Ньютона закон сопротивления

Закон сопротивления Ньютона [c.118]

Значительный накопленный опыт показывает, что для расчета сопротивления тела при гиперзвуковом обтекании можно использовать закон сопротивления Ньютона, полагавшего, что движущаяся жидкость состоит из одинаковых частиц, заполняющих равномерно пространство и не взаимодействующих друг с дру- [c.118]

ЗАКОН СОПРОТИВЛЕНИЯ НЬЮТОНА [c.119]

По закону Ньютона элементарное сопротивление вязкой несжимаемой жидкости [c.607]

В начале 1960-х гг. в приближенной постановке с использованием закона сопротивления Ньютона Г. Г. Черный и его ученик А. Л. Гонор нашли первые решения задач построения пространственных тел минимального сопротивления. В 1976 г. Г. Г. Черный предложил способ построения близких к оптимальным пространственных головных частей, примыкающих к круговому основанию. Все полученные до настоящего времени наиболее интересные результаты этого направления принадлежат Г. Г. Черному и его школе. [c.12]

Книга вторая Начал Ньютона посвящена проблемам движения тел в среде с сопротивлением и проблемам движения жидкостей. Едва ли не большая часть книги посвящена вопросам внешней баллистики. Сначала Ньютон изучает движение тяжелой материальной точки в среде, сопротивление которой предполагается зависящим линейно от скорости движения. Затем рассматриваются задачи с квадратичными законами сопротивления и, наконец, с двучленным законом, содержащим линейное и квадратичное слагаемые. Движение тяжелой точки, брошенной под углом к горизонту, он рассматри- [c.183]

Зарождение аэродинамики гиперзвуковых течений относится к началу 30-х годов, когда был разработан приближенный способ для нахождения распределения давления по поверхности тела на основе закона сопротивления Ньютона, так как оказалось, что картина течения, принятая в корпускулярной [c.335]

В динамике точки большое внимание уделяется движению в сопротивляющейся среде при квадратичном законе сопротивления и движению в центральном гравитационном поле, подчиняющемся закону Ньютона. Хочется обратить внимание преподавателей на задачу Ньютона , формулированную Жуковским в следующем виде Определить центральную силу, которую нужно прибавить к силе притяжения Солнца для того, чтобы орбита планеты, не меняя своего вида, вращалась вокруг Солнца (Лекции, вып. 5, стр. 395—397). Эта задача весьма полезна при объяснениях эволюции орбит искусственных спутников Земли. [c.131]

Основные понятия законы сопротивления воздуха Ньютона [c.15]

Ньютоном была предложена гипотеза о том, что законы сопротивления жидких тел противоположны законам Кулона трения твердых тел и что сила сопротивления между смежными слоями жидкости, движущимися с разными скоростями, пропорциональна площади этих 1 0 [c.130]

ОПТИМАЛЬНЫЕ ГОЛОВНЫЕ ЧАСТИ В РАМКАХ ЗАКОНОВ СОПРОТИВЛЕНИЯ НЬЮТОНА И БУЗЕМАНА ) [c.381]

Целью настояш ей работы является определение оптимальных тел при произвольных ограничениях. Сначала решение проводится для закона сопротивления Ньютона. В качестве примера дано решение для случая за- [c.381]

ГОЛОВНАЯ ЧАСТЬ ЗАДАННОГО ОБЪЕМА, ОПТИМАЛЬНАЯ В ПРИБЛИЖЕНИИ ЗАКОНА СОПРОТИВЛЕНИЯ НЬЮТОНА ) [c.394]

Рассматривается задача профилирования головной части плоского или осесимметричного тела, которая при заданном объеме реализует минимум волнового сопротивления в рамках закона сопротивления Ньютона. В такой постановке решение этой задачи зависит от безразмерного объема [c.394]

