Закон теплоотдачи Ньютона

В чем состоит закон теплоотдачи Ньютона [c.152]

Аналитическое выражение граничных условий третьего рода может быть, получено с помощью закона теплоотдачи Ньютона [c.82]

Результаты решения уравнений (2.103) представлены в виде таблиц (имеющихся в литературе), из которых следует, что для воздуха dд/dr ) т = —0,508. Теоретические результаты хорошо согласуются с экспериментальными данными (рис. 2.16). С учетом закона теплоотдачи Ньютона (2.6) и выражения (2.104) можно получить формулу для расчета местного коэффициента теплоотдачи в виде [c.118]

Уравнение (4.5) называют законом теплоотдачи Ньютона—Рихмана, Во многих современных теплотехнических установках теплофизические параметры жидкости заметно изменяют свое значение в заданном интервале температур ( ж [c.233]

Закон Ньютона—Рихмана. Анализ условий подобия процессов теплоотдачи тела, омываемого вынужденным потоком жидкости, можно рассматривать также в качестве общего доказательства закона теплоотдачи Ньютона—Рихмана. Действительно, если для определения плотности теплового потока др на поверхности тела мы воспользуемся любым из найденных безразмерных уравнений, например уравнением [c.244]

Величину коэффициента теплоотдачи от поверхности к жидкости можно оценить, используя закон охлаждения Ньютона для тонкой стенки, так как величина критерия Bi для нихромового нагревателя толщиной 0,1 мм мала [c.159]

Перенос тепла между жидкостью и стенкой— теплоотдача— (рис. 2-4) также характеризуется зависимостью, определяемой опытным путем. Она называется законом охлаждения Ньютонам имеет вид [c.46]

По аналогии с эмпирическим законом охлаждения Ньютона (или уравнением теплоотдачи) уравнение массоотдачи имеет следующий вид [c.17]

При изучении теплоотдачи в инертных теплоносителях закон Фурье служит логическим основанием лля записи формулы Ньютона, формально определяющей плотность теплового потока при теплоотдаче. [c.364]

Тепловой поток в условиях теплоотдачи принято определять по закону Ньютона — Рихмана [c.193]

Согласно закону Ньютона-Рихмана тепловой поток С в процессе теплоотдачи пропорционален площади поверхности теплообмена Е и разности температур поверхности (стенки) 1 и жидкости 1 [c.38]

Если коэффициент теплоотдачи не одинаков по поверхности теплообмена, то закон Ньютона-Рихмана правильнее записывать для дифференциально малого участка поверхности РЕ, т. е, [c.39]

Анализ результатов численного интегрирования показывает что для замороженных течений коэффициент теплоотдачи а, который определяется при известных тепловом потоке ди, и температуре поверхности из закона Ньютона, слабо изменяется с течением времени. Так, пользуясь значениями теплового потока соответствующими точками кривой 1 на рис. 7.8.9, можно найти а = 1865 Дж/(м -с- К) для / = о с и а = 1809 Дж/(м -с-К) для t = 0,8843 с. В связи с этим решение основной системы уравнений с соответствующими граничными и начальными условиями можно разбить на два этапа (см. 5.6, где описан так называемый раздельный способ решения задач теплообмена). [c.421]

Закон Ньютона — Рихмана для конвективной теплоотдачи. [c.153]

Исторически понятие коэффициента теплоотдачи связано с законом Ньютона — Рихмана, выражением которого является равенство (14.1). Однако следует иметь в виду, что выражение (14.1) не является простой физической закономерностью, выражающей сущность процесса теплоотдачи. Роль коэффициента теплоотдачи а отнюдь не аналогична роли, например, теплопроводности Я в законе Фурье. В то время как величина X есть теплофизический параметр среды (вещества), который может быть взят из справочных таблиц, коэффициент теплоотдачи а представляет собой сложную функцию тепловых и динамических процессов, развивающихся в среде в непосредственной близости от поверхности теплообмена. [c.315]

В общем случае коэффициент теплоотдачи переменен по поверхности F. Если а и не изменяются по F, то закон Ньютона — Рихмана может быть записан следующим образом [c.126]

Для расчета теплопередачи часто необходимо знать среднее по поверхности значение коэффициента теплоотдачи. Среднее значение а определяют согласно закону Ньютона—Рихмана [c.175]

При химических реакциях теплоотдачу описывают преобразованным законом Ньютона—Рихмана [c.357]

Замена в законе Ньютона—Рихмана температур энтальпиями позволяет учесть основное влияние химических реакций на процесс теплоотдачи. При использовании уравнения (15-10) значения коэффициентов теплоотдачи в первом приближении можно брать из формул для течений без химических реакций. Конечно, при наличии химических превращений могут измениться и значения коэффициентов теплоотдачи, так как соответственно изменяются поля температур, скорости и концентраций, однако Влияние последних. факторов не столь значительно, как влияние тепловых эффектов реакций. Уравнение (15-10), по-видимому, дает наилучшие результаты, когда выполняются какие-либо из трех ранее отмеченных частных случаев. [c.357]

Теплоотдача. Когда температура поверхности пластины и температура набегающего потока различны, между поверхностью и потоком теплоносителя (жидкостью или газом) происходит процесс теплообмена. Согласно закону Ньютона [c.67]

В практических расчетах теплоотдачи используют закон Ньютона — Рихмана, устанавливающий пропорциональность теплового потока Q от жидкости к стенке (или наоборот) разности температур между ними АГ и величине поверхности теплообмена 5 Q = aA7 5. [c.115]

