Сила и движение (первый закон Ньютона)

Сила и движение (первый закон Ньютона) [c.58]

СИЛА И ДВИЖЕНИЕ (ПЕРВЫЙ ЗАКОН НЬЮТОНА) 59 [c.59]

Как будет показано дальше ( 25), первый закон Ньютона не является самостоятельным законом, а представляет собой лишь частный случай второго закона Ньютона. Ньютон все же счел необходимым выделить этот частный случай и сформулировал его отдельно как первый закон механики , по-видимому, потому, что сама возможность движения тела в отсутствие сил, которые бы это движение поддерживали , до Ньютона вызывала сомнения. Чтобы подчеркнуть возможность движения тел в отсутствие действия сил и определить тот единственный тип движения, который в этих случаях возможен (равномерное и прямолинейное движение), Ньютон и сформулировал первый закон движения. Движение в отсутствие сил, о котором идет речь в этом законе, называют движением по инерции, и поэтому первый закон Ньютона часто называют законом инерции . [c.72]

Как только какая-либо система отсчета выбрана и в заданной идеализации принята за галилееву систему, все множество галилеевых систем в этой идеализации определено В системах отсчета из этого множества в силу самого определения инерциальной системы выполняется первый закон Ньютона скорость свободной материальной точки не меняется во время ее движения. [c.44]

Основой динамики абсолютного движения материальной точки является второй закон Ньютона, который формально охватывает и первый закон Ньютона — закон инерции. Действительно, если предполагать, что масса точки не зависит от времени, то из соотношения (П1.5Ь) вытекает, что при равенстве нулю равнодействующей Е сил, приложенных к точке, равно нулю и ускорение т. е. материальная точка движется по инерции равномерно и прямолинейно. [c.441]

Первый закон Ньютона — закон инерции — описывает простейшее из возможных механических движений — движение материальной точки в отвлеченных условиях полной ее изолированности от действия других материальных тел. Закон инерции в формулировке Ньютона (перевод А. Н. Крылова) гласит Всякое тело сохраняет состояние покоя или равномерного и прямолинейного движения, пока и поскольку приложенные силы не заставят его изменить это состояние . [c.12]

Что же касается первого закона Ньютона, то он вообще не представляет собой самостоятельного закона, так как не содержит никаких новых утверждений. Первый закон Ньютона целиком содержится во втором законе, частным случаем которого он является. В самом деле, если действующая на тело сила равна нулю, то по второму закону Ньютона и ускорение тела равно нулю, т. е. тело может либо находиться в состоянии покоя, либо двигаться прямолинейной равномерно. А ведь этим и исчерпывается содержание первого закона Ньютона. Но, как уже указывалось выше ( 17), этот частный случай столь важен, что Ньютон выделил его как отдельный закон и назвал первым законом движения. [c.107]

Первая гипотеза, которую мы введем, совпадает полностью с первым законом Ньютона. Этот закон говорит, что материальная точка ) сохраняет состояние покоя или прямолинейного движения с постоянной скоростью до тех пор, пока она не будет вынуждена изменить это состояние под действием на нее силы 2). Другими словами, ускорение представляет результат действия силы и обращается в нуль с прекращением действия силы. Иногда этот закон называют законом инерции". [c.21]

Первый закон Ньютона (аксиома инерции). Сила. Следующую аксиому динамики называют п е р в ы м законом Ньютона или аксиомой инерции если на материальную точку не действуют силы, то она сохраняет состояние покоя или равномерного и прямолинейного движения. [c.85]

