Закон Ньютона—Рихмана

По закону Ньютона—Рихмана [c.44]

Это же количество тепла подводится к шару через поверхность Рш согласно закону Ньютона — Рихмана [c.154]

Закон Ньютона — Рихмана. [c.357]

Этот же тепловой поток может быть выражен с помощью закона Ньютона—Рихмана как теплота, переданная от пара к стенке [c.210]

Тепловой поток в условиях теплоотдачи принято определять по закону Ньютона — Рихмана [c.193]

Согласно закону Ньютона-Рихмана тепловой поток С в процессе теплоотдачи пропорционален площади поверхности теплообмена Е и разности температур поверхности (стенки) 1 и жидкости 1 [c.38]

Если коэффициент теплоотдачи не одинаков по поверхности теплообмена, то закон Ньютона-Рихмана правильнее записывать для дифференциально малого участка поверхности РЕ, т. е, [c.39]

С Другой стороны, эту же плотность теплового потока q на поверхности теплообмена можно рассчитать по закону Ньютона-Рихмана [c.44]

Закон Ньютона — Рихмана для конвективной теплоотдачи. [c.153]

Исторически понятие коэффициента теплоотдачи связано с законом Ньютона — Рихмана, выражением которого является равенство (14.1). Однако следует иметь в виду, что выражение (14.1) не является простой физической закономерностью, выражающей сущность процесса теплоотдачи. Роль коэффициента теплоотдачи а отнюдь не аналогична роли, например, теплопроводности Я в законе Фурье. В то время как величина X есть теплофизический параметр среды (вещества), который может быть взят из справочных таблиц, коэффициент теплоотдачи а представляет собой сложную функцию тепловых и динамических процессов, развивающихся в среде в непосредственной близости от поверхности теплообмена. [c.315]

С другой стороны, плотность теплового потока на стенке может быть выражена по закону Ньютона — Рихмана [c.316]

В соответствии с законом Ньютона — Рихмана (2.6) плотность теплового потока, передаваемого поверхностью тела окружающей среде, [c.164]

Основной закон конвективной массоотдачи от поверхности к потоку газа или жидкости аналогичен закону Ньютона — Рихмана (9.1) /и = Лi /(тf)=p( ,- J, (9.65) [c.94]

Согласно закону Ньютона—Рихмана количество теплоты, отдаваемое единицей поверхности тела в единицу времени, пропорционально. разности температур поверхности тела t и окружающей среды [c.23]

В общем случае коэффициент теплоотдачи переменен по поверхности F. Если а и не изменяются по F, то закон Ньютона — Рихмана может быть записан следующим образом [c.126]

Таким образом, если известно температурное поле, q можно вычислить, не обращаясь к закону Ньютона — Рихмана [c.139]

Значения q vi t берутся для элемента поверхности dF. Выбор же расчетной температуры tm законом Ньютона — Рихмана не предопределен. В общем случае конвективного теплообмена температура жидкости переменна в рассматриваемом пространстве. Появляется необходимость в договоренности о том, какое значение температуры жидкости выбирается за расчетное, т. е. вводимое в закон Ньютона — Рихмана. [c.169]

Для расчета теплопередачи часто необходимо знать среднее по поверхности значение коэффициента теплоотдачи. Среднее значение а определяют согласно закону Ньютона—Рихмана [c.175]

Однако уменьшение а при увеличении не означает, что при этом уменьшается и q . Согласно закону Ньютона — Рихмана q = aM и в то же время а = сМ о. . Таким образом, в рассматриваемом случае [c.273]

При химических реакциях теплоотдачу описывают преобразованным законом Ньютона—Рихмана [c.357]

Замена в законе Ньютона—Рихмана температур энтальпиями позволяет учесть основное влияние химических реакций на процесс теплоотдачи. При использовании уравнения (15-10) значения коэффициентов теплоотдачи в первом приближении можно брать из формул для течений без химических реакций. Конечно, при наличии химических превращений могут измениться и значения коэффициентов теплоотдачи, так как соответственно изменяются поля температур, скорости и концентраций, однако Влияние последних. факторов не столь значительно, как влияние тепловых эффектов реакций. Уравнение (15-10), по-видимому, дает наилучшие результаты, когда выполняются какие-либо из трех ранее отмеченных частных случаев. [c.357]

