Закон вязкого трения Ньютона

Соотношение (71) выражает закон вязкого трения Ньютона в простейшем виде дифференцируя (71), получим [c.87]

Это известный обобщенный закон вязкого трения Ньютона. [c.27]

Основные дифференциальные уравнения сплошности (2.3), движения (2.12), (2.13) и (2.14) и энергии (2.51) выражают собой фундаментальные законы сохранения массы импульса (количества движения) и энергии. Кроме того, эти уравнения содержат подтверждаемые экспериментом гипотезы — закон вязкого трения Ньютона и закон Фурье. [c.26]

Поскольку турбулентная вязкость вводится на основе формального использования закона вязкого трения Ньютона для турбулентного потока (см. 52), имеем следующие формулы для вязкости [c.371]

Оценку для силы вязкого трения / тр получаем на основе закона вязкого трения Ньютона (см. 38) [c.395]

Вязкость. Все реальные жидкости обладают вязкостью между частицами или слоями, движущимися с различными скоростями, всегда возникает сила внутреннего трения, противодействующая движению. Согласно закону вязкого трения Ньютона эта сила, отнесенная к единице поверхности, пропорциональна изменению скорости в направлении нормали к этой поверхности [c.35]

Поток, обтекающий пластину, оказывает на нее определенное динамическое воздействие, Последнее проявляется в ферме силы, приложенной к поверхности пластины и направленной по касательной к ней в сторону движения жидкости. Такая касательная сила, отнесенная к единичной поверхности пластины, называется касательным напряжением и определяется согласно закону вязкого трения Ньютона как [c.66]

Вязкость. Все реальные жидкости обладают вязкостью между частицами или слоями, движущимися с различными скоростями, всегда возникает сила внутреннего трения, противодействующая движению. Согласно закону вязкого трения Ньютона эта касатель- [c.37]

В простейшем случае прямолинейного слоистого течения связь между касательным напряжением т и производной скорости и по нормали определяется законом вязкого трения Ньютона [c.9]

При движении вязкой ньютоновской жидкости по круглой трубе в соответствии с законом вязкого трения Ньютона (1.9) касательное напряжение т пропорционально градиенту скорости и г ), т.е. [c.203]

В уравнениях (3.94) и (3.95) в качестве специальных законов переноса используются обобщенный закон вязкого трения Ньютона (см. п. 1.5.1) и закон теплопроводности Фурье (3.5). [c.204]

На твердой стенке (внутренняя поверхность трубы) скорости, в том числе и пульсационные, равны нулю. Вблизи Твердой стенки находится весьма тонкий слой, толщину его обозначим бв (на рис. 6.5 размер бв непропорционально увеличен). В этом слое преимущественное влияние имеют касательные напряжения, рассчитываемые по закону вязкого трения Ньютона (1.12). Поэтому рассматриваемый слой назван в я 3 к и м подслоем потока. [c.119]

До сих пор речь шла о жидкостях, подчиняющихся закону вязкого трения Ньютона и называемых ньютоновскими. Однако есть жидкости (некоторые типы нефтей, буровые растворы, клеи и др.), которые этому закону не подчиняются. Такие жидкости называют неньютоновскими. Их изучением занимается наука реология. [c.16]

Природа процесса конвективного теплообмена состоит в переносе теплоты за счет конвекции жидкости и теплопроводности в ней. К физическим законам, которые управляют этим процессом, относятся закон сохранения энергии, основной закон динамики, закон сохранения массы (принцип неразрывности жидкости), а также закон теплопроводности Фурье и закон вязкого трения Ньютона. Процесс, подобный данному, должен иметь ту же физическую природу и подчиняться тем же законам — он, как и натурный процесс, должен быть процессом конвективного теплообмена. [c.230]

Сила вязкости приложена к поверхности частицы и определяется законом вязкого трения Ньютона [c.233]

В соответствии с законом вязкого трения Ньютона производ- [c.237]

НИИ с обобщенным законом вязкого трения Ньютона и законом теплопроводности Фурье, Найденные таким образом уравнения называются уравнением неразрывности, уравнениями движения и уравнением энергии. Эти уравнения, дополненные зависимостями физических свойств жидкости от температуры и давления, составляют замкнутую систему уравнений, описывающую процесс конвективного теплообмена и движения жидкости. Решение этой системы уравнений в сочетании с краевыми условиями позволяет определить зависимости (1-1) или (1-2). [c.6]

Коэффициент пропорциональности в законе вязкого трения Ньютона называется динамической вязкостью. [c.175]

Касательные напряжения в потоке рабочей среды можно найти, подставив зависимость (11.26) в закон вязкого трения Ньютона [c.264]

