Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Поток энергии

На рис. 14.4 показаны сплошной линией /—/, штриховой линией //—// и штрихпунктирной линией ///—III три потока энергии от общего источника энергии, производящего работу Лд. Работа Лд может быть представлена как сумма  [c.312]

Из формулы (14.22) следует, что общий коэффициент полезного действия в значительной степени зависит от той схемы распределения потоков энергии, которая была принята при проектировании общей схемы системы механизмов.  [c.313]


В качестве таких реле могут использоваться электромагнитные (электромеханические), электронные, ферритно-полупровод-никовые, гидравлические и пневматические мембранные, плунжерные, крановые и струйные элементы, механические злементы. Зги элементы пропускают поток энергии (замкнуты электрические контакты или сообщаются последовательно расположенные парные каналы, т. е. проточные элементы гидравлических или пневматических клапанов, распределителей, золотников) или не пропускают (соответственно разомкнуты, не сообщаются).  [c.596]

Работу объемных сил рассматривать отдельно нет необходимости, поскольку последние вносят вклад в поток энергии только через член —pv-gVz, входящий в выражение (1-10.8).  [c.51]

Наглядно показать степень энергетического несовершенства агрегатов, входящих в любое производство, можно с помощью энергетической диаграммы, составленной на основе баланса потоков энергии в каждом агрегате (см. пример баланса топки — рис. 17.1). На рис. 24.1, а приведена энергетическая диаграмма ТЭС. Основное количество энергии (55%) теряется в конденсаторе турбины. Повышая давление, а соответственно и температуру пара в конденсаторе, эту энергию полностью или частично можно использовать на теплофикацию (см. 6.4).  [c.203]

Q — поток энергии t — время  [c.6]

Результаты, полученные при решении вспомогательных задач, позволяют рассмотреть полную модель из N + 2 плоскостей (рис. 4.7,а). Следует найти поток энергии падающий на i-ю плоскость, после многократных отражений в системе излучения k-ii плоскости. Некоторая часть qih данного потока определяет энергию, испускаемую i-й плоскостью и порожденную излучением k-ц плоскости.  [c.162]

Решение системы (4,38) позволяет найти профиль температуры в системе, кондуктивный и радиационный потоки энергии от любой поверхности системы. Кондуктивный поток тепла между любыми двумя плоско-стями модели определяется как частное от деления разности температуры этих поверхностей на термическое сопротивление разделяющей их среды.  [c.164]

Следует отметить, что при радиационном теплообмене распределение температуры и потоки энергии не зависят от размеров частиц и расстояния между поверхностями в модели.  [c.166]

Если распределение температуры в модели известно, можно рассчитать поток энергии, излучаемый любой из образующих систему плоскостей по формуле  [c.167]

Основной поток энергии от кривошипа передается на ведущие колеса автомобиля через коробку передач и редуктор заднего моста. Коробка передач состоит из ступени внешнего зацепления 2 —2 и планетарной передачи 2,—Н (рис. 6.3, б).  [c.205]


Наиболее общими критериями, определяющими направления развития трещины, являются критерий максимальных растягивающих напряжений, который был впервые предложен Е. Иоффе [435], критерий максимума потока энергии, предложенный Г. П. Черепановым [257], а также критерий минимума плотности энергии, разработанный Дж. Си [412—414]. На основании этих критериев трещина распространяется в направлении, перпендикулярном действию максимальных растягивающих напряжений, максимума потока энергии в вершину трещины или в направлении минимума плотности энергии. Указанные критерии были предложены для анализа поведения трещины при хрупком разрушении. В условиях усталости, как было показано в гл. 2, направление развития трещины перпендикулярно направлению действия максимальных нормальных напряжений, приложенных к зерну поликристаллического материала, примыкающего к вершине трещины. Отметим, что такое поведение  [c.193]

Осредненный межфазный поток энергии в г-ю  [c.84]

Задача получения замкнутых систем уравнений в более сложных случаях, чем рассмотренные ранее (см. 3 гл. 1 и 5,6 гл.З), фактически сводится к определению тензоров напряжений или а,- в фазах, потоков энергий i, qi, Aj, интенсивностей меж-фазного взаимодействия /, /, работы внутренних сил в фа-  [c.185]

Принимая во внимание, что N = L/(2X), и учитывая выражение (3.12), получаем мощность потока энергии (3.6)  [c.132]