Первый закон Ньютона учит нас, как узнать, приложена ли сила к телу второй указывает модуль и направление силы. Третий закон говорит о важном свойстве взаимодействия тел, а следовательно, и об источнике каждой силы. Дело в том, что искать причину изменения скорости какого-либо тела мы можем лишь в том, что около движущегося тела находятся е цё и другие тела. Если бы рассматриваемое тело было единственным и вполне изолированным в мире, то мы не имели бы никаких оснований допускать, что движение его изменяется. Даже само движение не имело бы тогда никакого физического значения конечно, можно было бы вообразить бесчисленное множество гипотетических сред, которых двигалась бы рассматриваемая масса, но любое из таких движений было бы геометрическим построением а не физическим явлением. Явлением физическим может быть лишь движение тела относительно другого т ела, иначе говоря, движение среды, геометрически связанной с одним телом, относительно среды, связанной с другим телом. Но когда у нас имеется хотя бы два тела, то рее возможно предполагать, что различие в, их взаимном положении может влиять на дв1 жение тел относительно друг друга. Поэтому закон о взаимодействии и об источнике сил должен быть таков, чтобы уже и для двух тел он давал вполне законченный результат. [c.136]

Если все силы, действующие на самолет, взаимно уравновешены, то в соответствии с законом инерции (первым законом Ньютона) самолет находится либо в покое (рис. 5.01), либо в состоянии прямолинейного и равномерного движения. Примерами такого движения являются горизонтальный установившийся полет [c.116]

Основная задача динамики — раскрыть закономерность связи между силами и движением — была решена в полной мере впервые Ньютоном на основании упомянутого в 12 закона инерции Галилея. Этот закон называется первым законом Ньютона и формулируется так всякое тело пребывает в состоянии покоя или равномерного и прямолинейного движения, пока приложенные силы не вызовут изменения этого состояния. [c.59]

В первом законе Ньютона, прежде всего, имеется утверждение, что покой и равномерное и прямолинейное движение тела — одно и то же механическое состояние тела. Затем в нем дана оценка действия силы только сила может изменить состояние покоя и равномерного прямолинейного движения тела. В отсутствие сил, в отсутствие внешних воздействий тело движется по прямой с постоянной скоростью. [c.59]

Первый закон Ньютона. Всякое тело продолжает удерживаться в состоянии покоя или равномерного и прямолинейного движения, пока и поскольку оно не принуждается приложенными силами изменить это состояние. [c.210]

В различных системах отсчета математическая форма законов природы различна, однако существуют такие, так называемые инерциальные системы отсчета, в которых эти законы имеют наиболее простой вид. Такими инерциальными системами называются системы отсчета, в которых материальная точка при отсутствии действующих на нее сил взаимодействия (по третьему закону Ньютона) движется равномерно и прямолинейно, т. е. системы, для которых справедлив закон инерции Галилея (силы можно считать отсутствующими в том случае, когда все тела, от которых эти силы могут исходить, достаточно удалены, так что можно пренебрегать их влиянием). С достаточной точностью такой инерциальной системой можно считать гелиоцентрическую систему координат. В первом приближении (для малых движений) система отсчета, связанная с Землей, так же может рассматриваться как инерциальная система координат. [c.211]

Теперь наблюдатель может постулировать существование инерциальной системы отсчета как системы, в которой выполняется закон инерции (первый закон Ньютона) и считать, что в такой системе действует и второй закон Ньютона (третий закон Ньютона, как известно, должен выполняться в любой системе отсчета. Пространство 8 с инерциальной системой отсчета естественно назвать физическим. Оно обладает фундаментальным свойством однородности параллельный перенос в нем системы тел, на каждое из которых не действуют внешние силы, как целого не изменяет механические свойства системы. Время также однородно, т. е. законы движения системы не зависят от выбора начала отсчета времени. Следствием однородности времени является закон сохранения и превращения энергии, а закон сохранения вектора импульса (количества движения) системы есть следствие однородности физического пространства. [c.12]

Основными понятиями классической механики являются понятия о пространстве и времени, о силе и массе, об инерциальной системе отсчета. Основными законами являются закон инерции Галилея — Ньютона (первый закон Ньютона), уравнение движения относительно инерциальной системы отсчета (второй закон Ньютона), закон равенства действия и противодействия (третий закон Ньютона). Эти понятия и законы были сформулированы И. Ньютоном в его гениальном трактате Математические начала натуральной философии (1687). [c.7]