Уравнения переноса массы и тепла при ламинарном и турбулентном течениях однофазных или двухфазных теплоносителей в каналах выводятся из основных законов физики сохранения массы, сохранения энергии, вязкого трения Ньютона, теплопроводности Фурье. Здесь и далее не будут затрагиваться вопросы переноса в жидкостях, законы трения в которых не подчиняются закону Ньютона (т = (Г ди ду). Уравнения неразрывности, движения и переноса тепла с учетом зависимости свойств от параметров теплоносителя образуют систему, представляющую основу для расчета полей скорости и температуры. Эта система является замкнутой для ламинарного режима течения. Для турбулентных режимов течения приходится прибегать к гипотезам или построению полуэмпирических моделей, позволяющих замкнуть систему уравнений. Для течений двухфазного потока, особенно в условиях кипения или конденсации, эмпирический подход до настоящего времени преобладает. [c.9]

Механизм возникновения вязкости обусловлен тем, что при течении вязкой жидкости вдоль твердой стенки скорость движения ее слоев в результате торможения потока различна, вследствие чего между слоями возникает сила трения. Величина этой силы (касательного напряжения) определяется из уравнения, выражающего закон жидкостного трения Ньютона [c.17]

Вязкость — физическое свойство реальных жидкостей, заключающееся в том, что между частицами или слоями жидкости, движущимися с различными скоростями, возникают силы трения, противодействующие движению. По закону вязкого трения, открытому Ньютоном, эта сила, отнесенная к единице поверхности, пропорциональна изменению скорости по нормали к этой поверхности [c.14]

На рис. 12-18 изображены профили характерных величин в процессе теплоотдачи при ламинарном течении жидкости в трубе. Давление в поперечном сечении трубы распределяется равномерно, оно изменяется лишь вдоль трубы по закону прямой линии (см. пример 12-1). Напряжение трения изменяется прямо пропорционально радиусу, на оси оно равно нулю, а на стенке, где имеет место прилипание жидкости, напряжение максимально. Профиль скорости связан с профилем напряжения трения законом вязкого треиия Ньютона, скорость ме-270 [c.270]

Задача теплопроводности при трении 251 Закон вязкого течения Ньютона 184 Законы динамики изнашивания 493, 524 Закон Майера (твердость по Майеру) 47 Замена трення скольжения трением качения 498 Защита фрикционного контакта 509, 510 [c.573]

Вязкость жидкости и газа. Вязкостью (внутренним трением) жидкости или газа называют их свойство оказывать сопротивление перемещению одной их части относительно другой. При этом возникает тангенциальная (касательная) сила Р, вызывающая относительный сдвиг слоев жидкости или газа и определяемая из закона вязкого течения Ньютона [c.228]

Основной закон вязкого трения — закон Ньютона (1687 г.) [c.128]

Аналогичным образом определяется сила взаимодействия электрических зарядов—закон Кулона, сила магнитного напряжения—закон Био—Савара, сила капиллярности—закон Вебера, сила трения между твёрдыми телами—закон трения Кулона, связь между напряжениями и деформациями в упругом теле—закон Гука, сила вязкого трения внутри жидкости— закон Ньютона и т. п. [c.24]

Окружная сила Т, противодействующая вращению вала, равна сумме сил вязкого сдвига масла в зазоре по всей окружности вала. По закону вязкого трения Ньютона при ламинарном течении сила Г пропорциональна поверхности сдвига (т. е. величине юИ), вязкости масла Т1, скорости сдвига и и обратно пропорциональна толщше /г масляного слоя. [c.342]

Профиль скорости легко получить из выражения (14.64). Для этого достаточно принять гипотезу о постоянстве турбулентного трения по толщине пограничного слоя Тт /(у) = onst. Подчеркнем, что речь идет о турбулентном трении, которое принимается постоянным в интервале бв.п г/ бт, где бв.п — толщина вязкого подслоя. В самом вязком подслое (см. рис. 14.9 область а) в связи с его малой толщиной [бв.п= (Ю ч--т-10 3)бт, см. пример 14.2] и преобладанием молекулярной вязкости обычно принимается прямолинейный профиль скорости, что по закону вязкого трения Ньютона дает T = onst и, следовательно, тс=Тв.п, где Тв.п — трение на границе между вязким подслоем и турбулентным ядром. В силу сказанного трение постоянно в интервале O i/ бт и равно трению на стенке Тс В этом случае для произвольного значения у из области турбулентного ядра бв.п У бт справедливо соотношение [c.365]

НЬЮТОНОВСКАЯ жидкость вязкая жидкость, подчиняющаяся при своел течении закону вязкого трения Ньютона. Для прямолинейного ламинарного течения этот закон устанавливает наличие линейной зависимости между касат. напряжением т в плоскостях соприкосновения слоёв жидкости и производной от скорости течения V по направлению нормали п к этим плоскостям, т. е. т = где т) — динамич. коэф. [c.371]

Изучением реологических свойств сред, обладающих вязкостью и пластичностью, впервые начали заниматься Т. Шведов 101], Е. Бингам и X. Грин (Н. Green) [83], М. Рейнер [69,70], Г. Скотт-Блэр [103], М. Воларович [105]. Ими экспериментально изучалось поведение таких сред, как, например, масляные краски, глина, суспензии торфа, пищевые массы, для случаев чистой деформации сдвига. Было установлено, что течение таких сред начинается только с того момента, когда касательное напряжение т в точках среды достигает некоторой определенной величины, которая была названа предельным напряжением сдвига tq или пределом текучести. При дальнейшем увеличении касательного напряжения движение этих сред происходило в соответствии с законом вязкого трения Ньютона. [c.44]