Рис. 4.3. Гипотеза радиальных потоков энергии т — касательные напряжения трения — поток тепла dE — поток кинетической энергии Рис. 4.3. Гипотеза <a href="/info/354211">радиальных потоков</a> энергии т — <a href="/info/5965">касательные напряжения</a> трения — <a href="/info/624">поток тепла</a> dE — поток кинетической энергии
Таким образом, перераспределение полной энтальпии в камере энергоразделения вихревой трубы происходит в основном за счет трех потоков энергии (см. рис. 4.4)  [c.169]

Тенденции развития конструкций по критериям. 1. Обеспечение прочности уменьшение концентрации напряжений, реализация равнопрочности, оптимизация сечений, угловых сопряжений и расположения опор, создание напряжений обратного знака, применение многоконтактных конструкций, выполнение тяжело нагруженных крупных деталей из листов, использование принципа местного качества - упрочнения механические, термические, химико-термические, термомеханические, концентрированными потоками энергии.  [c.482]

Общий поток энергии вдоль оси в единицу времени равен  [c.485]

Анализ движения пятна показал, что взаимодействие его отдельных частей происходит под влиянием их собственных магнитных полей и подчиняется принципу максимума напряженности поля. Максимум напряженности поля должен всегда соответствовать максимуму концентрации частиц, поэтому в направлении наибольшего потока энергии к катоду должно смещаться и само катодное пятно. Этим объясняется направленное (в том числе и обратное) движение пятна в магнитном поле, его деление и хаотическое перемещение по катоду. При больших токах и сложной структуре пятна оно в целом также будет перемещаться в область максимума напряженности не только собственного Hi, но и дополнительного внешнего Н магнитного поля.  [c.73]

В этих вычислениях использовано равенство (5.15) для изоэнергетических течений. Результат показывает, что в таких течениях потоки энергии равны, если равны расходы газа Q, а именно течения с неизменным Q и сравниваются. Длины сопел X и значения 7 выбраны различными. Результаты расчетов сведены в таблицу 5.  [c.147]

Кулачки обычно монтируются на одном o6aieM валу, обеспечивающем распределение потоков энергии, поступак лцих к рабочим органам машины, и поэтому называемом распределительным валом. Угловое положение кулачка относительно распределительного вала определяет временную картину функцпонпрования рабочего органа, т. е. моменты начала и конца хода и т. п. В связи  [c.583]

Термин иасоС1ШЙ гидропривод включает понятие объемная гидропередача. Это часть насосного гидропривода, состоящая из пасоса, гидродвигателя (одного или нескольких) и связывающих их гидро-липий. Гидропередачи, таким образом, это силовая часть гидропривода, через которую протекает основной поток энергии.  [c.380]


При использовании частиц из различных окислов (АЬОз, 2гОг, песок) лучистый поток при температуре 1400 °С может составлять до 60% общего потока энергии [144, 146]. Очень сильно, как оказалось, теплообмен излучением зависит от температуры погруженной в слой поверхности [147—149]. Проведенные измерения зависимости степени черноты псевдоожиженного слоя от температуры поверхности свидетельствуют о значительном охлаждении частиц во время пребывания их около стенки теплообменного устройства и неаддитивности процессов конвективно-кондуктивного и радиационного обмена [149].  [c.137]

Вследствие перемещивания частиц псевдоожижен-ный слой можно считать изотермичным при условии, если обмен излучением не очень интенсивный. Обычно применяемые псевдоожиженные слои характеризуются большой толщиной (сотни диаметров частиц и более) и практически непрозрачны для внешнего излучения. Поэтому радиационный теплообмен слоя с удаленной поверхностью можно рассматривать как обмен Излучением между двумя поверхностями, каждая из которых характеризуется своей стененью черноты и температурой. В простейшем случае обмена излучением между двумя плоскостями плотность результирующего потока энергии определяется формулой [125]  [c.168]

Результаты расчета функции гэ(Тст. Тел, Всл) и срзЕнение их с экспериментальными данными позволяют по-новому оценить роль лучистого теплообмена при переносе энергии в псевдоожиженном слое. Как правило, считается, что радиационный теплообмен несуществен до температуры порядка 1000 °С, особенно для мелких частиц [180]. Такое заключение можно сделать исходя из сравнения потоков энергии, которые передаются от слоя к поверхности различными механизмами переноса [127, 50]. В то же время обработка экспериментальных данных (см. рис. 4.16) показывает, что при сравнительно низких температурах ( ст = 300°С, сл = = 600 °С) в слое мелких частиц (d = 0,32 мм) распределение температуры вблизи поверхности теплообмена опре-леляетгя радиационным переносом. Учитывая это, необходимо уточнить условия, при которых роль излучения в формировании распределения температуры вблизи поверхности будет существенна.  [c.183]