Инертность (инерция)—это свойство воздуха (газов и любых тел) сопротивляться изменению его состояния покоя или прямолинейного равномерного движения, Это, собственно, и есть первый закон механики, открытый Ньютоном, — закон инерции. Мерой инертности воздуха является его масса. Чем больше масса воздуха, тем большая сила необходима, чтобы нарушить состояние его покоя. Масса воздуха не является постоянной. Она уменьшается с высотой, т. е. инертность воз- [c.17]

Первый закон Ньютона материальная точка пребывает в состоянии покоя или равномерного прямолинейного движения относительно инерциальной системы отсчета до тех пор, пока действующие на нее силы не изменят это состояние. Иначе говоря, изолированная материальная точка (точка, одинокая во всем мире ) либо покоится, либо движется прямолинейно и равномерно относительно инерциальной системы отсчета — причина изменения состояния двил<ения находится вне самой точки ). [c.70]

Из постановки этих двух основных задач динамики непосредственно следует, что из трех переменных, входящих в формулу (2) второго закона (масса, кинематика движения, сила), задаются только две масса и кинематические уравнения движения— в первой задаче динамики, масса и сила —во второй. Это говорит о том, что второй закон Ньютона, выраженный векторной формулой (2) или аналитически системой (7), не является тождеством (определением понятия силы), а представляет собой уравнение с неизвестным вектором силы F (первая задача динамики) или вектор-радиусом r t) (вторая задача динамики). [c.20]

Как явствует из всего сказанного, альтернатива, которую мы рассматривали, в сущности не была альтернативой. У нас не было возможности выбора одного из двух путей, поскольку первый из двух путей нас сразу приводил в тупик. Допущение о том, что ускорение может быть вызвано не силами, а какими-либо другими причинами, означает отказ от второго закона Ньютона, являющегося основным законом движения, и лишает нас возможности написать уравнения движения. [c.336]

Если в уравнении (7.6) принять, что сила, действующая на тело, равна нулю, то и ускорение тела тоже равно нулю. Значит, тело, на которое не действуют никакие силы, находится в состоянии покоя или равномерного прямолинейного движения, т. е. первый и второй законы Ньютона находятся в строгом соответствии. [c.34]

Три закона Кеплера были установлены им Приблизительно в 1610 г. Они явились результатом исследований, проведенных им над движением планет, и послужили основой для последующих работ Ньютона. Второй закон Кеплера утверждает, что секториальная скорость планеты является постоянной. Как отмечалось ранее, он справедлив для любой центральной силы. Однако первый закон Кеплера (о том, что каждая планета движется по эллипсу, в одном из фокусов которого находится Солнце) и его третий закон справедливы только дли тех центральных сил, которые изменяются обратно пропорционально квадрату расстояния. [c.96]

Не останавливаясь пока на разъяснении употребленного выше понятия силы, отметим, что этой аксиомой утверждается равноправие состояний покоя и равномерного прямолинейного движения которые рассматриваются как естественные состояния тела. Закон постулирует способность тел пребывать в этих естественных состояниях. Эту способность называют также инертностью или инерцией тела. Первую аксиому Ньютона называют иногда законом инерции Галилея . При этом нужно заметить, что хотя Галилей и пришел к этому закону раньше Ньютона, но сформулировал его только как следствие из проведенных им опытов по падению тел по наклонной плоскости для предельного случая исчезающего наклона (т. е. горизонтальной плоскости), тогда как Ньютон поставил этот закон во главу всей своей системы. Вместо ньютоновского термина тело мы в дальнейшем будем пользоваться термином точечное тело или материальная точка . [c.12]

Кометы. Дальнейшее экспериментальное доказательство закона тяготения, которое уже во времена Ньютона казалось по справедливости решающим, было получено из наблюдений над движением комет. До Ньютона астрономы не рассматривали движения комет Кеплер, например, принимал их за временные метеоры, порождаемые эфиром. Но Ньютон математическим путем (см. 2) убедился в том, что точка, притягиваемая неподвижным центром с силой, обратно пропорциональной квадрату расстояния, может описывать не только орбиты с небольшим эксцентриситетом (каковыми в первом приближении являются орбиты планет), но также и эллипсы, как угодно вытянутые, или даже дуги парабол или гипербол. Принимая это во внимание, он пытался объяснить движение комет, которые обычно появляются на огромных расстояниях от Солнца, приближаются к нему, а затем удаляются и исчезают. [c.199]

Две массы mi=M— х и т2 = ц движутся в согласии с законом тяготения Ньютона (задача двух тел). Кроме того, в пространстве имеется еще третья масса тз = т, которая находится под действием сил притяжения к первым двум телам, но сама влияния на них не оказывает (например, случай системы Земля — Луна — спутник). Смысл слов ограниченная состоит именно в этом. Уравнения движения массы m имеют вид [c.124]

Кульминационным пунктом Начал является третья книга, основное содержание которой составляет изложение системы мира. Весьма интересно и важно заявление Ньютона в самом начале этой книги. Из него явствует, что сначала он написал ее, придерживаясь популярного изложения, чтобы она читалась многими. Затем, однако, он переложил сущность этой книги в ряд предложений, по математическому обычаю, так чтобы они читались лишь теми, кто сперва овладел началами. Сделал это Ньютон, по его собственному признанию, для того, чтобы те, кто, недостаточно поняв начальные положения, а потому совершенно не уяснив силы их следствий и не отбросив привычных им в продолжение многих лет предрассудков, не вовлекли бы дело в пререкания . Интересно также, что Ньютон особо подчеркивал необходимость хорошенько изучить определения, законы движения и первые три отдела первой книги, после чего можно уже прямо переходить к третьей книге и обращаться к другим предложениям, если того пожелают , лишь в тех местах, где на них сделаны ссылки. Три особо рекомендуемых для понимания третьей книги отдела первой книги посвящены первый отдел математическому аппарату (методу флюксий, или методу первых и последних отношений, которым, кстати сказать, Ньютон пользуется далеко не везде в своих Началах ) второй отдел озаглавлен О нахождении центростремительных сил и третий — О движении тел по эксцентричным коническим сечениям . Попробуем последовать указаниям Ньютона и пойти по пути, который ои наметил. [c.166]

Там же, с. 37. Одна и нанбопее совершенных о современной точки зрения формулировок первого закона Ньютона приведена в учебнике теоретической механики профессора С. М. Тарга Изолированная от внешних воздействий материальная точка сохраняет свое состояние покоя пли равпомерпото прямолинейного движения до тех нор, нот а приложенные силы но заставят ее изменить это состояние Тарг С. М. Краткий курс теоретической механики. М. Наука, 1970, с. 244). Тут же автор добавляет, что движение, совершаемое точкой при отсутствии сил, называется движением по инерции , [c.22]

И. Яков Германн — ученик Я. Бернулли — был членом Санкт-Петербургской академии наук первого набора — с 1725 г. Его самая значительная работа — Форономия, или Две книги о силах и движениях твердых и жидких тел В этой книге Я. Германн опубликовал новое решение задачи о нахождений центра колебаний. Это решение как будто вытекает из способа Я. Бернулли, но в то же время открывает совершенно новый взгляд на роль сил йнерции. Я. Германн, как и Я. Бернулли, разлагает силу тяжести каждой материальной точки на две составляющие. Одна, направленная вдоль отрезка, соединяющего эту точку с точкой подвеса, уравновешивается реакцией связи в точке подвеса другая, перпендикулярная к указанному отрезку, равна по второму закону Ньютона массе точки, умноженной на ее ускорение, т. е. касательной силе инерции. Таким образом, к каждой точке маятника приложены следующие силы 1) составляющая силы веса точки, направленная вдоль радиус-вектора этой точки 2) реакция оси на эту составляющую, равная ей по величине и направленная вдоль радиус-вектора в противоположную сторону 3) составляющая силы тяжести точки, перпендикулярная к радиус-вектору 4) кроме того, со стороны точки на связь действует сила, численно равная массе точки, умноженной на ее ускорение. Силы 1 и [c.140]