Начиная с Ньютона, с использованием его закона сопротивления решен столь широкий круг задач оптимального профилирования (см. [1, 2]), что рассмотрение в том же приближении еш е одной подобной задачи может показаться неоправданным, тем более что попытка ее решения (нри 1У = 1) предпринималась в [3]. Эту попытку, однако, нельзя признать удачной. Именно, согласно [3], для конечного диапазона ои [c.394]

Последующие научные работы по гидравлике появились лишь в XVI и XVII веках. Наиболее крупные из них Леонардо да Винчи (1452—1519) — в области плавания тел, движения жидкости по трубам и открытым руслам С. Стевина (1548—1620) — законы давления жидкости на дно и стенки сосуда Г. Галилея (1564—1642) — в области равновесия и движения тел в жидкости Э. Торичелли (1608—1647)—по истечению жидкости через отверстия Б. Паскаля (1623—1662) — о передаче давления жидкости (закон Паскаля) И. Ньютона (1642—1727)—о внутреннем трении в жидкости (закон Ньютона) и сопротивлении тел при движении в жидкости. [c.4]

Одним из удобных методов изучения зависимости сил трен1тя и сопротивления среды от скорости является наблюдение затухания под влиянием этих сил колебаний маятника. Если подвесить груз (например, в виде шара) на топкой нити к неподвижной опоре и привести его в колебания в определенной вертикальной плоскости, то можно наблюдать, что размахи колебаний, т. е. углы максималь-> иого отклонения нити от вертикального положения, будут постепенно убывать, уменьшаясь по определенному закону с каждым колебанием. Это явление затухания колебаний есть следствие наличия силы сопротивления воздуха движению маятника, приводящего к превращению энергии видимого движения в тепло. По мере уменьшения размаха (амплитуды) колебаний уменьшается средняя скорость движения и средняя сила сопротивления, от которой зависит быстрота затухания. Определив пз наблюдений закон затухания, т. е. закон, согласно которому амплитуда колебаний убывает со временем, можно при помощи вычислений узнать, по какому закону меняется сопротивление с изменением скорости. Этим способом впервые начал изучать законы сопротивления воздуха движению тел Ньютон, который пришел к выводу, что сопротивление пропорционально квадрату скорости [см. формулу (8)]. [c.186]

Леонардо да Винчи, изучая полёт птиц, открыл существование сопротивления среды и подъёмной силы. Б, Паскаль установил, что давление в данной точке жидкости действует с одинаковой силой во всех направлениях (см. Паскаля закон). Первое теоретич. определение законов сопротивления и попытка попять природу сопротивления принадлежат И. Ньютону (I. Newton). Он же первым обнаружил сопротивление, связанное с трением жидкости о поверхность тела ( сопротивление трения ) — см. Ньютона закон трения. [c.463]

Самой важной особенностью поля Т., известной в ньютоновой теории и положенной Эйнштейном в основу его новой теории, является то, что Т. совершенно одинаково действует ка разные тела, сообщая им одинаковые ускорения независимо от их массы, хим. состава и др. свойств. Этот факт был установлен опытным путём ещё Г. 1алиле-ем (G. Galilei) и может быть сформулирован как принцип строгой пропорциональности гравитационной, или тяжёлой, массы Шгр, определяющей взаимодействие тела с полем Т. и входящей в закон (1), и инертной массы т . определяющей сопротивление тела действующей на него силе и входящей во второй закон механики Ньютона (см. Ньютона законы механики). Действительно, ур-ние движения тела в поле Т. записывается в виде [c.189]

В более общем виде закон сопротивления при падении частицы в жидкости может быть представлен в форме, предложенной Ньютоном-Рэллем [c.156]

Если для расчета силы поддержания используется закон сопротивления Ньютона, то для необходимой мощности, как мы указывали выше, получается ужасная цифра. Результат вычислений более правдоподобен, если подъемную силу рассчитывают с помощью одной из эмпирических формул, найденных на основе эксперимента. По Генри, современнику Ренара [9], постоянная в уравнении равнялась бы 0,18. [c.28]