Характерным признаком для лучевых источников йвлйется вы -сокая плотность энергии в пятне нагрева, которая достигается концентрацией потока энергии с помощью специальных фокусирующих устройств.  [c.15]

Таким образом, воздействуя на параметр h, можно управлять режимом работы привода — теплового, электрического или гидравлического, увеличивая его движущую силу или скорость. Вместе с тем параметр управления h связан с величиной потока энергии, протекаюгцей через машину, т. е. определяет ее нагружен-ность и производительность.  [c.143]

Если подвижное звено соединено с источником (или потребителем механической энергии --- в зависимости от направления потока энергии) посредством муфты (рис. 5.5, а), то внешним силовым фактором является неизвестный момент М. Если же подвод (или отвод) энергии осуществляется через зубчатую или фрикционную передачу (рис. 5.5, б,в), то внешним силовым фактором будет не известная но модулю сила f. Расположение линии действия силы f определяется либо геометрией зубчатой передачи (углом зацепления (t,.), либо проходит через точку соприкосновения фрикционных катков касательно к их рабочим поверхностям. При ременной передаче (рис. 5.5, г) внешний силовой фактор представлен уже не одной, а двумя неизвестными по модулю силами fi и F2, связанными между собой формулой Эйлера [1]. Поэтому внешний силовой фактор по-прежнему один раз неизвестен. Линии действия сил fi и / > определяются положением ведущей и ведомой ветвей ременной передачи. Если же подвижное звено первичного механизма совершает прямолинейно поступательное движение (рис. 5.5, д), то внешним силовым фактором является неизвестная по модулю сила F, действующая обычно вдоль направляющей поверхности. Таким образом, и здесь внешний силовой фактор один раз неизвестен.  [c.185]


Смотреть страницы где упоминается термин Поток энергии : [c.312]    [c.597]    [c.597]    [c.51]    [c.51]    [c.273]    [c.6]    [c.156]    [c.160]    [c.176]    [c.177]    [c.182]    [c.196]    [c.58]    [c.101]    [c.158]    [c.162]    [c.163]    [c.33]    [c.452]    [c.241]    [c.377]   
Смотреть главы в:

Теоретическая физика. Т.4. Гидродинамика  -> Поток энергии

Теоретические основы теплотехники Теплотехнический эксперимент Книга2  -> Поток энергии

Механика хрупкого разрушения  -> Поток энергии

Физика дифракции  -> Поток энергии

Теория волн  -> Поток энергии

Механика сплошных сред Изд.2  -> Поток энергии


Физические основы механики и акустики (1981) -- [ c.210 ]

Оптические волны в кристаллах (1987) -- [ c.14 ]

Динамическая теория звука (1960) -- [ c.215 , c.284 ]

Теория рассеяния волн и частиц (1969) -- [ c.17 ]

Прикладная нелинейная оптика (1976) -- [ c.24 , c.75 ]

Справочник по Международной системе единиц Изд.3 (1980) -- [ c.27 ]



ПОИСК



Вектор потока энергии

Вектор потока энергии через единицу

Вектор потока энергии через единицу поверхности

Виды лучистых потоков объемного излучения и уравнение энергии

Влияние влажности на потери энергии, коэффициенты расхода и углы ныхода потока в решетках

Влияние потенциальной энергии давления на преобразование энергии в потоке упругой жидкости

Внезапное расширение и сжатие потоков. Потери энергии

Вычисление потока энергии в вершину трещины

Гидравлическое уравнение кинетической энергии (уравнение Бернулдля целого потока реальной (вязкой) жидкости при установившемся движении

Давление фронта потока энергии

Данные о потерях механической энергии потока при дросселировании

Движение капель и дополнительные потери кинетической энергии в двухфазных потоках

Диссипация энергии в турбулентном потоке

Дополнительные замечания о диффузии механической энергии через боковую поверхность элементарных струек, составляющих поток реальной жидкости. Функция диссипации механической энергии

