Скорость волновое

Как и следовало ожидать, получены прежние зависимости (10.2), но не по методу Виллиса, а по методу скоростей волнового деформирования. В дальнейшем этот метод позволит учесть еще и другие особенности кинематики волновых передач — см., например, 10.4. [c.192]

В волновой передаче преобразование движения осуществляется путем деформирования гибкого звена. Этот новый принцип назовем принципом деформирования. Сущность этого принципа в том, что при волновом деформировании гибкого колеса всем его точкам сообщаются окружные скорости. При контакте гибкого колеса с жестким по гребням волн окружные скорости волновых перемещений сообщаются жесткому г.олесу (нлн гибкому), как ведомому звену передаточною механизма. [c.193]

Движение электрона в кристалле можно описать с помощью волнового пакета, составленного из блоховских функций (7.22). Средняя скорость движения электрона равна групповой скорости волнового пакета [c.232]

Управляющие параметры а , аг, аз, (Х4 в виде безразмерных комплексов выполняют роль физических критериев подобия для различных гидродинамических, физических и химических реагирующих систем. Они имеют простой физический смысл а характеризует отношение дисперсии скорости к дисперсии инкремента, (Х2 - нелинейную зависимость фазы (частоты) от амплитуды возмущения, аз - отклонение центра волнового пакета от гармоники максимального инкремента, а,, - групповую скорость волнового пакета. Каждый из этих критериев особым образом влияет на взаимодействие и развитие возмущений. [c.11]

Рис. / V. Зависимость фазовой скорости волнового течения со при обтекании рыб от амплитуды а для леща (/) и плотвы (2)

Перенос электрона определяется групповой скоростью волнового пакета, и по аналогии с волновой оптикой для средней скорости можно записать [c.88]

Она называется групповой скоростью волнового пакета и равна [c.58]

Характеристики скорости абсолютные скорости (падения маятника V или скорость встречи бойка с преградой Vq), скорость относительной деформации г и скорость волновых процессов (скорость звука С в данном материале), а также безразмерное отношение скорости деформации или трещины к скорости звука v/ . [c.177]

Как и следовало ожидать, получены прежние зависимости (10.2), но не по методу Виллиса, а по методу скоростей волнового деформирования. В дальнейшем этот метод позволит учесть еще и дру- [c.235]

Групповая скорость волнового пакета дается выражением Vg=Vkw(k), (4.4.2) [c.89]

Установленная на модели зависимость скорости волны от массы колеблющихся частиц означает, что в случае сплошной среды скорость волнового процесса зависит от плотности среды р с увеличением плотности скорость волны должна уменьшаться. Количественное рассмотрение этой зависимости приводит к следующей формуле [c.359]

Вследствие дифракции электронов в кристаллической решетке следует учитывать волновые свойства электрона. В таком случае в (2.10) и —групповая скорость волнового пакета, определяемая выражением [c.52]

Из этого следует, что фазовая скорость Ст есть, по существу, фазовая скорость волнового следа для горизонтального направления распространения свободных волн, разрешенных дисперсионным уравнением. Эти рассуждения показывают, что дисперсия в идеальных волноводах определяется геометрическими свойствами волновода и не зависит от молекулярных и термодинамических свойств вещества. [c.324]

Волновое сопроти нйе. Твердое тело, такое, например, как корабль, движущийся по поверхности воды, оставляет за собой волновой след. Эти волны обладают энергией, которая уносится жидкостью и рассеивается. Эта энергия возникает за счет энергии движущегося тела, которое вследствие этого испытывает сопротивление/ . Если с — скорость тела и, следовательно, скорость волнового следа, то мощность, которая тратится на преодоление сопротивления Я, равна Яс. Если мы рассмотрим неподвижную плоскость, проведенную в нижнем бьефе потока (движение считается двумерным), перпендикулярно направлению движения тела, то скорость, с которой длина волнового следа увеличивается впереди этой плоскости, равна с, а, следовательно, скорость возрастания энергии впереди плоскости равна с- gQa , где а— амплитуда. Но мы знаем, что энергия переносится через неподвижную плоскость со скоростью, равной групповой скорости. Таким образом, получаем [c.378]

Следовательно, функция Р х, у, г, t) представляет собой потенциал скорости волновых движений [c.301]

В среде без дисперсии (для электромагнитных волн, строго говоря, только вакуум дает пример такой среды , хотя вода, воздух и многие газы характеризуются очень слабой дисперсией в видимой области) всякое возмущение распространяется без изменения своей формы, и введение скорости волнового движения не вызывает затруднений. Но в среде с дисперсией возмущение по мере распространения деформируется, и понятие скорости становится [c.129]