Ньютон (1642—1727) в своих знаменитых Началах приводит теоретический вывод квадратичного закона сопротивления. В этой первой в истории механики попытке выяснения с щности явления сопротивления уже можно найти зародыши идей, близких к нашим современным представлениям. [c.19]

Этот закон сопротивления, выведенный Ньютоном в специальном при-"1- ении к случаю сопротивления воздуха, основывается на теореме количестве движения си.ла, с которою жидкость действует на обтекае- ае ею тело, равна вызываемому телом секунлному изменению импульса жружающей жилкости. [c.105]

Закон сопротивления, выражаемый последней формулой, впервые был установлен Ньютоном (1687 г.). Пропорциональность силы сопротивления плотности среды была установлена Ньютоном на основании наблюденш над качаниями маятников в разных жидкостях и падением шаров, а пропорциональность силы сопротивления квадрату скорости движения была обоснована Ньютоном теоретически—с помощью открытого им же закона изменения количества движения. Тело, двигаясь в среде, сообщает ей в единицу времени некоторое количество движения. По представлениям Ньютона, масса жидкости, с которой тело сталкивается во время движения, пропорциональна скорости движения и площади проекции тела на плоскость, перпендикулярную к направлению движения. Этой массе сообщается телом скорость, пропорциональная скорости самого тела. Следовательно, [c.557]

Почти во всех учебниках встречается утверждение, что первый закон Ньютона — закон инерций — был высказан уже Галилеем. Однако вни-дмательное чтение произведений Галилея этого не подтверждает более того, даже неизвестно, каким образом могло возникнуть такое представление. Так как Галилея, как механика, поднял на щит знаменитый Мах, то автор этих строк долгое время думал, что это представление принадлежит Маху однако последний в своей книге Механика в своем развитии (гл. II, 1, 8 стр. 140 немецкого издания 1901 г.) цитирует работу Вольвиля (1884 г.), показавшего, что предшественники Галилея и даже сам Галилей, лишь очень постепенно освобождаясь от аристотелевых представлений, дошли до понимания закона инерции . В своем пути Галилей остановился на стадии введенного Коперником принципа космической инерции, иными словами равномерного кругового движения тел, находящихся на поверхности Земли в своем естественном месте. Широко известна написанная Галилеем художественная картина поведения брошенных шаров, текущей воды, летающих бабочек и т. д. в каюте равномерно движущегося по спокойному морю корабля, но мало кто обращает внимание на то, что этот корабль в действительности движется по дуге большого круга Земли. Решающим местом в этом отношении является следующее. В начале четвертого дня Бесед и математических доказательств относительно двух новых наук Галилей утверждает (стр. 417 русского издания 1934 г.) Когда тело движется по горизонтальной плоскости, не встречая никакого сопротивления движению, то. движение его является равномерным и продолжалось бы бесконечно, если бы плоскость простиралась в пространстве без конца. Если же плоскость конечна..., то тело, имеющее вес, достигнув конца плоскости, продолжает двигаться далее таким образом, что к его первоначальному равномерному беспрепятственному движению присоединяется другое, вызываемое силой тяжести, благодаря чему возникает сложное движение, слагающееся из равномерного горизонтального и естественно ускоренного движений его я называю движением бросаемых тел . [c.84]

Двумерные головные части в рамках законов сонротивления Ньютона и Буземана головная часть, оптимальная но тепловому потоку пространственные тела, оптимальные при локальных законах сопротивления головная часть плоского тела, близкая к клину коэффициенты отражения от косого скачка и варьирование в полоске задний торец как участок краевого экстремума при задании длины тела профилирование сопла максимальной тяги линии разрыва множителей Лагранжа в двумерных задачах, регааемых обгцим методом множителей Лагранжа, примеры их появления звуковая линия тока как участок краевого экстремума оптимизация зазора гидродинамического радиального подгаипника. [c.357]