Закон сохранения энергии для потока газа

Закон сохранения энергии для установившегося потока вязкой несжимаемой жидкости

Зуев И. В., Мякишсв Ю. В О МУЛЬТИПЛИКАТИВНОЙ СТРУКТУРЕ ПРОЦЕССА НАГРЕВА МАТЕРИАЛОВ КОНЦЕНТРИРОВАННЫМИ ПОТОКАМИ ЭНЕРГИИ

Идея сохранения энергии в потоке новых открытий

Импеданс и поток энергии

КОЭФФИЦИЕН кинетической энергии потока

Колебания общая теория — 18, 186 уравнения —, 20, 145, 186 однозначность решения задачи о —, 186 поток энергии при —, 188 свободные

Кориолиса (кинетической энергии повороте потока

Кориолиса (кинетической энергии расширении потока внезапном

Кориолиса (кинетической энергии сужении потока внезапно

Кориолиса (кинетической энергии) сужении потока внезапном

Коэффициент аэродинамический кинетической энергии потока

Коэффициент кинетической энергии потока (Кориолиса)

Коэффициент теплопроводности германия после облучения потоком электронов энергией 4 МэВ

Коэффициенты кинетической энергии п количества движения для потока реальной жидкости

Критические значения кинематических параметров потока энергии

Липпи среднего потока энергии

Локализация потока энергии

Лучевая интенсивность, поток и плотность энергии

Мощность потока энергии ионизирующего излучения

О соотношениях между потоками энергии на различных уровнях описания структуры линейно-упругой среды

Обозначения направления потока энергии, жидкости, газа (табл

Общие замечания о гашении кинетической энергии потока в нижнем бьефе сооружения

Определение коэффициента кинетической энергии потока на дырчатом участке распределителя

Определение потоков генерируемой колебательной энергии

Определение теплового потока по балансу энергии жидкости

Определение энтропии и полной энергии на поверхности колеблющегося в сверхзвуковом потоке тела

Особенности структуры потока и потери энергии в турбинных решетках при сверхзвуковых скоростях

Отклик камеры реактора на воздействие потоков энергии

Отрыв потока жидкости турбулентного, коэффициент сопротивления энергии

Переход потенциальной энергии потока в кинетическую энергию

Пло гность потока ультразвуковой энергии

Пло гность потока ультразвуковой энергии поглощаемая

Плотности потоков энергии. Коэффициент отражения. Коэффициент пропускания. Закон сохранения энергии. Поляризация света при отражении и преломлении Распространение света в проводящих средах

Плотность полного потока энергии

Плотность потока диффузионная энергии в идеальной жидкости

Плотность потока количества движения переноса полной энергии

Плотность потока энергии

Плотность потока энергии волн

Получение рыбами и птицами энергии из волнового потока. Перевод А. Л. Ярина

Поправка на энергию потока

Попытка решения уравнения энергии для стабилизированного потока газовзвеси

Построение решений для структур с потоком энергии колебаний

Потери механической энергии потока

Потери механической энергии потока в одиночном коммуникационном канале

Потери механической энергии потока в разветвляющихся каналах системы струйных элементо

Потери механической энергии потока в узлах ветвления каналов

Потери механической энергии потока дросселя

Потери механической энергии потока на входе в канал дросселя

Потери механической энергии потока на выходе из канала

Потери механической энергии потока на участках поворот

Потери механической энергии потока одной плоскости в другую (в многослойных приборах пневмоники

Потери механической энергии потока при дросселировании

Потери механической энергии потока при переходе потока

Потери скорости и энергии в потоке пара

Потери энергии в двухфазном поток

Потери энергии в закрученном потоке

Потери энергии в потоке

Потери энергии в потоке по длине

Поток - Коэффициент кинетической энергии

Поток акустической энергии

Поток волновой энергии

Поток звуковой энергии

Поток и плотность лучистой энергии

Поток кинетической энергии

Поток лучистой (DeTODoii) энергии

Поток лучистой энергии

Поток электромагнитной энергии. Зона формирования излучения

Поток энергии в анизотропной среде

Поток энергии в бегущей волне

Поток энергии в волноводе. Затухание волн в волноводах

Поток энергии в особых точках, совпадающих с краями трещин

Поток энергии в теории пьезоэлектричества

Поток энергии в упругой волне

Поток энергии в электромагнитной волне

Поток энергии и основные фотометрические термины

Поток энергии ионизирующего излучени

Поток энергии ионизирующих частиц

Поток энергии молекул

Поток энергии нз источника

Поток энергии при изменении направления распространения трещины

Поток энергии при несинхронном взаимодействии

Поток энергии при полном отражении

Поток энергии скорость

Поток энергии частиц плазмы поперек сильного магнитного поля

Поток энергии электромагнитных вол

Поток энергии. Связь между формой раскрытия трещины и напряжениями на ее продолжении

