Энергии избыток

Рассмотрим классическую модель металла жесткая ионная решетка, погруженная в газ свободных электронов, который, в свою очередь, может двигаться под действием магнитных, электрических полей и температурных градиентов. При разности температуры в проводнике электроны диффундируют от горячего конца к холодному (термодиффузия. электронов, процесс теплопроводности), передавая ионной решетке часть своей кинетической энергии. Избыток электронов, возникший на холодном конце проводника,. приводит к градиенту электрического потенциала. Отрицательный заряд на холодном конце нарастает до момента достижения динамического равновесия между числом электронов с большой энергией, диффундирующих от горячего конца к холодному под действием градиента температуры УГ, и числом электронов, перемещающихся от холодного конца к горячему под действием градиента потенциала электрического поля Уф. Этот градиент потенциала существует, пока есть градиент температуры, и называется термоэлектрической ЭДС. Отсюда следует, что термо-ЭДС не может возникнуть без температурного градиента. [c.643]

Основное количество нейтронов, получае- мых в ядерных реакторах, используется на освобождение ядерной энергии. Избыток от основного производства идет на облучение различных веществ с целью получения искусственных радиоактивных изотопов. [c.206]

Избыток свободной энергии раствора есть функция температуры, давления и состава и по существу содержит все факторы, вызывающие отклонение раствора от идеального поведения. [c.257]

Рассмотрим сильно упрощенную, однако важную систему, содержащую Пл молекул компонента А и Пд молекул компонента В. Предположим, что молекулы двух компонентов одинаковых размеров, так что каждая молекула А находится в непосредственной близости к а окружающим молекулам и каждая молекула В также находится в непосредственной близости к а окружающим молекулам. Если раствор очень разбавлен по отношению к компоненту В (т. е. Пв < Лд), большинством молекулярных контактов будут контакты Л — Ли раствор будет приближаться по своему поведению к идеальному со свойствами, близкими к свойствам чистого компонента А. Подобно этому, если раствор очень разбавлен по отношению к компоненту А (т. е. С пд), то большинством молекулярных контактов будут контакты В — В и раствор будет приближаться по своему поведению к идеальному со свойствами, близкими к свойствам чистого компонента В. Таким образом, отклонение от поведения идеального раствора будет наблюдаться Б области, где заметную роль играет число контактов А — В, и в первом приближении избыток свободной энергии можно принять пропорциональным числу контактов между молекулами А и молекулами В [c.258]

В первом случае применяют тормозные регуляторы, в которых избыток энергии расходуется на преодоление добавочных сопротивлений, во втором — спусковые регуляторы, устанавливающие некоторую наперед заданную среднюю скорость ведущего звена механизма за счет строго периодических его остановок после поворота на определенный угол. [c.112]

Вблизи анода сказывается избыток отрицательного пространственного заряда и появляется анодное падение потенциала L/3, Его значение определяется в основном энергией, потребляемой для образования положительных ионов в анодной области. В большинстве случаев U [c.73]

Рассмотрим роль маховика. В процессе расширения газов (рис. 4.3) две вырабатывает энергии больше, чем потребляет генератор. Избыток ее идет на увеличение Т (участок NQ на рис. [c.171]

Знак минус показывает, что скорость пули направлена в сторону, противоположную скорости кожуха. Если скорость пули будет меньше, будет меньше и количество движения пули, а потому уменьшится и количество движения кожуха. Если же уменьшится количество движения кожуха, то уменьшится и его кинетическая энергия и ее будет недостаточно для совершения работы —сжатия пружины на 3 см, т. е. при меньшей начальной скорости пули пистолет не будет автоматически перезаряжаться. При большей скорости пули избыток кинетической энергии кожуха будет передаваться ударом на руку. [c.382]