В начале 1960-х годов А. Л. Гонор в рамках закона сопротивления Ньютона впервые поставил и решил ряд вариационных задач о построении оптимальных пространственных конфигураций. Решение задачи построения двумерной поверхности тонких гомотетичных тел минимального волнового сопротивления удалось свести к решению, двух связанных через константы одномерных задач определения оптимальных продольного и поперечного контуров ([8] и Глава 4.5). Для конических тел без ограничения на толщину аналогичной получилась задача определения оптимального поперечного контура ([9] и Глава 4.6). Сопротивление построенных оптимальных конфигураций со звездообразным поперечным сечением оказалось существенно меньше сопротивления эквивалентных по длине и объему круговых конусов. Более полное изложение соответствующих результатов заинтересованный читатель найдет в статье А. Л. Гонора и Г. Г. Черного [10], а подтверждающие эти исследования экспериментальные результаты в написанной А. Л. Гонором первой части обзора [11. [c.360]

В самое последнее время существенное продвижение в построении оптимальных пространственных форм сделано Г. Е. Якуниной опять же в ЛАБОРАТОРИИ. Г. Е. Якунина, формально не работая в ЛАБОРАТОРИИ, входит в творческий коллектив одной из ее Ведущих научных школ . В приближении произвольных локальных законов сопротивления, включающих, в частности, формулу Ньютона с вводимой различными способами силой трения, полученные результаты не ограничены предположениями о малой толщине искомых тел, об их гомотетичности, коничности, линейчатости и т.п. Дан способ постро- [c.360]

В последние годы на основе закона сопротивления Ньютона были решены различные вариационные задачи о форме тел наименьшего сопротивления при больших сверхзвуковых скоростях [1]. Решение вариационной задачи в более точной постановке, используюш ей закон сопротивления Буземана, было предложено в работах [2, 3, 5]. Однако, как указал Хейз [3], в уточненной постановке контур тела наименьшего сопротивления должен иметь разрыв наклона касательной в концевой точке, так как тогда, согласно закону А. Буземана, создается бесконечное отрицательное давление в этой точке, уменьшаюш ее сопротивление на конечную величину. Физически давление не может быть отрицательным, и изменение наклона касательной в концевой точке не должно влиять в сверхзвуковом потоке на распределение давления впереди и, следовательно, на сопротивление. [c.373]

Отметим два приближенных подхода. Первый связан с линеаризацией уравнений движения, которые затем удается проинтегрировать и получить выражение для сопротивления тела в виде некоторого функционала от формы контура. Другой подход основан на применении приближенных формул для давления на поверхности, полученных на основе элементарных представлений для больших сверхзвуковых скоростей (М 1). Обычно для этих целей используются законы сопротивления Ньютона и Буземана [1,2. Для наиболее интересных видов ограничений и произвольной толш ины тел уравнение контура находится в конечном виде. Дальнейшее упрош ение для тонких тел не является необходимым, а иногда [3] вводится лишь для сокра-ш ения вычислений. Ко второму направлению относится значительно больше работ, чем к первому. В частности, первая задача в такой постановке рассмотрена еш е Ньютоном [4]. Однако в работах этого направления об-раш ается недостаточное внимание на то, что контур тела минимального сопротивления в обш ем случае состоит из участков двустороннего экстремума ( экстремалей") и из участков краевого экстремума. Последние являются границами области допустимого изменения параметров и определятся постановкой задачи и областью применимости приближенных формул. Игнорирование этого приводит к возникновению онределенных трудностей, а также к потере некоторых решений. [c.381]

Закон сопротивления Ньютона. По закону сонротивления Пьютона давление на новерхности тела определяется местным углом наклона контура [c.383]

Наконец, всюду выше допускались лишь такие отклонения искомых образуюгцих от прямолинейных, которые не приводили к возникновению местных дозвуковых зон. В частности, не исследовалось изменение х при введении переднего торца, обтекаемого с отошедшей ударной волной. Опыт решения данной задачи в приближении закона сопротивления Ньютона подсказывает, что и при наличии почти оптимальных (или оптимальных, как звуковой клин) контуров. [c.479]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...