Пар Тепловые свойства

Интенсивный отвод тепла, выделяющегося в реакторе при ядерном расщеплении, может быть осуществлен эффективно с помощью легких металлов они по своим тепловым свойствам значительно превосходят воду, так как имеют более высокую скрытую теплоту испарения (на что, следовательно, больше будет затрачиваться тепла), более низкую упругость пара (следовательно, система может работать при более низких давлениях и иметь более тонкие стенки), более высокий коэффициент теплопроводности и т. д. [c.560]

За годы Советской власти проведено много капитальных теоретических и экспериментальных работ. Большая работа была выполнена научными коллективами Энергетического института имени Г. М. Кржижановского, Всесоюзного теплотехнического института имени Ф. Э. Дзержинского, Центрального котлотурбинного института имени И. И. Ползунова и ряда других. Не меньшее значение имеет также работа, выполненная за годы Советской власти в высших учебных заведениях, среди которых в первую очередь нужно отметить Московский государственный университет имени М. В. Ломоносова, Московский энергетиче-ческий институт, Московское высшее техническое училище имени Н. Э. Баумана. Большие успехи, в частности, были достигнуты в исследовании тепловых свойств воды и водяного пара в области высоких и сверхвысоких давлений и температур. [c.11]

Интенсивный отвод тепла, выделяющегося в реакторе при ядерном расщеплении, может быть эффективно осуществлен с помощью легких металлов они по своим тепловым свойствам значительно превосходят воду, так как имеют более высокую скрытую теплоту испарения (на что, следовательно, больше будет затрачиваться тепла), более низкую упругость пара (следо- [c.391]

На рис. 6.6, а представлено семейство кривых 1-3 к -1) в зависимости от величины для различных значений параметра 7,. Расчет jV, N" произведен с использованием физических свойств воды и водяного пара в состоянии насыщения при р = 1 бар. Кроме того, принято X = 10 Вт/(м К) 5 = 10 мм i>o = 2 °С. Параметр Bi в этих условиях изменяется за счет изменения расхода охладителя G. Полному испарению этого расхода охладителя и перегреву его внутри пористой стенки до 350 °С соответствует значение внешнего теплового потока <7, указанное на дополнительной оси абсцисс. [c.138]

Рассмотрим задачу при наличии на поверхности тела слоя кокса, который образуется в результате выделения газов из твердого пластического материала при определенной температуре и формирования твердой решетки. Слой кокса может достигать по толщине нескольких миллиметров и существенно влиять на тепловые потоки к телу и величину уноса материала. Материал решетки кокса на границе с газовым потоком испаряется и вступает в химическое взаимодействие с потоком (механическое разрушение решетки здесь не рассматривается). Внутри материала обтекаемого тела могут происходить также эндотермические реакции , приводящие к образованию в теле нескольких слоев с различной структурой и различными термодинамическими свойствами. Каждой реакции соответствует характерная температура и скрытая теплота превращения. Пары решетки кокса вместе с газами, образовавшимися при коксовании, поступают в пограничный слой, где они могут вступать в химическое взаимодействие с компонентами смеси газов основного потока. Набегающий на тело поток также может быть многокомпонентным. Будем рассматривать стационарный режим теплового взаимодействия, когда граница газ—слой кокса, а также фронты коксования и эндотермических реакций продвигаются в глубь тела с постоянной скоростью D (тело предполагается имеющим бесконечную толщину). [c.56]

В отличие от кипения в объеме, где кризис однозначно определяется свойствами жидкости и пара, при кипении в каналах кризис сложным образом зависит от локального паросодержания (относительной энтальпии) потока. Однако л — не единственный параметр, влияющий на кризис. Из самых общих соображений ясно, что на условия эвакуации пара от стенки, а следовательно, на должна влиять скорость потока. Причем влияние это, как показывают эксперименты, неоднозначное при х < с ростом массовой скорости возрастает (что представляется естественным), а при j > происходит инверсия влияния массовой скорости на с ростом p wg значение снижается (что не имеет сегодня достаточно убедительного объяснения). Поскольку механизм отрицательного влияния массовой скорости на критическую тепловую нагрузку не ясен, отсутствует и сколь-нибудь стройная методика расчета положения точки инверсии , т.е. величины Не имеет сегодня объяснения и такой (достаточно удивительный) экспериментальный результат, как отрицательное влияние на недогрева жидкости до в узкой области малых отрицательных л [12, 78]. [c.362]

