Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Подслой вязкий

Подвижность 281 Подслой вязкий 201 Подъёмная сила 50, 94, 171  [c.794]

Твердый компонент равномерно распределен в несущей фазе. Турбулентные пульсации приводят газовые и твердые частицы к поперечным перемещениям из ядра потока к пограничному слою. Для однофазных потоков вязкий подслой пограничного слоя обычно определяют как безвихревую зону, полагая, что под действием вязкостных сил пульсации там уже угасли. В двухфазных потоках такая картина, по-видимому, не сохраняется. Действительно, твердые частицы, обладающие большей инерционностью, способны проникать и в вязкий подслой, достигая стенок канала и соприкасаясь с ними. Кроме того, возможно продольное движение частиц у стенки канала, которое влияет на структуру, теплоемкость и теплопроводность вязкой зоны.  [c.180]


Для упрощения задачи переходный слой и вязкий подслой объединим в одну зону — пристенный слой. Так как количество частиц в единице объема газовзвеси сравнительно невелико и их касание поверхности как правило, точечное, то кондуктивный теплообмен между частицами и стенкой учитывать не будем. При перемещении газовых и твердых частиц между указанными зонами скорость и температура компонентов в ядре (и. 180  [c.180]

Вязкий подслой характерен наличием значительного изменения скорости и температуры компонентов потока  [c.185]

Таким образом, непосредственно к стенке прилегает тонкая прослойка жидкости, в которой средняя скорость меняется по линейному закону. Величина скорости во всей этой прослойке мала — она меняется от нуля на самой стенке до значений о при у Уо- Эту прослойку называют вязким подслоем. Никакой сколько-нибудь резкой границы между вязким подслоем и остальным потоком, конечно, нет в этом смысле понятие о вязком подслое имеет лишь качественный характер Подчеркнем, что и в нем движение жидкости турбулентно ).  [c.246]

В обратном же предельном случае сильной шероховатости (d Уо) снова можно установить некоторые общие соотношения. Говорить о вязком подслое в этом случае, очевидно, нельзя. Вокруг выступов шероховатости будет происходить турбулентное движение, характеризующееся величинами р, а, d вязкость V, как обычно, не должна входить явно. Скорость этого движения— порядка величины о —единственной имеющейся в нашем распоряжении величины с размерностью скорости. Таким образом, мы видим, что в потоке, текущем вдоль шероховатой поверхности, скорость делается малой ( у ) на расстояниях у d вместо у уь, как это было при течении вдоль гладкой поверхности. Отсюда ясно, что распределение скоростей будет определяться формулой, получающейся из (42,7) заменой v/v на d,  [c.249]

Падение средней скорости как в турбулентном, так и в ламинарном пограничном слое, обусловливается в конечном итоге вязкостью жидкости. Однако влияние вязкости проявляется в турбулентном пограничном слое очень своеобразно. Самый ход изменения средней скорости в слое не зависит непосредственно от вязкости вязкость входит в выражение для градиента скорости только в вязком подслое. Общая же толщина пограничного слоя определяется вязкостью и обращается в нуль вместе с ней (см. ниже). Если бы вязкость была в точности равна нулю, то никакого пограничного слоя вовсе не было бы.  [c.252]

Таким образом, температура, как и скорость, распределена по логарифмическому закону. Входящая сюда постоянная интегрирования с, как и при выводе (42,7), должна быть определена из условий в вязком подслое. Полная разность между температурой жидкости в данной точке и температурой стенки (которую мы принимаем условно за нуль) складывается из падения температуры в турбулентном слое и ее падения в вязком подслое. Логарифмическим законом (54,3) определяется только первое из них. Поэтому, если написать (54,3) в виде  [c.298]


Решение Согласно сказанному в 42 поперечная скорость в вязком подслое порядка величины и (масштаб турбулентного движения — порядка у 1уа. Турбулентная температуропроводность, следовательно,  [c.301]

Вязкий (ламинарный) подслой............ 0[c.184]

