Скорость обобщенная

Для того чтобы составить эти уравнения, кинетическую энергию Т системы необходимо выразить через обобщенные координаты и обобщенные скорости. Обобщенные силы можно вычислять одним из следующих способов [c.396]

Системы скользящих векторов простейшие 352 — 356 Скорости обобщенные 152 Скорость 15 [c.367]

Для составления ле ых частей этих уравнений следует выразить кинетическую энергию через обобщенные координаты й обобщенные скорости. Обобщенные силы, стоящие в правых частях этих уравнений, могут быть найдены или непосредственно по формулам (1.42), или как коэффициенты при вариациях обобщенных координат в выражении для возможной работы (1.43). [c.60]

Циклические координаты и циклические интегралы. Функция Лагранжа Е = Т + и в общем случае зависит от обобщенных скоростей, обобщенных координат и времени. Если какая-либо обобщенная координата, например qj, не входит в выражение функции Лагранжа, то для нее [c.397]

Далее можно найти контравариантные компоненты скорости (обобщенные скорости). Имеем [c.97]

Обобщенные координаты, обобщенные скорости, обобщенные силы [c.121]

В результате этого решения найден потенциал ползучести Q, выраженный через силы Qu Этот потенциал будет однородной функцией степени п от Qu поэтому может быть представлен как О", где Q — однородная функция первой степени. После этого скорости обобщенных перемещений выразятся следующим образом [c.644]

Производную по t от какой-либо криволинейной координаты q называют скоростью обобщенной. Если какой-либо угол, например, сферическая координата ф, изменяется во времени, то производная от этого угла по t называется иногда угловой скоростью. [c.61]

В дальнейшем будем предполагать, что уравнение поверхности текучести, выраженное в обобщенных усилиях, известно . Для поверхностей текучести, построенных в иространстве обобщенных усилий, сохраняют свою справедливость свойства выпуклости и нормальности вектора скорости обобщенной деформации. [c.118]

Бунимович А. И., Святогоров А. А. Аэродинамические характеристики плоских компрессорных решеток при большой дозвуковой скорости. Обобщение результатов исследования плоских компрессорных решеток при дозвуковой скорости. — В кн. Лопаточные машины и струйные аппараты. М. Машиностроение, вып. 2, 1967, с. 5—66. [c.212]

При анализе предельного равновесия элемен гов конструкций в качестве внутренних параметров состояния принимают обобщенные внутренние силовые факторы и скорости обобщенных перемещений. Условие пластичности и ассоциированный закон течения также формулируют в обобщенных факторах. Примеры использования статической и кинематической теорем приведены в работах [10, 26, 43]. [c.106]

Согласно постулату Друкера, деформирование материала в изотермических условиях устойчиво в малом, если мощность бесконечно малых приращений обобщенных сил Qt на бесконечно малых приращениях соответствующих скоростей обобщенных перемещений Vi неотрицательна [c.79]

Назовем обобщенным сопротивлением отношение комплексных амплитуд обобщенной силы к обобщенной скорости. Обобщенное сопротивление двусторонней системы со стороны I найдем, поделив первое из ур-ний (3.39) на второе [c.63]

Коэффициент Qi при вариации 8д (/=1, 2,. .., к), называемый обобщенной силой, соответствующей координате д г ), является функцией времени, обобщенных координат и скоростей. Обобщенные силы можно вычислить по формуле [c.371]

Эти ускорения, в свою очередь, обуславливают скачкообразные изменения скоростей обобщенных координат [c.154]

Функцию обобщенных скоростей, обобщенных координат и времени, равную разности кинетической и потенциальной энергий, называют кинетическим потенциалом или функцией Лагранжа она обозначается через I [c.257]

Зависимости между скоростями обобщенных деформаций серединной поверхности и компонентами вектора скорости перемещения серединной поверхности оболочки находим дифференцированием [c.437]

Зависимости между скоростями обобщенных деформаций ба,. . ., т и компонентами вектора скорости срединной поверхности и, ч, w получаются дифференцированием по времени соответствующих зависимостей для упругой оболочки [гл. 20 т. 1 формулы (14)]. напри.мер, [c.114]

При определенной частоте мнимые составляющие комплексных сопротивлений обращаются в нуль такая частота называется резонансной. При этой частоте отношение скорости обобщенной координаты к величине амплитуды обобщенной силы будет максимальным, [c.133]

Здесь обобщенные скорости — компоненты вектора скорости, обобщенные импульсы Рг = щц — компоненты вектор а количества движения урав- [c.57]

Таким образом, когда составлена взаимная функция для 7, изменения скоростей обобщенных координат определяются сразу простым дифференцированием. [c.357]

При <С 1 скорость обобщенной поверхностной волны v /sl 1 -г Ха sin 20 — Х2 sin 46 — [c.104]

Перемножив соответственно левые п правые части этих уравнений, видим, что уравненпе (2.12) выполняется тождественно, еслп оба уравненпя (2.41) удовлетворяются одновременно. С другой стороны, выразив IV пз (2.39) п подставив в (2.41), убеждаемся, что уравненпя (2.41) пмеют общий множитель, представляющий собой искомое уравнение для скорости обобщенной рэлеевской волны [c.109]

Активные силы обладают обобщенной силовой функцией. Силы могут зависеть не только от координат и времени, но и от скоростей. Обобщенной силовой функцией называется функция если обобщенные силы системы представляются через эту функцию формулами [c.235]

