическая закономерность, смысл которой в механике состоит в том, что если заданы начальные условия системы и действующие силы, то положение системы на траектории в любой момент времени однозначно определено. В целом можно признать, как говорит Гамель ), что в основе механики лежат следующие всеобщие аксггомы познания природы Л — время и пространство однородны В — пространство изотропно. . . С (достаточного основания) — все явления должны иметь свою познаваемую причину, которой они однозначно определены D — не существует никакой исключительной длины, никакой исключительной (ausgezei hnete) скорости и никакой исключительной массы, которые имели бы значение для построения классической механики . [c.872]

Важный смысл имеет последнее выражение (4.107), представляющее собой уравнение для стационарных значений Qo средней угловой скорости двигателя пли частоты Qo вынужденных колебаний. Последнее слагаемое в левой части этого уравнения отражает средний момент осцилляциоииых (динамических) сопротивлений вращательному движению ротора двигателя, обусловленных динамической (силовой) взаимосвязанностью вращательного п колебательного движений. [c.96]

Известно, что уравнения динамики и их решения несут большую информацию о двин ении, но только в механическом смысле. Если же нужно использовать информацию о других свойствах движения, то следует модулировать систему динамических уравнений некоторой функцией, содержание которой раскрывает желаемые изменения. В результате применения принципа модуляции и последуюш его осреднения получаем новые обобш енные координаты и их скорости, отражающие не только динамику, но и иной, более глубокий смысл. [c.71]

В заключение изложения расчета маховиков по методу динамических работ, корректирующего метод Радингера и обращающего последний в принципиально точный, остановимся на раскрытии смысла примененного здесь метода исследования движения машин. Принципиальной особенностью этого метода является двойственный учет изменения кинетической энергии в машинах, обладающих переменным приведенным моментом инерции во-первых, изменение кинетической энергии частично учитывается непосредственно через слагаемые, содержащие приведенный момент инерции и разность квадрата угловых скоростей главного вала, а во-вторых, косвенным образом — через работу сил инерции. В других методах, применяе- [c.247]

Второй принцип термодинамики необратимых процессов принцип взаимности — утверждает, что влияние друг на друга различных процессов, протекающих в системе, взаимно и отличается симметрией в том смысле, что сопряженные (отличающиеся лнщь порядком индексов) перекрестные коэффициенты в уравнениях Онзагера равны, а именно L,2 = L2i = н вообще I.., = /-(,, . Как показал Онзагер, подобная взаимность вытекает из принципа так называемой микроскопической обратимости, заключающейся в том. что в условиях равновесия любой отдельный, а не только суммарный молекулярный процесс и процесс, обратный данному, будут протекать в среднем с одинаковой скоростью. Например, если молекулярный процесс сложен и состоит из двух простых миграции молекул и обмена энергией между ними при соударениях, то утверждается, что при общем равновесии системы будет а состоянии динамического равновесия и каждый из этих процессов в отдельности. [c.244]

Очевидно, что уравнение Лиувилля (32) Lt-инвариантно. Действительно, если знак оператора Лиувилля L изменить на обратный (в классической механике это можно сделать путем инверсии скорости), а также изменить на обратный знак t, то уравнение Лиувилля не изменится. С другой стороны, легко можно показать [18], что слагаемое в уравнении Больцмана, учитывающее столкновения (правая часть в (29)), нарушает Lt-симметрию, так как оно четно по L. Поэтому ранее поставленный вопрос имеет смысл перефразировать следующим образом как можно нарушить Li-симметрию, свойственную явлениям, служащим объектом изучения классической или квантовой механики Наша точка зрения на этот вопрос состоит в том, что динамическое и термодинамическое описания систем в определенном смысле являются эквивалентными описаниями эволюции системы, связанными друг с другом пеупитарпым преобразованием. Разрешите мне вкратце показать, как мы можем приступить к решению этой задачи. Метод, которым я буду пользоваться, был разработан в тесном сотрудничестве с моими коллегами, работаюп1ими в Брюсселе и Остине [20-22]. [c.147]

Здесь Релей явно использовал аналогию с указанными выше ячейковыми течениями, которые возникают в подогреваемых снизу тонких горизонтальных пленках жидкости, изученных Г. Бенардом [37] и др. Причем при известных условиях получались правильные шестиугольные ячейки жидкости типа пчелиных сот. При больших разностях температур указанное устойчивое течение сменялось неустойчивым, довольно беспорядочным течением. Для потока, находяш,егося между вращающимися цилиндрами, вместо расслоения от воздействия силы тяжести имеет место расслоение от воздействия центробежных сил. Нейтральная форма ячейковых течений с учетом трения изучалась Г. И. Тэйлором [38], который получил отличное совпадение теории и эксперимента. Ячейковые течения в пограничном слое впервые были изучены Г. Гёртлером [39]. Расчетные методы таких ячейковых течений в пограничном слое лишь недавно строго обоснованы Г. Хеммерлином [40]. К сожалению, удачное название ячейковые течения было в последнее время заменено на вихревую неустойчивость . Понятие неисчезающего вектора здесь имеет такой же смысл, как поступательные волны в асимптотической теории устойчивости. Интересно отметить, что> в динамической метеорологии [41] исследуются волны, которые движутся в направлении вращения Земли при этом возмущение составляющих скорости происходит как в широтном направлении, так и по вертикали. Естественно, что образование ячеек происходит здесь в вертикальном направлении. [c.15]