Запись закона Ньютона—Рихмана в форме (15-11) является наиболее общей по сравнению с ранее использованными. [c.358]

С другой стороны для этого же элемента поверхности закон Ньютона—Рихмана записывается в виде [c.45]

Теплоотдача. Когда температура поверхности пластины и температура набегающего потока различны, между поверхностью и потоком теплоносителя (жидкостью пли газом) происходит процесс теплообмена. Согласно закону Ньютона—Рихмана [c.72]

В практических расчетах теплоотдачи используют закон Ньютона — Рихмана, устанавливающий пропорциональность теплового потока Q от жидкости к стенке (или наоборот) разности температур между ними АГ и величине поверхности теплообмена 5 Q = aA7 5. [c.115]

В качестве простейшего соотношения, связывающего плотность теплового потока на границе тела и температуры поверхности тела и окружающей среды, т. е. жидкости или газа принимается закон Ньютона — Рихмана [c.192]

Плотность конвективного теплового потока Цк может быть определена по закону Ньютона — Рихмана [c.26]

Используя законы Ньютона — Рихмана и Стефана — Больцмана, из завпсимости (1-20) имеем [c.26]

В целях простоты задачи по определению температурного поля в твердом теле примем допущение об одномерном распределении тепла в направлении оси х (рис. 2-24) и о постоянстве теплофизических параметров твердого тела Кроме того, если теплообмен радиацией привести к форме закона Ньютона — Рихмана, то граничное условие (2-93) упрощается. Система уравнений теплообмена в твердом теле примет вид при т1>0 [c.88]

Основной величиной, подлежащей опытному исследованию, в конвективном теплообмене является коэффициент теплоотдачи. Для определения коэффициента теплоотдачи применяются методы стационарного теплового потока и регулярного теплового режима. В методе стационарного теплового потока используется закон Ньютона—Рихмана [c.151]

При движении газа с большой скоростью теплоотдача выражается по обобщенному закону Ньютона — Рихмана. В него входит разность между действительной и адиабатической температурами стенкн [c.178]

Согласно закону Ньютона—Рихмана тепловой поток в процессе теплоотдачи пропорционален площади поверхности теплообмена F и разности температур Поверхности и жидкости [c.67]

При ламинарном течении теплота от охлаждающейся в пограничном слое жидкости переносится поперек потока теплоносителя к поверхности пластины только за счет теплопроводности. При этом плотность теплового потока по толщине пограничного слоя неодинакова на внешней границе <7=0, ибо дальше жидкость не охлаждается и не отдает теплоты по мере приближения к поверхности значение q возрастает. Для качественного анализа можно предположить, что плотность теплового потока д по всей толщине Еограничного слоя такая же, как и у поверхности. Это условие соответствует задаче о переносе теплоты теплопроводностью через плоскую стенку (пограничный слой толщиной бт с температурами и на поверхностях). Согласно решению (8.11) 4Г А-(/ж— с)/бт. Сравнивая это выражение с законом Ньютона— Рихмана (9.2), получим для качественных оценок [c.82]

Согласно закону Ньютона — Рихмана тепловой поток lQe, Вт, от жидкости к элементу поверхности соприкасающегося тела dF (или от [c.125]

Если решена задача нахождения зависимости t(x) при заданных а(лс) и t (x), то из закона Ньютона — Рихмана можно легко определить и распределение дс(х). В частном случае а = onst и с = onst имеем [c.174]

Поскольку при 9 = onst температура t является линейной функцией X, линейно изменяется и t - В более общем случае, когда а=и х) и q — q x), из закона Ньютона—Рихмана и уравнения <6-17) получаем . [c.174]

В рассматриваемых случаях тепло- и масоотдача идут одновременно. Для расчетов теплоотдачи используют закон Ньютона—Рихмана [c.336]

Большинство промышленных печей для пайки — высокотемпературные, в них большую роль играет передача теплоты паяемыА изделиям конвекцией и излучением. Теплообмен зависит от температуры процесса, геометрии рассматриваемой системы и теплофизических характеристик участвующих в теплообмене тел. При расчетах теплоотдачу (конвективны теплообмен) в печах определяют по закону Ньютона—Рихмана [c.136]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...