Тем более, что более точное описание тепловых процессов в паре не имеет смысла в силу малости теплового потока в нем (qzz) по сравнению с потоком ( ц) в жидкости (см. (1.6.17)). Свойства пара проявляются только через изменение давления p2 t), определяющего в соответствии с (2.6.4) температуру на стенке пу-13 [c.195]

Термодинамика — наука, изучающая самые разнообразные явления природы, сопровождающиеся передачей или превращениями энергии в различных физических, химических, механических и других процессах. Термодинамика как наука сложилась в середине XIX в., когда в связи с широким развитием и использованием тепловых машин возникла острая необходимость в изучении закономерностей превращения теплоты в работу, создании теории тепловых машин, используемой для проектирования двигателей внутреннего сгорания, паровых турбин, холодильных установок и т. д. Поэтому основное содержание термодинамики прошлого столетия — изучение свойств газов и паров, исследование циклов тепловых машин с точки зрения повышения их к. п. д. В силу этого основным методом термодинамики XIX в. был метод круговых процессов. С этим этапом развития термодинамики связаны прежде всего имена ее основателей С. Карно, Б. Клапейрона, Р. Майера, Д. Джоуля, В. Томсона (Кельвина), Р. Клаузиуса, Г. И. Гесса и др. [c.4]

Если сжатие вести по критической изотерме t=tкp, то она не пересечет пограничные кривые МК, и МК, а только коснется их критической точки К. Изотермы с температурами выше критической проходят выше точки К, имея здесь перегиб, который будет тем меньше, чем выше температура перегретого пара. При высоких температурах этот перегиб исчезает совсем и линия процесса сжатия принимает вид равноосной гиперболы — изотермы идеального газа, т. е, чем выше температура перегретого пара над уровнем критической температуры тела, тем больше газ по своим свойствам приближается к свойствам идеального газа. Из диаграммы рис. 7.2 видно также, что сжатие любого газа при температурах, равных критическим или выше критических, не дает возможности перевести газ в жидкое состояние. Поэтому в области высоких температур при проведении тепловых расчетов можно пользоваться соотношением идеальных газов, погрешность при этом будет незначительной. [c.85]

Техническая термодинамика устанавливает закономерности взаимного преобразования теплоты и работы, для чего изучает свойства газов и паров (рабочих тел) и процессы изменения их состояния устанавливает взаимосвязь между тепловыми, механическими и химическими процессами, протекающими в тепловых двигателях и холодильных установках. Одна из основных ее задач — отыскание наиболее рациональных способов взаимного превращения теплоты и работы. [c.6]

Испарение (кипение) и конденсация, плавление твердых тел и отвердевание расплавов — процессы теплообмена, отличительной чертой которых является выделение скрытой теплоты фазового перехода на поверхности раздела. Отвод теплоты от этой поверхности или подвод к ней осуществляется через соприкасающиеся фазы посредством теплопроводности, конвекции и, возможно, излучения. Поскольку физические свойства фаз (например, воды и пара) различны и скачкообразно изменяются при переходе через межфазную границу, то математическую формулировку процессов переноса составляют отдельно для каждой непрерывной фазы (см. пп. 1.1.2 и 1.1.3), после чего описывают механическое и тепловое взаимодействие между ними. [c.55]

Выражения (4.36) и (4.37) представляют термодинамическую (энтропийную) модель металлополимерной трибосистемы, рассматриваемой в качестве открытой термодинамической системы. Известно, что имеющиеся в арсенале конструкторов расчетные зависимости на износ н долговечность носят эмпирический характер и не учитывают действительную картину и природу изнашивания поверхностей трения. Предлагаемая же модель открывает принципиальную возможность оценить интенсивность изнашивания металлополимерной пары трения на этапе проектирования машины на основе закономерностей физико-хи-мических процессов в зоне трения и физических свойств изнашиваемого материала. Для этого необходимо записать уравнения потоков энергии и вещества для каждого слагаемого подынтегрального выражения согласно физическому закону соответствующего эффекта (теплового, электрического, диффузионного) и решить эти уравнения при соответствующих начальных и граничных условиях, а также, используя выражение (4,32), определить А. для выбранного композиционного материала, Однако задача получения аналитического выражения для соответствующих эффектов требует проведения сложных теоретических и экспериментальных исследований и составляет одну из актуальных задач трибологии на ближайшие десятилетия. [c.121]

