Корреляция временная

Рис. 16. Корреляция времени до разрушения т и энергии дефектов упаковки ЭДУ (с поправочным множителе.ч 2,3) для аустенитных нержавеющих сталей [78]

При выборе длины реализации было учтено, что длительность производственного цикла в. данном случае равна примерно трем суткам. Следовательно, и радиус корреляции временного ряда, представляющего выпуск готовой продукции, должен быть примерно того же порядка. Поэтому для оценки радиуса корреляции использовались данные о суточном выпуске продукции с А = 1 сут [c.84]

Значения коэффициентов корреляции времени проявления в зависимости от температуры проявителя и количества проявленной пленки [c.72]

В данной системе используется корреляция времени высокоточных часов поршня и наземного маркера. Поршень определяется по магнитному полю (рис. 4). [c.55]

Сходимость экспериментальных и расчетных данных удовлетворительная — коэффициент множественной корреляции = 0,957, среднее квадратическое отклонение --- 2,31 л/100 км. Предложенный перечень определяющих показателей вполне доступен для АТП. Для этого необходимо произвести детальный хронометраж маршрута, а также определение на каждом перегоне времени движения накатом. Измерительные приборы — электроимпульсный тахометр, подключаемый к системе зажигания, и два секундомера. [c.98]

Параметр К представляет собой лагранжев микромасштаб турбулентности, К — отношение времени передачи импульса частицы при столкновении к промежутку времени, в течение которого элемент жидкости остается в области корреляции скоростей. [c.75]

При наличии градиента плотности равноправие направлений <туда и обратно , вообще говоря, нарушается. И в газах —из-за несимметричности распределения по скоростям — при t Тс в одну сторону будет смещаться чуть больше частиц, чем в другую.. Но за времена i Й Тс всякое направленное перемещение данной группы частиц исчезнет. Собственно, в этом и проявляется существование конечного времени корреляции, как это иллюстрирует рис.9.7. В жидкостях же или твердых телах перемещения за времена С Тс вообще не имеют никакого отношении к диффузии. [c.205]

Формула (9.17) для коэффициента диффузии, в принципе, годится для любых систем, твердых, жидких или газообразных. При ее выводе предполагалось лишь, что система изотропна. Однако ее универсальность в какой-то мере лишь кажущаяся, поскольку все различия между разными случаями запрятаны здесь в величине интервала (который должен быть порядка или больше времени корреляции т ) и в среднем квадрате смещения частицы, (з ), за это время. Этим величинам большей частью трудно придать точный количественный смысл, несмотря на их ясное физическое содержание. Но практически всегда для них можно получить полезные качественные оценки, как экспериментальные, так и теоретические. [c.207]

При диффузии в газах легких частиц или частиц, чья масса сравнима с массой собственных молекул газа, интервал АЬ проще всего выбрать порядка времени корреляции, которое, как мы говорили, примерно равно времени свободного пробега, т. Из решения задачи 1.5 мы знаем, далее, что средний квадрат перемещения [c.207]

КОРРЕЛЯЦИОННЫЙ МЕТОД РАСПОЗНАВАНИЯ - метод распознавания образов, основанный на вычислении оценок коэффициентов корреляции между рассматриваемым сигналом и каждым из нескольких эталонов сигналов и выборе эталонного сигнала, которому соответствует наибольший коэффициент корреляции. При использовании КМР признаки, характеризующие объект распознавания, должны быть однородными, т.е. должны представлять собой результаты измерения какой-либо одной физической величины в различные момен-гы времени или в разных точках пространства. Например, если объекты распознавания представляют собой изображения, а признаками являются значения яркости в различных точках поля зрения, то можно говорить о коэффициенте корреляции между двумя изображения- [c.30]

Условимся обозначать Ут(АО комплексную степень когерентности, используемую при описании опытов, в которых интерферируют два пучка света, излучаемые точечным источником, и будем называть ее функцией временной когерентности. Оче видно, что у II (At) характеризует корреляцию между колебаниями в одной точке в разные промежутки времени, т.е. учитывает задержку во времени достижения этой точки одним из интерферирующих пучков. В следующем параграфе мы ознакомимся с понятием пространственной когерентности, которую будем обозначать У12(А0 или 712(0)- [c.193]

При описании пространственной когерентности следует учитывать излучение света двумя пространственно разделенными точечными источниками Si и S2. В предельном случае мы полагаем Д< = О и обозначаем комплексную степень когерентности У12(0)- Следовательно, /12(0) характеризует корреляцию колебаний в один момент времени, но в разных точках пространства. [c.202]

