Ньютона закон напряжения сдвиг

По закону Ньютона напряжение сдвига т в слое жидкости пропорционально градиенту скорости dv/dh v — скорость h — толщина слоя жидкости) т= [c.143]

Простейшим телом, поведение которого описывается линейным реологическим соотношением, является вязкая жидкость. Согласно закону Ньютона касательные напряжения, возникающие в такой жидкости, пропорциональны не деформации сдвига (как у гуковского тела), а скорости деформации сдвига [c.754]

В вязкой жидкости возможны как нормальные напряжения, так и напряжения сдвига. Нормальные напряжения обусловливаются наличием сил давления, а напряжения сдвига вызываются трением между слоями жидкости, двигающимися с различной скоростью. Напряжения сдвига, или касательные напряжения, в жидкости зависят от градиента скорости. По закону Ньютона [c.26]

Вязкость определяется законом Ньютона, согласно которому в каждой данной точке текущей жидкости напряжение сдвига т прямо пропорционально его скорости Z) [c.88]

Жидкости, которые при своем течении подчиняются закону Ньютона, называются ньютоновскими жидкостями. Их течение является ламинарным. Вязкость или отношение напряжения сдвига к скорости сдвига для ньютоновских жидкостей есть величина постоянная. Большинство жидкостей для гидравлических систем в условиях обычных температур, давлений и скоростей течения ведет себя почти так же, как ньютоновские жидкости. Однако по мере того как скорость течения возрастает, отношение напряжения сдвига к скорости сдвига в некоторой критической точке резко снижается. Эта точка отмечает переход от ламинарного течения, при котором жидкость следует закону Ньютона, к турбулентному течению, при котором жидкость больше не подчиняется этому закону. При турбулентном течении упорядоченное движение слоев жидкости параллельно направлению течения нарушается. Рейнольдс показал, что величина критической скорости, отделяющей вязкое течение от турбулентного, зависит от безразмерной величины, известной как число Рейнольдса [136] (см. главу III). [c.89]

Жидкости, подчиняющиеся закону Ньютона, называются ньютоновскими жидкостями . К ним, как правило, относятся также и смазочные масла. Ньютоновские жидкости характерны тем, что напряжение сдвига т в них является линейной функцией [c.14]

Различают вязкость динамическую, кинематическую и условную. Динамическая вязкость или коэффициент вязкости т] количественно характеризует сопротивление жидкости (газа) смещению ее слоев. По закону Ньютона в каждой данной точке текущей жидкости напряжение сдвига прямо пропорционально его скорости и [c.242]

Вязкое течение расплавов полимеров [93, 94] не подчиняется закону Ньютона — прямой пропорциональности между напряжением сдвига т и скоростью сдвига у. Часто зависимость т от у описывают степенной формулой [c.69]

При течении жидкой среды по каналам в ней происходит сдвиг слоев. Величина напряжений, возникающих между движущимися слоями, зависит от скоростей сдвига с юев. Математически это явление описывается законом Ньютона, по которому напряжение сдвига т между слоями, направленное перпендикулярно к поверх-, ности их, прямо пропорционально скоростям сдвига у [c.16]

Воспользуемся теперь законом жидкостного трения Ньютона, согласно которому касательное напряжение, возникающее в слое жидкости, пропорционально угловой скорости деформации сдвига этого слоя. Для плоскопараллельного движения закон Ньютона имеет вид [c.186]

Вязкость — это способность жидкости сопротивляться сдвигу. Различают динамическую (ц) и кинематическую (v) вязкости. Первая входит в закон жидкостного трения Ньютона, выражающий касательное напряжение т через поперечный градиент скорости dv/dt [c.6]

Если жидкость движется параллельными слоями вдоль оси х, т. е. наблюдается деформация чистого сдвига, то касательные напряжения между слоями могут быть описаны законом трения Ньютона [c.139]

Вязкость жидкости (внутреннее трение) — важнейшее свойство, проявляющееся при относительном движении ее частиц. Различают объемную Цу и сдвиговую (тангенциальную) ц вязкости. Объемная вязкость проявляется при сжатии жидкости, вызывая сдвиг фаз между объемной деформацией и давлением, рассеяние энергии при упругих колебаниях она изучена недостаточно и обычно при технических расчетах не учитывается. Сдвиговая вязкость ц (в дальнейшем просто вязкость) обусловлена силами внутреннего трения между взаимно перемещающимися частицами жидкости. Возникающие при этом касательные напряжения т, Па, определяются законом Ньютона — Петрова [c.26]

Трение в подшипнике обусловлено напряжением вязкого сдвига в смазочном слое т, которое определяется из закона Ньютона [c.19]

Гипотеза Ньютона о линейной связи между тангенциальным напряжением и скоростью сдвига оказалась очень удобным приближением, справедливым для абсолютного большинства низкомолекулярных жидкостей, но при рассмотрении реологических свойств жидкостей, склонных к структурообразованию (суспензий, эмульсий, растворов полимеров, красок, тяжёлых нефтей , глинистых растворов и т.д.), были обнаружены многочисленные отклонения от закона Ньютона. Такие жидкости называются неньютоновскими, и для них [c.91]

В нефтяной и газовой промышленности применяются жидкости, не подчиняющиеся закону трения Ньютона х= у.дтх1ду) это вязкопластичные жидкости, для которых напряжение сдвига определяется по уравнениям [c.304]

Следовательно, в отличие от закона Ньютона—Петрова (4.2) напряжение сдвига загущенных Л1асел будет описываться уравнением [c.116]