Интересно поведение границы устойчивости при промежуточном значении Рг = 5,6. Немонотонный характер зависимости Сг (5) здесь связан с переходом по мере увеличения 5 от волновой моды неустойчивости к гидродинамической. Таким образом, наличие кривизны границ приводит к уменьшению порогового числа Прандтля Рг, при котором появляется волновая мода (напомним, что для плоского слоя Рг = 11,56). Скорости волновых возмущений близки к максимальной скорости основного восходящего течения и возрастают с увеличением кривизны. [c.82]

Теория сверхзвукового обтекания тонкого тела, основанная на аппроксимации уравнения для потенциала скорости волновым уравнением, ввиду его линейности, не позволяет обнаружить эффекты, связанные с образованием ударных волн. [c.255]

Дифференцируя функции (3.3) по времени, получаем компоненты скорости волновых перемещений точек радиальная скорость [c.30]

Сущность этого принципа заключается в том, что при волновом деформировании гибкого колеса как кольца (см. 3.1) всем его точкам сообщаются окружные и радиальные скорости. Скорость окружных перемещений максимальна на гребнях волн. Она пропорциональна размеру деформирования и угловой скорости волнового генератора [см. формулу (3.5)1. При контакте гибкого колеса с жестким по гребням волн скорость окружных перемещений сообщается жесткому колесу (или гибкому) как ведомому звену передаточного механизма [см. формулу (3.8)]. [c.36]

Уравнения скоростей волнового движения. Вначале рассмотрим передачу с позиций скоростей волнового движения. При этом используем содержание гл. 3, 3.1 и 3.3, рис. 3.1 и 3.3. [c.145]

Горизонтальные и наклонные грубы. При движении двухфазного потока внутри горизонтально расположенных труб или труб с небольшим наклоном, кроме изменения структуры потока по длине, имеет место значительное изменение структуры по периметру трубы. Так, если скорость циркуляции и содержание пара в потоке невелики, наблюдается расслоение двухфазного потока на жидкую фазу, движущуюся в нижней части трубы, и паровую, движущуюся в верхней части ее (рис. 13-Г2,а). При дальнейшем увеличении паросодержания и скорости циркуляции поверхность раздела между паровой и жидкой фазами приобретает волновой характер и жидкость гребнями волн периодически скачивает верхнюю часть трубы. С дальнейшим увеличением содержания пара и скорости волновое движение на границе раздела фаз усиливается, что приводит к частичному выбрасыванию жидкости в паровую область. В результате двухфазный поток приобретает режим сперва, близкий к пробковому, а потом к кольцевому. При кольцевом режиме по всему периметру трубы устанавливается движение тонкого слоя жидкости, внутри трубы перемещается парожидкостная эмульсия (рис. 13-12,6). Однако и в этом случае полной осевой симметрии в структуре потока не наблюдается. [c.300]

Скорость волновой обработки некруглых отверстий при наличии небольших плавных переходов соответствует скорости шлифования, равной 30 м/с. Благодаря волновому движению гибкого инструмента умень- [c.147]

На рис. 1.5 представлены результаты опытных данных и теоретических расчетов в виде соотношения амплитуды и фазовой скорости волнового гравитационною течения тонких слоев жидкости по вертикальной поверхности [1, 17 . В условиях регулярного режима, моделирующего процесс самоорга[/изации, как видно из рис. 1,5, наблюдается линейная зависимость фазовой скорости (распределенная система) от амплитуды волнового течения тонких слоев жидкости. [c.15]

Переработка берегов водотоков, прудов, водохранилищ и морей под воздействием волн и вдольбереговых течений представляет также серьезную опасность для природной среды. Определение скоростей волнового и поступательного потоков, расхода донных и взвешенных наносов, скорости деформации берегов в плане, особенно разрушения отмелей и пляжных участков — все это позволяет более обоснованно намечать берегоохранные и берегоукрепительные мероприятия. [c.308]

При движении двухфазного потока внутри труб, расположенных горизонтально или с небольшим наклоном, кроме изменения структуры потока по длине, имеет место значительное изменение структуры по периметру трубы. Так, если скорость циркуляции и содержание пара в потоке невелики, наблюдается расслоение двухфазного потока на жидкую фазу, двужущуюся в нижней части трубы, и паровую, движущуюся в верхней части ее (рис. 13-13,а). При дальнейшем увеличении паросодержания и скорости циркуляции поверхность раздела между паровой и жидкой фазами приобретает волновой характер и жидкость гребнями волн периодически смачивает верхнюю часть трубы. С дальнейшим увеличением содержания пара и скорости волновое движение на границе раздела фаз усиливается, что приводит к частичному выбрасыванию жидкости в паровую область. В результате двухфазный поток приобре- [c.312]