Вязкостью называется обусловленная подвижностью молед ул способность жидкости или газа сопротивляться относительному сдвигу ее слоев. Если возникающие при сдвиге касательные напряжения подчиняются закону вязкого трения Ньютона, т. е. изменяются пропорционально скорости сдвига, то жидкости называются ньютоновскими. Существуют также неньютоновские жидкости, у которых касательные напряжения могут отличаться от нуля при равных нулю скоростях сдвига. Эти напряжения могут также зависеть от продолжительности процесса сдвига слоев жидкости. В последнее время для улучшения вязкостно-температурных свойств в некоторые жидкости, применяемые в гидросистемах, вводятся полимерные загустители. Вследствие этого действительная вязкость жидкости отличается от определяемой в обычных вискозиметрах тем больше, чем больше скорости относительного сдвига слоев. Такие жидкости могут только приближенно приниматься ньютоновскими. Для воздуха и газов закон вязкого трения Ньютона является справедливым. [c.175]

НЬЮТОНОВСКАЯ ЖЙДКОСТЬ (вязкая жидкость), жидкость, подчиняющаяся при своём течении закону вязкого трения Ньютона (1684). Для прямолинейного ламинарного течения этот закон устанавливает наличие линейной зависимости (прямой пропорциональности) между касательным напряжением т в плоскостях соприкосновения слоёв жидкости и производной от скорости течения и по направлению нормали п к этим плоскостям, т. е. т= х(1и/ёп, где и — динамич. коэфф. вязкости. В общем случае пространств. [c.474]

Изучение трения стальных поверхностей по льду при разных температурах, нагрузках и скоростях скольжения было проведено в нашей лаборатории Н. Н. Захаваевой. Выявился неожиданный факт в тех случаях, когда окружающая прибор температура была несколько выше нуля и когда, следовательно, толщина образующейся водной прослойки должна быть максимально велика, сопротивление скольжению было выше, чем при температуре ниже нуля. Между тем по закону внутреннего трения Ньютона сопротивление скольжению должно быть, при прочих равных условиях, обратно пропорционально толщине смазочной прослойки. Таким образом, возникает предположение, что образующаяся при скольжении по льду пленка воды весьма малой толщины, находясь под нормальным давлением, по аналогии с рассмотренными выше граничными фазами не подчиняется законам течения вязких жидкостей. [c.215]

Видимо, поэтому в основных курсах гидродинамики предпочтение отдается феноменологическому выводу уравнений Навье — Стокса. Последний имеет простую логическую структуру и опирается главным образом на две аксиомы о короткодействии внутренних сил, которые, следовательно, сводятся к силам поверхностным, и о тензорном законе вязкого трения, обобщающем закон Ньютона. При этом лине11пая связь между касательными напряжениями и скоростями деформаций может рассматриваться как имеющая источник в термодинамике необратимых процессов. В такой постановке, по сути дела, отсутствует модельный элемент, за исключением того, что жидкость есть подвижная сплошная среда, в которой касательные напряжения возникают лишь при наличии скоростей деформаций, т. е. течения. [c.6]

Н. Коперника (16 в.) и открытие нем. астрономом И. Кеплером законов движения планет (нач. 17 в.). Основоположником динамики явл. итал. учёный Г. Галилей, к-рый дал первое верное решение задачи о движении тела под действием силы (закон равноускоренного падения) его исследования привели к открытию закона инерции и принципа относительности классич. М. им же положено начало теории колебаний (открытие изохронности малых колебаний маятника) и науке о сопротивлении материалов (исследование прочности балок). Важные для дальнейшего развития М. исследования движения точки по окружности, колебаний физ. маятника и законов упругого удара тел принадлежат голл. учёному X. Гюйгенсу. Создание основ классич. М. завершается трудами И. Ньютона, сформулировавшего осн. законы М. (1687) и открывшего закон всемирного тяготения. В 17 в. были установлены и два исходных положения М. сплошной среды закон вязкого трения в жидкостях и газах (Ньютон) и закон, выражающий зависимость между напряжениями и деформациями в упругом теле (англ. учёный Р. Гук). [c.415]

Безразмерные комплексы обычно не являются точным отношением каких-то сил, а лишь качественно характеризуют их соотношение. В данном случае сила вязкого трения между соседними с.лоями движущейся в пограничном слое жидкости, действуюихая на единичную площадку, параллельную плоскости у —О, равна по закону Ньютона F = i (dw/dy). Заменяя производную отношением конечных разностей (dw/dy) получим цЯ р,Шж/бг, где 6г —толщина гидродинамического пограничного слоя. Принимая во внимание, что йг- /, получаем выражение [c.82]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...