Ньютона закон (см. Закон Ньютона)

Ньютона закон (см. Закон Ньютона) Ньютоново поле 88 [c.366]

Ньютона, см. Ньютона закон [c.357]

Доказательство получается посредством проектирования векторного уравнения второго закона Ньютона (см. стр. 160) на естественные оси.О [c.184]

Таким образом предположение об идеальности связей системы точек, образующих твердое тело, означает, что взаимодействие между ними подчиняется третьему закону Ньютона (равенство действия и противодействия см. стр. 161). [c.341]

Внутренние силы подчиняются закону Ньютона о действии и противодействии (см. стр. 161). Следовательно, [c.381]

Сила всемирного тяготения, действующая на Луну со стороны Земли, пропорциональна массе Луны (см. формулу 9.1). Очевидно, что сила всемирного тяготения, действующая со стороны Луны на Землю, пропорциональна массе Земли. Эти силы по третьему закону Ньютона равны между собой. Следовательно, сила всемирного тяготения, действующая между Луной и Землей, пропорциональна массе Земли и массе Луны, т. е. пропорциональна произведению их масс. [c.23]

См. Г. К. Суслов, Теоретическая механика, Гостехиздат, 1946, стр. 237. Третий закон Ньютона справедлив и в неинерциальных системах отсчета, [c.444]

Эта аксиома известна под названием третьего закона Ньютона. С ней мы познакомились в статике (пятая аксиома статики — см. стр. 11). Подчеркнем еще раз, что из равенства действия и противодействия и противоположности их но направлению отнюдь не следует их взаимное уравновешивание, так как действие и противодействие приложены к различным телам. [c.139]

Неньютоновскими, или аномальными, жидкостями, как уже указывалось выше (см. 32), называют такие жидкости, которые не подчиняются основному закону внутреннего трения Ньютона (4.1). [c.285]

Анализ результатов численного интегрирования показывает что для замороженных течений коэффициент теплоотдачи а, который определяется при известных тепловом потоке ди, и температуре поверхности из закона Ньютона, слабо изменяется с течением времени. Так, пользуясь значениями теплового потока соответствующими точками кривой 1 на рис. 7.8.9, можно найти а = 1865 Дж/(м -с- К) для / = о с и а = 1809 Дж/(м -с-К) для t = 0,8843 с. В связи с этим решение основной системы уравнений с соответствующими граничными и начальными условиями можно разбить на два этапа (см. 5.6, где описан так называемый раздельный способ решения задач теплообмена). [c.421]

В действительном турбулентном потоке имеются обычные касательные напряжения т, называемые актуальными. Поле таких напряжений, в связи с турбулентностью, должно изменяться во времени. Если бы для данного момента времени нам было известно такое поле, то мы могли бы для этого момента времени, используя обобщенный закон Ньютона (см. сноску на с. 136), вычислить с некоторым приближением и поле актуальных касательных напряжений. [c.148]

Зависимость Ньютона (4-24) была дана нами в 4-3 только для ламинарного режима. Вообще говоря, обобщенный закон Ньютона (упомянутый в сноске на стр. 136) справедлив и для турбулентного движения воды, если мы будем иметь в виду поле актуальных скоростей. Что касается модели осредненных скоростей (модели Рейнольдса - Буссинеска), которой для расчета заменяют действительный турбулентный поток, то здесь, как видно из формул (4-55) и (4-56), мы, после такой замены, получаем модель неньютоновской жидкости, характеризуемой показателем степени к - 2,0 [см. формулу (20-1)]. [c.624]

Поскольку турбулентная вязкость вводится на основе формального использования закона вязкого трения Ньютона для турбулентного потока (см. 52), имеем следующие формулы для вязкости [c.371]

Оценку для силы вязкого трения / тр получаем на основе закона вязкого трения Ньютона (см. 38) [c.395]

Однако уменьшение а при увеличении не означает, что при этом уменьшается и q . Согласно закону Ньютона — Рихмана q = aM и в то же время а = сМ о. . Таким образом, в рассматриваемом случае [c.273]

Переходя от качественной оценки к количественной, мы можем (ограничиваясь даже первым приближением в вычислении Сг) объяснить характер изменения ускорения силы тяжести на земной поверхности (см. гл. П, п. 27). Это дает нам очевидное подтверждение совершенной достоверности закона Ньютона. Более точные подтверждения этот закон получил в астрономии (движение [c.313]