Идея метода поясняется схемой рис. 9.15, б. Два фотоумножителя Ру и регистрируют излучение в двух изображениях одной и той же звезды, разнесенных на расстояние О. Усиленные фототоки перемножаются и усредняются за большой промел<уток времени в устройстве С (коррелятор). Поскольку фототеки пропорциональны интенсивностям, измеряемая величина, обозначаемая Су , характеризует степень корреляции флуктуаций интенсивности в двух изображениях звезды (ср. 22). Более детальный анализ показывает, что С12 ел 1 + у 2, т. е. величина Оу , как и степень когерентности зависит от комбинации ОО/К и уменьшается с увеличением расстоя- [c.197]

Когерентность излучения квантового генератора высока. Напомним, что под термином когерентность понимается корреляция каких-либо характеристик электромагнитного поля излучения (например, фаз), испущенного либо двумя пространственно разнесенными источниками, либо одним и тем же источником, по в разные моменты времени (см. гл. 4). [c.282]

В интерференционных опытах исследуется взаимная корреляция (взаимная когерентность) световых колебаний в различных пространственно-временных точках поля. В простейшем случае рассматриваются только две точки поля. Этот случай отвечает классическому интерференционному опыту Юнга. [c.289]

Когерентности различных порядков. Как уже отмечалось, в интерференционных опытах типа опыта Юнга проявляется корреляция световых колебаний в двух пространственно-временных точках. Пусть это будут точки (Гх, i) и [c.292]

Более тонкими (выявляющими флуктуации интенсивности) являются интерференционные опыты, имеющие дело с когерентностью второго порядка. В них исследуется корреляция световых колебаний в четырех пространственно-временных точках. В общем случае функцию когерентно- [c.292]

Величины в квадратных скобках называют соответственно временными корреляторами и корреляционными функциями случайного процесса. Характерное время х, в течение которого (Д/=< — t —t x) эти функции существенно отличны от нуля, называется временем релаксации. При Aiсечениями случайного процесса можно пренебречь. [c.75]

Теперь перейдем к более сложному случаю — масштабу времен, значительно превышающих время корреляции случайной силы т/, но меньших времени релаксации импульса Тр Т/. Тогда стационарным, в отличие от р(0 является процесс /( ). Причем в начальный момент =0 частица покоится. Подставляя спектральное представление p t) и / (О в уравнение Ланжевена [c.78]

Математически задача о вращательном брауновском движении в. подробном временном масштабе t < Aiугловой скорости (или момента импульса) частицы. Мы по-прежнему исключаем из рассмотрения механический масштаб связанный с временем корреляции момента случайной силы. Случайную силу и ее момент можно считать независимыми и рассматривать вращательное движение отдельно. [c.86]

Наряду с рассмотренной выше существует и другая модель жидкости, согласно которой жидкость представляет собой систему твердых сфер, движущихся между столкновениями по браунов-ским траекториям, возникающим в результате столкновений вс щд-ствие притягивающей части потенциала. Поскольку последние из отмеченных столкновений нарушают временную корреляцию движения частиц, это движение можно рассматривать как некоррелированное. На основе сделанных предположений можно написать кинетические уравнения для функций распределения и, решая их, найти кинетические коэффициенты. [c.195]

Когерентными называют колебания, у которых между амплитудами и фазами в двух произвольно выбранных точках существует предсказуемая связь или корреляция. Для таких колебаний по измеренным параметрам электромагнитного поля в двух произвольных точках пространства в какой-то момент времени можно судить о его поведении в любой последующий момент времени в одной точке на основе измерений в другой. [c.222]

Наиболее важными характеристиками турбулентного течения являются одноточечные пространственные корреляции, автокорреляции, пространственно-временные корреляции, а также частотный спектр пульсаций. Ниже рассмотрены основы техники экспериментального определения этих параметров с помощью термоанемометра. [c.261]

В течение последних нескольких лет был выполнен ряд экспериментов по исследованию световых пучков путем счета фотонов по методу совпадений. Первый из таких опытов, в котором проявилась статистическая корреляция времен регистрации фотонов, был выполнен Хэнбери Брауном и Твиссом [1, 2]. В этом эксперименте свет от источника 5 (фиг. 9) проходил через точечное отверстие Р и попадал на полупрозрачное серебряное зеркало т, которое разделяло его на два пучка. Детекторы 01 и 02 располагались симметрично относительно зеркала т. В корреляторе С фототоки детекторов перемножались, усреднялись во времени и регистрировались. По существу полупрозрачное зеркало можно рассматри- [c.57]

Обратимся для этого к системе связанных нелинейных осцилляторов. При достаточно малой энергии системы, Е<Ес, число интегралов движения равно числу степеней свободы, и можно ввести столько же квазинормальпых колебаний (практически это сделать, однако, не очень просто). Это и есть область применимости теории Слэтера. Прп Е>Ес часть интегралов движения разрушается и возникает стохастическое движение. Если разрушены все интегралы движения (кроме, конечно, полной энергии) и время перемешивания достаточно мало, то это есть область, в которой справедлива теория РРКМ. В связи со сказанным становится ясным, насколько существенно реальная ситуация связана с детальным изучением процесса разрушения интегралов движения, стохастизации движения и определения времен расцепления корреляций (времен перемешивания) по различным степеням свободы. [c.241]

В период с октября 1979 г. по январь 1981 г. с помощью этого лидара производились измерения содержания озона в атмосферных слоях толщиной Аг = 3 км на уровнях 17,25 20,25 23,25 км. Результаты измерений сопоставлялись с данными по общему содержанию озона, полученными за этот же период времени с помощью спектрофотометра Добсона. Коэффициенты корреляции временных изменений общего содержания озона и концентрации Оз в выделенных слоях составляли соответственно 0,74 0,26 и 0,12. Была найдена высокая положительная корреляция между вариациями температуры и концентрации Оз на высоте 17,25 км. [c.184]

Приведенный выше коэффициент корреляции Я (т) выраасает связь между значенпядш скорости жидкости в окрестности твердой частицы в различные мо.менты времени. Подробное расс.мот-рение этого коэффициента требует учета нелинейных эффектов, Д.ЧЯ чего нужен другой подход (разд. 2.6). [c.52]

Характерную величину интервала А1, после которого стирается память о предыдущем движении, называют временем корреляции и обозначают т . Его величина сятределяется конкретными свшствами среды. [c.203]

Стирающее память слз айное воздействие жидкой среды на движение больших посторонних молекул можно представлять как действие обычной силы трения, обусловленной вязкостью. Время корреляции есть интервал времени, за который исчезает любое направленное движение молекул. Его можно оценить как время, за [c.212]

Испытания на твердость. Данным методом определяют сопротивление поверхностных слоев металла сварного соединения местной пластической деформации, возникающей при внедрении твердого индентора (наконечника). Воздействие на металл при этом минимальное, что позволяет для некоторых видов продукции осуществлять 100%-ный контроль. При испытании на твердость на основе косвенных методов (по числу твердости) могут оцениваться такие характеристики как временное сопротивление (а ), предел текучести (ст , сУог)- модуль упругости (Е). Например, корреляция значения для углеродистых сталей с твердостью по Бриннелю НВ следующая = 0,36 НВ, а для легированных сталей — = 0,33 НВ. [c.216]

Рассматриваемая задача представляет значительно большую информацию о брауновском движении и гораздо богаче характерными временными параметрами (масштабами). Мы по-прежнему будем считать время корреляции Xf случайной силы самым малым из них (в частности, т/<Са>о ) и ограничиваться рассмотрением масштабов в которых случайная сила дельта-коррелиро- [c.51]

Таким образом, среда релаксирует значительно быстрее частицы (в пределе в характерном временном масштабе, связанном с движением брауновской частицы, — мгновенно). Поэтому среду можно считать равновесной. И напротив, в масштабе, связанном со средой (например, за время корреляции случайной силы), состояние брауновской частицы можно считать неизменным. Bbiuie мы выделили в явном виде характерный для этой задачи малый параметр v = m/Ai< l—отношение масс молекул среды и брауновской частицы. [c.57]

Уже сам Больцман подчеркивал, что вывод газокинетического уравнения основывается не только на законах механики, но и на чуждом механике вероятностном предположении при вычислении числа столкновений (5 552аЫапза12), согласно которому вероятность данной молекуле иметь при столкновении скорость V не зависит от вероятности другой молекуле иметь скорость Уь Однако такой ответ не содержал прямой связи между уравнением Лиувилля и кинетическим уравнением Больцмана. Вывод кинетического уравнения Больцмана методом функций распределения Боголюбова позволяет установить, на каком этапе этого вывода вносится неинвариантность уравнения Больцмана относительно обращения времени. Именно использование при решении уравнения для нулевого приближения бинарной функции распределения 2 (необходимое для получения газокинетического уравнения) в качестве граничного условия ослабления корреляции в отдаленном прошлом (7.10) (до столкновения частиц), проводя различие между прошлым и будущим, вводит в кинетическую теорию необратимость. Вследствие этого граничного условия мы получаем необратимое по времени кинетическое уравнение Больцмана при его выводе из обратимого уравнения Лиу- [c.126]

Пл (О)0 (,/)), которая ПОЗВОЛЯСТ оценить роль временных и пространственных корреляций, а также [c.193]

С увеличением скорости в ВКФС появляется отрицательная часть (на рис. 21 при 1//Уо=1,8 1,6 1,5). Из-за того что при больших плотностях частица окружена барьером, движение частиц, окружающих данную частицу, в среднем превращается в обратное, и поэтому ВКФС имеет теперь отрицательную часть. С увеличением плотности роль отрицательных временных корреляций возрастает. [c.194]

Предполагают, что /С/(т)=0, т>Т , где Т много меньше времени корреляции для скоростей. Кроме того, считают, что / f(т) имеет острый пик при т = 0итЗ>гп/у = Ту. В этом случае (см. (4.26)) [c.196]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...