Подслой вязкий

Подвижность 281 Подслой вязкий 201 Подъёмная сила 50, 94, 171 [c.794]

Твердый компонент равномерно распределен в несущей фазе. Турбулентные пульсации приводят газовые и твердые частицы к поперечным перемещениям из ядра потока к пограничному слою. Для однофазных потоков вязкий подслой пограничного слоя обычно определяют как безвихревую зону, полагая, что под действием вязкостных сил пульсации там уже угасли. В двухфазных потоках такая картина, по-видимому, не сохраняется. Действительно, твердые частицы, обладающие большей инерционностью, способны проникать и в вязкий подслой, достигая стенок канала и соприкасаясь с ними. Кроме того, возможно продольное движение частиц у стенки канала, которое влияет на структуру, теплоемкость и теплопроводность вязкой зоны. [c.180]

Для упрощения задачи переходный слой и вязкий подслой объединим в одну зону — пристенный слой. Так как количество частиц в единице объема газовзвеси сравнительно невелико и их касание поверхности как правило, точечное, то кондуктивный теплообмен между частицами и стенкой учитывать не будем. При перемещении газовых и твердых частиц между указанными зонами скорость и температура компонентов в ядре (и. 180 [c.180]

Вязкий подслой характерен наличием значительного изменения скорости и температуры компонентов потока [c.185]

Таким образом, непосредственно к стенке прилегает тонкая прослойка жидкости, в которой средняя скорость меняется по линейному закону. Величина скорости во всей этой прослойке мала — она меняется от нуля на самой стенке до значений о при у Уо- Эту прослойку называют вязким подслоем. Никакой сколько-нибудь резкой границы между вязким подслоем и остальным потоком, конечно, нет в этом смысле понятие о вязком подслое имеет лишь качественный характер Подчеркнем, что и в нем движение жидкости турбулентно ). [c.246]

В обратном же предельном случае сильной шероховатости (d Уо) снова можно установить некоторые общие соотношения. Говорить о вязком подслое в этом случае, очевидно, нельзя. Вокруг выступов шероховатости будет происходить турбулентное движение, характеризующееся величинами р, а, d вязкость V, как обычно, не должна входить явно. Скорость этого движения— порядка величины о —единственной имеющейся в нашем распоряжении величины с размерностью скорости. Таким образом, мы видим, что в потоке, текущем вдоль шероховатой поверхности, скорость делается малой ( у ) на расстояниях у d вместо у уь, как это было при течении вдоль гладкой поверхности. Отсюда ясно, что распределение скоростей будет определяться формулой, получающейся из (42,7) заменой v/v на d, [c.249]

Падение средней скорости как в турбулентном, так и в ламинарном пограничном слое, обусловливается в конечном итоге вязкостью жидкости. Однако влияние вязкости проявляется в турбулентном пограничном слое очень своеобразно. Самый ход изменения средней скорости в слое не зависит непосредственно от вязкости вязкость входит в выражение для градиента скорости только в вязком подслое. Общая же толщина пограничного слоя определяется вязкостью и обращается в нуль вместе с ней (см. ниже). Если бы вязкость была в точности равна нулю, то никакого пограничного слоя вовсе не было бы. [c.252]

Таким образом, температура, как и скорость, распределена по логарифмическому закону. Входящая сюда постоянная интегрирования с, как и при выводе (42,7), должна быть определена из условий в вязком подслое. Полная разность между температурой жидкости в данной точке и температурой стенки (которую мы принимаем условно за нуль) складывается из падения температуры в турбулентном слое и ее падения в вязком подслое. Логарифмическим законом (54,3) определяется только первое из них. Поэтому, если написать (54,3) в виде [c.298]

Решение Согласно сказанному в 42 поперечная скорость в вязком подслое порядка величины и (масштаб турбулентного движения — порядка у 1уа. Турбулентная температуропроводность, следовательно, [c.301]

Вязкий (ламинарный) подслой............ 0[c.184]

Что касается характера движения жидкости в вязком подслое, то на этот счет, как уже отмечалось выше, имеются две точки зрения. Согласно первой (ее называют гипотезой Прандтля—Тейлора) движение жидкости в вязком подслое является полностью ламинарным, согласно второй (она высказана Ландау) — в определенной степени турбулентным, причем по мере приближения к стенке происходит постепенное затухание турбулентности сходство с ламинарным движением заключается в одинаковом, а именно линейном распределении средней скорости жидкости. [c.405]

В вязком подслое из-за малых масштабов пульсаций действие сил молекулярной вязкости приводит к неравенству пульсационных скоростей в продольном и поперечном направлениях, а соответственно и к разным значениям длины пути смешения в продольном и поперечном направлениях, так что [c.406]

В вязком подслое, т. е. при г <С бп. величина (т I Уpv намного меньше единицы. Разложив корень в ряд по степеням и ограничившись [c.406]

Средняя скорость жидкости в вязком подслое согласно уравнению (11.53) пропорциональна г аналогично пропорциональной г будет и продольная пульсационная скорость а следовательно, и длина пути смешения в продольном направлении, т. е. [c.406]

Выражение (11.29) было получено из анализа уравнений движения вязкой жидкости в предположении, что в потоке преобладают силы молекулярной вязкости, а параметры движения, в частности скорость жидкости, есть непрерывные функции координат. Оба эти условия выполняются при течении жидкости в вязком подслое, что позволяет применить выражение (11.29) к вязкому подслою (при этом коэффициенты, в частности А , будут иметь вообще иное по сравнению с ламинарным пограничным слоем значение). [c.407]

Таким образом, длина пути смешения проникающих в вязкий подслой поперечных турбулентных пульсаций пропорциональна квадрату расстояния от твердой стенки . [c.407]

Продольная пульсационная скорость в вязком подслое [c.407]

Из выражений для и видно, что в вязком подслое поперечные пульсационные скорости пропорциональны квадрату расстояния от стенки, а продольные — первой степени расстояния г, т. е. продольные пульсации больше поперечных. [c.407]

Вторую область составляет прилегающий к твердой стенке вязкий подслой, толщина которого равна 6 . В вязком подслое вследствие преимущественного влияния молекулярной вязкости распределение скоростей имеет линейный характер. Несмотря на это, движение жидкости в вязком подслое не является ламинарным. В вязкий подслой проникают сверху поперечные турбулентные пульсации, интенсивность которых сильно убывает с приближением к стенке, вследствие этого движение жидкости в вязком подслое имеет некоторые признаки турбулентности. Граница вязкого подслоя не [c.408]

Диссипирующая в потоке жидкости кинетическая энергия выделяется в основном у твердых стенок. Так как диссипация кинетической энергии происходит преимущественно в высокочастотных пульсациях, то последние оказывают также влияние на формирование вязкого подслоя, чтобы структура его соответствовала величине диссипации энергии в данных условиях движения. Это влияние осуществляется проникновением высокочастотных пульсаций в вязкий подслой. В свою очередь, возникающие у твердой стенки вязкие возмущения также воздействуют на основной поток. Весьма вероятно, что на границе вязкого подслоя идущие от стенки вязкие возмущения трансформируются в турбулентные пульсации так как геометрические размеры области, в которой происходит эта трансформация, есть толщина вязкого подслоя 6/7, то указанные турбулентные пульсации будут иметь масштаб 6 , т. е. окажутся наименьшими. [c.419]

Допустим теперь, что турбулентная пульсация, проникшая в вязкий подслой на глубину 2, распадается, образуя вязкое возмущение одинаковой [c.419]

Согласно уравнениям (11.73) длина пути смешения поперечной турбулентной пульсации в вязком подслое пропорциональна квадрату расстояния от твердой стенки. Этот вывод совпадает со второй гипотезой, из чего можно заключить, что названная выше гипотеза, по-видимому, является следствием диффузионного характера распространения возмущений в потоке жидкости. [c.420]

Интересно отметить, что в вязком подслое турбулентная вязкость v , [c.420]

Из уравнений (11.73) также видно, что в вязком подслое турбулентные пульсации по своему масштабу меньше 6 , а в основной части потока они больше или в крайнем случае равны б . [c.420]

Тонкий слой жидкости, прилегающий непосредственно к стенкам трубы, составляет вязкий подслой, в котором влияние турбулентной вязкости исчезающе мало поэтому в уравнении движения жидкости в пограничном слое величиной можно пренебречь. Решение этого уравнения для основ- [c.426]

Так как в вязком подслое значение г мало отличается от R, то с достаточной степенью приближения [c.427]

Соответственно над тепловым подслоем расположена переходная тепловая зона, в которой > х. Так как нижняя часть этой зоны лежит в вязком подслое, где распределение скоростей линейно, а верхняя часть — в переходной зоне, где распределение скоростей логарифмическое, то на основании уравнения (12.16) при 2 б/у [c.447]

Следовательно, так как порядок величины скорости жидкости в вязком подслое равен ш, то имеем [c.481]

Из уравнения движения жидкости в вязком подслое можно также установить зависимость турбулентной вязкости от г ири г <5 бя, если допустить, что движение в вязком подслое содержит элементы турбулентности, т. е. там имеются турбулентные пульсации. Тогда продифференцировав ио г осредненное уравнение движения [c.650]

Для решения задачи без этих допущений необходимо отойти от упрощенной схемы потока и рассмотреть наряду с турбулентным ядром и турбулентный пограничный слой, состоящий из переходного слоя и вязкого подслоя. Имея в виду, что величины, относящиеся к внешней границе слоя и подслоя, будут соответственно без штриха и со штрихом, относящиеся к твердым и жндким (газообразным) компонентам с индексом т и без ил-декса и относящиеся ко всему потоку — с индексом п , рассмотрим последовательно касательные напряжения и тепловые потоки в вязком подслое, а затем в промежуточном слое и турбулентном ядре. [c.185]