Тепловой эффект может вызвать процесс диффузии вакансий и внедренных атомов, изменяющий тонкую структуру и свойства металлов. Б металле появляются поры, которые являются зародышами будущих микротрещин. Тепловой эффект может привести также к рекомбинации пар Френкеля с частичным исчезновением этого дефекта. [c.40]

В первой части книги налагаются основные законы термодинамики и их приложение к анализу термодинамических процессов и циклов тепловых двигателей и холодильных установок. Рассматриваются свойства пара и влажного воздуха, термодинамика потока п современные методы анализа циклов. [c.2]

Техническая термодинамика вместе с теорией теплопередачи являются теоретическими основами теплотехники, в частности основами для изучения тепловых двигателей, назначение которых —непрерывно превращать теплоту в работу. Поэтому основная задача технической термодинамики — изучение закономерностей превращения теплоты в работу и условий, при которых эти процессы совершаются наиболее элективно. Превращение теплоты в работу происходит с помощью упругого тела (газа или пара), называемого рабочим телом теплоэнергетической установки. Поэтому в курсе технической термодинамики изучаются также термодинамические свойства рабочих тел. [c.7]

При кипении движущейся жидкости в трубе образовавшийся пар движется вместе с жидкостью, образуя парожидкостную смесь с непрерывно возрастающим паросодержанием. Интенсивность теплообмена при кипении в трубах зависит не только от поверхностной плотности теплового потока, физических свойств жидкости и давления, но и от гидродинамической структуры потока. Структура двухфазного потока в вертикальных и горизонтальных трубах различна. [c.363]

Численная величина температуры может быть измерена при помощи различных термодинамических устройств (термометров) принцип устройства их основан на зависимости от температуры какого-либо из свойств вещества, например теплового расширения, давления насыщенного пара, давления вещества в газообразном состоянии при постоянном объеме или, наоборот, объема его при постоянном давлении, электрического сопротивления, контактной э. д. с., теплового излучения и др. Применение термометров основывается на том факте, что два соприкасающихся тела через некоторое время приходят к состоянию теплового равновесия и принимают одинаковую температуру. [c.10]

При движении парожидкостного потока абсолютные скорости паровой и жидкой фаз различны. В подъемных трубах скорость перемещений паровой фазы выше скорости жидкой фазы, а в опускных—ниже. Вследствие этого данные по расходу среды (или даже расходам отдельных фаз), геометрии канала и физическим свойства м жидкости и пара еще не дают достаточно полного представления о гидродинамике потока. Поэтому для характеристики двухфазного потока наряду с. величинами, рассчитанными по уравнениям материального и теплового баланса, приходится вводить величины, определение которых ведется с учетом особенностей движения отдельных фаз. Параметры, рассчитанные по уравнениям материального и теплового баланса, принято называть расходными параметрами, а величины, характеризующие движение каждой из фаз в отдельности или гидродинамику потока в целом (с учетом особенностей движения отдельных фаз), — истинными параметрами. [c.7]

Как отмечалось выше, при пленочном кипении жидкость отделена от обогреваемой поверхности паровым слоем. Теплота к поверхности раздела фаз поступает через малотеплопроводный слой пара. В условиях свободного движения коэффициент теплоотдачи мало изменяется с изменением теплового потока (рис. 13-18). Влияние давления и физических свойств на теплоотдачу сохраняется существенным, как и при пузырьковом кипении. [c.318]

Анализируя опытные данные, можно предположить, что коэффициент теплоотдачи в области улучшенного теплообмена слабо зависит от тепловой нагрузки и, по-видимому, в основном определяется гидродинамическими характеристиками двухфазного потока и физическими свойствами жидкости и пара. [c.127]

Главное преимуш,ество жидких металлов — хорошие, а в ряде случаев отличные теплофизические свойства, позволяющие осуществить в ядерном реакторе интенсивный теплосъем. Высокая температура кипения жидких металлов обеспечивает возможность получения в энергетических установках водяного пара высоких параметров при низких давлениях в корпусе реактора, и в первом контуре. Применение жидкометаллических теплоносителей обеспечивает достаточно высокий к. п. д. АЭУ. Ядерные реакторы с жидкометаллическим теплоносителем способны работать как на тепловых, так и на быстрых нейтронах. В последнем случае коэффициент воспроизводства ядерного горючего мон ет существенно превысить единицу. [c.9]

