Закон трения Ньютона

Связь между напряжениями и скоростями деформации, как уже указывалось, устанавливается законом трения Ньютона. [c.65]

Выражение (1.15) составляет содержание закона трения Ньютона. [c.11]

Динамический коэффициент вязкости является коэффициентом пропорциональности в выражении закона трения Ньютона [c.12]

И представляет собой уравнение Навье — Стокса для несжимаемой жидкости, подчиняющейся закону трения Ньютона. [c.276]

При этом закономерности, определяющие развитие динамического пограничного слоя в жидком металле остаются теми же, что и в других жидкостях, подчиняющихся закону трения Ньютона. Закономерности же теплообмена в жидких металлах существенно меняются. [c.163]

Уравнения движения невязкой жидкости были составлены Л. Эйлером. Навье и Стокс обобщили эти уравнения на случай течения жидкости, подчиняющейся закону трения Ньютона. [c.26]

Согласно закону трения Ньютона, касательное напряжение [c.128]

Уравнение (12-30) ио крайней мере в пределах ламинарного подслоя должно согласовываться с (12-16), полученным вне связи с законом трения Ньютона. Такое согласование возможно при [c.408]

Зависимость (1.5) называют законом трения Ньютона. Она была позднее экспериментально обоснована профессором Н. П. Петровым. Течения большинства жидкостей, используемых в гидравлических системах, подчиняются закону трения Ньютона, и их называют ньютоновскими жидкостями. Однако следует иметь в виду, что существуют жидкости, в которых закон (1.5) в той или иной степени нарушается. Такие жидкости называют неньютоновскими. [c.10]

Как было отмечено в подразд. 4.2, ламинарное течение является струйным течением без перемешивания жидкости. При этом в жидкости возникает трение, вызванное ее вязкостью. Теория ламинарного течения основывается на законе трения Ньютона [см. формулу (1.5), рассмотренном в подразд. 1.3.2. [c.25]

Если жидкость движется параллельными слоями вдоль оси х, т. е. наблюдается деформация чистого сдвига, то касательные напряжения между слоями могут быть описаны законом трения Ньютона [c.139]

Закон трения Ньютона записан для движения простейшего вида и, следовательно, простейшего вида деформации частиц жидкости. В общем случае, при рассмотрении произвольного движения жидкости необходимо обобщение закона трения. Если продолжать аналогию с теорией упругости, то такое обобщение соответствует переходу от закона Гука для простого растяжения к обобщенному закону Гука при сложном напряженном состоянии. [c.139]

Обобщение закона трения Ньютона выполнено Стоксом, причем в предположении, что трение пропорционально соответствующим скоростям деформации. Скорости деформации и напряжения можно выразить, как показано в гл. 1, соответствующими тензорами. [c.139]

Эта запись представляет обобщенный закон трения Ньютона. Вязкие несжимаемые жидкости, которые подчиняются этому закону, называют ньютоновскими жидкостями. К ньютоновским жидкостям принадлежат такие технически важные жидкости, как вода, масло, воздух и т. д. Однако встречаются жидкости (например, в химическом производстве), которые не подчиняются этому закону. [c.140]

В ламинарном пограничном слое справедлив закон трения Ньютона, поэтому касательные напряжения на стенке находятся по формуле (6.1) ди [c.156]

Кривой течения называют зависимость между касательными напряжениями и градиентом скорости в плоском одномерном, ламинарном, изотермическом потоке, когда скорость W меняется только по нормали к направлению течения. У жидкостей, подчиняющихся закону трения Ньютона, в рассматриваемых условиях [c.597]

Замечание. Закон связи между тензором напряжений и тензором скоростей деформаций, который мы установили исходя из закона трения Ньютона, имеет вид (2.27). Жидкости, которые подчиняются этому закону, называются ньютоновскими жидкостями. Однако существуют жидкости, которые не подчиняются закону Ньютона. Приведем примеры. [c.77]

В этой главе будем рассматривать вязкую жидкость, для которой связь тензора напряжений с тензором скоростей деформаций дается формулами (2.28) гл. VI, установленными на основе закона трения Ньютона. Будем предполагать, что жидкость подчиняется закону теплопроводности Фурье (см. (4.1) гл. VI). Будем рассматривать жидкости без внутреннего момента. Й этом случае уравнение моментов (учитывая, что пн = т 0 удовлетворяется автоматически. [c.86]