Соотношение (16.7) справедливо для всех систем, для которых распределение по подуровням возбужденного состояния не зависит от частоты возбуждающего света и вообще от способа возбуждения. Кроме того, для выполнения соотношения (16.7) необходимо выполнение ряда дополнительных условий — отсутствие в системе поглощающих, но не люминесцирующих примесей, отсутствие невозбуждающего поглощения и т. д. Следует отметить, что соотношение (16.7) применимо не только для электронно-колебательных спектров сложных молекул, но и для любых других систем, состоящих из двух подсистем быстрой и медленной. Необходимо только, чтобы время перераспределения энергии внутри медленной подсистемы значительно превосходило длительность возбужденного состояния быстрой подсистемы, как это имеет место у сложных молекул, где рассматриваются переходы между колебательными подуровнями нижнего и первого возбужденного электронных состояний. В сложных молекулах между актами поглощения и испускания света происходит довольно быстрое перераспределение энергии по колебательным степеням свободы, в результате чего перед актом испускания устанавливается равновесное (температурное) распределение по колебательным уровням возбужденной молекулы. В то же время подобное равновесие электронных состояний не имеет места — в возбужденном электронном состоянии имеется значительный избыток молекул. [c.368]

В практических расчетах в ядерной физике чаще используется не дефект массы как разность массы ядра и суммы масс составляющих его нуклонов, а величина ДМ (Л, Z) — А, называемая избытком массы (или тоже дефектом массы) и являющаяся разностью между массой данного ядра и его массовым числом. В дальнейшем изложении под AM будем понимать избыток массы, если не будет оговорено особо. Величина избытка массы прямого и наглядного физического смысла не имеет, но косвенно характеризует энергию связи ядер. Зная избыток массы ДМ, можно сравнительно легко вычислить энергию связи. [c.93]

Обстреливая атомные ядра протонами, нейтронами или другими частицами высоких энергий, можно изменить состав ядра. Например, можно увеличить в нем избыток нейтронов так, что будет [c.212]

Итак, когда ядро-мишень А захватывает налетающую частицу а А - - а С ), происходит нагревание ядра, а возникающее в результате захвата частицы а возбужденное ядро С будем рассматривать как нагретое ядро. Если энергия налетающей частицы мала, т. е. ядро нагревается слабо то вылет нуклона из ядра маловероятен. Такое ядро будет переходить в нормальное состояние не путем выброса нейтрона, а каким-то другим более вероятным путем, например, путем испускания у-кванта. Напротив, при очень большой кинетической энергии налетающей частицы нагревание ядра может быть очень сильным, и такое ядро может испытать испарение одного или нескольких нуклонов. Так, например, при вле-тании в ядро с массовым числом А 150 — 200 нейтрона с кинетической энергией в 10 Мэе энергия ядра увеличивается на 18 Мэе (из них 8 Мэе — ( с /Л), при этом температура ядра повышается примерно до 1 Мэе. Возбужденное составное ядро, как капля нейтронно-протонной жидкости, по-видимому, приходит в интенсивные колебания. Из возбужденного ядра происходит вылет ( испарение ) нуклона, при этом температура ядра понижается. Колебания в ядре и после вылета нуклона могут еще продолжаться, но с меньшей амплитудой. Оставшийся избыток энергии возбуждения ядро может отдать, излучая -квант, и температура ядра падает вновь как бы до нуля. [c.279]

В рамках теории Бора резонансное свечение имеет иное истолкование, чем по классическим представлениям. Поглощение света частоты V соответствует сообщению атому энергии в количестве благодаря чему атом переходит в возбужденное состояние с энергией 2 = - 1 + где 1 — энергия его первоначального состояния. Будучи предоставленным самому себе, он вернется в первоначальное состояние с меньшей энергией и потому более устойчивое, отдав избыток энергии в виде излучения, которое согласно второму постулату Бора и будет иметь частоту V, т. е. будет иметь характер резонансного. То обстоятельство, что резонансное излучение натрия состоит из двух линий, доказывает, что атом натрия может существовать в двух дискретных, близких по энергии возбужденных состояниях (рис. 38.5). [c.728]

Масса (энергия) исходного ядра должна быть больше суммы масс (энергий) ядра-продукта и а-частицы. Избыток энергии исходного ядра выделяется при а-распаде ядра в виде кинетической энергии [c.116]