Что касается характера движения жидкости в вязком подслое, то на этот счет, как уже отмечалось выше, имеются две точки зрения. Согласно первой (ее называют гипотезой Прандтля—Тейлора) движение жидкости в вязком подслое является полностью ламинарным, согласно второй (она высказана Ландау) — в определенной степени турбулентным, причем по мере приближения к стенке происходит постепенное затухание турбулентности сходство с ламинарным движением заключается в одинаковом, а именно линейном распределении средней скорости жидкости.  [c.405]

В вязком подслое из-за малых масштабов пульсаций действие сил молекулярной вязкости приводит к неравенству пульсационных скоростей в продольном и поперечном направлениях, а соответственно и к разным значениям длины пути смешения в продольном и поперечном направлениях, так что  [c.406]

В вязком подслое, т. е. при г <С бп. величина (т I Уpv намного меньше единицы. Разложив корень в ряд по степеням и ограничившись  [c.406]

Средняя скорость жидкости в вязком подслое согласно уравнению (11.53) пропорциональна г аналогично пропорциональной г будет и продольная пульсационная скорость а следовательно, и длина пути смешения в продольном направлении, т. е.  [c.406]

Выражение (11.29) было получено из анализа уравнений движения вязкой жидкости в предположении, что в потоке преобладают силы молекулярной вязкости, а параметры движения, в частности скорость жидкости, есть непрерывные функции координат. Оба эти условия выполняются при течении жидкости в вязком подслое, что позволяет применить выражение (11.29) к вязкому подслою (при этом коэффициенты, в частности А , будут иметь вообще иное по сравнению с ламинарным пограничным слоем значение).  [c.407]

Таким образом, длина пути смешения проникающих в вязкий подслой поперечных турбулентных пульсаций пропорциональна квадрату расстояния от твердой стенки .  [c.407]

Продольная пульсационная скорость в вязком подслое  [c.407]

Из выражений для и видно, что в вязком подслое поперечные пульсационные скорости пропорциональны квадрату расстояния от стенки, а продольные — первой степени расстояния г, т. е. продольные пульсации больше поперечных.  [c.407]

Вторую область составляет прилегающий к твердой стенке вязкий подслой, толщина которого равна 6 . В вязком подслое вследствие преимущественного влияния молекулярной вязкости распределение скоростей имеет линейный характер. Несмотря на это, движение жидкости в вязком подслое не является ламинарным. В вязкий подслой проникают сверху поперечные турбулентные пульсации, интенсивность которых сильно убывает с приближением к стенке, вследствие этого движение жидкости в вязком подслое имеет некоторые признаки турбулентности. Граница вязкого подслоя не  [c.408]

Диссипирующая в потоке жидкости кинетическая энергия выделяется в основном у твердых стенок. Так как диссипация кинетической энергии происходит преимущественно в высокочастотных пульсациях, то последние оказывают также влияние на формирование вязкого подслоя, чтобы структура его соответствовала величине диссипации энергии в данных условиях движения. Это влияние осуществляется проникновением высокочастотных пульсаций в вязкий подслой. В свою очередь, возникающие у твердой стенки вязкие возмущения также воздействуют на основной поток. Весьма вероятно, что на границе вязкого подслоя идущие от стенки вязкие возмущения трансформируются в турбулентные пульсации так как геометрические размеры области, в которой происходит эта трансформация, есть толщина вязкого подслоя 6/7, то указанные турбулентные пульсации будут иметь масштаб 6 , т. е. окажутся наименьшими.  [c.419]


Допустим теперь, что турбулентная пульсация, проникшая в вязкий подслой на глубину 2, распадается, образуя вязкое возмущение одинаковой  [c.419]

Согласно уравнениям (11.73) длина пути смешения поперечной турбулентной пульсации в вязком подслое пропорциональна квадрату расстояния от твердой стенки. Этот вывод совпадает со второй гипотезой, из чего можно заключить, что названная выше гипотеза, по-видимому, является следствием диффузионного характера распространения возмущений в потоке жидкости.  [c.420]

Интересно отметить, что в вязком подслое турбулентная вязкость v ,  [c.420]

Из уравнений (11.73) также видно, что в вязком подслое турбулентные пульсации по своему масштабу меньше 6 , а в основной части потока они больше или в крайнем случае равны б .  [c.420]

Тонкий слой жидкости, прилегающий непосредственно к стенкам трубы, составляет вязкий подслой, в котором влияние турбулентной вязкости исчезающе мало поэтому в уравнении движения жидкости в пограничном слое величиной можно пренебречь. Решение этого уравнения для основ-  [c.426]

Так как в вязком подслое значение г мало отличается от R, то с достаточной степенью приближения  [c.427]

Соответственно над тепловым подслоем расположена переходная тепловая зона, в которой > х. Так как нижняя часть этой зоны лежит в вязком подслое, где распределение скоростей линейно, а верхняя часть — в переходной зоне, где распределение скоростей логарифмическое, то на основании уравнения (12.16) при 2 б/у  [c.447]

Следовательно, так как порядок величины скорости жидкости в вязком подслое равен ш, то имеем  [c.481]

Из уравнения движения жидкости в вязком подслое можно также установить зависимость турбулентной вязкости от г ири г <5 бя, если допустить, что движение в вязком подслое содержит элементы турбулентности, т. е. там имеются турбулентные пульсации. Тогда продифференцировав ио г осредненное уравнение движения  [c.650]

Для решения задачи без этих допущений необходимо отойти от упрощенной схемы потока и рассмотреть наряду с турбулентным ядром и турбулентный пограничный слой, состоящий из переходного слоя и вязкого подслоя. Имея в виду, что величины, относящиеся к внешней границе слоя и подслоя, будут соответственно без штриха и со штрихом, относящиеся к твердым и жндким (газообразным) компонентам с индексом т и без ил-декса и относящиеся ко всему потоку — с индексом п , рассмотрим последовательно касательные напряжения и тепловые потоки в вязком подслое, а затем в промежуточном слое и турбулентном ядре.  [c.185]

Последнее выражение позволило в [Л. 309] прийти к выводу, что при предельном увеличении концентрации и Z— -оо усиление теплообмена за счет турбулентного переноса тепла частицами составит не более 30%. Такой результат, расходящийся со многими опытными данными и оценкой по теоретической зависимости (6-15), получен в результате ряда упущений и неоправдаиных упрощений. Так, например, для дисперсного и чистого потока е , I, ti i, и приняты одинаковыми. Иначе говоря, при таком подходе все улучшение теплообмена, вызываемое наличием и турбулентными перемещениями частиц, учитывается лишь изменениями в ядре потока, где термическое сопротивление и без того мало. Изменение в пограничном слое, где термическое сопротивление наибольшее и лимитирует результирующий теплопере-нос к стенке, полностью игнорируются. Поэтому естественно, что улучшение теплообмена лишь в пределах турбулентного ядра, без учета одновременно цроявляю-щихся важнейших изменений в вязком подслое дало предельный прирост для Nun/Nu лишь 30%.  [c.202]

В дальнейшем движением в вязком подслое мы не будем интересоваться вовсе. Наличие его надо учесть только соответствующим выбором постоянной интегрирования в (42,4) она должна быть выбрана так, чтобы было и па расстояниях у г/о. Для этого надо положить с — —1пуо, так что  [c.246]

Пульсационное движение в вязком подслое обнаруживает своеобразные особенности, не имеющие еще адекватной теоретической рнтерпретации.  [c.246]

Измерения показывают, что 1 близи стенки периодически за счет прилипания частиц жидкое ги образуется вязкий подслой, который растет под действием сип вязкости, а затем под воздей-ствц ем турбулентности, господствующей во внешней зоне, быстро разрушается. При разрушении вязкого подслоя происходит интенсивный выброс жидкости bi) внешнюю зону, причем после разрушения подслоя скорость у стенки оказывается близкой средней скорости потока. Вследствие прилипания жидкости на стенке снова образуется вязкий подслой, и цикл повторяется снова. Таким образом, жидкость в подслое периодически обменивается и смешивается с жидкостью других областей турбулентного потока. Этот процесс периодического роста и разруше-  [c.186]

