Энергия, переносимая волной

Ультразвуковые волны обладают способностью проникать в глубь материала, что используется при обнаружении весьма малых внутренних дефектов. Распространение ультразвуковых волн подчиняется законам геометрической оптики. Упругая волна в направлении распространения несет определенную энергию, и по мере удаления от излучателя интенсивность волн, т. е. количество энергии, переносимое волной за 1 с сквозь поверхность площадью 1 м , падает, а амплитуда колебаний частиц убывает. [c.193]

Волна характеризуется частотой v, длиной волны X и амплитудой фц. Энергия, переносимая волной, определяется квадратом ее амплитуды [c.88]

Также волна не может объяснить способности электрона отдавать всю свою энергию в пределах небольшого объема (при столкновениях). Энергия, переносимая волной, равномерно распределена по всему ее фронту и не может быть вся сразу передана в каком-либо небольшом объеме. [c.89]

Под интенсивностью ультразвука понимают количество энергии, переносимое волной за 1 с через 1 см площади, перпендикулярной направлению распространения волны. По мере распространения ультразвуковой волны интенсивность ее падает. Падение интенсивности сферической волны объясняется ее расхождением и затуханием, а плоской — затуханием. [c.503]

Интенсивностью электромагнитной волны I называется величина, численно равная среднему значению энергии, переносимой волной за единицу времени через единичную поверхность, нормальную к распространению волны Т [c.222]

Шумом называют беспорядочное сочетание звуков различной интенсивности и частоты. В практике борьбы с шумом под ним подразумевают любые мешающие человеку звуки. Интенсивность или силу звука определяет количество звуковой энергии, переносимой волной в единицу времени в направлении распространения звука через единичную площадку, перпендикулярную этому направлению. [c.222]

Из исследованных вариантов рассмотренные модели поляризаторов обладают наибольшей величиной зоны сканирования по уровню г > 0,7 и уровню энергии, переносимой волной эллиптической поляризации. Для модели, представленной на рис. 149 в плоскостях Ф =0, 45 и 90°, имеем соответственно секторы сканирования с г > 0,7 и 0 == 32, 51 и 21°, при этом W >0,77 0,7 и О,8( 7 0=о =0,96) для рис. 150—0 < 0,28, 47, 24°, где W > 0,99 0,87 и 0,8 (l ie=o = 0,95). Как видно, обе модели обеспечивают максимальный сектор сканирования в плоскости поляризации падающей волны (Ф = 45°), что позволяет рекомендовать их в качестве преобразователей поляризации в антенных системах, сканирующих в одной плоскости. В обоих случаях в пределах углов 0, Ф, ограниченных условиями (5.15), (5.16), величина А < О, и поляризационный эллипс имеет правое вращение. При этом в этих зонах практически одинаковой сохраняется и ориентация главной оси эллипса. [c.216]

Итак, при распространении волны среда получает дополнительный запас энергии. Значит волна переносит энергию от источника колебания ко все более удаленным участкам среды. Количество энергии, переносимой волной за одну секунду через некоторую поверхность S, называют потоком энергии Ф через эту поверхность. Поток энергии — скалярная величина, размерность которой совпадает с размерностью мощности. [c.373]

Количество энергии, переносимое волной за одну секунду через площадку в один квадратный метр, расположенную перпендикулярно к направлению распространения волны, называют плотностью потока энергии. Подсчитаем эту величину. [c.373]

Распространение ультразвуковой волны, вызванной колебательными движениями возбужденных частиц благодаря упругим силам между ними, сопровождается переносом энергии. Количество энергии, переносимое волной за 1 с через 1 см площади, перпендику-142 [c.142]

С точки зрения механики разрушения а. э. возникает вследствие неравномерного скачкообразного развития трещины, сопровождаемого появлением волн механического напряжения. Протекание фазовых превращений в металле также сопровождается сдвигом отдельных атомов, приводящим к возникновению а. э. Процесс распространения упругих колебаний в материале характеризуется типом волны, амплитудами смещений и напряжений, частотой или спектром, энергией, переносимой волной. А. э. пред-176 [c.176]

Как известно, из линейной теории упругости следует, что при распространении импульса напряжений в однослойном материале никакого затухания не будет. Волна сохраняет как свою форму, так и амплитуду. В отличие от этого модель нелинейно-упругой среды предсказывает затухание. Она описывает наблюдаемое в опыте явление дисперсии, т. е. распространение волн различной частоты с разными скоростями. Поскольку импульс сложной формы можно разложить по гармоникам и каждая из последних будет иметь свою скорость — начинается изменение формы импульса, расхождение отдельных мод в пространстве и падение таким образом амплитуды волны напряжений. Это усугубляется переходом энергии низших гармоник в энергию высших гармоник. В частности, из параграфа 1 главы V видно, что увеличение амплитуды второй гармоники приводит к уменьшению амплитуды первой гармоники. Уменьшение пропорционально квадрату амплитуды последней и пути пройденной волной. Таким образом, энергия первой гармоники передается второй по квадратичному закону. Очевидна принципиальная разница нелинейного затухания от затухания вызванного поглощением механической энергии, которое обычно пропорционально расстоянию пройденного волной, что хорошо иллюстрируют данные приводимых ниже расчетов. Отметим, что описанное размазывание волн со временем не меняет общей механической энергии, переносимой волной, если не учитывать диссипации, из-за которой более высокие гармоники поглощаются быстрее. [c.188]