В формулировке первого закона Ньютона устанавливаются условия, при которых это естественное движение (инерциальное) ос)шдествляется. Он дает возможность выбрать такую систему координат, в которой такие естественные движения существуют. Вторым законом Ньютона устанавливается, что сила обусловливает не скорость материальной точки, а ее ускорение, причем не вообще ускорение, а ускорение в той системе координат, в которой при отсутствии силы скорость тела была бы постоянной, т. е. движение было бы естественным . Как и в механике Аристотеля, сила учитывает влияние внешних условий на движение тела. Источниками силы являются материальные тела и, следовательно, сила является количественной мерой взаимодействия материальных тел. Третий закон Ньютона устанавливает, что сила, с которой одно из взаимодействующих тел действует на др тое, равна по абсолютной величине, но направлена противоположно силе, с которой это другое тело действует на первое. [c.345]

Почти во всех учебниках встречается утверждение, что первый закон Ньютона — закон инерций — был высказан уже Галилеем. Однако вни-дмательное чтение произведений Галилея этого не подтверждает более того, даже неизвестно, каким образом могло возникнуть такое представление. Так как Галилея, как механика, поднял на щит знаменитый Мах, то автор этих строк долгое время думал, что это представление принадлежит Маху однако последний в своей книге Механика в своем развитии (гл. II, 1, 8 стр. 140 немецкого издания 1901 г.) цитирует работу Вольвиля (1884 г.), показавшего, что предшественники Галилея и даже сам Галилей, лишь очень постепенно освобождаясь от аристотелевых представлений, дошли до понимания закона инерции . В своем пути Галилей остановился на стадии введенного Коперником принципа космической инерции, иными словами равномерного кругового движения тел, находящихся на поверхности Земли в своем естественном месте. Широко известна написанная Галилеем художественная картина поведения брошенных шаров, текущей воды, летающих бабочек и т. д. в каюте равномерно движущегося по спокойному морю корабля, но мало кто обращает внимание на то, что этот корабль в действительности движется по дуге большого круга Земли. Решающим местом в этом отношении является следующее. В начале четвертого дня Бесед и математических доказательств относительно двух новых наук Галилей утверждает (стр. 417 русского издания 1934 г.) Когда тело движется по горизонтальной плоскости, не встречая никакого сопротивления движению, то. движение его является равномерным и продолжалось бы бесконечно, если бы плоскость простиралась в пространстве без конца. Если же плоскость конечна..., то тело, имеющее вес, достигнув конца плоскости, продолжает двигаться далее таким образом, что к его первоначальному равномерному беспрепятственному движению присоединяется другое, вызываемое силой тяжести, благодаря чему возникает сложное движение, слагающееся из равномерного горизонтального и естественно ускоренного движений его я называю движением бросаемых тел . [c.84]

Это будет еще более ясным, если мы приведем следующую выдержку из Трактата о свете , опубликованного в 1690 г., но написанного, как говорит сам Гюйгенс, двенадцатью годами раньше, т. е. в 1678—1679 гг., за десять лет до опубликования Математических начал естественной философии Ньютона. В начале 3-й главы ( О преломлении ) он пишет ...если верно..., что для сообщения некоторой горизонтальной скорости различным телам требуются силы, пропорциональные содержащейся в них сплошной материи, и если отношение этих сил будет одинаково с отношением весов тел, что подтверждается опытом, то количества материи, образующей эти тела, будут тоже пропорциональны их весам. Но мы видим, что вес воды составляет приблизительно лишь четырнадцатую часть веса одинакового количества ртути следовательно, материал воды не заполняет и четырнадцатой части пространства, занимаемого ее массой . Справедливость требует, однако, отметить, что приоритет в установлении понятия о массе принадлежит Ньютону, так как трактат О ценгробежной силе был опубликован только после смерти Гюйгенса. Таким образом, в распоряжении Гюйгенса были, по крайней мере, два первых закона Ньютона, что является вполне достаточным для решения задач динамики точки. Что Гюйгенс мог это сделать, показывает то обстоятельство, что он действительно нашел закон движения брошенного тела в среде с сопротивлением, пропорциональным первой степени скорости (он не опубликовал его, сказавши изящно, но не соответствует действительности ). Тогда естественно спросить, почему он этого не сделал [c.87]