Виртуальные мезоны недоступны для наблюдения. Экспериментально мезоны Юкавы можно обнаружить только в том случае, если существуют условия для их образования в свободном состоянии. Так как для образования частицы с массой т необходима энергия Е=тс , то одним из таких условий является избыток кинетической энергии у взаимодействующих нуклонов. [c.107]

Поскольку число молекул, имеющих избыток колебательной энергии (находящихся в возбужденном состоянии), значительно меньше числа невозбужденных молекул, то интенсивность фиолетовых спутников будет меньше интенсивности красных спутников, что и соот-ветствует опыту. С повышением температуры число возбужденных молекул быстро растет и в соответствии с этим должна быстро возрастать интенсивность фиолетовых спутников. Линии комбинационного рассеяния света, как правило, сильно деполяризованы. [c.128]

Если атом находится в возбужденном состоянии 2 и не испытывает внешних воздействий, то он может самопроизвольно (спонтанно) перейти в состояние 1, обладающее меньшей энергией, отдавая при этом избыток энергии 2— 1 в виде излучения (см. рис. 24.6). Такой процесс называется спонтанным испусканием света. Характеристикой этого процесса является вероятность Ап спонтанного перехода 2—в единицу времени. Величина А21 называется также коэффициентом Эйнштейна для спонтанного перехода. [c.142]

Универсальное соотношение Степанова. На основании изложенного и с учетом многочисленных экспериментальных фактов, в частности независимости контура полосы флуоресценции от частоты возбуждающего света, можно утверждать, что у сложных молекул между актами поглощения и испускания света происходит очень быстрое перераспределение энергии по колебательным степеням свободы. Поэтому перед актом испускания устанавливается температурное равновесие по колебательным уровням возбужденной молекулы. Однако полное равновесие в системе отсутствует, так как в возбужденном электронном состоянии имеется значительный избыток молекул. [c.254]

Участие фонона мало влияет на энергию экситона (энергией фонона обычно пренебрегают), но зато мои ет суш,ест-венно увеличить его импульс. Естественно, что уничтожение такого экситона возможно также лишь через непрямой переход — через рождение фотона с одновременным рождением или уничтожением фонона. При этом фонон заберет избыток импульса экситона. Так как непрямые переходы менее вероятны, чем прямые (в них участвует большее число частиц), то отсюда следует, что непрямые экситоны имеют более длительное время жизни. Если время жизни прямых экситонов порядка 10" с, то для непрямых экситонов оно может достигать 10 с. [c.153]

Появление только малой части этой огромной энергии наблюдатель, связанный с камнем, объяснит убылью потенциальной энергии на величину MJ. Для наблюдателя, связанного с камнем, появится огромный избыток кинетической энергии лад убылью потенциальной. Он будет равен [c.380]

Действующую вдоль нее составляющую силы тяжести). Поэтому положительная работа, совершаемая при втягивании нити в среднем положении, больше отрицательной работы, совершаемой при выпускании нити в крайних положениях. Энергия, сообщаемая маятнику, больше энергии, получаемой от него обратно. И если этот избыток энергии, сообщаемый маятнику за каждый период колебаний, больше, чем потери энергии в самом маятнике, то колебания маятника должны нарастать. Мы можем, следовательно, раскачивать маятник при помощи параметрического воздействия,если это воздействие происходит с надлежащей частотой и в надлежащей фазе. В частности, частота воздействия в рассматриваемом случае должна быть вдвое больше частоты собственных колебаний маятника (так как полупериоду колебаний маятника соответствует полный период изменений его длины). [c.675]

Движущей силой собирательной рекристаллизации является неуравновешенность поверхностного натяжения, стремящегося выпрямить искривленные границы рекристаллизованных зерен и создать рав новесную конфигурацию границ в тройных стыках. Даже при сравнительно мелком зерне с сеткой границ, близкой по конфигурации к равновесной, зерна могут не расти (состояние механического равновесия), несмотря на большую суммарную зернограничную энергию, приходящуюся на единицу объема. Следовательно, сам по себе избыток поверхностной зернограничной энергии (избыток по сравнению с энергией монокристального образца такого же объема) не является стимулом для собирательной рекристаллизации, если нет неуравновешенности поверхностного натяжения. [c.69]

СВОБОДНАЯ ПОВЕРХНОСТНАЯ ЭНЕРГИЯ, избыток свободной энергии, заключенный в поверхностном слое на границе двух соприка-саюпщхся фаз, отнесенный к 1 см называется иногда поверхностным натяжением (см.). Основными величинами, определяющими своеобразные свойства поверхностных слоев как на гладких поверхностях раздела, так и в дисперсных системах, являются 1) поверхностное натяжение (или удельная свободная поверхностная энергия) (т в эрг/сж дин/сж 2) адсорбция, определяющая химич. состав поверхностного слоя Г в мол/сж лли A = r Si в мол/г (на г порошка- [c.198]

ПОВЕРХНОСТНАЯ ЭНЕРГИЯ — избыток энер-1ии поверхностного слоя на границе раздела фаз, обусловленный различием межмолекулярных взаимо-дейсл вий в обеих фазах. [c.56]

ПОВЁРХНОСТНАЯ ЭНЕРГИЯ, избыток энергии поверхностного слоя на границе раздела фаз (по сравнению с энергией в-ва внутри тела), обусловленной различием межмолекулярных взаимодействий в обеих фазах. При увеличении поверхности раздела, т. е. при переводе молекул (атомов) в поверхностный слой, совершается работа против нескомненсированных сил межмолекулярного вз-ствия у границы раздела, равная удельной свободной П. э. а (для жидких поверхностей она тождественна поверхностному натяжению). Полная П. э. и=а— [c.551]

Будем рассматривать металл как жесткую решетку атомов, между которыми газ свободных электронов может двигаться под действием электрических и магнитных полей и температурных градиентов. При наличии перепада температуры в проводнике электроны диффундируют от горячего конца к холодному, передавая решетке часть своей кинетической энергии. Это — процесс теплоИроводности. Избыток электронов, возникший [c.267]

В большинстве практических случаев внешняя работа имеет отрицательное значение, т. е. p2Viпроцесс дросселирования сопровождается затратой внешней работы, идущей на увеличение внутренней энергии газа (m2> i). Если при этом внешняя работа P2V2 — P Hi по абсолютной величине будет больше прироста потенциальной составляющей внутренней энергии, то избыток работы пойдет на увеличение ее кинетической составляющей и газ будет нагреваться T >Ti). [c.221]

При наличии фазовых переходов sin а 1, поглощаемая энергия Ф > 0 она идет на медленный заметный через много пульсаций нагрев жидкости п ее испарение, в результате чего пузырек может медленно расти за счет энергии внешнего поля, которая сначала передается жидкости в виде кинетической энергии, затем воспрп-пимается пузырьком в виде энергии сжатия и нагрева. Необратимость теплообменных процессов приводит к тому, что пузырек в процессе сжатия отдает жидкости больше тепла, чем забирает обратно в процессе расширения, когда его температура ниже температуры жидкости. Этот избыток тепла, равный Ф, и идет на необходимый нагрев и испарение жидкости. Обозначим скорость [c.308]

Изотоп Масса М, у. е. а. м. Избыток массы М — А, мк у, е. а. м Энергия соязн, Мэе А [c.94]

Причина появления запаздывающих нейтронов состоит в том, что осколки, возникшие при делении, радиоактивны, и в результате превращений образуются такие ядра, в которых содержится избыток энергии, достаточный для испарения нейтронов. Радиоактивность возникающих осколквв обусловлена тем, что они имеют большой избыток нейтронов над протонами по сравнению с ядрами [c.308]

При Мдв>Л 1сопр избыток работы движущего момента по сравнению с работой момента сопротивлений идет на увеличение кинетической энергии маховика за счет увеличения его скорости, причем скорость изменяется в тем меньшей сте- [c.195]

Если на участке между сечения. ш О—О и С—С и в прыжке гасится не весь избыток энергии АС, то сопряжение происходит с отогнанным прыжком, и часть энергии, а именно А.зС, потратится па преодоление сопротивлений по длине отгона прыжка на участке от С—С до 1—], которая зависит от кинетич-ности потока в слсатом сечении. [c.274]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...