Идеализированный случай

Рассмотрим идеализированный случай — излучение точечного источника в однородной изотропной среде. Точечным называется источник, размерами которого можно пренебречь по сравнению с расстоянием до точки наблюдения. Световая энергия в рассматриваемом случае будет распространяться гга прямым линиям, исходящим из точечного источника поверхность волны, распространяющейся о г точечного источника в однородной изотропной среде, будет сферической. [c.10]

Закон затухания рекомбинационного свечения (16.24) получен здесь для идеализированного случая, когда рекомбинация наступает непосредственно. В реальных случаях это не имеет места — рекомбинация является завершением более сложных процессов. В этом легко убедиться, если обратить внимание на описанный ранее нами механизм рекомбинационного свечения. [c.371]

Каков же механизм, приводящий к возникновению тормозящей силы, выражаемой соотношением (66) Это соотношение относится к некоторому идеализированному случаю, который можно реализовать лишь при определенных условиях. Омическое электрическое сопротивление приводит к затуханию, или торможению, которое выражается таким же образом, как и (66). Падение напряжения Vr на идеальной катушке сопротивления по закону Ома равно [c.220]

С этого идеализированного случая мы и начнем наше рассмотрение. Пусть конец стержня совершает гармоническое движение по закону [c.677]

На рис. 33.14 представлена экспериментальная зависимость степени черного водяного пара ен,о от температуры и величины /7н, о в для давления смеси Рс =0,101 МПа, причем экспериментальные данные искусственно приведены к некоторому идеализированному случаю с парциальным давлением пара Рн,о — 0. Только таким образом удалось обобщить результаты измерений многих исследователей и представить их в форме единых кривых на рис. 33.14. Для того чтобы получить степень черноты смеси газов, в которую входит водяной пар с конкретным парциальным [c.427]

Для идеализированного случая стабилизированного магнитного потока, который не изменяется при возмущениях граничной поверхности, без учета кривизны горизонтального периметра расплава [c.30]

При однофазном индукторе в идеализированной неограниченно длинной, однородной в продольном направлении цилиндрической (или плоскопараллельной) системе поле в жидком металле распространяется по внутренней нормали к его поверхности и завихренность ЭМС отсутствует, а следовательно, движение не возбуждается. В реальном однофазном индукторе завихрение сил создается неоднородностью распределения индукции на поверхности расплава (за счет концевых эффектов или при неоднородном распределении линейной плотности тока в индукторе A ) либо при переменной кривизне поверхности. При этом подобно идеализированному случаю основной является нормальная к поверхности компонента ЭМС дг. В результате возникает циркуляция металла по замкнутым контурам от зоны больших к зоне меньших значений Fj / (рис. 19). [c.44]

Дополнительные результаты этих модельных исследований показаны в табл. 3.3. Первый из сравниваемых вариантов соответствует идеализированному случаю сохранения в энергетике СССР тех условий ее развития (капиталоемкости, энергосбережения и т. д.), которые были характерны для прошедшего двадцатилетия. Как видно из таблицы, в реальных условиях требуется увеличить капиталовложения в 1,7 раза. Народнохозяйственным следствием этого будет снижение национального дохода и фонда потребления соответственно на 2,8 и 5,2% в конце расчетного периода, что в целом за период составляет потерю сотен миллиардов рублей. [c.60]

Поскольку мы рассматриваем идеализированный случай (предполагается постоянство межремонтной наработки, полное возобновление соответствующих служебных свойств машины после технического обслуживания, ремонта или смены конструктивных элементов), то для машин некоторых типов возможно воссоздание их путем замены при ремонте всех, в том числе и базисных, конструктивных элементов и возобновления всех неконструктивных элементов. [c.114]

Режим работы червячной машины, при котором теплота, выделяющаяся вследствие вязкого трения, отводится в окружающую среду, называется изотермическим. Идеализированным случаем является также адиабатический режим, при котором вся теплота остается в полимере. Если часть теплоты сообщается расплаву за счет работы вязкого трения, а другая часть подводится от нагретого корпуса, режим работы шприц-машины называют поли-тропным. [c.123]

В результате анализа системы уравнений (115), (116) было показано, что для идеализированного случая, исключающего из рассмотрения эффект локализации пластической деформации, процесс деформационного упрочнения включает три основные стадии [c.109]

Следует помнить, что физическая задача в том виде, в каком мы сформулировали ее для разрывного распределения температур на концах стержня или в самом стержне, представляет собой идеализированный случай. В действительности же в начальный момент в стержне не может быть прерывного распределения температуры. Решая физическую задачу, мы должны предположить, что происходит мгновенное изменение температуры в стержне в момент, когда мы начинаем измерения в непосредственной близости от точки разрыва или от концов стержня (если они являются точками разрыва). Разрыв температур, таким образом, сглаживается. Наше решение поставленной математической задачи удовлетворяет приведенным выше условиям и можно считать, что оно соответствует и измененной нами физической задаче. [c.101]

Чтобы подчеркнуть главную особенность турбулентного движения около твердой стенки, рассмотрим следующий идеализированный случай ), продела. Предположим, что заполняющая верхнюю полуплоскость жидкость совершает плоское осредненное движение (рис. 226), параллельное безграничной твердой стенке, совпадающей с осью Ох, причем объемные силы отсутствуют. При такой стратификации по осреднен-ным скоростям любые два поперечные линиям тока сечения идентичны в кинематическом и динамическом смысле, т. е. все производные по х равны нулю, а элементы движения могут зависеть только от ординаты у. [c.574]

Результаты решения Ми наиболее полезны для определения коэффициентов поглощения и рассеяния, а также индикатрисы рассеяния для сферических частиц, взвешенных в диэлектрической среде, при условии, что частицы достаточно удалены друг 01 друга. Были проведены специальные эксперименты для определения минимального расстояния между сферическими частицами, гарантирующего независимое рассеяние. Оказалось, что интерференцией можно пренебречь, если расстояние между центрами сферических частиц больше трех диаметров. В большинстве практических задач частицы разделены гораздо большими расстояниями. Вместе с тем Необходимо знать и недостатки теории Ми. В ней рассматривается идеализированный случай, а именно отдельная сферическая частица которая действует как независимый точечный рассеиватель в безграничной среде, тогда как рассеиватели, встречающиеся в большинстве практических приложений, имеют произвольную геометрическую форму. [c.89]

Ограничимся анализом идеализированного случая, когда слой среды толщиной / бесконечен и плоскопараллелен (рис. 2.4 резонатор здесь [c.67]

Если Лд -> О, что соответствует идеализированному случаю отсутствия моментов сил вязкого трения, в пределе из системы дифференциальных уравнений (2.165) получим систему [c.96]

Данному идеализированному случаю соответствует система двух механических тел, имеющих только гироскопические связи. Следовательно, вращающийся жидкий наполнитель как самостоятельный гироскоп может иметь произвольную ориентацию вектора относительно вектора кинетического момента космического аппарата JT. Однако реальная жидкость обладает текучестью, поэтому в действительности вектор будет стремиться совпасть с вектором Л, так как Н [c.96]

Период автоколебаний для данного идеализированного случая можно определить следуюш,им образом. Линейным отрезкам автоколебательного цикла соответствует уравнение движения [c.121]

Проведем анализ дифракционной эффективности для идеализированного случая простой голографической решетки, возникающей при интерференции двух плоских волн. [c.68]

На рис. 6.4 рассмотрен механизм пироэффекта в простой модели одномерного полярного кристалла, состоящего из цепочки диполей (полярных молекул). Каждый из таких диполей (обозначен на рисунке стрелочкой) обладает спонтанным электрическим моментом. При отсутствии теплового движения (идеализированный случай 7=0) все диполи строго ориентированы и дают максимальную спонтанную поляризованность. По мере повышения температуры (7 i>0, а затем T2>Ti) тепловое хаотическое движение вызывает, lвo пep выx, частичное разупорядочение диполей, а во-вторых, термическое расширение кристалла. Оба эти механизма обусловливают уменьшение спонтанной поляризованности с ростом температуры (см. рис. 6.4,г). [c.167]

Случай бесконечно большого предмета можно рассматривать как идеализированный случай, и тогда пределы интегрирования следует брать, как уже говорилось, от —со до +со. [c.172]

В качестве первой модели основания рассмотрено абсолютно жесткое основание. Подобный идеализированный случай показывает высокую эффективность подкоса, выполненного по схеме рис. 7.7. [c.138]

Обратимся к идеализированному случаю небольшого изолированного кубического кристалла (с размером ребра d) в режиме чисто сдвигового напряжения (рис. 7.3). Предполо жим, что вакансии могут возникать и поглощаться только на поверхностях и способны распространяться в объеме с коэффициентом диффузии Dv. [c.219]

Рассмотрим идеализированный случай монокристалла, имеющего форму куба с ребром Предположим, что кристалл достаточно мал для того, чтобы отношение его поверхности к объему было достаточно велико, и он находится под действием нормального к его граням напряжения а, эквивалентного скалывающему напряжению т, направленному под углом 45° к любой из взаимно перпендикулярных граней куба (рис. 12.1), Кристалл не содержит дислокаций, поэтому единственным источником и стоком вакансий являются его свободные поверхности. [c.172]

Рассуждать о плотностях вероятности очень полезно, однако это, на первый взгляд, кажется связанным с серьезным неудобством. Иногда необходимо считать некоторые переменные известными с абсолютной достоверностью — или потому, что мы хотим исследовать высоко идеализированный случай, или потому, что на самом деле требуется располагать подробной информацией [c.14]

Рассуждение о плотностях вероятности очень полезно, но на первый взгляд кажется связанным с серьезным неудобством. Иногда оказывается удобным рассматривать весьма идеализированный случай, когда некоторые переменные известны с полной определенностью. Тогда, если z достоверно имеет значение Zo, то плотность вероятности для любого Z =7 zo, очевидно, будет равна нулю. С другой стороны, должно выполняться условие [c.13]

Таким образом, уравнение Лиувилля представляет собой иную запись уравнений движения, содержащую информацию не только о данном движении, но также о движениях, близких к нему, в смысле, который следует кратко пояснить. Если начальные данные известны абсолютно точно, то Р является дельта-функцией в момент времени / = О и решение уравнения Лиувилля будет дельта-функцией во все последующие моменты времени точка 2 = 2(20,/), в которой дельта-функция имеет пик, дает решение уравнений движения (заметим, что для применения уравнения Лиувилля к этому весьма идеализированному случаю необходимо обратиться к понятию производной от обобщенной функции, которое ради краткости не рассматривалось в разд. 2 однако его молено найти в предыдущей книге автора [c.22]

Методика расчета параметров кромок для идеализированного случая, когда зазор между кромками или магнитопроводами и кромками весьма мал по сравнению с толщиной кромок, приведена в работе [6]. Рассчитанные по этой методике активное и индуктивное сопротивления значительно выше экспериментальных, а мощность, необходимая для сварки, значительно ниже, чем на практике. [c.45]

Расчет проводился для реального случая> когда кромки имеют скругления, и для идеализированного случая при допущении, что радиус скругления равен нулю. Радиус скругления кромок определяется толщиной свариваемых кромок, механическими свойствами материала, а также конструкцией механизмов стана и лежит, как показывают измерения [16], в пределах [c.48]

Второй вопрос, имеющий математический интерес, связан с подъемом больших пузырьков в вертикальных трубах при наличии силы тяжести. Не затрагивая трудных задач физической реализации и устойчивости и пренебрегая поверхностным натяжением, мы рассмотрим идеализированный случай — подъем двумерного плоского пузырька, схематически изображенный ма рис. 21, а. [c.106]

Поэтому в качестве системы признаков естественно принять координаты очага землетрясения и моменты начальных условий до некоторого порядка. Отображение (31) — это способ вычисления указанных моментов по сейсмограммам. Для идеализированного случая такой способ можно указать, и даже построить поверхности равной интенсивности цунами, такие, как на рис. 120. [c.332]

Несомненно, что эта методика еще несовершенна и требует дальнейшего усовершенствования, так как формулы (2.12) и (2.13) справедливы лишь для идеализированного случая монотонного деформирования ячеек сетки. [c.68]

Скорость сигнала (или сигнальная скорость) в случае среды с дисперсией требует специального определения, на что впервые было указано Зоммерфельдом. Физически содержательное определение сигнальной скорости должно учитывать не только свойства среды, но и чувствительность приемников излучения в рассматриваемой области спектра. Дело в том, что в процессе распространения импульс может стать очень пологим, так что его переднему краю будет соответствовать слишком малая энергия, а все приемники излучения имеют конечную чувствительность. Поэтому понятие скорости фронта соответствует идеализированному случаю предельно чувствительного регистрирующего прибора. [c.135]

Для получения этих законов на основе электромагнитной теории рассмотрим идеализированный случай бесконечной плоской границы раздела двух неподвижных однородных изотропных сред, каждая из которых занимает целое полупространство. Пусть в одной из этих сред задана приходящая из бесконечности плоская монохроматическая волна. Эта падающая на границу волна, поверхности постоянной фазы которой представляют собой неограниченные плоскости, порождает волновой процесс в обеих средах, который мы собираемся исследовать. [c.142]

Значительное расширение возможных применений интерферометра Фабри—Перо связано с использованием вместо металлических зеркал многослойных диэлектрических покрытий, которые обеспечивают высокий коэффициент отражения (и, следовательно, большую резкость полос) и в то же время не поглощают свет. Распределение интенсивности в интерференционной картине и в этом случае описывается формулой (5.77), но пропускание в максимумах может быть значительно больше, чем у интерферометра с металлическими зеркалами. Уменьшение интенсивности по сравнению с идеализированным случаем, выражаемым формулой (5.71), обусловлено здесь в основном рассеянием света на практически неизбежных неоднородностях покрытий. [c.260]

Среди нелинейных систем особое место занимают автоколебательные системы. Термины автоколебания и автоколебательные системы предложены более 50 лет тому назад А. А. Андроновым. Явление автоколебаний проявляется в самых разнообразных формах, таких, как, например, свист телеграфных проводов, скрип открываемой двери, звучание человеческого голоса или смычковых и духовых музыкальных инструментов. Автоколебательными системами являются часы, ламповые генераторы электромагнитных колебаний, паровые машины и двигатели внутреннего сгорания, словом, все реальные системы, которые способны соверщать незатухающие колебания при отсутствии периодических воздействий извне. (Слово реальные здесь означает, что исключается идеализированный случай, когда система не обладает трением.) Характерные свойства автоколебательных систем обусловлены нелинейностью дифференциальных уравнений, которые описывают поведение таки с систем. Правые части этих дифференциальных уравнений обычно содержат нелинейные функции фазовых переменных л . На рис. 1.1 —1.4 приведены графики функций, которые отражают типовые нелинейности, встречающиеся при рассмотрении многих механических и электрических автоколебательных систем. Характеристика силы сухого (кулоновского) трения имеет вид, показанный на рис. 1.1, а, где у — относительная скорость трущихся [c.10]

Изменение скорости на малых расстояниях обусловлено мелкомасштабными пульсациями. С другой стороны, свойства локальной турбулентности не зависят от усредненного движения. Поэтому можно упростить изучение корреляционных функций локальной турбулентности, рассматривая вместо этого идеализированный случай турбулентного движения, в котором изотропия и однородность имеют место не только на малых (как в локальной турбулентности), но и на всех вообш,е масштабах усредненная скорость при этом равна нулю. Такую полностью изотропную и однородную турбулентность ) можно представить себе как движение в жидкости, подвергнутой сильному взбалтыванию и затем оставленной в покое. Такое движение, разумеется, непременно затухает со временем, так что функциям времени становятся и компоненты корреляционного тензора ). Выведенные ниже соотношения между различными корреляционными функциями относятся к однородной и изотропной турбулентности на всех ее масштабах, а к локальной турбулентности — на расстояниях г <С /. [c.194]

Отсюда видно, что скачок энтропии смешения AS , обусловленный дискретностью различия смешиваемых квантовых газов, не совпадает со скачком энтропии смешения (7), возникающим при непрерывном сближении параметров различия газов и выражающим парадокс Гиббса. Приведенное рассмотрение показывает, что парадокс Гиббса не связан с дискретностью различия смешиваемых газов, а обусловлен скачком плотности газа при переходе от смешения сколь угодно близких газов к смешению тождественных газов. Дискретность различия смешиваемых газов не играет роли в происхождении парадокса Гиббса, и существование этого парадокса ни в коей степени не отражает дискретной природы микроскопического мира и не затрагивает справедливости 1ермодинами-ки. Поэтому при решении парадокса Гиббса рассматривается идеализированный случай достижения сколь угодно малого различия между газами. [c.324]

На рис. 13.12 представлена экспериментальная зависимость степени черноты водяного пара ецгО от температуры и величины для давления смеси /7с = 0,101 МПа, причем экспериментальные данные искусственно приведены к некоторому идеализированному случаю с парциальным давлением пара рн о— О. Только таким образом удалось обобщить результаты измерений многих исследователей [50] и представить их в форме единых кривых на рис. 13.12. Для того чтобы получить степень черноты смеси газов, в которую входит водяной пар с конкретным парциальным давлением рн,о > О, нужно значение ен о, найденное из графика (рис. 13.12), умножить на поправочный коэф фициент Сн,о- Значение Сн,о находят по графику, представленному на рис. 13.13 [c.300]

Рассмотрим поверхностный эффект на примере падения плоской электромагнитной волны на полуограниченное металлическое тело с плоской поверхностью. Будем считать, что размеры поверхности и глубина тела бесконечны, а его физические свойства — магнитная проницаемость.41 и удельное сопротивление р — постоянны во всех точках. Этот весьма идеализированный случай тем не менее очень важен для рассмотрения электромагнитных явлений в реальных проводниках при ярко выраженном поверхностном эсрфекте. [c.7]

В дальнейщем в целях ориентировочного предварительного изучения общей задачи, содержащей вполне корректные предположения, в качестве основного течения рассматривается идеализированный случай так называемого плоского течения при наличии критической точки и исследуется его устойчивость. Это идеализированное течение описано точным решением уравнений Навье—Стокса для перпендикулярного обтекания бесконечной плоской стенки. Указанное течение можно аппроксимировать на реальное течение в окрестности передней критической точки цилиндра. Однако при этом следует иметь в виду появление известных вырождений задачи. В то же время нельзя получить критическое число Рейнольдса, если рассматривать только уравнение Навье — Стокса. Кроме того, при значительном удалении от критической точки и возрастании скорости состояние потока во всей массе жидкости можно считать состоянием как бы на бесконечности тогда возмущения, налагаемые на поток, оказывают относительно малое влияние. Таким образом, подобное предварительное исследование дает лишь качественное объяснение возникновения неустойчивости потока вблизи критической точки. [c.261]

Необходимо отметить, что непосредственное использование графиков, приведенных на рис. 5-26 и 5-27, затруднительно, так как нет сколько-нибудь надежных способов определения числа Бугера в топочных устройствах. Кроме того, не следует упускать из виду, что расчеты, на основе которых выявились данные закономерности, относятся к идеализированному случаю. когда стены топочной ка меры полностью покрыты поверхностями нагрева и когда горение в потоке не происходит, т. е. можно считать, что оно закончилось ранее и речь идет о движении продуктов полно)- горения. Условно считается, что эти продукты горения излучают как серое тело, т. е. учитывается, что излучение трехатомных газов является селективным. Несмотря на все это, вышеприведенные графики позволяют по-новому и более осмысленно подойти к расшифровке некоторых парадоксов , обнаруживающихся при попытках сравнивать эффективность сложного теплообмена при движении потоков, обладающих различными гидродинамическими, температурными и оптическими хар1актеристи-ками. [c.104]

Под упругохрупким поведением материала понимается идеализированный случай, когда материал ведет себя упруго, вплоть до потери сплошности. [c.87]

Продольно сжатый стержень со свободно опертыми концами. Рассмотрим сначала идеализированный случай первоначально идеально прямого продольно сжатого стержня. Если заранее не известно, что стержень будет терять увтойчивость по форме одной полуволны синуса, то перемещение w можно взять в общей фор- ме (2.8), которая может описать любую возможную форму потери устойчивости. Так же, как и в обсуждаемом в 2.6 случае, стержень укоротится из-за прогиба w на величину Д/ (рис. 2.11,6) [c.104]

В диэлектрике с дефектами-ловушками вольт-амперная характеристика отличается от рассмотренного выше идеализированного случая. Как видно из рис. 2.3,0, кроме описанных ранее участков / и 2 (с линейной для равновесных и квадратичной для неравновесных носителей электропроводностью) отмечается также участок 3 ступенчатого возрастания тока при напряжении [Уг. Затем на участке 4 зависимость j U) снова становится квадратичной. Экстраполяция участка 4 на малые напряжения (участок 2 ) свидете.аьствует об увеличении подвижности носителей заряда выше напряжения Пг- [c.48]

Установлено, что активное и индуктивное сопротивления кромок зависят от зазоров между кромками, а также между магнитопроводами и кромками. Применение двух магнйтопроводов оказывает большее (в 3—4 раза) влияние, чем одного. Реальные сопротивления кромок существенно меньше, чем вычисленные для идеализированного случая h/d — О или b/d = 0). При уменьшении относительного зазора между кромками h/d (при [c.67]

Приближенный расчет скорости стационарного течения можно легко произвести для несколько идеализированного случая четко коллимироваи Юго однородного по сечению ультразвукового пучка, на границах которого скорость потока обращается в нуль. Такие утловпя в известной мере реализуются, например, если пучок ограничен стенками жесткой трубки, которая, однако, должна иметь отверстия для гидродинамического контакта жидкости, находящейся в ультразвуковом поле, т. е. внутри трубки, с невозмущенной наружной жидкостью. Без такого контакта радиационное давление в пучке будет вызывать лишь некоторое разрежение среды, — никакого течения в ней, естественно, не возникнет (если пучок, конечно, однороден по площади сечения). Скорость стационарного акустического потока на оси пучка в этом случае можно найти на основании известной формулы Пуазейля [c.119]

На рис. XII1-16 представлена экспериментальная зависимость степени черноты водяного пара 8к,о от температуры Т и величины РНгО I для давления смеси = 1 ama, причем экспериментальные данные искусственно приведены к некоторому идеализированному случаю, с парциальным давлением пара рнаО О. Только таким образом удалось обобщить результаты измерений многих исследователей [60] и представить их в форме единых кривых на рис. XIII-16. Для того чтобы получить степень черноты смеси газа, в которую входит [c.342]

Большинство авторов отмечает, однако, что, по крайней мере в некоторых случаях, все объяснения, основанные на представлении о ведущей роли энергии отдачи, должны, повидимому, оказаться неправильными (даже с учетом отдачи при вылете электрона). То обстоятельство, что гз процессе перехода может разрываться даже связь С—Вг, несовместимо ни с каким механизмом, основанным только на отдаче. Энергия активации для реакции огромна. Некоторые авторы, сохраняя идею о важной роли внутренней конверсии, предполагали, что разрыв связи отнюдь не обязательно должен обусловливаться отдачей. Ряд результатов [99, 101, 113, 123, 124] интерпретировался в том смысле, что атом, будучи лишен своего электрона, переходит в некоторую активную форму. Фэйброзер [33] утверждает, что выделение активного вещества может быть обусловлено ...процессом, затрагивающим любую серию возбужденных молекулярных состояний, возникающих при постепенном успокоении атома брома после внутренней конверсии. Молекула не просто активируется, а разрывается в результате процесса, более похожего на фотодиссоциацию под действием внутримолекулярных квантов . Суэсс [111] подчеркивает роль положительного заряда после вылета фотоэлектрона при изомерном переходе Повидимому, ион НВг, сильно возбужденный благодаря вылету электрона с внутренней орбиты, за время перехода в нормальное состояние успевает распасться на атом Н и ион Вг . Было вычислено также [28] (для одного специального, сильно идеализированного случая), что в броме может иметь место множественный эффект Оже вслед за внутренней конверсией и вылетом электрона из внутренней оболочки на освободившееся место может перейти электрон из внешней части атома затем, вместо рентгеновского кванта, будет излучен еще один электрон и т. д. каждый раз положительный заряд атома увеличивается на единицу. Скорость эффекта оказывается больше, чем у конкурирующего процесса—непосредственного испускания рентгеновских лучей, так что в среднем в результате внутренней конверсии с К-оболочки атом Вг приобретает 4,7 единицы положительного заряда (принимая заряд электрона за единицу). По мере накопления заряда в атоме брома молекула делается все более и более неустойчивой, и, по мнению Купера [18], в конце концов, она должна диссоциировать. Эффект еще усилится, если молекула теряет электроны, ответственные за химическую связь. Этот вопрос рассматривался также в работе [23] в связи с изомерным переходом в Se i. В этой работе указывается также, что связь между коэффициентом конверсии и выходом отнюдь не проста. [c.110]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...