Влияние глубины становится существенным при скоростях, близких к критическим (W — где Я—глубина). При критической скорости волновое сопротивление достигает максимума. При t <0, влияние глубины несущественно. [c.423]

Для движений с произвольными по цаправлепию скоростями в однородной среде Д. э. зависит от угла между скоростью Г и волновым вектором к волны, принимаемой наблюдателем. При наличии дисперсии и (или) аршзотропии среды важно учитывать, что в ф-лу (1) входит не грунновая, а фазовая скорость волнового возмущения. Для движения со скоростями V, сравии-мыми со скоростью света в вакууме, следует, кроме того, принять во внимание эффект релятивистского [c.15]

В этой вводной главе дается обзор и вывод некоторых основных соотношений для классических электромагнитных полей. Исходя из у ивнений Максвелла и материальных уравнений, мы получим выражения для плотности и потока энергии электромагнитного поля. Будет доказана теорема Пойнтинга, а также выведены законы сохранения и волновые уравнения. Мы подробно рассмотрим распространение монохроматических плоских волн и некоторые их важные свойства, а также обсудим понятия фазовой скорости и групповой скорости волнового пакета, распространяющегося в среде с дисперсией. [c.9]

Из модели, представленной на рисунке 12.2, б, видно, что скорость распространения колебаний маятников зависит от жесткости k пружины и массы т маятников. Действительно, если жесткость пружины бесконечно велика, то при выведеши из положения равновесия одного маятника одновременно сдвинутся и все другие маятники. Это означает, что скорость распространения колебаний (волны) бесконечно велика. И наоборот, при жесткости пружины, раВ>Гой нулю, колебания не передаются от маятника к маятнику, т. е. скорость волны равна нулю. Отсюда видно, что скорбеть волнового процесса тем больше, чем больше упругость пружин. Если при одних и тех же пружинах массу каждого маятника увеличить, то скорость волнового процесса уменьшится. Действительно, для одного и того же смещения (за данный промежуток времени) в случае большей массы нужна и ббльшая сила, т. е. ббльшая деформация пружины. Увеличение же деформации пружины означает, что первый маятник должен удалиться от положения равновесия дальше и затратить на й то больше времени, чем в случае маятников малых масс. [c.359]

Здесь штрихи относятся к отраженным волнам. Подставив выражения (21) и (31) для скачков на каждом из фронтов, получим два векторных уравнения (соответствующих четырем скалярным уравнениям в плоскости Q относительно восьми неизвестных четырех амплитуд Л (или — А) отраженных и преломленных быстрых и медленных волн и четырех углов наклона 6 фронтов этих волн (см. рис. 2). Необходимые дополнительные соотношения получаются из условий синхронизации проекций скоростей волновых фронтов S на поверхность раздела 5 (закон Снелла) [c.174]

При очень высоких скоростях начинают проявляться новые явления, практически отсутствовавшие при меньших скоростях волновые процессы инерционное сопротивление взрыв при высокоскоростном соударении (при запороговых скоростях). [c.215]

Здесь положили А = фо =0, а йд(г) - решение линейной задачи (4.90). Как видно, нелинейность приводит к поправкам для грушювой скорости, волнового числа и частоты несущих воли. [c.244]

Принципиальные особенности движения газа со сверхзвуковыми скоростями — волновой его характер — были отмечены впервые в 1847 г. Допплером. Наличие волн было позже (1875—1897) экспериментально обнаружено и изучено австрийскими физиками Э. Махом и Л. Махом. Риман (1826—1866) в классическом мемуаре О распространении волн конечной амплитуды , относящемся к 1860 г., установил получившие в дальнейшем широкое применение инварианты — функции давления и скорости или скорости звука и скорости, сохраняющие свои значения вдоль характеристик уравнений динамики газа, и тем самым заложил теоретические основы исследования сверхзвуковых потоков. Теория Римаиа объяснила необходимость образования в сверхзвуковых потоках так называемых ударных волн или скачков уплотнения. [c.29]

Скорость ВОЛНОВОГО потока выше статического уровня может быть аычислена из условия линейного ее уменьшения по формуле [c.528]

Скорость волнового потока выше статического уровня можно вычислить из условия линейного ее уменьшерия по формуле [c.534]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...