Составить полп)>[о производную по времени от этого выражения [от правой части в (9С)), в которую войдут вторые производные г),- по времени от обобщенных координат, т. е. обобщенные ускорения. Так как коэффициенты о,/ зависят от iJ, и от 1, то от дифференцирования появляются и обобщенные скорости. Обобщенные ускорения войдут линейно, в первых степенях, а обобщенные скорости в общем случае нелинейно так же иел шейно в зависимости от вида коэффициентов fl y, с и обобщенных сил войдут обобщенные координаты / . о Г аг [c.366]

Кинетическая энергия механической системы Т = 200sf + 167s - 45,2iiS2, где s, и S2 — обобщенные скорости. Обобщенная сила, соответствующая координате S2, равна Q2 = = 265 Н. Определить ускорение х 2 тела 2, если ускорение тела I равно s l =0,1 м/с . (0,807) [c.335]

Переход к обобщенным усилиям в задачах приспособляемости отличается тем, что максимумы стоящего под интегралом скалярного произведения (и соответствующие им значения Tif) достигаются в различных точках тела (в частности, в точках, принадлежащих одной нормали и срединной поверхности пластины или оболочки) иеодновременно. Поэтому для определения обобщенных усилий из выражения (4.42) необходимо знать соотношения между обобщенными деформациями, которые определяют соотношения между компонентами Ае,/о. Если поверхность текучести в пространстве обобщенных усилий определена, искомые соотношения задаются ассоциированным законом течения — условием нормальности вектора скорости обобщенной деформации. Для кусочно-линейной поверхности текучести имеем конечное число таких соотношений (соответственно числу граней), и каждому из них на основании равенства (4.42) отвечает свое выражение для обобщенного усилия. [c.119]

Сжимаемый пограничный ело й. Анализ опытных данных по распределению скорости в турбулентном пограничном слое на плоской пластине при сверхзвуковом течении газа показал, что в диапазоне 2,6-10 профиль скорости можно выразить законом дефекта скорости ири замене истинной скорости обобщенной скоростью по Bail Дрийсту [c.252]

Перечислим некоторые результаты, полученные автором [1—12] таким способом формула для силы, действующей на малую дырку в упругом теле (теория дырок) теория конфигурационных (лобовых) сил, действующих на твердое тело, движущееся по поверхности или в глубине другого твердого тела формула для силы взаимодействия двух электронов, движущихся в среде с околосветовой или сверхсветовой скоростью (обобщение закона Кулона) формула для конфигурационной силы фильтрации, действующей на источник жидкости в пористой среде основные формулы нелинейной механики разрушения для потока энергии в конец трещины в различных средах (степенное нелинейно-упругое тело, упругопластическое тело, идеально пластическое тело, вязкоупругое или вязкое тело) формула для потока энергии на динамической поверхности разрушения в хрупком теле (теория действия взрыва в хрупких средах) и др. [c.360]

Затухающие колебания. До сих пор предполагалось, что всякое сопротивление движению системы со стороны среды отсутст вует. Сопротивление воздуха, трение п другие подобные силы вс внимание не принимались. Действие же сил сопротивления проявляется прежде всего в том, что процесс движения перестает быть чисто механическим. Механическая энергия системы переходит е другие виды энергии, как говорят физики, диссипируется. Имеется определенная категория случаев, когда движение в среде можнс описать с помощью уравнений механики введением в последние не которых дополнительных членов. При этом считается, что на точки системы действуют силы, зависящие только от скорости. Обобщенную силу в этом случае можно представить в виде отрицательной функцни (я ). Если скорость точки достаточно мала, то можно считать, что сила сопротивления среды пропорциональна скорости, т. е. [c.542]

Так как уравнения (1.10) нельзя проинтегрировать, то связь катящегося без скольжения шара с плоскостью является неголоном-ной и вьфажается двумя неинтегрируемыми уравнениями, содержащими дифференциалы или скорости обобщенных координат. [c.27]

Условие обращения в нуль определителя 3) уравнений (2.8) дает искомое дисиерсионное уравнение для скорости обобщенных сдвиговых поверхностных волн. Удобно обозначить gi + g2 = = p J, g,g2 = p v и ввести знаковую функцию т (т = 1 при р > 0. [c.100]

Краткий курс теоретической механики (1995) -- [ c.371 ]

Курс теоретической механики Ч.2 (1977) -- [ c.341 ]

Курс теоретической механики 1973 (1973) -- [ c.430 ]

Курс теоретической механики 1981 (1981) -- [ c.258 ]

Курс теоретической механики. Т.2 (1977) -- [ c.123 ]

Курс теоретической механики. Т.2 (1983) -- [ c.302 , c.395 ]

Теоретическая механика (1990) -- [ c.35 ]

Механика (2001) -- [ c.248 , c.267 ]

Теоретическая механика (1999) -- [ c.44 ]

Теоретическая механика (1970) -- [ c.61 ]

Прикладная механика твердого деформируемого тела Том 3 (1981) -- [ c.12 , c.44 , c.62 , c.67 , c.72 , c.79 , c.94 , c.145 , c.280 , c.317 ]

Курс теоретической механики (1965) -- [ c.553 ]

Краткий курс теоретической механики 1970 (1970) -- [ c.455 ]

Курс теоретической механики Том2 Изд2 (1979) -- [ c.434 ]

Теоретическая механика Изд2 (1952) -- [ c.525 ]

Словарь - справочник по механизмам Издание 2 (1987) -- [ c.247 ]

Математические методы классической механики (0) -- [ c.57 ]

Теоретическая механика Часть 2 (1958) -- [ c.339 ]

Теория колебаний (2004) -- [ c.380 ]

Курс теоретической механики (2006) -- [ c.620 ]

Курс теоретической механики Изд 12 (2006) -- [ c.536 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...