Теплообмен по закону Ньютона

Предположим, что на внешней поверхности цилиндрической стенки при / = / 2 происходит теплообмен по закону Ньютона, тогда [c.54]

Если температура среды изменяется по закону простого гармонического колебания, то между поверхностью полуограниченного тела и средой происходит теплообмен по закону Ньютона (граничное условие третьего рода), т. е. [c.147]

Если через эти поверхности осуществляется теплообмен по закону Ньютона, то граничные условия запишем в виде [c.103]

Допущения 2, 4, 6, 7 позволяют представить тепловую модель в виде однородного анизотропного параллелепипеда с равномерно распределенным стоком энергии по четырем его граням на границах происходит теплообмен по закону Ньютона. Температурное [c.170]

В дальнейшем теплообмен тела, механизм которого описывается соотношением (2-2-11), будем называть теплообменом по закону Ньютона. [c.102]

На грани пластины д = 1 происходит теплообмен по закону Ньютона. [c.49]

Постановка задачи. Рассмотрим такую же задачу, но при отсутствии тепловой изоляции боковой поверхности, т. е. между боковой поверхностью стержня и окружающей средой происходит теплообмен по закону Ньютона. Температура среды, окружающая боковую поверхность стержня, принимается постоянной и равной начальной температуре его. [c.186]

Постановка задачи. Дана неограниченная пластина при температуре Го = О отсчет температуры производим от температуры тела). В начальный момент времени (х = 0) действуют мгновенные симметрично расположенные источники тепла при лг = XI —Я < х< +7 ) силой Qз на единицу площади (источники тепла действуют вдоль плоскостей + 1 и —х- . Между противоположными поверхностями пластины (+ и —Я) и окружающей средой происходит теплообмен по закону Ньютона граничное условие третьего рода). Требуется найти распределение температуры по толщине пластины в любой момент времени. [c.351]

Если между боковой поверхностью цилиндра и окружающей средой (Гс = 0) происходит теплообмен по закону Ньютона, то решение будет иметь вид [c.358]

В качестве примера рассмотрим задачу теплопроводности для тела, занимающего полупространство 0<ж< < , плотность или теплоемкость которого возрастает линейно с удалением от поверхности д = О, на которой происходит теплообмен по закону Ньютона. Требуется определить [c.548]

Если задано условие (2.72) при [х = 1 (теплообмен по закону Ньютона вида /(0) + со(0) = 6о), то получим = 0 формулы (2.153), [c.79]

Возьмем в качестве примера неограниченную плоскую пластину, имеющую начальную температуру to и помещенную в момент Т = О в среду с постоянной температурой tf. На границах пластины происходит теплообмен по закону Ньютона. Так как задача симметрична, то примем толщину пластины 25 (5 существенно меньше остальных размеров пластины) и поместим ось х в центре пластины (рис. 9.1). [c.428]

В случае граничных условий второго рода (зажигание при постоянном тепловом потоке) или граничных условий третьего рода (теплообмен с внешней средой по закону Ньютона) с ростом времени возрастает температура поверхности реагента (рис. 6.7.5) и функция 0щ (т) при некотором значении т = т, которое тоже целесообразно назвать временем прогрева, имеет точку перегиба. [c.286]

В связи с тем, что теплоотдача в реальном тормозе представляет собой сложный процесс, при котором происходит теплообмен с окружающей средой и теплопередача в детали, соприкасающиеся с фрикционными элементами, при расчете 1Йр целесообразно пользоваться усредненными значениям а. Усредненное значение коэффициента теплоотдачи в предположении, что она происходит по закону Ньютона, может быть определено при аппроксимации экспериментальной кривой охлаждения элемента, нагретого до установившейся температуры с помощью функции ( в о = 0) (рис. 7) [c.194]

В самом простом случае ( = 0), когда теплообмен частицы с кладкой отсутствует (Т = Тк), а взаимодействие частицы с окружающей средой происходит по закону Ньютона, уравнение [c.381]