Возможно, однако, такое изменение определяющего уравнения, которое сделает коэффициент пропорциональности размерным, т.е. зависящим от размера основных единиц. Наиболее наглядно это можно видеть на примере установления единицы силы как производной единицы в системах, в которых основными величинами являются длина, масса и время. При обычном определении единицы силы с помощью второго закона Ньютона мы получили размерность силы (см. (2.36а)) [c.77]

Если сократить число основных единиц (это, например, можно сделать, объединяя второй закон Ньютона и закон всемирного тяготения в общий закон, аналогичный третьему закону Кеплера), то в этом случае становятся равными единице, а следовательно, безразмерными и гравитационная и инерционная постоянные, а в формулах сохраняются лишь размерности длины и времени (см. (1.12)). Перевод размерностей от систем с тремя к системе с двумя основными единицами может быть при этом произведен, если в соответствующих формулах заменить размерность массы ее выражением, полученным из формулы, объединяющей второй закон Ньютона Н закон всемирного тяготения. Записав эту формулу [c.79]

Поясним термин приведенный потенциал . Смысл леммы 2 состоит в том, что от двух уравнений движения второго порядка (закон Ньютона в плоскости — формулы (1) из 1) мы перешли к одному уравнению. Здесь мы имеем частный случай общего приведения по Раусу (см. ниже 15), где и возникают соответствующие общие объекты, в том числе приведенный потенциал. [c.154]

Орбита (траектория) частицы, иа которую действует сила вида (1.201), оказывается плоской, т. е. лежащей в некоторой плоскости. Это видно из следующих соображений (см. рис. 1). Согласно второму закону Ньютона ускорение частицы направлено по той же прямой, по которой направлена действующая на нее сила. Следовательно, как ускорение, так и скорость частицы —в начальный момент и все остальные моменты времени — будут оставаться в плоскости, проходящей через начало координат и начальную скорость частицы. Этот же самый результат можно выразить другими словами никогда не может появиться компонента ускорения, перпендикулярная плоскости, проходящей через начало координат и скорость частицы, 1ак что частица никогда не выйдет нз этой плоскости. Эга плоскость называется орбитальной. [c.16]

Формовочные машины встряхивающие Вторичные сплавы — см. Сплавы вторичные Второй закон Ньютона — см. Основной закон динамики Втулки — Запрессовка 6 — 499 [c.40]

В частном случае охлаждения твэла по закону Ньютона теплоносителем с неизменной темлературой параметр Р(Гв) в граничном условии (2.13) совпадает с коэффициентом теплоотдачи [см. [c.32]

Классич. Д. базируется на трёх осн.. законах, наз. законами Ньютона, к-рые можно формулировать след, образом (формулировку, данную Ньютоном, и соответствующие нояспеиия см. в ст. Ньютона законы механики). [c.616]

ИНЕРЦИИ ЗАКОН (первый закон Ньютона) — см. Ньютона ваконы механики. [c.108]

Силы, согласно II и III законам Ньютона, встречаются всегда попарно. Сила, воздействующая на данную материальную точку, именуется, по Ньютону, действием, а равная ей и противоположно направленная — противодействием. Последняя представляет собой геометрическую сумму воздействий данной точки на все остальные. Ньютон назвал эту равнодействующую силу силой инерции. Будем именовать ее ньютоновой силой инерции. Это противодействие является абсолютной силой, которая не имеет ничего общего с эйлеровыми, а также с да-ламберовыми силами инерции (см. ниже). [c.28]

В соответствии с принципами относительности и детерминированности (см. 3.2, 3.3) второй закон Ньютона, связывающий ускорение материальной точки с действующими на нее от других объектов силами, справедлив и имеет одинаковое выражение для всех инерциальных систем отсчета. Если система отсчета неинерциаичьна, то связь между относительным ускорением материальной точки и приложенными к ней силами будет более сложной. [c.274]

Теорема 5.1.1. (Приыщш Даламбера-Лагранжа). Для того чтобы ускорения Ги материальных точек (ш,у,г ), I/ = удовлетворяли второму закону Ньютона в инерциальной системе отсчета под действием активных сил и идеальных двусторонних связей (см. 3.8), необходимо и достаточно выполнение общего уравнения динамики [c.378]

Импу. 1ьсов теорема — см. Теорема импульсов Импульсы обобщенные 87 Инварианты приведения М8 Инерции закон —см. Ньютона закон пе 1вып [c.342]