Энергия, переносимая бегущей волной. Мощность P t), испускаемая передатчиком в точке г=0 в виде бегущих волн, равна величине энергии, переносимой волной в направлении +г в единицу времени мимо какой-либо точки г. (Мы пренебрегаем затуханием.) Действительно, вычисляя потоки энергии с выходного зажима передатчика, мы могли бы рассматривать вместо точки г=0 любую точку на оси г. Единственное требование к среде заключается в том, чтобы в ней могли распространяться бегущие волны. Повторив сделанные ранее вычисления для любой точки струны Z, мы обнаружим, что испущенная мощность, переносимая бегущими волнами мимо точки z [c.184]

Распространение возмущений в системе с большим числом степеней свободы. Скорость распространения. Возбуждение волн. Группа волн и ее скорость. Волновое уравнение. Волны в сплошном шнуре. Отражение волн. Возбуждение стоячих волн в шнуре. Моды колебаний. Волны в упругих тепах. Поперечные волны. Энергия, переносимая волной. Вектор Умова. Продольные волны. Скорость волн в тонком и толстом стержнях. Отражение и прохождение волн на границах двух сред. Удельное волновое сопротивление. [c.63]

Энергия, переносимая волной. В лекции по деформациям упругих твердых тел мы отмечали, что при деформации сдвига в единице объема тела запасается потенциальная энергия [c.80]

В физике используют понятие плотности потока энергии, определяемой количеством энергии, переносимой волной за единицу времени через единичную площадку, перпендикулярную направлению распространения волны. [c.81]

Если площадка имеет площадь ёб, а ее нормаль п составляет с направлением распространения волны (осью Ох) угол а (рис. 4.20), то количество энергии, переносимое волной через эту площадку за единицу времени (поток энергии) равен [c.81]

Интенсивность во.1ны равна средней по времени энергии, переносимой волной Е единицу времени через единичную площадку, перпендикулярную направлению ее распространения, т.е, в изотропном случае это модуль среднего по времени вектора Умова-Пойнтинга Р. В рассматриваемой задаче интенсивность [c.180]

Интенсивность, или сила, ультразвука определяется как количество энергии, переносимой волной за единицу времени через единицу поверхности, перпендикулярной к направлению распространения ультразвука. Из приведенных определений следует, что интенсивность I тесно связана со средней плотностью энергии [c.9]

Величину энергии, переносимую волной за 1 сек через 1 см волновой поверхности, называют интенсивностью волны. [c.80]

Он отражает энергетические характеристики забойных волновых процессов, что подтверждается сопоставлением зависимости интенсивности и энергии, переносимой волнами, от осевой нагрузки (рис. 6.20). [c.212]

Энергия электромагнитной волны. Вектор Умова — Пойнтинга. Распространение электромагнитной волны связано с переносом энергии. Чтобы определить энергию, переносимую электромагнитной волной, приходится иметь дело с объемной плотностью энергии. Объемная плотность энергии электромагнитного поля (количество энергии, приходящееся на единицу объема) определяется как [c.25]

Если учесть (2.12), то для объемной плотности энергии, переносимой плоской волной, имеем [c.25]

Перенос энергии электромагнитными волнами удобно характеризовать плотностью потока энергии, численно равной количеству энергии, переносимой в единицу времени через единицу поверхности, [c.25]

S ЬЗ. ЭНЕРГИЯ, ПЕРЕНОСИМАЯ ЭЛЕКТРОМАГНИТНОЙ ВОЛНОЙ [c.38]

Энергия, переносимая электромагнитной волной [c.37]

Воздействие света на глаз или какой-либо другой приемный аппарат состоит прежде всего в передаче этому регистрирующему аппарату энергии, переносимой световой волной. Поэтому, прежде чем рассматривать законы оптических явлений, мы должны составить себе представление об измерении света — фотометрии, которая сводится к измерению энергии, приносимой световой волной, или [c.43]