Эти выражения определяют неоднородность полей градиентов скорости и напряжений сдвига в зазоре ротационных вискозиметров. Наличие неоднородности напряженного состояния несущественно для обработки результатов вискозиметрическнх испытаний в случае материалов, подчиняющихся закону Ньютона, но оно чрезвычайно усложняет обработку вискозиметрических [c.139]

Изучением реологических свойств сред, обладающих вязкостью и пластичностью, впервые начали заниматься Т. Шведов 101], Е. Бингам и X. Грин (Н. Green) [83], М. Рейнер [69,70], Г. Скотт-Блэр [103], М. Воларович [105]. Ими экспериментально изучалось поведение таких сред, как, например, масляные краски, глина, суспензии торфа, пищевые массы, для случаев чистой деформации сдвига. Было установлено, что течение таких сред начинается только с того момента, когда касательное напряжение т в точках среды достигает некоторой определенной величины, которая была названа предельным напряжением сдвига tq или пределом текучести. При дальнейшем увеличении касательного напряжения движение этих сред происходило в соответствии с законом вязкого трения Ньютона. [c.44]

Неньютоновские (бингемовские) жидкости. Гипотеза И. Ньютона относительно сил трения не может быть применена к коллоидным растворам и пластическим жидкостям, вязкость которых зависит не только от температуры или в отдельных случаях от давления. Движение этих жидкостей осуществляется лишь после преодоления некоторого предельного значения напряжения сдвига, которое не зависит от градиента скорости по нормали. Для этих особых случаев обычно принимают закон трения с учетом начального напряжения [c.20]

Механическая прочность, а также прокачиваемость ПСМ зави сят от предела текучести. Под последним понимают напряжени< сдвига, при котором начинается течение смазочного материала При более низком напряжении сдвига ПСМ по деформации напоминает упругое твердое тело его текучесть очень мала. При высоких градиентах скорости сдвига свойства ПСМ приближаются ъ жидкости. В отличие от большей части обычных смазочных масе/. пластичные смазочные материалы не подчиняются закону Ньютона о течении вязкой жидкости. Коэффициент вязкости ПСМ при данной температуре зависит от напряжения сдвига. Кажущуюся вязкость ПСМ определяют как отношение напряжения сдвига к скорости сдвига при данной величине сдвига и температуре. [c.54]

Если область пластичности граничит с упругой областью, то возникает вопрос об условиях на этой границе. В соответствии с третьим законом Ньютона вектор напряжения, действующий на границу, непрерывен. Пусть в рассматриваемом процессе граница пластической области движется - это происходит, например, при нагружении тела с фиксированной трещиной, когда пластические области расширяются, или при росте трещины, сопровождающемся движением пластической области. Тогда непрерывно перемещение на границе, а следовательно, непрерывны и деформации, определяющие удлинения и сдвиг в граничной поверхности. Что касается других компонент тензора напрялсе-ний, от которых не зависит упомянутый вектор, и компонент тензора деформаций, не связанных с указанной деформацией граничной поверхности, то они, вообще говоря, не обязаны быть непрерывными. В дальнейшем, однако, будем полагать, что (если это не противоречит конкретным условиям задачи) все компоненты напряжений и деформаций на границе между упругой и пластической областями непрерывны. [c.98]

Тангенциальная вязкость, которая в дальнейшем будет именоваться просто вязкостью, обусловлена силами внутреннего трения между взаимно перемещающ,имися слоями жидкости. Согласно современным представлениям, на основе которых в работе [17] создана молекулярно-кинетическая теория вязкости, молекулы жидкости временно соединяются в небольшие агрегаты, напоминающие кристаллическую решетку, но не имеющие правильной формы. Агрегаты меняют положение одно относительно другого, а молекулы жидкости в своем тепловом движении совершают колебания относительно своего оседлого положения. Некоторым молекулам удается случайно набрать необходимую энергию V и вырваться из окружения, переселившись в другое место. При ламинарном движении поток жидкости может быть представлен как движение отдельных тонких слоев, перемещающихся друг относительно друга, Переход отдельных молекул вследствие молекулярного движения из слоя в слой вызывает возникновение сил трения между слоями. Возникающие при этом тангенциальные напряжения т определяются законом Ньютона-Петрова. Сила Р,, сопротивления сдвигу одного слоя жидкости относительно другого равна [c.99]

Соотношения гидродинамики вязкой жидкости [1] основываются на законе Ньютона, утверждаюш,ем, что в случае чистого сдвига скорость сдвига прямо пропорциональна соответствуюш,ему касательному напряжению [c.102]

Вязкостью называется обусловленная подвижностью молед ул способность жидкости или газа сопротивляться относительному сдвигу ее слоев. Если возникающие при сдвиге касательные напряжения подчиняются закону вязкого трения Ньютона, т. е. изменяются пропорционально скорости сдвига, то жидкости называются ньютоновскими. Существуют также неньютоновские жидкости, у которых касательные напряжения могут отличаться от нуля при равных нулю скоростях сдвига. Эти напряжения могут также зависеть от продолжительности процесса сдвига слоев жидкости. В последнее время для улучшения вязкостно-температурных свойств в некоторые жидкости, применяемые в гидросистемах, вводятся полимерные загустители. Вследствие этого действительная вязкость жидкости отличается от определяемой в обычных вискозиметрах тем больше, чем больше скорости относительного сдвига слоев. Такие жидкости могут только приближенно приниматься ньютоновскими. Для воздуха и газов закон вязкого трения Ньютона является справедливым. [c.175]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...