Иное дело при наличии внешнего излучения. Если коэффициенты поглощения вдуваемых паров и набегающего потока близки, то эффективность вдува весьма мала и связана лишь с некоторым утолщением низкотемпературной части сжатого слоя. На рис. 10-7 приведено сравнение эффективности вдува газообразных продуктов разрушения покрытия в части снижения конвективного и радиационного тепловых потоков на поверхности сферы радиусом 1 м, обте-294 каемой воздухом с температурой торможения 76=12 000 К. Свойства [c.294]

Энергетические параметры режима работы пары трения, тепловой режим в совокупности с комплексом явлений физико-химической механики контактного фрикционного взаимодействия при трении ФПМ необходимо учитывать при постановке модельных испытаний на трение и износ, а также при разработке фрикционных материалов с заданными свойствами. [c.240]

Измерение теплоемкосТй и энтальпии газов и паров практически невозможно производить в калориметре, описанном выше, поскольку масса исследуемого газа, заполняющего калориметр, получается в таком случае небольшой и при подведении теплоты большая часть ее уходит на тепловые потери и нагревание деталей калориметра, особенно если измерения проводятся при небольшом давлении. Поэтому исследование тепловых свойств газов и паров, а также веществ, находящихся в закритическом состоянии, проводят в так называемых проточных калориметрах. Схема такого калориметра приведена на рис. 6.3. Исследуемое вещество непрерывно и с постоянным расходом т протекает через калориметр (при входе в калориметр изме- газа, [c.123]

Для электроизоляционной и электровакуумной техники пспользуются часто газы или пары с более высокой электрической прочностью, чем воздух, инертные газы, газы с высокими тепловыми свойствами. [c.48]

Поэтому исследование тепловых свойств газов, паров, а также веществ находящихся в надкритическом состоянии, производят в так назызваемых проточных калориметрах. [c.210]

В тепловых двигателях и холодильных установках в качестве рабочих тел используются жидкости и пары, например, аммиака NHs, диоксида углерода Oj, хладонов (фторхлорорганические соединения), ртути Hg и др. Особенно широкое распространение в качестве теплоносителя, или рабочего тела, получила вода Н О (жидкость и пар), поэтому ее свойства здесь обсуждаются подробно. [c.87]

При использовании условия теплового баланса (7.11.10) рассчитывались температура поверхности и массовая скорость уноса. На рис, 7.10.8 приведены графики температуры поверхности (кривые У) и массовой скорости уноса (кэи-вые 2). Сплошные кривые получены для паров с реальнь ми оптическими свойствами, пунктирные получены в отсутствие излучения, а кружками помечены точки, полученные для паров, прозрачных во всем интервале. Из графиков след] ет, что излучение в большей степени влияет на массовую скорость уноса, чем на температуру поверхности раздела сред. [c.450]

Говоря об условиях, в которых практически осуществляется цикл теплового двигателя, нельзя упускать из виду роль рабочего тела. В отличие от цикла Карно термический КПД цикла, отличающегося по своей форме от цикла Карно, зависит не только от интервала температур, в котором он осуществляется, но также и от свойств рабочего тела. Эта зависимость проявляется тем сильнее, чем больше форма цикла отличается от цикла Карно. Природа рабочего тела в этом случае оказывает влияние не только на КПД цикла, но и на протекание составляющих цикл процессов. Например, адиабатическое расширение насыщенного пара воды приводит к конденсации пара, а насыщенный пар дифенилоксида в результате адиабатического расширения при Т < 723 К переходит в перегретый пар (см. рис. 6.14). [c.514]

Откачка ЗНе из нижней фазы, обогащенной 4Не, оказывается возможной благодаря огромной разности упругости паров ЗНе и 4Не. Так, при Т = 0,7 К упругость пара ЗНе в 610 раз больще, чем упругость паров 4Не, а при Т = = 0,5 К почти в 10 тыс. раз. Наконец, важнейшее свойство растворов ЗНе в 4Не, позволяющее получать этим методом самые низкие температуры в стационарном режиме, заключается в конечной растворимости ЗНе в 4Не при Г-> о (предельная концентрация ЗНе в 4Не составляет примерно 6,4%). Поэтому и тепловой эффект проявляется при растворении вплоть до 0. [c.332]