Если система O x y z представляет собой абсолютную [не-иодвижную или инерциально движущуюся галилееву (см. ниже)] систему координат в том смысле, как об этом говорилось но вводной части настоящего тома ( 79), то в этой системе движение материальной точки, согласно второму закону Ньютона, будет определяться уравнением [c.421]

При использовании различных систем единиц и их основных единиц могут меняться как размерности фундаментальных постоянных, так и их числовые значения. Например, величина элементарного заряда в СИ равна L6 10 Кл= 1,610 с А, а в системе СГС е = 4,8 10 ° см г / с" Число примеров такого рода можно без труда увеличить взяв в руки любой справочник по физике. Размерность физической величины может зависеть также от того, какое определяющее уравнение для нее выбрано. Например, для определения силы F можно воспользоваться вторым законом Ньютона F=ma, при этом размерность единицы силы, очевидно, будет кг м с (ньютон или сокращенно Н). Но силу можно определить и по закону всемирного тяготения F=mi nijlr . При этом размерность единицы силы кг м . При определении силы физики условились пользоваться вторым законом Ньютона. Только такой выбор обусловливает размерность гравитационной постоянной G, а именно м кг" с . Все это поднимает важнейший вопрос какова физическая сугцность формул размерности фундаментальных постоянных [c.40]

Например, второй закон Ньютона представляет собой утверждение, что произведение массы на ускорение равно действующей силе. Мы утверждаем, что, измерив какими-либо независимыми способами массу тела, его ускорение и действующую силу и перемножив числа, полученные в результате первых двух измерений, мы получим число, равное результату третьегр измерения. Но в таком виде это утверждение справедливо только при определенном выборе единиц измерений, например, если мы будем измерять массу в граммах, ускорение в см сек и силу в динах. Если же мы будем измерять массу в килограммах, а ускорение и силу — по-прежнему в см сек и динах, то равенство между произведением массы на ускорение и силой, конечно, нарушится, Следовательно, в этом случае на выбор единиц измерений накладываются какие-то более жесткие требования, чем в том случае, когда речь идет только о пропорциональности между физическими величинами. [c.27]

Так, во втором законе Ньютона можно, пользуясь системой LMT, измерять массу в граммах, ускорение в см1сек и силу в г-см/сек , т. е. в динах. Но можно также пользоваться системой единиц метр, килограмм массы, секунда тогда ускорение следует измерять в м сек , а силу — в кг-м1сек . Как в том, так и в другом случае произведение массы на ускорение будет равно действующей силе. Обусловлено это именно тем, что во втором законе Ньютона размерности обеих частей равенства одинаковы размерность силы равна произведению размерностей массы и ускорения. Поэтому при переходе к новым масштабам результаты измерений отдельных величин будут изменяться одинаково и равенство не нарушится. [c.28]

Если подвес или опора неподвижны относительно Земли, то вес тела численно равен действующей на него силе тяжести. Тело, подвещенное к динамометру (см. 7), действует на него с силой, равной своему весу. По третьему закону Ньютона, динамометр действует на тело с такой же силой, которую и определяют по показаниям динамометра. [c.36]

Уравнения неразрывности, импульса и притока тепла (см. 2 гл. 1) в сферическп-симметричном случае, когда имеется только радич1 ьпое движение и когда все параметры зависят только от эйлеровой координаты г (расстояние до центра) и времени t, с учетом действия вязкости по закону Ньютона и теялопроводности [c.175]

Чем больше силы трения в реальной жидкости, тем больше, при равных прочих условиях, потери напора hj-. Между силами трения и потерями напора hf (т. е. работой сил трения) существует, естественно, определенная зависимость. Зная распределение в потоке напряжений х, а также скоростей и (дающих нам величину перемещений частиц жидкости), мы могли бы подсчитать работу сил трения и тем самым определить потери напора. Однако такая задача является весьма трудной, в частности, в связи с тем, что поле скоростей и нам часто бывает неизвестным. Здесь приходится идти особыми приближенными путями, освещаемыми ниже. При этом, рассматривая вначале простейший случай движения жидкости — установившееся равномерное движение (местные потери отсутствуют) — мы пользуемся особым уравнением, которое дает связь только между силами трения и потерями напора. Это достаточно точное уравнение принято называть основным уравнением установившегося равномерного движения жидкости (см. 4-2). На основании этого уравнения, а также на основании законов Ньютона о силах внутреннего трения (см. 4-3), мы далее и устанавливаем необходимую нам зависимость, связывающую потери напора и скорости движения жидкости. Этот вопрос достаточно хорошо решается теоретически для простейших случаев ламинарного движения (см. 4-4 и 4-5). В случае турбулентного режима приходится прибегать к использованию некоторых экспериментальных коэффищ1ентов, вводимых в теоретический анализ. [c.130]