Последнее выражение позволило в [Л. 309] прийти к выводу, что при предельном увеличении концентрации и Z— -оо усиление теплообмена за счет турбулентного переноса тепла частицами составит не более 30%. Такой результат, расходящийся со многими опытными данными и оценкой по теоретической зависимости (6-15), получен в результате ряда упущений и неоправдаиных упрощений. Так, например, для дисперсного и чистого потока е , I, ti i, и приняты одинаковыми. Иначе говоря, при таком подходе все улучшение теплообмена, вызываемое наличием и турбулентными перемещениями частиц, учитывается лишь изменениями в ядре потока, где термическое сопротивление и без того мало. Изменение в пограничном слое, где термическое сопротивление наибольшее и лимитирует результирующий теплопере-нос к стенке, полностью игнорируются. Поэтому естественно, что улучшение теплообмена лишь в пределах турбулентного ядра, без учета одновременно цроявляю-щихся важнейших изменений в вязком подслое дало предельный прирост для Nun/Nu лишь 30%. [c.202]

В дальнейшем движением в вязком подслое мы не будем интересоваться вовсе. Наличие его надо учесть только соответствующим выбором постоянной интегрирования в (42,4) она должна быть выбрана так, чтобы было и па расстояниях у г/о. Для этого надо положить с — —1пуо, так что [c.246]

Пульсационное движение в вязком подслое обнаруживает своеобразные особенности, не имеющие еще адекватной теоретической рнтерпретации. [c.246]

Измерения показывают, что 1 близи стенки периодически за счет прилипания частиц жидкое ги образуется вязкий подслой, который растет под действием сип вязкости, а затем под воздей-ствц ем турбулентности, господствующей во внешней зоне, быстро разрушается. При разрушении вязкого подслоя происходит интенсивный выброс жидкости bi) внешнюю зону, причем после разрушения подслоя скорость у стенки оказывается близкой средней скорости потока. Вследствие прилипания жидкости на стенке снова образуется вязкий подслой, и цикл повторяется снова. Таким образом, жидкость в подслое периодически обменивается и смешивается с жидкостью других областей турбулентного потока. Этот процесс периодического роста и разруше- [c.186]

Прилегающую к стенке область 2 буу называют вязким подслоем, а величину буу, определяющую верхнюю границу вязкого подслоя, — толщиной вязкого подслоя. В вязком подслое преобладает влияние молекулярной вязкости турбулентная вязкость в этой области значения не имеет. Следствием этого являются как линейное распределение скоростей, так и равенство о = r дwJдz, вполне аналогичные тем, которые имеют место при ламинарном течении. [c.404]

Другими словами, в вязком подслое будет зависеть от г так же, как и в основном потоке, что достаточно очевидно. Чтобы найти значение длины пути смешения в поперечном направлении, воспользуемся общим выражением (11.29) для дШх1дг, найденным ранее [c.406]

Соотношению (11.72), выражающему равенство частот наименьших турбулентных пульсаций в области развитого турбулентного движения и возмущений движения, исходящих от твердой стенки и достигших границы вязкого подслоя, можно придать также следующее истолкование. Возмущение движения в вязком подслое перемещается на расстояние г от стенки за время = z l9v. Если учесть, что отношение г1х , представляет собой среднюю скорость перемещения этого возмущения а есть число [c.420]

При возрастании числа Рейнольдса в потоке жидкости появляются, как изв,естно, сначала крупномасштабные пульсации. Возникновение этих пульсаций знаменует начало перехода ламинарного движения в турбулентное, причем к этому моменту формируется (по крайней мере в начальной стадии) и вязкий подслой. Эти единственные пульсации есть не что иное, как трансформированные вязкие возмущения. Поэтому их частота та же, что и у возмущений в вязком подслое, вследствие чего знак неравенства в приведенном выше выражении должен быть заменен на знак равенства. Соответственно этому для критического числа Рейнольдса, отвечающего переходу ламинарного движения в турбулентное, получается следующее соотношение [c.421]

Обратим внимание на то обстоятельство, что определенная из опытов граница линейного распределения скоростей в вязком подслое (7 — г) ,р Qvlw значительно меньше толщ,ины вязкого подслоя бя = 11,5т/ш. Это связано, по-видимому, с тем, что проникающие сверху в вязкий подслой поперечные турбулентные пульсации приводят к искажению результатов эксперимента и в последнем фиксируется некоторый суммарный эффект, обусловленный наложением турбулентных пульсаций на линейное распределение скоростей. [c.428]

Теоретическая физика. Т.4. Гидродинамика (1986) -- [ c.246 ]

Гидравлика и аэродинамика (1975) -- [ c.182 ]

Гидравлика и аэродинамика (1987) -- [ c.187 ]

Механика жидкости и газа Издание3 (1970) -- [ c.96 , c.739 ]

Механика сплошных сред Изд.2 (1954) -- [ c.201 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...