Поскольку интеграл/ (= G), определенный с помощью (2.20), обладает обоснованным физическим смыслом в качестве удельной энергии, высвобожденной в вершине трещины, причем ее легко рассчитать, пользуясь простыми численными методами с помощью (2.49) и характеристик полей, удаленных от вершины, то в результате этой величиной можно пользоваться как параметром, определяющим упругодинамическое развитие трещины и ее останов. В [10] приводятся зависимости, связывающие и динамические коэффициенты интенсивности напряжений. Интеграл J, вообще говоря, является функцией скорости движения вершины трещины [10. В динамических задачах разрушения старт трещины возникает при/ = / , а ее движение осуществляется при — где и — характеристики материала. В работах [11, 12, 18, 23, 24] приводятся примеры использования этих критериев для предсказания особенностей развития трещины и ее останова, там же помещены сравнения с экспериментальными результатами. [c.145]

В главе 4 описана общая схема дискретно-вариационного метода, имеющего наглядный физический смысл и основанного на дискретных энергетических представлениях — задании вида мощности внутренних сил для дискретных элементов, объединенпе которых моделирует деформируемое тело. Обсун<даются вопросы взаимосвязи ДВМ с МКЭ и ВРМ, отличительные особенности метода, его использование в численном моделировании однородных и неоднородных тел, многокомпонентных сред и сред с заданной структурой. Рассматривается обобщение ДВМ, проводится сопоставление его с миогоскоростными моделями гетерогенных сред. Для получения дискретных уравнений движения обобщенных узловых масс или уравнений Ньютона системы материальных точек с внутренними и внешними связями используется принцип виртуальных скоростей в дискретной форме. Решение этих уравнений — интегрирование по времени — осуществляется по явной схеме типа крест. Определяющие уравнения или реологические соотношения могут быть достаточно общего вида. Для удобства алгоритмизации они представляются в форме, разрешенной относительно напряжений п их скоростей. Приведены примеры построения дискретных моделей и алгоритмов численного решения одно-, дву- и трехмерных задач динамического деформирования оболочек на основе ДВМ. [c.7]

ДЛЯ рассеивания энергии необходимо относительное перемещение отдельных частей тела в этом случае прецессия вызывает периодически ускоренное движение всех частиц космического аппарата, за исключением центра масс. Устанавливая маятниковый механизм,систему с демпфирующей пружиной и массой-наконечником или диск, имеющие отличные от космического аппарата прецессионные характеристики (рис. 27), можно получить в результате две раз- личные динамические системы, перемещающиеся относительно друг друга на демпфирование относительного движения расходуется нежелательный избыток энергии. Наиболее распространенным демпфирующим устройством маятникого типа является расположенная по внешней стороне спутника изогнутая труба с движущимся внутри шаром собственная частота колебаний шара в трубе будет пропорциональна угловой скорости спутника, а вся система будет настроена на условия оптимального рассеивания энергии в широком диапазоне угловых скоростей спутника. Рассеивание энергии происходит за счет ударов, трения или гистерезиса. Иногда в подобном устройстве вместо шара используют ртуть—элемент с упругими и инерционными свойствами. Аналогичного эффекта можно добиться с помощью маятника, если подвеску его инерционной массы выполнить из упругого материала или поместить массу в вязкую среду [4, 9]. Маятник иногда располагают вдоль оси вращения на некотором расстоянии от центра масс с тем, чтобы усилить относительные перемещения, создаваемые прецессионными колебаниями (по сравнению с вариантом, когда тот же самый маятник располагается радиально от центра масс). Для демпфирования можно использовать также диск, помещенный в вязкую среду, поскольку отношения моментов инерции относительно соответствующих осей диска и космического аппарата различны. Аналогичную задачу мог бы выполнить элемент, установленный внутри спутника и вращающийся во много раз быстрее, чем сам спутник (такой элемент можно отнести к гироскопам). В принципе этот метод не отличается от предыдущих в том смысле, что он так-же основан на различии динамических характеристик указанного устройства и космического аппарата и на различии в частотах прецессии. Возникающее при этом относительное перемещение можно ограничить с помощью вязкой среды. [c.224]

Полная методология описания условий остановки трещины должна предусматривать знание трещинострйкости материала как функции скорости трещины и возможность динамического анализа поля напряжений в теле с трещиной, что позволит применять это знание для расчета конструкций. Учет реальных трудностей такогд подхода делает желательным разработку более простых методов оценки трещиностойко-сти на стадии остановки трещины. Хотя упрощенный подход может быть менее строг, он может иметь практическую инженерную ценность. Сомнения в полезности оценки трещи-ностойкости остановки трещины К а базируются на том, что в нее не включены в явном виде динамические эффекты — инерционные силы, кинетическая энергия, отраженные волны напряжений. И все же измерения К а дают замечательно согласующиеся величины при условиях, когда можно ожидать различные динамические эффекты. Обзор полученных данных приведен в работе [1]. Авторы придерживаются точки зрения, что параметр Кы достаточно перспективен как имеющий смысл и полезный инженерный параметр, чтобы оправдать дальнейшие усилия по его определению и измерению. [c.200]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...