Ньютона закон вязкого течения

Нормальная деформация (rf ) 44, 65 Ньютон 17, 24, 26, 37 Ньютона закон вязкого течения 24 Ньютоновская жидкость 26, 224, 237 обобщенная жидкость 287, 292, 319 [c.378]

Ньютона закон вязкого течения 228 О [c.331]

В общем случае, когда текущая жидкость является реологической жидкостью, обобщенный закон вязкого течения Ньютона имеет вид [c.47]

Задача теплопроводности при трении 251 Закон вязкого течения Ньютона 184 Законы динамики изнашивания 493, 524 Закон Майера (твердость по Майеру) 47 Замена трення скольжения трением качения 498 Защита фрикционного контакта 509, 510 [c.573]

Вязкость жидкости и газа. Вязкостью (внутренним трением) жидкости или газа называют их свойство оказывать сопротивление перемещению одной их части относительно другой. При этом возникает тангенциальная (касательная) сила Р, вызывающая относительный сдвиг слоев жидкости или газа и определяемая из закона вязкого течения Ньютона [c.228]

В простейшем случае прямолинейного слоистого течения связь между касательным напряжением т и производной скорости и по нормали определяется законом вязкого трения Ньютона [c.9]

Жидкости, которые при своем течении подчиняются закону Ньютона, называются ньютоновскими жидкостями. Их течение является ламинарным. Вязкость или отношение напряжения сдвига к скорости сдвига для ньютоновских жидкостей есть величина постоянная. Большинство жидкостей для гидравлических систем в условиях обычных температур, давлений и скоростей течения ведет себя почти так же, как ньютоновские жидкости. Однако по мере того как скорость течения возрастает, отношение напряжения сдвига к скорости сдвига в некоторой критической точке резко снижается. Эта точка отмечает переход от ламинарного течения, при котором жидкость следует закону Ньютона, к турбулентному течению, при котором жидкость больше не подчиняется этому закону. При турбулентном течении упорядоченное движение слоев жидкости параллельно направлению течения нарушается. Рейнольдс показал, что величина критической скорости, отделяющей вязкое течение от турбулентного, зависит от безразмерной величины, известной как число Рейнольдса [136] (см. главу III). [c.89]

ПОДВИЖНОЙ пластине равна v, а на неподвижной равна нулю, в зазоре устанавливается ламинарный режим течения с линейным профилем скоростей. Согласно рис. 6 движение передается от одного слоя жидкости к другому в направлении, перпендикулярном движению, за счет сил внутреннего трения — вязкости. В рассматриваемом случае вязкое течение описывается законом Ньютона [c.13]

В вязкой жидкости возможны как нормальные напряжения, так и напряжения сдвига. Нормальные напряжения обусловливаются наличием сил давления, а напряжения сдвига вызываются трением между слоями жидкости, двигающимися с различной скоростью. Напряжения сдвига, или касательные напряжения, в жидкости зависят от градиента скорости. По закону Ньютона для одномерного течения [c.30]

На рис. 12-18 изображены профили характерных величин в процессе теплоотдачи при ламинарном течении жидкости в трубе. Давление в поперечном сечении трубы распределяется равномерно, оно изменяется лишь вдоль трубы по закону прямой линии (см. пример 12-1). Напряжение трения изменяется прямо пропорционально радиусу, на оси оно равно нулю, а на стенке, где имеет место прилипание жидкости, напряжение максимально. Профиль скорости связан с профилем напряжения трения законом вязкого треиия Ньютона, скорость ме-270 [c.270]

При первом знакомстве с ползучестью бросается в глаза аналогия с вязким течением жидкости, для которого справедлив закон вязкости Ньютона [c.163]

Штурма — Лиувилля 120 Закон Ньютона вязкого течения 47 [c.555]

Вязкое течение расплавов полимеров [93, 94] не подчиняется закону Ньютона — прямой пропорциональности между напряжением сдвига т и скоростью сдвига у. Часто зависимость т от у описывают степенной формулой [c.69]

Уравнения переноса массы и тепла при ламинарном и турбулентном течениях однофазных или двухфазных теплоносителей в каналах выводятся из основных законов физики сохранения массы, сохранения энергии, вязкого трения Ньютона, теплопроводности Фурье. Здесь и далее не будут затрагиваться вопросы переноса в жидкостях, законы трения в которых не подчиняются закону Ньютона (т = (Г ди ду). Уравнения неразрывности, движения и переноса тепла с учетом зависимости свойств от параметров теплоносителя образуют систему, представляющую основу для расчета полей скорости и температуры. Эта система является замкнутой для ламинарного режима течения. Для турбулентных режимов течения приходится прибегать к гипотезам или построению полуэмпирических моделей, позволяющих замкнуть систему уравнений. Для течений двухфазного потока, особенно в условиях кипения или конденсации, эмпирический подход до настоящего времени преобладает. [c.9]

Элемент, обладающий свойствами вязкой жидкости, изображается в виде поршня (рис. 22.22,6), движущегося в вязкой жидкости. Коэффициент вязкости этого элемента обозначим через г . Закон Ньютона, описывающий течение вязкой жидкости, имеет вид [c.521]

Механизм возникновения вязкости обусловлен тем, что при течении вязкой жидкости вдоль твердой стенки скорость движения ее слоев в результате торможения потока различна, вследствие чего между слоями возникает сила трения. Величина этой силы (касательного напряжения) определяется из уравнения, выражающего закон жидкостного трения Ньютона [c.17]

Нелинейность элементов упругости и течения в материале требует создания в испытуемом образце пространственной однородности напряжения и деформации. Это приобретает особое значение при больших деформациях или больших скоростях нарастания напряжений, когда упругость не подчиняется закону Гука, а текучесть — закону Ньютона. Такой случай поведения полимерного материала соответствует вязко-упругим телам, механические модели которых содержат нелинейные элементы. [c.7]

Зная скорость течения масла, нетрудно, пользуясь законом Ньютона, получить формулу для силы вязкого сдвига на единицу новерхности, которая потребуется в дальнейшем для определения момента и коэффициента трения в подшипнике [c.471]

Общий случай течения несжимаемой вязкой жидкости (система уравнений Навье-Стокса + уравнение неразрывности). В общем случае течение несжимаемой вязкой жидкости описывается системой уравнений, основывающихся на втором законе Ньютона и неразрывности потока, которые в прямоугольной системе координат имеют следующий вид [c.63]

Ламинарный режим течения. Составим уравнение равновесия сил для расположенного внутри трубы столбика радиусом г и длиной I, считая течение вязким (ньютоновским), в котором реактивные касательные силы t определяются законом Ньютона [c.15]

Для определения локальных характеристик движения и теплообмена жидкостей и газов используются уравнения, следующие из основных физических законов сохранения массы, количества движения, энергии в сочетании с обобщенным законом вязкого течения Ньютона и законом теплопроводности Фурье. Это приводит к уравнениям неразрывности, движения и энергии, которые дополняются функциями свойств жидкости от температуры и давления. При отсутствии турбулентности в химически однородных однофазных изотропных средах полученная система уравнений является замкнутой. Эти уравнения справедливы и для описания мгновенных характеристик течения в пределах микромасщтаба турбулентного потока. [c.230]

После решения своей задачи Ньютон добавляет Такой опыт надо производить в глубокой стоячей воде . Это является прекрасной иллюстрацией того, что Герсей (Hersey, 1932 г.) назвал интегральным методом в реологии. Ньютон постулировал свой закон вязкого течения, математически вывел некоторые заключения и предложил экспериментально проверить их с тем, чтобы установить, верен его закон или нет, т. е. применим ли он к реальным жидкостям с достаточно хорошим приближением или неприменим. Эксперимент был выполнен гораздо позже, и совпадение с правильным решением, конечно, было прекрасным. В последствии на основе решения задачи Ньютона были построены приборы для изме- [c.42]

С другой стороны, может происходить снижение вязкости вследствие механической деструкции молекул загущающего полимера — необратимая потеря вязкости —или под влиянием высоких скоростей деформации сдвига — временная потеря вязкости. В жидкостях, не содержащих загустителя, высокие скорости сдвига не приводят к изменению вязкости. Некоторые полимеры образуют в жидкости непрочную трехмерную пространственную структуру, в результате чего реологические свойства системы перестают подчиняться закону вязкого течения Ньютона и начинают зависеть от скорости деформации. Временное изменение вязкости может оказывать влияние на работу особо нагруженных гидравлических механизмов. [c.238]

Так как молекулы жидкости в слоях, прилегающих к пластинам, прилипают к ним, то на границе с пластиной А внешний слой жидкости увлекается ею и имеет скорость 1) =, а на границе с пластиной В жидкость имеет скорость 1)д = 0. Согласно закону вязкого течения, сформулированному И. Ньютоном, сила внугреннего трения для ламинарного режима прямо пропорциональна производной с1и [c.185]

ВЫСОТА ЗВУКА, качество звука, определяемое человеком субъективно на слух и зависящее в осн. от частоты звука. С ростом частоты В. з. увеличивается (т. е. звук становится выше ), с уменьшением частоты — понижается. В небольших пределах В. з. изменяется также в зависимости от громкости звука и от его тембра. ВЯЗКОСТЬ (внутреннее трение), свойство текучих тел (жидкостей и газов) оказывать сопротивление перемещению одной их части относительно другой. В. ТВ. тел обладает рядом специфич. особенцостей и рассматривается обычно отдельно (см. Внутреннее трение). Осн. закон вязкого течения был установлен И. Ньютоном (1687) [c.99]

Окружная сила Т, противодействующая вращению вала, равна сумме сил вязкого сдвига масла в зазоре по всей окружности вала. По закону вязкого трения Ньютона при ламинарном течении сила Г пропорциональна поверхности сдвига (т. е. величине юИ), вязкости масла Т1, скорости сдвига и и обратно пропорциональна толщше /г масляного слоя. [c.342]

НЬЮТОНОВСКАЯ жидкость вязкая жидкость, подчиняющаяся при своел течении закону вязкого трения Ньютона. Для прямолинейного ламинарного течения этот закон устанавливает наличие линейной зависимости между касат. напряжением т в плоскостях соприкосновения слоёв жидкости и производной от скорости течения V по направлению нормали п к этим плоскостям, т. е. т = где т) — динамич. коэф. [c.371]

Изучением реологических свойств сред, обладающих вязкостью и пластичностью, впервые начали заниматься Т. Шведов 101], Е. Бингам и X. Грин (Н. Green) [83], М. Рейнер [69,70], Г. Скотт-Блэр [103], М. Воларович [105]. Ими экспериментально изучалось поведение таких сред, как, например, масляные краски, глина, суспензии торфа, пищевые массы, для случаев чистой деформации сдвига. Было установлено, что течение таких сред начинается только с того момента, когда касательное напряжение т в точках среды достигает некоторой определенной величины, которая была названа предельным напряжением сдвига tq или пределом текучести. При дальнейшем увеличении касательного напряжения движение этих сред происходило в соответствии с законом вязкого трения Ньютона. [c.44]

Видимо, поэтому в основных курсах гидродинамики предпочтение отдается феноменологическому выводу уравнений Навье — Стокса. Последний имеет простую логическую структуру и опирается главным образом на две аксиомы о короткодействии внутренних сил, которые, следовательно, сводятся к силам поверхностным, и о тензорном законе вязкого трения, обобщающем закон Ньютона. При этом лине11пая связь между касательными напряжениями и скоростями деформаций может рассматриваться как имеющая источник в термодинамике необратимых процессов. В такой постановке, по сути дела, отсутствует модельный элемент, за исключением того, что жидкость есть подвижная сплошная среда, в которой касательные напряжения возникают лишь при наличии скоростей деформаций, т. е. течения. [c.6]

Для вязкого течения жидкости применимы законы Ньютона, Максвелла, Летераша, [c.87]

НЬЮТОНОВСКАЯ ЖЙДКОСТЬ (вязкая жидкость), жидкость, подчиняющаяся при своём течении закону вязкого трения Ньютона (1684). Для прямолинейного ламинарного течения этот закон устанавливает наличие линейной зависимости (прямой пропорциональности) между касательным напряжением т в плоскостях соприкосновения слоёв жидкости и производной от скорости течения и по направлению нормали п к этим плоскостям, т. е. т= х(1и/ёп, где и — динамич. коэфф. вязкости. В общем случае пространств. [c.474]

Зависимость (1.210) называется обобш енным законом Ньютона течения вязкой жидкости. [c.44]

Изучение трения стальных поверхностей по льду при разных температурах, нагрузках и скоростях скольжения было проведено в нашей лаборатории Н. Н. Захаваевой. Выявился неожиданный факт в тех случаях, когда окружающая прибор температура была несколько выше нуля и когда, следовательно, толщина образующейся водной прослойки должна быть максимально велика, сопротивление скольжению было выше, чем при температуре ниже нуля. Между тем по закону внутреннего трения Ньютона сопротивление скольжению должно быть, при прочих равных условиях, обратно пропорционально толщине смазочной прослойки. Таким образом, возникает предположение, что образующаяся при скольжении по льду пленка воды весьма малой толщины, находясь под нормальным давлением, по аналогии с рассмотренными выше граничными фазами не подчиняется законам течения вязких жидкостей. [c.215]

Пример 2. Модель вязкой жидкости неприменима для описания течений разреженных газов. Степень разреженности газа и область применимости модели вязкой жидкости к газам определяются величиной числа Кнудсена Кп = Ь, где I — средняя длина свободного пробега молекул, Ь — характерный размер тела. Для слаборазреженных газов //L <С 1, коэффициенты вязкости ц и теплопроводности к пропорциональны I и закон трения Ньютона верен с точностью до членов порядка Кп . Следующее приближение на этом пути (приближение Барнетта) дает один из простейщих примеров неньютоновской жидкости. В этом приближении [c.77]

Механическая прочность, а также прокачиваемость ПСМ зави сят от предела текучести. Под последним понимают напряжени< сдвига, при котором начинается течение смазочного материала При более низком напряжении сдвига ПСМ по деформации напоминает упругое твердое тело его текучесть очень мала. При высоких градиентах скорости сдвига свойства ПСМ приближаются ъ жидкости. В отличие от большей части обычных смазочных масе/. пластичные смазочные материалы не подчиняются закону Ньютона о течении вязкой жидкости. Коэффициент вязкости ПСМ при данной температуре зависит от напряжения сдвига. Кажущуюся вязкость ПСМ определяют как отношение напряжения сдвига к скорости сдвига при данной величине сдвига и температуре. [c.54]

Сравнительный анализ геометрической интерпретации закона Фурье для расчета процесса теплопроводности и закона Ньютона для расчета вязкого трения, имеюших одинаковую математическую запись, позволил установить сушествование некоторых несоответствий между физическим смыслом величин, входящих в уравнение Ньютона, и их геометрической интерпретацией. В результате проведенного анализа показана некорректность известной иллюстрации возникновения касательного напряжения на примере течения в пограничном слое. [c.7]

Своеобразные свойства проявляются у воды при ее течении в тонких пленках. Так, экспериментально показано [1], что при движенни воды в капиллярных трубах возникает вязкопластический режим течения, когда внутреннее сопротивление в потоке определяется не только вязким трение.м, но и сцеплением отдельных частиц воды между собой. В этом случае вместо закона Ньютона (1.1.7) рекомендуется пользоваться законом Шведова [c.14]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...