Примем, что на внешней границе канала, в котором течет теплоноситель, происходит теплообмен с окружающей средой, имеющей стационарную температуру по закону Ньютона [c.81]

Граничное условие третьего рода соответствует заданию температуры окружающей среды, и закона теплообмена между поверхностью тела и средой. В данной главе будем считать, что температура со временем не изменяется, а теплообмен между телом и средой происходит по закону Ньютона [c.106]

Решение этой задачи приведено в монографии автора [2-18]. Если теплообмен между поверхностью пластины (х = — j) происходит по закону Ньютона = а[Гс—Г т)], то температура на границе соприкосновения пластин (х=0) и на поверхности (Jti = —J i) определится из графиков рис. 2-9, 2-10. Графики получены для случая, когда Xj- o и для разных значений (х [c.157]

Оно соответствует теплообмену на поверхности по закону Ньютона, Прим. ред.) [c.300]

В инженерных расчетах реальную массивную загрузку чаще всего представляют в виде тела простой формы — параллелепипеда или цилиндра, и рассматривают, как отмечалось выше, одномерную модель процесса нагрева. Принимают также, что теплообмен между загрузкой и печью с заданной температурой происходит по закону Ньютона [c.93]

Наконец могут быть заданы граничные условия, соответствующие теплообмену с окружающей средой по закону Ньютона (граничное условие третьего рода) [c.48]

Со стороны наружной поверхности покрытия происходит теплообмен с внешней средой по закону Ньютона (в нелинейной формулировке) [c.288]

Тепловой поток при конвективном теплообмене между теплоносителем и стенкой определяется по закону Ньютона — Рихмана [c.93]

Рассмотрим неоднородную пластинку с прямолинейной анизотропией толщиной 26, имеющую в каждой точке плоскость тепловой и упругой симметрии, к которой нормальна ось 2, Пластинка нагревается произвольно распределенными по ее объему источниками тепла х )( х, у, г, т) и внешней средой, теплообмен с которой через поверхности г-- 6 и цилиндрическую поверхность 5 осуществляется по закону Ньютона. Предполагаем, что физико-меха-нические характеристики пластинки — функции декартовых координат X, у, г. В этом случае температура пластинки i(x, у, 2, т) [c.22]

На рис. 2.4 приведено аналогичным образом полученное в [11] распределение дисперсии применительно к парогенерирующей трубе, на одной поверхности которой заданы пульсации температуры с корреляционной функцией (2.29), а на поверхности Х=0 происходит теплообмен по закону Ньютона (тем-ь .й8аащщ 5щцщщгелуус0э фициент теплоотдачи постоянны). [c.17]

Если через область у к поверхности д = О осуществляется теплообмен по закону Ньютона с внешней средой температуры tQ а за пределами этой области поверхность л = 0 теплоизолиро- вана, решение задачи получим из (3.159), (3.160) при В 1 = 0 в виде [c.136]

Д. В. Грилицкий, Р. Д. Кульчицкий-Жигайло приняли [22], что в условиях предыдущей задачи вне площадки контакта между поверхностями соприкасающихся тел и внешней средой осуществляется теплообмен по закону Ньютона, а тепловой контакт между телами является неидеальным. Последнее предположение привело к качественно новому результату. Именно, если тела, составляющие пару трения, изготовлены из материалов с различными физико-механическими свойствами, то в области контакта имеет место скачок температуры, который уменьшается с ростом коэффициента контактной термопроводимости. Кроме того, при неограниченном увеличении прижимающей силы Р установлено существование предельной (критической) величины радиуса зоны контакта, определяе- [c.478]

В работе Д. В. Грилицкого, Б. С. Окрепкого [23] исследуется осесимметричный термоупругий контакт вращающегося жесткого цилиндра конечной длины (штампа) и упругого слоя толщины Н, покоящегося на недеформируемом основании. Штамп имеет плоскую подошву, радиус которой постоянен и равен а. Предполагается, что на площадке контакта выделяется тепло, количество которого пропорционально коэффициенту трения, скорости вращения и нормальному контактному напряжению. ]У1ежду свободными поверхностями изучаемой системы тел и окружающей средой происходит теплообмен по закону Ньютона. Предложен способ определения контактного напряжения и температурных полей в соприкасаемых телах. Установлена сильная зависимость этих характеристик от коэффициента термической проводимости и термоконтактного критерия (1), что коррелирует с результатами М. В. Коровчинского, изложенными выше. [c.479]

В статье Д. В. Грилицкого, П. П. Краснюка [21] рассматривается динамическая контактная задача по определению стационарных вертикальных термоупругих колебаний и температурных полей в системе двух весомых плоскопараллельных слоев, находящихся под действием гармонической нормальной нагрузки F(t) (Pj антиплоское движение по поверхности нижнего с постоянной малой скоростью, за счет чего в плоскости контакта происходит тепловыделение от трения (коэффициент трения / = onst). Считается, что тепловой контакт тел неидеален, а между внешними поверхностями слоев и окружающей средой с нулевой температурой происходит теплообмен по закону Ньютона. [c.481]

Определенный интерес представляют следующие граничные условия теплообмена на одной нз поверхностей стенкп температура изменяется по известному закону, а на второй — происходит теплообмен по закону Ньютона, причем температура среды либо постоянна, либо изменяется по линейному закону теплообмен с двух сторон происходит по закону Ньютона, но с различными критериями Био. [c.46]

Тепловой режим тормозов 290,299 Теплообмен по закону Ньютона 268 Термодинамическая совместимость 309 Термопластичные материалы 353 Терморегулирование 335 Топография поверхности 25,28 Трансляционные сдвиги 322 Трение качения 121, 131, 134 Трибополимеризация 353, 542 [c.575]

Постановка задачи. Имеется неограниченный цилиндр. В начальный момент времени действует мгновенный источник тепла силой (дж1м) на единицу длины цилиндрической поверхности г = г . Между поверхностью цилиндра и окружаюи ей средой происходит теплообмен по закону Ньютона. Требуется найти распределение температуры и среднюю температуру в любой момент времени. [c.356]

Рассмотрим задачу расчета нестационарного одномерного температурного поля в неограниченной пластине толш,иной /. В пластине распределен источник теплоты, имеющий объемную плотность мощности q,Ax). Поверхность пластины х О теплоизолирована, а на поверхности х ------ I происходит теплообмен со средой по закону Ньютона. Начальное распределение температуры равномерное, и эта температура отлична от температуры среды. При такой постановке задачи уравнение теплопроводности и краевые условия имеют вид 1311 [c.51]

Большинство промышленных печей для пайки — высокотемпературные, в них большую роль играет передача теплоты паяемыА изделиям конвекцией и излучением. Теплообмен зависит от температуры процесса, геометрии рассматриваемой системы и теплофизических характеристик участвующих в теплообмене тел. При расчетах теплоотдачу (конвективны теплообмен) в печах определяют по закону Ньютона—Рихмана [c.136]

Г. Теплопередача на поверхности линейна или происходит теплообмен < Л13лучениемъ по закону Ньютона. [c.26]

Рассмотрим неоднородную тонкую пластинку толш,иной 26, которая обладает тепловой и упругой цилиндрической анизотропией и имеет в каждой точке плоскость тепловой симметрии, нормальную к оси анизотропии г. Пластинка нагревается произвольно распределенными по ее объему источниками тепла плотности хЮ( г, ф, 2, т) и внешней средой, теплообмен с которой через поверхности 2 = осуществляется по закону Ньютона. В этом случае нестационарное температурное поле определяем из уравнения теплопроводности [81] [c.38]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...