При распространении света в веществе возникают, как известно, вторичные волны, вызываемые вынужденными колебаниями электронов. Эти волны рассеивают в стороны часть энергии, переносимой электромагнитной волной. Поскольку вторичные волны когерентны между собой, то при расчете интенсивности света, рассеянного в стороны, надо принимать во внимание их взаимную интерференцию. Эта интерференция вносит существенные изменения в рассеяние света волны, идущие в стороны, могут в значительной степени или даже полностью скомпенсировать друг друга, в результате чего перераспределение энергии по разным направлениям, т. е. рассеяние света, может оказаться очень слабым или совсем отсутствовать. [c.111]

Интенсивность звука можно выразить через среднюю по времени плотность потока энергии, переносимой звуковыми волнами. Используя формулы (54.8) и (54.5), получим [c.227]

Пространство, в котором распространяются УЗ волны, называют акустическим (ультразвуковым) полем. Распространени . волны в нем связано с переносом энергии. Количество энергии, переносимой волной за единицу времени через единицу площади, перпендикулярной к направлению распространения, называют интенсивностью ультразвука, которая в плоской волне пропорциональна квадрату амплитуды звукового давления и обратно пропорциональна акустическому сопротивлению среды [c.21]

Физ. характеристики разл. слоёв приведены на рис. 1 (условно выделена ниж. хромосфера толщиной 1500 км, где газ более однороден). Нагрев верх, атмосферы С. (хромосферы и короны) может быть обусловлен мехаапч. энергией, переносимой волнами, возникающими в верх, части конвективной зоны, и [c.590]

Вс який звук характеризуется громкостью (силой) и высотой. Громкость звука зависит от амплитуды колебаний, а высота —от частоты колебаний. Силой (интенсивностью) звука называют величину, равную средней звуковой энергии, переносимой волной за 1 сек через 1 слё поверхности, перпендикулярной к направлению звука. Интенсивность измеряется в бт/сж или арг/см -сёк. Сила звука / определяется выражением [c.31]

При движении продольной волиы в направлении уменьшения толщины плотность энергии, переносимой волной, возрастает. [c.114]

До тех пор, пока полное сопротивление складывается из сопротивпс-ния трения воды на поверхности корпуса корабля и сопротивления давления в воде, ко всему сказанному в предыдущих номерах прибавить нечего. Однако, уже при сравнительно умеренных скоростях движения корабля выступает на сцену новое явление — образование волн на свободной поверхности. Эги волны дают третью составляющую полного сопротивления, так называемое волновое сопротивление. Оно обусловливается тем, что повышения и понижения уровня воды около стенок корабля, вызванные имеющимися здесь разностями давления, начинают самостоятельно двигаться от корабля в виде волн и тем самым уносить от корабля некоторое количество энергии в виде энергии волн. Таким образом вопрос о величине волнового сопротивления сводится к вопросу о потоке энергии, переносимом волнами сквозь контрольную поверхность, связанную с кораблем. Однако, скорость, с которою энергия, затрачиваемая кораблем для непрерывного образования волн, как бы уплывает с волнами от корабля, есть не фазовая скорость волн, но их групповая скорость, 1. е. скорость, с которою передвигается вперед группа воль впереди и позади которой водная поверхность находится в покое. [c.120]

Е5.4. Давление световых воли. Электромагнитные волны переносят энергию. Плотность потока энергии, переносимой элекгромагннпюй волной, — энергия, переносимая волной за единицу времени через единичную площадь, перпендикулярную направлению распространения вектор Пойнтинга) [c.181]

Для характеристики качества материала как среды, в которой распространяется волна, часто используется механическая добротность Q. Эта величина определяется иногда как отношение энергии, переносимой волной, к энергии, поглощаемой в среде на 1 рад фазового сдвига, или как умноженное на 2я отношение энергии, переносимой волной, к энергии, поглощаемой на расстоятш, равном 1 дл1ше волны. Поскольку энергия пропорциональна квадрату амплитуды, а амплитуда пропорциональна величине локальная потеря энергии на 1 рад равна [c.77]

Электромагн итная волна в волноводе распространяется вдоль его оси. Если на конце волновода вся высокочастотная энергия, переносимая волной, поглощается в нагрузке, то, как и (в обычных длинных линиях (открытой двухпроводной или коаксиальной), В волноводе будет существовать режим бегущей волны. Этот режим является наиболее желательным при передаче энергии по волноводу. Именно для этого режима рассматривалась выше картина электромагнитного поля в волноводе. [c.14]

Распространяясь в пространстве, бегущая волна переносит с собой энергию. За малое время Д/ каждое мпгновенное возмущение распространится на расстояние V Д/ и, следовательно, через малую площадку Д5. перпендикулярную направлению распространения водны, пройдут те и только те мгновенные значения возмущений (и их производных), которые находятся в объеме АУ = V Л/, перенеся с собой заключенную в этом объеме энергию ДИ = н ДК = но Д/ Дi5 . Разделив это выражение на Д/ Д5, найдем энергию, переносимую волной за единицу времени через единичную перпендикулярную площадку [c.143]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...