Канальный реактор РБМК кипящего типа с графитовым замедлителем и водным теплоносителем предназначен для получения насыщенного пара с давлением примерно равным 7 МПа. Сборки с тепловыделяющими элементами в этом реакторе размещены в технологических каналах с внутренним диаметром 80 мм, которые воспринимают давление и организуют восходящий вертикальный поток теплоносителя. Часть корпуса канала, находящаяся в активной зоне, и оболочки твэлов выполнены из цирконий-ниобиевого сплава (Zт + 2,5 % N6), который имеет малое, по сравнению с коррозионно-стойкой сталью, сечение поглощения тепловых нейтронов и удовлетворительные прочностные и коррозионные свойства при температуре до 620 К, что определило параметры теплоносителя реактора. [c.342]

Вакуумная электроника, основанная на использовании движения свободных электронов и ионов в вакууме или разреженных и сжатых газах, дала возможность создать вакуумные генераторы и усилители элег<тромагнитных колебаний в широчайшем спектре частот., Имеются приборы, основанные на вакууме, которые преобразуют тепловую, световую и механическую энергию в электрическую. Функции, выполняемые электровакуумными приборами во всех отраслях радиоэлектроники, весьма обширны и разнообразны. Этому способствовало изучение электрических свойств воздуха и вакуума, разработка и применение новых газов и паров штетических жидкостей, обладаюихих высокой электрической прочностью, малыми значениями диэлектрической проницаемости и потерь, а также применение новых видов пластмасс и керамики, особенно пористых. [c.3]

В заданных конкретных условиях для каждой жидкости существует предельное значение критерия Kw, выше которого влияние механизма турбулентного обмена в однофазной среде становится пренебрежимо малым. Однако в общем случае эта граница не может быть точно определена только с помощью критерия Kw [182]. Дело в том, что при кипении жидкости с заданными физическими свойствами количество теплоты, вынесенное из пристенной области за счет процесса парообразования, пропорционально ql rp"), а интенсивность турбулентного обмена в однофазной среде определяется значением числа Рейнольдса Re = twi/v, а не одной только скоростью W [182]. Например, при фиксированных значениях плотности теплового потока я скорости циркуляции интенсивность переноса теплоты при турбулентном течении однофазной среды с увеличением диаметра трубы уменьшается. Следовательно, этот механизм переноса перестает влиять на теплоотдачу к кипящей жидкости в трубе большего диаметра при меньшем значении q и, следовательно, Кш- При механизмов переноса теплоты с увеличением вязкости жидкости также смещается в сторону меньших значений критерия К -При кипении в трубах коэффициент теплоотдачи зависит также от иаросодержания потока. Эта зависимость обусловлена возрастанием истинной скорости жидкой фазы w и изменением структуры потока по мере накопления в нем пара при неизменном массовом расходе парожидкостной смеси. [c.228]

Ухудшение теплоотдачи, наблюдающееся в условиях Дисперсной структуры потока при достижении граничного значения паросодер-жания, обусловлено изменением физических свойств среды, омывающей стенку. До момента возникновения ухудшенного режима теплообмена стенка омывается жидкой пленкой, а после ее упаривания— паром. Так как скорость пара при таких больших паросодержаниях бывает достаточно высокой, то при этом обычно не наблюдается катастрофического подскока температуры стенки, который мог бы привести к разрушению трубы. Прй низких плотностях теплового потока скачок температуры стенки в момент упаривания пленки может исчисляться всего лишь несколькимй градусами. В аппаратах с паровым обогревом при любых значениях q температура стенки не может превышать температуру греющего пара, поэтому в данном случае ухудшение теплообмена на части поверхности обогреваемой секции влечет за собой снижение среднего значения коэффициента теплоотдачи и, следовательно, снижение производительности аппарата, но не может Явиться причиной выхода его из строя. [c.329]

Элементарным. процессом ударно-теплового изнашивания является отрыв частиц металла от поверхности изнашивания в результате многократного пластического деформирования или непосредственно среза, связанного с внедрением твердых частиц при ударе. При ударнотепловом изнашивании большую роль играют окислительные процессы, а также возможность охлаждения контактируемых поверхностей. Интенсивность ударнотеплового изнашивания определяется механическими свойствами металла, уровнем внешнего силового воздействия и температурой контактируемых пар. [c.36]

Тепловой износ (или износ схватыванием II рода) характеризуется возннкновение.м высокой температуры и значительного разогрева поверхностных слоев при больших давлениях и скоростях скольжения. Высокая температура вызывает изменение механических свойств металлов трущейся пары, повышение их пластичности. Возникают очаги схватывания. В ряде случаев при возникновении очагов весьма высокой температуры возможно оплавление контактирующих участков металлической поверхности. [c.7]

Тепловое напряжение топки превышает в нееколько раз теплонапряжение трубчатой части котла. Топка производит 40—бОфо пара всей иароироизводительности котла, В среднем 1 3/2 поверхности нагрева топки воспринимает тепла от газов и передаёт его воде II пару в 10—12 раз больше, чем трубчатая часть. Козфициент теплопередачи зависит от ряда факторов главнейшие из них — характер и скорость движения газового потока, конфигурация газового тракта, чистота и шероховатость поверхности, свойства и параметры [c.249]

Наиболее полно методический подход к рациональному циклу последовательных испытаний (в особенности к этапу модельных испытаний) изложен в сборниках трудов лаборатории исследования фрикционных свойств материалов ИЛ1АШ (авторы Э. Д. Браун, А. В. Чичинадзе, Е. В. Зиновьев, А. Г. Гинзбург, 3. В. Игнатьева, В. Н. Федоееев, А. К. Дедков и др.), посвященных разработке, развитию и практическому применению задач тепловой динамики и моделирования трения и износа фрикционных пар [8, 12, 21, 23, 29, 32—34 и др. ]. [c.188]

Коэффициент распределения тепловых потоков а п характеризует количество тепла, идущее в каждое из контактирующих тел на номинальном контакте. При нестационарном трении (типа торможения) он является величиной переменной и зависит от размеров тел, теплофизических свойств и времени (рис. 1). В связи с этим использование расчетных формул Шаррона и Хассельгрубера [32, 35] для процесса торможения носит ограниченный характер, так как не учитывается переменность а п при нестационарном трении. В расчете удобнее использовать среднеэффективное значение а п, которое для второго элемента пары определяется по формуле [8, 34] [c.190]

С другой стороны, известна работа Долтона [Л. 7-16]. Оценка термодинамических свойств паров углерода, прежде всего высокомолекулярных продуктов сублимации Сз— ie, проведенная по методике Долтона, дает значения, существенно отличающиеся от таблиц JANAF. Это ведет к значительным расхождениям в молекулярной массе продуктов сублимации (рис. 7-10) и суммарном тепловом эффекте сублимации [c.181]

Система уравнений тепловой динамики трения и изнашивания (ТДТИ) отражает взаимообусловленность изменения всех параметров процесса трения при торможении (включении муфты) и связывает изменения скорости, коэффициента трения, нагрузки и температуры по времени торможения в зависимости от силовых и кинематических параметров процесса, конструктивных размеров фрикционных элементов, теплофизических, механических и фрикционно-износных свойств материалов пары. [c.190]

Метод теплового удара позволяет, подобно атурным испытаниям, выявлять, кроме коэффициента трения и износостойкости, ряд других свойств материалов стабильность коэффициента трения пары, склонность материалов к трещинообразованию, расслоению, наволакиванию, и т. п. [c.139]

Смотреть страницы где упоминается термин Пар Тепловые свойства : [c.188] [c.116] [c.8] [c.218] [c.43] [c.552] [c.652] [c.204]

Справочник машиностроителя Том 2 (1955) -- [ c.31 , c.72 ]

Справочник машиностроителя Том 6 Издание 2 (0) -- [ c.2 , c.31 , c.72 ]

ПОИСК

Азот Тепловые свойства

Азот-закись — Тепловые свойства

Азот-окись—Тепловые свойства

Аморфные твердые тела аномальные тепловые свойства

Ангидрид Тепловые свойства

Ацетилен — Тепловые свойства

Бензол — Тепловые свойства

Бутадиен — Тепловые свойства

Вес и масса. Пористость. Тепловые свойства. Электрические свойства Магнитные свойства. Взаимодействие материалов с водой. Газопроницаемость

Влияние теплового старения на механические свойства

Влияние теплового старения на физико-механические J свойства

Вода Тепловые свойств

Водород Тепловые свойства

Возгонка Йоздух— Тепловые свойства

Воздух — Тепловые свойства

Газ воздушной продувки углекислый — Тепловые свойства

Гидроксильная группа ОН—Тепловые свойства

Единицы величин, характеризующих тепловые свойства вещества

Кислород Тепловые свойства

Магнитный Тепловые свойства

Материалы свариваемые 42 — Тепловые свойства

Металлы Свойства тепловые

Метан Тепловые свойства

Механические и тепловые свойства твердых тел

Механические, тепловые и химические свойства диэлектриков

Обобщение методов регулярного теплового режима первого рода на случай переменных теплофизических свойств

Общие тепловые свойства тел

Объемная теплоемкость и тепловые эффекты термодеструкМетоды изучения теплофизических свойств стеклопластиков

Определение регулярного теплового режима. Свойства коэффициента

ПОСТОЯННЫЙ 546 — Тепловые свойства

Прецизионные сплавы с особыми свойствами теплового расширения

СТРОЕНИЕ И ТЕПЛОВЫЕ СВОЙСТВА МАЛЫХ АТОМНЫХ АГРЕГАЦИЙ КРАТКИЕ СВЕДЕНИЯ ОБ ОСНОВАХ РАСЧЕТА ТЕРМОДИНАМИЧЕСКИХ ВЕЛИЧИН КЛАСТЕРОВ

СТРУКТУРА И ОСНОВНЫЕ ВИДЫ УГЛЕГРАФИТОВЫХ МАТЕРИАЛОВ свойства графита Тепловые свойства

Свойства стали изменение тепловые

Свойства твердых тел трубах 41среднетемпературная тепловая труб

Свойства теплового излучения

Сероводород — Тепловые свойства

Сероуглерод — Тепловые свойства

Состав и свойства. Поле силы тяжести. Сейсмичность. Магнитное поле. Тепловое поле

Стали мартенситные 65 - Механические свойства 67, 69 - Рекомендации по тепловому режиму 68 - Сварочные материалы

Статистические свойства интегральной интенсивности теплового и квазнтеплового излучения

Структура в тепловые свойства твердых тел

ТЕМПЕРАТУРА ПЛАВЛЕНИЯ - ТЕПЛОВЫЕ СВОЙСТВ

ТЕМПЕРАТУРА ПЛАВЛЕНИЯ - ТЕПЛОВЫЕ СВОЙСТВ инверсии

ТЕМПЕРАТУРА ПЛАВЛЕНИЯ - ТЕПЛОВЫЕ СВОЙСТВ испарения

ТЕПЛОТА (доц., канд. техн. наук Кутырин Общие тепловые свойства тел

ТЕПЛОТА ОБЩИЕ ТЕПЛОВЫЕ СВОЙСТВА ТЕЛ (д-р техн. наук проф. М. П. Byкалович)

ТЕПЛОТА Общие тепловые свойства тел Вукалович)

Тела 1 — 1S0 — Масса — Вычисление интегрированием 1 — 191 — Тепловые свойства

Тела — Тепловые свойства

Тела — Тепловые свойства абсолютно черные

Тела — Тепловые свойства в жидкости—Условия равновеси

Тела — Тепловые свойства диффузно излучающие

Тела — Тепловые свойства капельно-жидкие — Теплоемкость

Тела — Тепловые свойства серые

Тела — Тепловые свойства средняя удельная

Тепловые и прочие свойства жидкостей

Тепловые источники света статистические свойства

Тепловые свойства веществ

Тепловые свойства диэлектриков

Тепловые свойства дуги

Тепловые свойства дуги. Плавление и перенос металла

Тепловые свойства жидкостей

Тепловые свойства кристаллической решетки

Тепловые свойства кристаллов

Тепловые свойства материалов, нагрев и изотермическая выдержка

Тепловые свойства металлов и методы их измерения

Тепловые свойства сварочной дуги

Тепловые свойства твердых тел

Тепловые свойства электроизоляционных материалов

Тепловые свойства, изменение при отпуск

Термодинамический потенциал G, большой потенциал Q и тепловая функция Н Свойства термодинамического потенциала

Типы газопламенная — Свойства горючих газов и паров 183 — Тепловые процессы

Углекислый газ — Тепловые свойств

Углерод-окись — Тепловые свойств

Углерод-сероокись — Тепловые свойств

Фактор Тепловые свойства

Физические методы исследования (тепловые, объемные, электрические, магнитные) (Б. Г. Лившиц, А. С. ЛилеТепловые свойства

Чугун Тепловые свойства

Электрические и тепловые свойства дуги

Электрофизические свойства электроизоляционных целлюлозных бумаг и картонов и их тепловое старение

Этан Свойства тепловые

Этилен Свойства тепловые

Этиловый спирт — Тепловые свойства

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...