Величина называется коэффициентом внутреннего трения жидкости, или коэффициентом вязкости, или, наконец, просто вязкостью . На существование соотношения (1) первое указание имеется у Ньютона, и поэтому оно часто называется законом трения Ньютона. [c.143]

Обращаясь к закону трения Ньютона т = I что производная отрицательна, находим [c.29]

Если касательные напряжения определяются законом трения Ньютона (так называемое вязкое трение), то условие [c.219]

Нередко при гидротранспорте приходится иметь дело с мелкодисперсными материалами, обладающими специфическими физическими и физикохимическими свойствами. При разбавлении в воде эти материалы образуют вязко-пластические (структурные) среды (глинистые, цементные и меловые растворы, илистые, торфяные, тонкодиспергированные угольные гидромассы и т. п.), не подчиняющиеся закону трения Ньютона. [c.769]

Обращаясь к закону трения Ньютона принимая во внимание, [c.29]

Неньютоновские жидкости образуют чрезвычайно широкий класс разнообразных материалов, единственными общими свойствами которых являются их текучесть и отклонение от закона трения Ньютона. Поэтому невозможно заниматься механикой неньютоновских жидкостей, не отдав нредночтения одному из двух возможных подходов либо анализу специального классажидкостей, обладающих общим типом механического поведения, либо рассмотрению лишь основ неньютоновской гидромеханики, которые в известной степени можно применять ко всем жидкостям. В этой книге мы предпочли второй путь и лишь в последних двух главах попытались дать представление о тех подходах, которые можно было бы выбрать для решения актуальных задач, касающихся некоторых специальных материалов. [c.7]

Величина i, аналогичная кс эффициен у сдвига в твердых телах и характеризующая сопрэтивляемЬсть жидкости сдвигу, называется динамической или абсолютной вязкостью. На существование соотношения (В.25) первое указание имеется у Ньютона, и потому оно называется законом трения Ньютона. [c.20]

Если касательные напряжени определяются законом трения Ньютона, то [c.312]

В нефтяной и газовой промышленности применяются жидкости, не подчиняющиеся закону трения Ньютона х= у.дтх1ду) это вязкопластичные жидкости, для которых напряжение сдвига определяется по уравнениям [c.304]

Выразим S по закону трения Ньютона S = ц dwjdy и принимая ц -динамическую вязкость, Н с/м , постоянной, получим [c.118]

Согласно закону трения Ньютона в его простейшей записи (6.1) напряжения, вызванные вязкостью жидкости, пропорциональны скорости деформации. При рассмотрении произвольного пространственного движения вязкой несжимаемой жидкости также полагают, что напряжения, вызванные вязкостью, пропорциональны соответствующим скоростям деформации (тензор вязких напря- кений пропорционален тензору скоростей дефор.маций) [c.140]

Ламинарные течения лгидкости описываются уравнениями Навье—Стокса (6.4), в которых используется закон трений Ньютона (6.1). Турбулентные течения описываются уравнениями Рейнольдса (7.11) и из них следует, что турбулентное трение возникает при турбулентных пульсациях. Однако уравнения Рейнольдса не содержат закона турбулентного трения, т. е. связи между распределением скорости и величиной трения. Поэтому система уравнений не замкнута и для решения ее необходимо дополнить законом трения. [c.164]

Существует более строгое обоснование г ипотезы для обобщенного закона трения Ньютона, но оно требует хорошего знания ген.чорного исчисления, которое не входит в программу высшей математики для большинства машиностроительных специальностей [c.44]

По теории подобия роторных гидромашин, разработанной В. В. Мишке [53, 57], в этих гидромашинах имеются три вида потерь энергии объемные — на утечки (по закону Пуазейля (5.Г)), механические — на жидкостное трение (по закону трения Ньютона (1.4)) и механические — на сухое трение (по закону трения Кулона). Каждая из этих потерь для данной гидромашинй оценивается постоянным безразмерным коэффициентом соответственно ку, кж и к-ер, которые определяются опытным путем. [c.228]

Пример 2. Модель вязкой жидкости неприменима для описания течений разреженных газов. Степень разреженности газа и область применимости модели вязкой жидкости к газам определяются величиной числа Кнудсена Кп = Ь, где I — средняя длина свободного пробега молекул, Ь — характерный размер тела. Для слаборазреженных газов //L <С 1, коэффициенты вязкости ц и теплопроводности к пропорциональны I и закон трения Ньютона верен с точностью до членов порядка Кп . Следующее приближение на этом пути (приближение Барнетта) дает один из простейщих примеров неньютоновской жидкости. В этом приближении [c.77]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...