Поток энергии. Фазовая и групповая скорости

Поток — Коэффициент кинетической энергии 463 — Сила действия

Потока энергии мощность

Потоки импульса и энергии

Потоки энергии при распространении трещины в решетках

Предохранительные устройства прекращающие поток энергии

Преобразование единиц потока энергии

Приближение постоянного потока лучистой энергии

Применение первого закона термодинамики к газовому потоку. Уравнение энергии газового потока

Приращение кинетической энергии потока газа и его графическое изображение

Распределение температуры и плотность потока излучения в плоском слое с равномерно распределенными внутренними источниками энергии

Рассеяние энергии колебаний в результате воздействия газодинамического потока

Расчет световых свойств потока на основе кривой распределения энергии по спектру

Реакция приемников лучистой энергии на падающий поток излучения

Симметрия потока энергии рассеянного поля

Состояние у края трещины и поток энергии

Способы определения потока энергии

Суперпозиция волн со случайными фазами. Время разрешения. Усреднение по периоду колебаний. Влияние увеличения промежутка времени на результат усреднения. Время когерентности. Длина когерентности Флуктуации плотности потока энергии хаотического свеПоляризация Фурье-аналнз случайных процессов

Схема потоков электрической и тепловой энергии

Теорема Умова Вектор потока энергии

Теорема об энергии для сжимаемых потоков при наличии сопротивлений

Теплообмен при развитом поле температуры в плоской трубе в случае диссипации энергии в потоке

Теплопроводность поток тепловой энергии

Термодинамическая доступность энергии И. Применение к стационарным потокам

Техническая работоспособность. Потери энергии в процессе расширения потока

Требование локальной ограниченности потока энергии

Требование локальной ограниченности потока энергии трещины

Удельная кинетическая энергия потока

Удельная энергия и ее изменение вдоль потока. Удельная энергия сечения

Удельная энергия и количество движения ламинарных потоков

Удельная энергия иг количество движения турбулентных потоков

Удельная энергия потока и сечения. Критическая глубина

Удельная энергия потока и удельная энергия сечения

Удельная энергия потока энергия сечения

Удельная энергия сечения. Понятие о критической глубине потока

Умова—Пойнтинга (J.H.Poynting) потока энергии

Упрочнение концентрированными потоками энергии

Уравнение Бернулли для целого потока реальной (вязкой) жидкости (уравнение баланса удельной энергии) при установившемся движении

Уравнение Бернулли для целого потока реальной жидкости, учитывающее локальные силы инерции жидкости (уравнение баланса удельной.энергии при неустановившемся движении)

Уравнение Бернулли потока вязкой энергии

Уравнение баланса турбулентной энергии двухфазного потока

Уравнение баланса удельной энергии для потока вязкой жидкости

Уравнение энергии в тепловой форме или уравнение энтальпии. Параметры заторможенного потока. Газодинамические функции т(А,), Изменение давления торможения в потоках

Уравнение энергии потока газа в термической форме

Уравнение энергии сжимаемом потоке

Уравнение энергии установившегося потока

Уравнения Рейнольдса для энергии турбулентного поток

Уравнения баланса энергии в турбулентном потоке

Условия сведения к минимуму потерь механической энергии потока в разветвляющихся каналах системы струйных элементов

Фазовый синхронизм (согласование поток энергии

Флуктуации плотности потока энергии

Ц Глава V. Механическая энергия потока jg, 1. Общие соотношения

Эмпедокл энергии поток

Энергия воздушного потока и мощность ВЭУ

Энергия звуковых волн и поток звуковой энергии

Энергия и поток энергии в акустике

Энергия потока в капиллярных трубках

Энергия потока и уравнение Бернулли

Энергия потоков жидкости несжимаемой световая — Единицы измерения

Энергия потоков жидкости несжимаемой формоизменения

Энергия потоков жидкости несжимаемой—Потеси из-за трения 170 —Потери местные

Энергия удельная потока

Энтальпия и кинетическая энергия потока



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте