Путь смешения

Из подготовленных материалов приготовляют обмазочную массу путем смешения сухой смеси с жидким стеклом до определенной консистенции. Обмазочная масса должна иметь густоту и вязкость оконной замазки. [c.102]

При использовании распространенного двадцатиградусного исходного контура угол профиля а варьируют путем смешения инструмента при нарезании, приспосабливания его к условиям зацепления. Синтез зацепления выполняют на основе анализа относительного движения зубьев. [c.196]

I — турбулентный моль I — длина пути смешения [c.166]

В уравнении движения предполагается, что турбулентный путь смешения I в поперечном сечении слоя не изменяется, т. е. зависит лишь от продольной координаты х, что объясняется отсутствием ограничивающей турбулентную струю твердой стенки, гасящей поперечные движения частиц жидкости. [c.367]

В течении со сдвигом обычно принято считать все составляющие пульсационной скорости одинаковыми (локальная изотропия) и равными разности осредненных скоростей на расстоянии пути смешения [c.251]

При отсутствии объемной силы эти значения пульсационной скорости сохраняются на длине пути смешения и в момент слияния моля с новым слоем жидкости скачкообразно (пульсационно) исчезают, образуя напряжение турбулентного трения за счет потери соответствующего количества движения [c.251]

Путь смешения (перемешивания) 178 Равновесие газов 55 [c.322]

Рис. 11.3. К понятию пути смешения

Длина пути смешения. Предположим, что число Рейнольдса Ре в турбулентном потоке имеет весьма большое значение (напомним, что при обте- [c.399]

Таким образом, длина пути смешения турбулентных пульсаций при продольном обтекании плоской пластины турбулентным потоком жидкости пропорциональна расстоянию от пластины. На пропорциональность между I и 2 в плоскопараллельном турбулентном потоке жидкости было впервые указано Прандтлем. [c.400]

В вязком подслое из-за малых масштабов пульсаций действие сил молекулярной вязкости приводит к неравенству пульсационных скоростей в продольном и поперечном направлениях, а соответственно и к разным значениям длины пути смешения в продольном и поперечном направлениях, так что [c.406]

Средняя скорость жидкости в вязком подслое согласно уравнению (11.53) пропорциональна г аналогично пропорциональной г будет и продольная пульсационная скорость а следовательно, и длина пути смешения в продольном направлении, т. е. [c.406]

Таким образом, длина пути смешения проникающих в вязкий подслой поперечных турбулентных пульсаций пропорциональна квадрату расстояния от твердой стенки . [c.407]

Итак, проведенный выше теоретический анализ приводит к выводу, что длина пути смешения турбулентных пульсаций равна половине расстояния от твердой стенки, а поперечная скорость турбулентной пульсации постоянна и равна ы). [c.417]

Формула (11.71) совпадает со знаменитым соотношением Прандтля для длины пути смешения. Это соотношение было высказано Прандтлем в виде гипотезы, причем коэффициент пропорциональности между / иг, т. е. величина имеющая основное значение в теории турбулентности, являлась неопределенной и подлежала вычислению из опыта. [c.417]

Конечная величина пути смешения и постоянная скорость перемещения пульсаций служат основанием для аналогии между турбулентным движением жидкости и движением молекул газа при этом скорость перемещения турбулентных пульсаций является аналогом средней скорости теплового движения молекул, а длина пути смешения — аналогом длины свободного пробега молекул (в отличие от последних у турбулентных пульсаций эта величина переменна, что ограничивает указанную аналогию). [c.417]

Согласно уравнениям (11.73) длина пути смешения поперечной турбулентной пульсации в вязком подслое пропорциональна квадрату расстояния от твердой стенки. Этот вывод совпадает со второй гипотезой, из чего можно заключить, что названная выше гипотеза, по-видимому, является следствием диффузионного характера распространения возмущений в потоке жидкости. [c.420]

Рассмотрим, наконец, вопрос о величине пути смешения турбулентных пульсаций температуры. Пусть в изотермическом плоскопараллельном турбулентном потоке, омывающем бесконечную пластину той же температуры, на поверхности пластины образуется мгновенная плоская пульсация температуры, которая распространяется затем поперек потока [c.421]

Следовательно, длина пути смешения турбулентных пульсаций температуры примерно в 2 раза больше длины пути смешения турбулентных пульсаций скорости. [c.423]

Уместно отметить, что различие в значениях пути смешения для пульсаций скорости и пульсаций температуры не является неожиданным. Уже из кинетической теории газов становится очевидным, что длина свободного пробега для внутреннего трения может иметь иную величину, чем для теплопроводности [c.423]

Воспользовавшись полученным выражением для ш,,., легко оценить длину пути смешения I. [c.425]

При г R длина пути смешения не должна отличаться от значения I для плоского течения, т. е. должна равняться Рщ, R — г). Общее выражение для I вблизи стенок трубы должно представлять собой поэтому произведение Рш (/ — г) на некоторую функцию от гШ, учитывающую геометрию потока. Вид этой функции может быть определен из следующих соображений. Так как производная дпи /дг вблизи стенок трубы не должна по аналогии с плоским течением содержать в качестве множителя величину rlR, то из уравнения (11.83), учитывая сказанное выше о виде зависимости / от г до R, следует [c.425]

С помощью формул (11.96) и (11.97) легко найти выражение для длины пути смешения в центральной части трубы. По определению [c.433]

Из этого следует, что при г 0 длина пути смешения I стремится к бесконечности, как 1/]/ г. [c.433]

Из формулы (11.98) следует, что при г —> 0 длина пути смешения I стремится к бесконечности. Обращение I в бесконечность на оси трубы делает нецелесообразным использование величины I для описания турбулентного движения жидкости в центральной части трубы. Понятие пути смешения имело известные преимущества перед турбулентной вязкостью при описании движения жидкости в пристенной области, поскольку I изменялась более простым образом, чем V . В центральной части трубы, где постоянна, а I возрастает до бесконечности, предпочтение следует отдать v . [c.433]

Чтобы найти длину пути смешения турбулентных пульсаций, подставим найденное значение со в соотношение (23) в результате получим [c.661]

В первой группе используется гипотеза пути смешения Л. Прандтля /183, 363/, согласно которой при турбулентном движении возникают особые жидкие объемы, каждый из которых обладает собственной скоростью и перемещается на некоторое расстояние, названное Прандтлем длиной пути перемешивания , сохраняя свое количество движения. Длина пути перемешивания представляет собой расстояние, которое частица жидкости, двигаясь со средней скоростью своего исходного слоя, должна пройти для того, чтобы разность ее скорости и скорости движения в новом слое стала равной осредненному значению модуля пульсации турбулентного движения. [c.28]

Длина пути смешения / — это такое расстояние поперек пограничного слоя, которое должен пройти элементарный объем жидкости из одного слоя (с его средней скоростью) в другой [например, из слоя у—/ в слой г/ [c.133]

Отметим, что длина пути смешения / — величина переменная, она зависит от координаты у (рис. 7.10). Для случая течения вдоль пластины dp/dx = 0. Прандтль предложил следующую зависимость I от у. [c.133]

Если допустить, что обособленные элементарные объемы не обмениваются теплотой с окружающей средой на всей длине пути смешения, то (7.63) можно на том же основании, что и (7.67), (7.69) представить в виде [c.134]

На втором этапе научно-технической революции — этапе научной революции формируются новые подходы к решению важных технических задач — составляются математические модели машин, аппаратов, ироцессов модели анализируются на ЭВМ для отыскания рациональных решений. В учебнике приведены примеры новых подходов математическая модель процессов в химически реагирующих смесях (основана на термодинамическом методе анализа равновесных состояний) математическая модель температурного поля в телах сложной формы (основана на методе конечных элементов) математическая модель теплоотдачи в турбулентном пограничном слое (в основе модели турбулентности — понятие о длине пути смешения). [c.3]

Кислотоупорный цемент. Кислотоупорный цемент изготовляется путем смешения двух порошкообразных компонентов — наполнителя и ускорителя твердения, затворяемых затем на водном растворе силиката натрия (жидкого стекла). В качестве наполнителей используют измельченные богатые кремнеземом естественные породы (андезит, гранит, кварцевый песок) или искусственные силикатные материалы (плав.ченый диабаз, плавленый базальт, фарфор и др.). Силикатные кислотоупорные цементы обозначают по роду наполнителя — андезитовый, диабазовый цемент и т. п. В качестве ускорителя твердения применяют кремнефтористый натрий. Для приготовления цемента берут разные количества жидкого стекла различной плотности. После смешения компонентов полученные композиции обладают вначале высокой подвижностью, но очень быстро начинают схваты- [c.456]

Хинце [197], рассматривая проблемы переноса в турбулентных потоках, ввел понятие жидкого моля, под которым понимает достаточно протяженную часть жидкого континуума, состоящую из когерентного конгло (ерата жидких частиц . Размер жидкого моля сравним с интефальным масштабом турбулентного движения, причем обмен его с окружающей средой будет определяться влиянием мелкомасштабных турбулентных движений. В процессе перемещения в радиальном направлении, совпадающем с направлением фадиента давления и при противоположном движении, турбулентные моли совершают микрохолодильные циклы. В рамках формализма Прандтля предполагается, что каждый жидкий или, как его еще называют, турбулентный моль в процессе турбулентного движения представляет собой некоторую индивидуальность, сохраняющую свою субстанцию в течение некоторого характеристического промежутка времени. Необходимо помнить, что имеющие место пульсации давления при перемещении моля на длине пути смешения / будут сопровождаться переносом импульса. Тогда, если импульс не сохраняется, нарушается требование, предъявляемое Прандтлем к транспортабельной субстанции,— турбулентному молю. Тем не менее понятие турбулентного моля удобно использовать при анализе задач переноса. Ссылаясь на работу Шмидта [256], Хинце отмечает, что расслоение будет устойчивым, если распределение температуры отличается от адиабатного [c.164]

Принимая прандтлевское распределение пути смешения (формула (112) ГЛ. VI) 1=ку, вводя скорость на границе слоя (и = = ио при р = б) в критерий МГД-взаимодействия 5о = анЛ б/(рпо) и переходя к безразмерным величинам у = р/б, й = и/по), получим из (241) [c.254]

Рейнольдса (вплоть до ламинарного режима течения), можно использовать формулу для пути смешения, предложенную в работе И. Г. Васецкой и В. А. Иоселевича ) в развитие идей [c.260]

Величина /, характеризующая средний путь пробега частиц жидкости, обусловленный турбул нтными пульсациями и имеющая линейную размерность, назиана Прандтлем длиной пути перемешивания (или пути смешения). [c.182]

Другими словами, в вязком подслое будет зависеть от г так же, как и в основном потоке, что достаточно очевидно. Чтобы найти значение длины пути смешения в поперечном направлении, воспользуемся общим выражением (11.29) для дШх1дг, найденным ранее [c.406]

Рассмотрим прежде всего скоростной и тепловой подслои, составляющие самую нижнюю, лежащую на пластине, часть пограничного слоя. В этой области путь смешения, согласно выражению (11.73), пропорционален квадрату расстояния от пластины, вследствие чего и при г —> 0 оказываются пренебрежимо малыми по сравнению с V и х, а при 2 = 0 обращаются в нуль. Поэтому в соответствии с уравнениями (12.15) и (12.16) производные дт дг и дТ1дг имеют постоянные значения, равные —a/v и —qlX, т. е. распределение скоростей и температур в непосредственной близости от пластины является линейным. [c.446]

Для характеристики турбулентного движения необходимо знать величину пульсадиоы-ной скорости и длину пути смешения турбулентных пульсаций. [c.661]

Из выражений (42) и (43) следует, что наложение поперечного магнитного поля приводит при турбулентном течении проводящей жидкости к некоторому уменьшению длины пути смешения турбулентных пульсаций и к возрастанию дшх1дг, т. е. к более крутому профилю скоростей. При этом в уравнении распределения скоростей наряду с характерным для турбулентного потока логарифмическим членом появляется линейный член. [c.662]

Длина пути смешения / — это такое расстояние поперек пограничного слоя, которое должен пройти элементарный объем жидкости из одного слоя (с его средней скоростью) в другой, например из слоя у—I в слой у (рис. 24.9), чтобы разность скоростей этого элемента и соседнего слоя lAwjAy стала равной осредненной пульсации скорости первоначального слоя. [c.280]

Краткий курс технической гидромеханики (1961) -- [ c.150 ]

Механика жидкости и газа (1978) -- [ c.554 , c.567 , c.590 ]

Прикладная газовая динамика Издание 2 (1953) -- [ c.205 , c.248 ]

Подшипники скольжения расчет проектирование смазка (1964) -- [ c.5 , c.456 ]

Механика жидкости и газа Издание3 (1970) -- [ c.97 , c.701 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...