Прилегающую к стенке область 2 буу называют вязким подслоем, а величину буу, определяющую верхнюю границу вязкого подслоя, — толщиной вязкого подслоя. В вязком подслое преобладает влияние молекулярной вязкости турбулентная вязкость в этой области значения не имеет. Следствием этого являются как линейное распределение скоростей, так и равенство о = r дwJдz, вполне аналогичные тем, которые имеют место при ламинарном течении.  [c.404]

Другими словами, в вязком подслое будет зависеть от г так же, как и в основном потоке, что достаточно очевидно. Чтобы найти значение длины пути смешения в поперечном направлении, воспользуемся общим выражением (11.29) для дШх1дг, найденным ранее  [c.406]

Соотношению (11.72), выражающему равенство частот наименьших турбулентных пульсаций в области развитого турбулентного движения и возмущений движения, исходящих от твердой стенки и достигших границы вязкого подслоя, можно придать также следующее истолкование. Возмущение движения в вязком подслое перемещается на расстояние г от стенки за время = z l9v. Если учесть, что отношение г1х , представляет собой среднюю скорость перемещения этого возмущения а есть число  [c.420]


При возрастании числа Рейнольдса в потоке жидкости появляются, как изв,естно, сначала крупномасштабные пульсации. Возникновение этих пульсаций знаменует начало перехода ламинарного движения в турбулентное, причем к этому моменту формируется (по крайней мере в начальной стадии) и вязкий подслой. Эти единственные пульсации есть не что иное, как трансформированные вязкие возмущения. Поэтому их частота та же, что и у возмущений в вязком подслое, вследствие чего знак неравенства в приведенном выше выражении должен быть заменен на знак равенства. Соответственно этому для критического числа Рейнольдса, отвечающего переходу ламинарного движения в турбулентное, получается следующее соотношение  [c.421]

Обратим внимание на то обстоятельство, что определенная из опытов граница линейного распределения скоростей в вязком подслое (7 — г) ,р Qvlw значительно меньше толщ,ины вязкого подслоя бя = 11,5т/ш. Это связано, по-видимому, с тем, что проникающие сверху в вязкий подслой поперечные турбулентные пульсации приводят к искажению результатов эксперимента и в последнем фиксируется некоторый суммарный эффект, обусловленный наложением турбулентных пульсаций на линейное распределение скоростей.  [c.428]


Смотреть страницы где упоминается термин Подслой вязкий : [c.732]    [c.409]    [c.79]    [c.172]    [c.298]    [c.301]    [c.406]    [c.420]    [c.420]    [c.432]    [c.460]    [c.461]   
Теоретическая физика. Т.4. Гидродинамика (1986) -- [ c.246 ]

Гидравлика и аэродинамика (1975) -- [ c.182 ]

Гидравлика и аэродинамика (1987) -- [ c.187 ]

Механика жидкости и газа Издание3 (1970) -- [ c.96 , c.739 ]

Механика сплошных сред Изд.2 (1954) -- [ c.201 ]



ПОИСК



Вырождение вязкого подслоя

Вязкий подслой турбулентного слоя

Гидравлически гладкие и шероховатые трубы (русла) Толщина вязкого подслоя

Граница вязкого подслоя

Граничные условия для вязкого подслоя

О величине безразмерной толщины вязкого подслоя

Подслой

Подслой ламинарный (вязкий)

Порядок величины вязкого подслоя на непроницаемой поверхности

Распределение осредненных скоростей по живому сечению потока при турбулентном равномерном установившемся движении. Вязкий подслой. Гладкие и шероховатые трубы. Пограничный слой

Распределение осредненных скоростей по живому сечению потока при турбулентном равномерном установившийся движении. Ламинарный (вязкий) подслой. Гладкие и шероховатые трубы. Пограничный слой

Решение в вязком пристеночном подслое

Роль вязкого подслоя в случае периодических по пространству нелинейных волн

Течение около гладкой стенки вязкий подслой и логарифмический пограничный слой

Турбулентный перенос в вязком подслое



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте