Уравнение Ньютона

Количество теплоты, переданной горячей средой стенке путем конвективного теплообмена, определяется по уравнению Ньютона — Рихмана [c.373]

Это же количество тепла можно выразить уравнением Ньютона — Рихмана [c.406]

При течении газа с большой скоростью уравнение Ньютона — Рихмана q = а (Гг — непригодно. При большой скорости газа теплоотдачу вычисляют по уравнению [c.439]

Оценим амплитуду таких пульсаций, т. е. расстояние, на которое они могут проникать. Запишем уравнение Ньютона для радиального смешения вихря (рис. 3.29) [c.140]

Таким образом, уравнения (75) в конечном итоге приводят нас вновь к уравнениям Ньютона для неинерциальной системы отсчета [c.163]

Система уравнений, включающая в себя уравнения электромагнитного поля, "материальные соотношения и граничные условия, названа системой уравнений Максвелла и играет в электродинамике ту же роль, что и аксиоматика уравнений Ньютона в классической механике. Из дальнейшего станет ясно, что классическая физика зиждется на уравнениях Ньютона и Максвелла, а из проведенного краткого рассмотрения очевидна генетическая связь уравнений Максвелла с экспериментальными законами электромагнетизма. [c.20]

Соотношения (7.3) и (7. За) означают, что уравнения Ньютона справедливы в обеих системах или, как принято говорить, уравне- [c.364]

Другими словами, исследовался вопрос о переходе от одной инерциальной системы к другой. При этом было ясно, что уравнения электродинамики (в отличие от уравнений Ньютона) изменяют свой вид при преобразованиях Галилея. Это трактовалось [c.365]

Поэтому уравнение Ньютона, описывающее колебание ядер, имеет вид [c.856]

Запишем в векторной форме уравнение Ньютона движения точки [c.64]

Уравнение (14.37) называется основным уравнением динамики для вращательного движения твердого тела. Оно похоже по форме на основное уравнение динамики точки та = Г. При вращении момент инерции тела играет роль, аналогичную той, которую играет масса точки в уравнении Ньютона, угловое ускорение — роль ускорения точки, а сум.ма моментов внешних сил — роль силы, действующей на точку. [c.172]

Метод молекулярной динамики по сравнению с методом Монте-Карло построен на более простом принципе и состоит в решении системы -уравнений Ньютона для системы N тел (проведение аналогичных расчетов в квантовой области для N порядка десятков частиц при современном уровне развития вычислительной техники нереально). [c.189]

Пусть все частицы имеют одну и ту же массу т. Запишем для них систему уравнений Ньютона [c.189]

Решение уравнений Ньютона предполагает получение информации о поведении координаты в зависимости от времени. Поэтому исключаем из первого уравнения (10.28) с помощью второго уравнения. Тогда имеем [c.190]

При составлении дифференциальных уравнений движения механической системы по Д Аламберу следует иметь в виду, что инерционные моменты входят в эти дифференциальные уравнения движения системы со знаками, противоположными тем, которые эти же моменты имели бы при описании движения системы с помощью дифференциальных уравнений Ньютона или Эйлера. [c.488]

Аналогично теплоотдаче конвективный и молекулярный мас-сообмен между жидкой или твердой поверхностью и окружающей средой называется массоотдачей. Для определения плотности потока массы при массоотдаче используется уравнение, аналогичное уравнение Ньютона — Рихмана [c.198]

Число основных единиц измерений не обязательно должно быть равно трём. Вместо трёх можно брать и большее число основных единиц. Так, например, опытным путём мояшо установить независимо друг от друга единицы измерения для четырёх величин длины, времени, массы и силы. В этом случае уравнение Ньютона примет вид [c.16]

Указание. Начальное относительное ускорение тела массы т, помещенного в жидкость, определяется н случае движущегося сосуда из уравнения Ньютона [c.97]

Уравнение Ньютона — Рихмана. [c.150]

Напишите уравнение Ньютона. [c.146]

Как видно, это уравнение аналогично уравнению Ньютона — Рихмана, применяемому для расчета конвективного теплообмена. [c.454]

ТОЙ поверхности путем излучения практически всегда сопровождается конвективным теплообменом с окружающей средой. Обычно Сложным теплообменом называют одновременное действие конвективного и лучистого теплообмена. В этом случае в уравнении Ньютона — Рихмана (2,8) коэффициент теплоотдачи выражается суммой = где — коэффициент теплоотдачи конвекцией а., — коэффициент теплоотдачи излучением (радиационная составляющая коэффициента теплоотдачи). Величина определяется соотношением, аналогичным уравнению Ньютона - Рихмана [c.165]

Вся теплота, выделившаяся при конденсации, отводится через пленку конденсата и по уравнению Ньютона — Рихмана равна [c.204]

Коэффициент теплоотдачи определим из уравнений Ньютона и Фурье 14 I (V8,)(t - to) [c.204]

Плотность теплового потока при теплоотдаче можно рассчитывать, пользуясь уравнением Ньютона — Рихмана [c.151]

С другой стороны, этот же тепловой поток определяется уравнением Ньютона—Рихмана [c.155]

Указание. Начальное относительное ускорение во тела массой /л, п(1ме1Ленного в жидкость, определяется в случае движущегося сосуда H-J уравнения Ньютона [c.95]

Уравнения (22) называются уравнениями Лaгpaнжa ). Число таких уравнений совпадает с числом новых координат. В рассматриваемом здесь случае (системы без механических связей подробнее см. далее) оно в точности равно ЗЛ/, т. е. числу уравнений Ньютона, которые можно выписать для этой же материальной системы, если бы рассматривалась декартова система координат. Но в отличие от уравнений Ньютона уравнения Лагранжа (22) уже не связаны с декартовой системой координат х, у, г и выписаны Б произвольных независимых новых координатах , q . [c.129]

Понятие динамической системы возникло как обобщение понятия механической системы, движение которой описывается дифференциальными уравнениями Ньютона. В своем историческом развитии понятие динамической системы, как и всякое другое понятие, постепенно изменялось, наполняясь новым, более глубоким содержанием. Уже в книге Рейли по теории звука с единой точки зрения рассматриваются колебательные явления в механике, акустике и электрических системах. В настоящее время понятие динамической системы является весьма широким. Оно охватывает системы любой природы физической, химической, биологической, экономической и др., причем не только детерминированные системы, но и стохастические. Описание динамических систем также допускает большое разнообразие оно может осуществляться или при помощи дифференциальных уравнений, или такими средствами, как функции алгебры логики, графы, марковские цепи и т. д. [c.8]

При V < с (т.е. когда i -> 0) преобразования Лоренца переходят в преобразования Галилея. Следовательно, механика Ньютона, уравнения которой инвариантпы относительно преобразований Галилея, справедлива лить для и << с. Для больших скоростей нужна сформулировать уравнения новой релятивистской механики, инвариантные относительно преобразований Лоренца и переходящие в уравнения Ньютона при - О. [c.378]

Если сохранить принятое ранее определение инерциальных систем, то придется как-то видоизменить само уравнение Ньютона (1), сделав его инвариантным по отнощению к новым преобразованиям координат. Основная идея состоит в том, чтобы сохранить принцип относительности — независимость всех физических (а не только механических) явлений от поступательного, равномерного и прямолинейного движения инерциальной системы отсчета это может быть достигнуто лпшь путем отказа от преобразований Галилея и перехода к новым преобразованиям пространства и времени, влекущим за собой видоизменение основных уравнений механики. [c.446]

Указания к составлё нию уравнений движения. Движеиис точки под действием сил Fi, Si,... описывается уравнением Ньютона в векторной форме [c.61]

Решение 2. Рассматриваемая система является вырожденной, поскольку допускает решение в декартовых и сферических координатах. Найдем вначале решение уравнений Ньютона тг= = — U. Подставляя U r), находим г+со2г = 0. Решение можно представить в виде [c.29]

При рассмотрении оптики движущихся сред прежде всего необходимо выяснить, как отразится прямолинейное и равномерное движение среды, в которой происходят те или иные физические процессы, на описание их с помошью уравнений Ньютона и Максвелла. Иными словами, нужно выяснить, равноправны ли две инерциальные системы при описании оптических явлений в рамках классической физики. Напо.мним, что основной закон классической механики, а также его следствия имеют одинаковый вид во всех инерциальных системах отсчета, т. е. системах, движущихся равномерно и прямолинейно друг относительно друга. Это положение носит название принципа относительности Галилея. [c.204]

Введем в рассмотрение прямоугольную систему координат Oxyz. Пусть координаты движущейся точки обозначены х, у, Z, а проекции силы F обозначены соответственно X, Y, Z- тогда уравнения Ньютона в проекциях примут вид [c.93]

Принцип Эйлера — Лагранжа позволяет определять реакции связей. Действительно, если к заданным активным силам, действующим на механическую систему, добавим все реакции связей, то из принципа Эйлера — Лагранжа получим уравнения Ньютона для системы совершенно свободных точек. Однако практически более интересным является метод определения отдельных реакций. Идея этого метода заключается в том, что заданные активные силы дополняют одной интересующей нас реакцией, но зато систему понимают свободной от связи, порождающей одну и именно эту интересующую пас реакцию. Для освобожденной таким образом механической системы, имеющей на одну степень свободы больше, определяют дополнительную голоноыную координату q, изменение которой дает освобожденное перемещение в системе вычисляют новые Г, обобщенную силу Qq в освобожденном движении, подставляют значения переменных для действительного движения в уравнение Лагранжа [c.171]

Тепловой поток от ребра к жидкости можно определить по уравнению Ньютона — Рнхмана [c.238]

Присвоим I — 1 образцу, I = 2 эталону, вторая цифра в индексе означает I — тепломассообменная секция, 2 — — сухая секция каждого тепломассомера. Используя уравнение Ньютона = П ( П — о) <7i 2 = 2 ( 2 — о) и выводы из п. 4.1 о том, что л = 2. получаем формулу для расчета массообменного компонента тепловой нагрузк [c.131]

Представим себе, что мы не знаем ни уравнений Ньютона, ни даже (что еще более сблизит эту ситуацию с той, которая имеет место в теории элементарных частиц) дифференциального и интегрального исчисления, но знаем законы сохранения энергии, импульса, момента и центра инерции. Ясно, что при таком состоянии теории тяготения в работах по небесной механике законы сохранения занимали бы главенствуюш,ее положение. [c.281]

Вертикальная поверхность с температурой с находится в контакте с сухим насыщенным паром, имеющим температуру насыщения tн. При конденсации на поверхности образуется стекающая вниз ламинарная пленка конденсата, толщина которой б увеличивается в направлении оси Ох (рис. 15.7). Под действием температурного напора А = н— с в стенку отводится тепловой поток д, который будем считать неизменным по толщине пленки вдоль оси Оу такое предположение соответствует пренебрежению конвективным переносом теплоты движущейся пленкой и прямолинейному профилю температуры поперек пленки. Для сечения, расположенного на расстоянии X от верхней кромки дх = кА11бх, с другой стороны, по уравнению Ньютона — Рихмана qx = OLxAt , отсюда получаем [c.398]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...