Архимеда, т. е. до времени Стевина (1548—1620), который в 1586 г. впервые занялся механикой наклонной плоскости, и Галилея (1564 — 1642), который сделал первое важное открытие в области кинематики. Таким образом механические принципы, относящиеся к движению тел, не были известны почти до нового времени. Основной ошибкой в рассуждениях большинства исследователей было их предположение о необходимости непрерывно действующей силы для поддержания движения тела. Они думали, что для тела более свойственно состояние покоя, чем движения, что противоречит закону инерции (первый закон Ньютона). Этот закон был открыт Галилеем совершенно случайно при изучении движения тел, скатывающихся по наклонной плоскости на горизонтальную поверхность. Галилей принял следующее основное положение изменение скорости или ускорение определяется силами, которые действуют на тело. Это положение содержит почти целиком два первые положения Ньютона. Галилей применил свои принципы с полным успехом при открытии законов падающих тел и законов движения снарядов. Благодаря своим открытиям он справедливо считается основателем динамики. Он первый применил маятник для измерения времени. [c.43]

В основе вывода первых двух общих теорем динамики—количества движения и момента количества движения —лежит идея выделения из всех сил, приложенных к системе, внутренних сил взаимодействия меладу материальными точками системы. Внутренние силы в своей совокупности не могут влиять на такие суммарные меры движения, как главный вектор и главный момент количеств движения точек системы. Только внешние силы, дсйст-вующие на точки системы со стороны внешних тел, не принадлежащих к рассматриваемой системе, могут изменять главный вектор и главный момент количеств движения системы. В использовании этого свойства внутренних сил, представляющего собой одно из важнейших следствий третьего закона Ньютона, заключается главное значение двух первых o6uj,hx теорем динамики. [c.105]

В неограниченной пластинке, подверженной действию одноосного растяжения напряжением о на бесконечности, распространяется трешина (у=(), 1 х < /) в закритическом состоянии. В критический момент напряжение а - Go длина трещины 21 = 2/. Требуется определить закон изменения напряжения, при котором конец трещины из критического положения х(0) = /о (в момент времени t = 0) перейдет в заданное положение x(ii) = h (в момент времени t = ti), где и остановится. В качестве управления принимаем искомое напряжение, симметрично о] раниченной в пределах 1 aj Оо Коней трещины считаем некоторой квазичастицей - креконом [171], масса Шо которого здесь принята постоянной. Примем также в этом примере, что сила, действующая на креком, пропорциональна напряжению, т.е. G = РоСТ Таким образом, записав для крекона первый закон движения Ньютона можно решать вопросы роста трещины. Закон движения крекона [c.329]

Космология по Ньютону . Выше уже отмечалось, что силы тяготения определяют движения планет и Галактик, эволюцию Вселенной в целом. Нельзя ли, используя законы Ньютона, попытаться построить хотя бы приближенную модель дш1амики Вселенной Это представляется возможным, но на это впервые указали английские астрофизики Э. Милн и В. Маккри всего лишь в 1934 г., т. е. спустя почти 250 лет после Ньютона. Парадоксально, но модель динамики Вселенной могла быть построена еще Ньютоном. Вероятнее всего, это не было сделано в силу прочно укоренившегося еще со времен Древней Греции представления о неизменности, стационарности Вселенной. О динамике Вселенной долгое время никто даже и не догадывался. Поэтому излагаемая ниже космология по Ньютону появилась уже после создания А. Эйнштейном в 1917 г. общей теории относительности, после теоретического предсказания А. Фридманом в 1922 г. расширения Вселенной, после экспериментального подтверждения этого явления в 1929 г. американским астрономом Э. Хабблом. Ньютоновская космологическая модель дает первый набросок эволюции Вселенной, раскрывает новые грани в раскрытии физической сущности гравитационной постоянной. [c.58]

Установив тот факт, что ускорение тела может возникнуть только под действием других тел, Ньютон сформулировал вывод, который из этого факта непосредственно следует. Представим себе уединенное тело, от которого все другие тела расположены бесконечно далеко. Вследствие того, что всякие силы взаимодействия ослабевают по мере удаления взаимодействующих тел друг от друга и на бесконечно большом расстоянии перестают действовать, уединенное тело не может испытывать действия каких-либо сил. Поэтому уединенное тело, на которое не действуют силы со стороны других тел, может двигаться только прямолинейно и равномерно (без ускорений). Этот вывод Ньютон сформулировал в виде первого закона движения (/.Всякоешло продолжает удерживаться в своем состоянии покоя или прямолинейного и равномерного движения, пока и поскольку оно не принуждается приложенными силами изжнить это состояние . [c.71]

При этом мы отраничимся только простейшим случаем двух тел и упростим еще эту задачу, предполагая, что масса М одного из них гораздо больше массы т второго тела. Тогда мы можем считать первое тело практически неподвижным (или движущимся прямолинейно и равномерно), поскольку ускорение, сообщаемое ему вторым телом мало задача сводится к определению движения второго тела. Реше ние этой задачи позволяет приближенно определить, например, дви жение планет вокруг Солнца или движение спутников вокруг планет Так как движение происходит под действием только силы тяготе ния, действующей со стороны покоящейся массы /И, то по второму закону Ньютона ускорение /, сообщаемое массой М., определяется уравнением [c.323]

Линейное трение. Наряду с использованием нелинейных характеристик было выполнено моделировапие с линейным (вязким) трением. Закон пропорциональности силы трения скорости относительного движения был установлен Ньютоном для трения жидких тел. Эта зависимость в 1[астоящее время находит применение при учете сопротивления телу, движуш,емуся в среде при малых числах Рейнольдса. Однако в силу простоты учета трения по этой зависимости иногда независимо от природы трения и истинных закономерностей (часто неизвестных) грубо, в первом приближении, принимают трение изменяющимся по линейному закону. [c.179]

ИНЁРЦИИ ЗАКОН — закон механики, согласно к-рому тело при взаимном уравновешивании всех действующих на него сил сохраняет состояние покоя или равномерного прямолинейного движения, пока приложенные силы не заставляют его изменить это состояние. Открыт Г. Галилеем в 1632, сформулирован И. Ньютоном в 1С87 как первый из Ньютона законов механики. И, 3,— частный случай закона сохранения кол-ва движения системы. [c.146]

Таким образом и здесь, по существу, используется некая модель истинного движения, в которой эйлеровы, т. е. переносные п кориолисовы, силы инерции становятся как бы реальными физическими силами. Однако это — всего лишь модель. При торможении железнодорожной платформы плохо укрепленный предмет начинает движение по отношению к ней не потому, что на него начинает действовать сила инерции переносного движения. С точки зрения классической механики он просто стремится продолжать то же движение, что и до торможения, удерживаемый в какой-то степени силами, развиваемыми креплением к платформе. Однако первая трактовка нагляднее. Надо лишь точно оговорить, что платформа принимается условно за неподвижную, и вследствие этого надлежит ввести как бы физические ( квазиньютоновы , ибо они не имеют никакого отношения к третьему закону Ньютона), силы, равные переносным силам инерции. И тогда все становится ясным и верным. [c.7]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...