Профиль скорости легко получить из выражения (14.64). Для этого достаточно принять гипотезу о постоянстве турбулентного трения по толщине пограничного слоя Тт /(у) = onst. Подчеркнем, что речь идет о турбулентном трении, которое принимается постоянным в интервале бв.п г/ бт, где бв.п — толщина вязкого подслоя. В самом вязком подслое (см. рис. 14.9 область а) в связи с его малой толщиной [бв.п= (Ю ч--т-10 3)бт, см. пример 14.2] и преобладанием молекулярной вязкости обычно принимается прямолинейный профиль скорости, что по закону вязкого трения Ньютона дает T = onst и, следовательно, тс=Тв.п, где Тв.п — трение на границе между вязким подслоем и турбулентным ядром. В силу сказанного трение постоянно в интервале O i/ бт и равно трению на стенке Тс В этом случае для произвольного значения у из области турбулентного ядра бв.п У бт справедливо соотношение [c.365]

ГОСТ 7664-61 устанавливает три изучаемые в курсах физики системы механических единиц измерения, различающиеся основными единицами МКС с единицами м, кг, сек МКГСС с единицами м, кгс (кГ), сек и СГС с единицами см, г, сек. Первая из них вошла как часть в СИ и рекомендуется как предпочтительная. Эта система последовательно используется в настоящей книге. В связи с этим необходимо обратить внимание на измерение количества вещества, часто встречающееся в расчетах. Как известно из курса физики, количество вещества в теле измеряется его массой,, (в состоянии покоя) и при пользовании системой МКС выражается в кг. Прибором для определения массы тела служат рычажные весы, исключающие влияние географической широты и высоты места взвешивания, что и соответствует понятию массы. Отсюда такие величины, как количество пара в котле, металла в каком-либо агрегате, производительность котла, вентилятора, расход топлива, пара — все эти величины измеряются массой тел, участвующих в изучаемом явлении, и выражаются в кг. Другое понятие вес , которым широко и неточно пользуются в технических расчетах для измерения количества вещества, здесь будет применяться только для определения силы, действующей на опору (площадку) в силу этого понятие еес лучше заменить более правильным — сила тяжести в системе МКС последняя, как известно, измеряется в ньютонах и вычисляется как произведение массы на ускорение силы тяжести в данном месте (второй закон Ньютона) или определяется при помощи пружинных весов, что менее точно. Единица силы системы МКГСС — кгс (кГ) здесь будет использоваться только в допускаемых ГОСТ внесистемных единицах. [c.19]

Можно показать, что принцип Гамильтона вытекает из уравнений Лагранжа (см., например, Whittaker, Analyti al Dynami s, 4-е изд., стр. 245). Мы сейчас докажем обратное, а именно, что уравнения Лагранжа следуют из принципа Гамильтона. Эта теорема является более важной. Таким образом, мы покажем, что механику консервативных систем можно построить, исходя из принципа Гамильтона как из основного постулата, заменяющего законы Ньютона. Формулировка законов механики в виде принципа Гамильтона имеет определенные преимущества например, при этом мы получаем принцип, не зависящий от координат, применяемых при составлении лагранжиана. Более важно другое что этот принцип указывает путь, которому нужно следовать при описании с математической строгостью классической механики явно немеханических систем (например, в теории поля). [c.43]

Рассмотрнм эту же задачу несколько иначе, Попробуем найти искомую скорость с помощью анализа размерностей, но в такой системе единиц, в которой единица силы определяется не вторым законом Ньютона, а законом всемирного тяготения. В этой системе размерность силы (см. (2.45)) [c.106]

Нас интересует поток не идеальной жидкости, а реального газа или пара, текущего через сложные каналы проточной части. Для этого поставим и решим задачу нахождения поля скоростей рабочего агента с учетом его вязкости, с которой связана теплопроводность рабочего агента. Указанные явления обусловлены молекулярной структурой рабочего агента, причем основные закономерности, связывающие напряжение трения и количество переносимого тепла с распределением скоростей и температур, могут быть строго выведены из кинетической теории совершенной жидкости или газа (см. [15], стр. 431). С макроскопической точки зрения эти закономерности задаются вперед как некоторые дополнительные физические законы. В нашем случае воспользуемся общеизвестным законом Ньютона, выражающим касательное напря- [c.161]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...