Закон Ньютона,

В механике ньютоновской несжимаемой жидкости закон Ньютона, определяющий вязкость ц, записывается в общем случае [c.48]

III рода — поверхность тела обменивается теплотой со средой известной температуры по закону Ньютона (9.1) [c.112]

Составим уравнение баланса энергии для узла 2, одна из границ которого обменивается теплотой с окружающей средой по закону Ньютона (9.1) [c.116]

Физически продуваемый снизу плотный слой частиц теряет устойчивость потому, что сопротивление фильтрующемуся сквозь него газу становится равным весу столба материала на единицу площади поддерживающей решетки. Поскольку аэродинамическое сопротивление есть сила, с которой газ действует на частицы (и соответственно по третьему закону Ньютона —частицы на газ), то при равенстве сопротивления и веса слоя частицы (если рассматривать идеальный случай) опираются не на решетку, а на газ. [c.143]

Экспериментальные данные об энергии могут быть получены по испусканию или поглощению веществом излучения. Такие сведения о тепловом излучении и атомных спектрах накапливались в течение многих лет. Ранние попытки объяснить наблюдаемое тепловое излучение, применяя классические законы Ньютона к атомным системам, были только отчасти удовлетворительны. Например, в излучении абсолютно черного тела количество излученной энергии для коротких волн мало оно возрастает с увели- [c.70]

Здесь в соответствии с законом Ньютона для несжимаемой жидкости [c.37]

По закону Ньютона—Рихмана [c.44]

Для автомодельной области (закон Ньютона) при 10 <Нет< <2-10= [c.47]

Это же количество тепла подводится к шару через поверхность Рш согласно закону Ньютона — Рихмана [c.154]

Примеры математических моделей элементов систем неэлектрической природы, простыми элементами механических поступательных систем являются элементы массы п гибкости (жесткости). Математическая модель массы выражает закон Ньютона [c.172]

Полученное выражение представляет собой обобщенный закон Ньютона в полярных координатах. [c.192]

Закон Ньютона — Рихмана. [c.357]

Однако вместо формул аналитической механики за исходное уравнение можно взять второй закон Ньютона. [c.414]

Силовая функция силы притяжения по закону Ньютона. [c.349]

Коэффициент к из закона Ньютона равен [c.547]

Это и есть закон Ньютона для касательных напряжений в жидкости. Для некоторых жидкостей линейной зависимости между тензорами напряжений и скоростей деформаций недостаточно. Такие жидкости называют неньютоновскими жидкостями. [c.573]

По закону Ньютона напряжение сдвига т в слое жидкости пропорционально градиенту скорости dv/dh v — скорость h — толщина слоя жидкости) т= [c.143]

Не подчиняются закону Ньютона только немногие так называемые неньютоновские жидкости, в частности загущенные масла. [c.143]

По закону Ньютона сдвигающая масляный слой сила или сила трения [c.390]

Согласно закону Ньютона, конвективный поток тепла ( 2 от частицы к жидкости определяется следующим образом [c.78]

Динамическими называются нагрузки, изменяющиеся во времени с большой скоростью (например, ударные нагрузки). Действие таких нагрузок сопровождается возникновением колебаний сооружений. При колебании же вследствие изменения скорости колеблющихся масс возникают силы инерции, пропорциональные (по второму закону Ньютона) колеблющимся мас-са.м п ускорениям. Эти силы инерции могут во много раз превосходить те же нагрузки, приложенные статически. [c.11]

В основе механики лежат законы, называемые законами классической механики (или законами Ньютона), которые установлены пу- [c.5]

Это положение выражает принцип Даламбера для материальной точки. Нетрудно убедиться, что оно эквивалентно второму закону Ньютона и наоборот. В самом де/ю, второй закон Ньютона для рассматриваемой точки дает ma=f +jV. Перенося здесь величину та в правую часть равенства и учитывая обозначение (84), придем к соотношению (85). Наоборот, перенося в уравнении (85) величину f в другую часть равенства и учитывая обозначение (84), получим выражение второго закона Ньютона. [c.345]

Кроме уравнений (2.5) при составлении схемы учтено, что реакции в шарнире, согласно третьему закону Ньютона, с равным усилием действуют на тело и на неподвижную систему отсчета. [c.95]

Через источник Vs.t—Vi.x передается усилие Fx (таким включением автоматически выполняется третий закон Ньютона). [c.102]

Безразмерные комплексы обычно не являются точным отношением каких-то сил, а лишь качественно характеризуют их соотношение. В данном случае сила вязкого трения между соседними с.лоями движущейся в пограничном слое жидкости, действуюихая на единичную площадку, параллельную плоскости у —О, равна по закону Ньютона F = i (dw/dy). Заменяя производную отношением конечных разностей (dw/dy) получим цЯ р,Шж/бг, где 6г —толщина гидродинамического пограничного слоя. Принимая во внимание, что йг- /, получаем выражение [c.82]

Согласно [Л. 310] поправка п области закона Стокса по Френсису равна (1—а в области закона Ньютона по Карману (1—dijDY . Влиянием стенок трубы можно пренебречь при, IQ, а при движении шара в восходящей суспензии — при Z>/rf 3,l [Л. ГЗ]. [c.57]

Реакции в кинематических парах обозначим двумя цифрами первая показывает номер звена, на которое действует сила, вторая — номер звена, со стороны которого действует сила. Наирнмер, реакция р2 — сн ча, действующая со стороны звена 1 иа звено 2. Причем по третьему закону Ньютона реакции / 21 и -F12 равны по значению, но противоположны по направлению [c.142]

Рассматриваемое плоское движение является криволинейным, поэтому выражение закона Ньютона (VIII—1) для жидкостного трения здесь неприменимо. [c.191]

Получим выражение закона Ньютона для этого случая движения. Выделим во вращающейся жидкости два слоя на радиусах гиг -fdr (рис. VIII—7) и определим скорость сдвига одного слоя относительно другого. За некоторый промежуток времени t точка А внутреннего слоя переместится в Ач, а точка В, которую шршйем для П ростоты рассуждений лежащей на продолжении радиуса точим А., переместится в [c.191]

Дифференциальное уравнение неустановпвшегося движения получим, применяя закон Ньютона (сила равн1 массе, умноженной па ускорение) к элементу массы жидкости с размерами с1Р У. 8 (рнс. XII—I). [c.335]

Законы конвективного теплообмена между поверхностью тела и окружающей средой отличаются большой сложностью и будут рассмотрены в специальном разделе курса. В основу изучения конвективного теплообмена положен закон Ньютона — Рнхмана [c.356]

Если вычислить силовую функцию, 10 на основании (82 ) будет известна и потенциальная энергия. Вычислим силовые функции однородного ноля силы тяжести, силового поля линейтюй силы упругости и силового гюля силы притяжения, действующей по закону Ньютона. [c.348]

В каждой точке пространства, занятого движущейся жидкостью, имеем тензор напряжений П и тензор скоростей деформаций S. Первоначально были сформулированы и экспериментально проверены простейшие частные случаи зависимости компонентов )тих двух гензоров, как, например, закон Ньютона для касательных напряжений. Эти зависимости оказались линейными. Это привело к предположению, что линейная зависимость соблюдается и в общем случае. Для жидкостей эта линейная зависимость тензора напряжений ог тензора скоростей деформаций носи название обобщенного закона Ньютона или закона Навье-Стокса. [c.571]

Т — окружная сила.по средней окружности, сотласно закону Ньютона [c.446]

Вследствие взаимного смещения слоев масла в ia iope в них возникают H itji вязкого сдвига, определяемые но закону Ньютона. Силы вязкого сдви1а, отнесенные к единице площади [c.386]

Развитие динамики начинается значительно позже. В XV—XVI столетиях возникновение и рост в странах Западной и Центральной Европы буржуазных отношений послужили толчком к значительному подъему ремесел, торговли, мореплавания и военного дела (появление огнестрельного оружия), а также к важным астрономическим открытиям. Все это способствовало накоплению большого опытного материала, систематизация и обобщение которого привели в XVII столетии к открытию законов динамики. Главные заслуги в создании основ динамики принадлежат гениальным исследователям Галилео Галилею (1564—1642) и Исааку Ньютону (1643—1727). В сочинении Ньютона Математические начала натуральной философии , изданном в 1687 г., и были изложены в систематическом виде основные законы классической механики (законы Ньютона). [c.7]

Методы решения задач механики, которые до сих пор рассматривались, основываются на уравнениях, вытекающих или непосредственно и.з законов Ньютона, или же из общих теорем, являющихся следствием этих законов. Однако этот путь не является единственным. Оказывается, что уравнейия движения или условия равновесия механической системы можно получить, положив в основу вместо законов Ньютона другие общие положения, называемые принципами механики. В ряде случаев применение этих принципов позволяет, как мы увидим, найти более эффективные методы решения соответствующих задач. В этой главе будет рассмотрен один из общих принципов механики, называемый принципом Да.шмбера. [c.344]

Б. Уравнение массы (уравнение второго закона Ньютона) F = та = u(dVjdt), где а = dV/dt — ускорение Стл = т — аналог электрической емкости (масса элемента). [c.68]

Vlx = У гг. — Ш2Г21 Зт(ф30 + ф21)+ Mil ll 81п(ф10 + фи). Источник усилия f 1 равен Fx — усилию на источнике скорости. В этой схеме в явном виде учитывается третий закон Ньютона. [c.97]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...