В связи с тем, что теплоотдача в реальном тормозе представляет собой сложный процесс, при котором происходит теплообмен с окружающей средой и теплопередача в детали, соприкасающиеся с фрикционными элементами, при расчете 1Йр целесообразно пользоваться усредненными значениям а. Усредненное значение коэффициента теплоотдачи в предположении, что она происходит по закону Ньютона, может быть определено при аппроксимации экспериментальной кривой охлаждения элемента, нагретого до установившейся температуры с помощью функции ( в о = 0) (рис. 7) [c.194]

При конвективной теплоотдаче плотность теплового потока на стенке Q определяется по закону Ньютона-. [c.193]

В отличие от коэффициента теплопроводности л коэффициент теплоотдачи а не является физической постоянной, характерной для того или иного вещества. В общем случае он отражает совместное действие конвекции и излучения и потому зависит от очень многих факторов. Достаточно сказать, что одна только конвективная часть а определяется геометрической формой и размерами тела, физическими свойствами омывающей его среды, направлением и скоростью омывания, температурными условиями и другими деталями явления. Поэтому простота закона [формулу (1-14) иногда называют законом Ньютона] обманчива вся сложность вопроса о теплообмене между телом и окружающей средой сосредоточивается на методе определения величины а при конкретных условиях задачи. На первых порах эта сложность не могла быть в должной степени вскрыта, в связи с чем долгое время величину а неудачно понимали как коэффициент внешней теплопроводности по аналогии с X — коэффициентом внутренней теплопроводности . В действительности такой аналогии не существует. [c.22]

В частном случае охлаждения твэла по закону Ньютона теплоносителем с неизменной темлературой параметр Р(Гв) в граничном условии (2.13) совпадает с коэффициентом теплоотдачи [см. [c.32]

Рассмотрим теперь некоторые частные случаи формулы (2.68), представляющие интерес для практики. При теплоотводе по закону Ньютона к среде с неизменной температурой, если возмущается коэффициент теплоотдачи а, имеем [c.50]

Мы предполагаем его малым (см. выше), и поэтому явление теплоотдачи конвекцией и кон-дукцией будет следовать закону Ньютона с точностью, совершенно достаточной для наших целей. (Поскольку давление и температура воздуха в течение опыта остаются неизменными, зависимость в от них не имеет значения.) Исходя из этих соображений, мы выбрали внутренний диаметр нашей камеры. [c.200]

Основной величиной, подлежащей опытному исследованию, в конвективном теплообмене является коэффициент теплоотдачи. Для определения коэффициента теплоотдачи применяются методы стационарного теплового потока и регулярного теплового режима. В методе стационарного теплового потока используется закон Ньютона—Рихмана [c.151]

При движении газа с большой скоростью теплоотдача выражается по обобщенному закону Ньютона — Рихмана. В него входит разность между действительной и адиабатической температурами стенкн [c.178]

В данном случае, как и в законах Ньютона и Фурье, используемых для расчета теплоотдачи и теплопровод ности, все расчетные и экспериментальные трудности, связанные с проектированием загрязняющихся поверхностей и изучением процесса загрязнения, значительно более сложного, чем процесс теплопередачи, также кон-. центрируются на одной величине [Л. 22, 132], а именно на темпе загрязнения k, который сравнительно просто найти из эксперимента. [c.140]

В настоящее время (1973 г.) самое распространенное мнение относительно коэффициента теплоотдачи состоит в том, что он обеспечивает удобный способ изложения макроскопической науки о теплопередаче (хотя о другом, менее удобном, способе обычно не упоминается). Например, в работе Розеноу и Хартнетта [5] утверждалось "При анализе процессов конвективного теплообмена между граничной поверхностью и. . . потоком жидкости удобно ввести коэффициент теплоотдачи А, определенный соотношением, которое известно как "закон охлаждения Ньютона" [c.20]

Если теплоотдача с боковой поверхности реагируюи,его цилиндра осуществляется по закону Ньютона, то аналогичным образом находим [c.292]

Таким образом, для того чтобы имело место зажиганре реагирующего цилиндра с торца при теплоотдаче по закону Ньютона с боковой поверхности, необходимо, чтобы 5 было больше б, , где б определяется формулой (6.8.16). [c.293]

При изучении процессов конвективного теплообмена искомой величиной является коэффициент теплоотдачи а. Для его определения используют различные методы. Наиболее распространен так называемый метод стационарного тепловэго потока. При этом методе средний коэффицинет теплоотдачи находят в соответствии с законом Ньютона (24.1) [c.329]

При расчетах теплоотдачи используют закон Ньютона — Рнхмана [c.125]

В рассматриваемых случаях тепло- и масоотдача идут одновременно. Для расчетов теплоотдачи используют закон Ньютона—Рихмана [c.336]

На рис. 2.4 приведено аналогичным образом полученное в [11] распределение дисперсии применительно к парогенерирующей трубе, на одной поверхности которой заданы пульсации температуры с корреляционной функцией (2.29), а на поверхности Х=0 происходит теплообмен по закону Ньютона (тем-ь .й8аащщ 5щцщщгелуус0э фициент теплоотдачи постоянны). [c.17]

В работе [11] приводятся также решения для случаев пульсации коэффициентов теплоотдачи на одной иэ поверхностей с условиями теплоиэоляции, а также закона Ньютона на другой поверхности. Однако эти решения носят скорее теоретический характер, поскольку из-за необходимости линеаризации решение будет справедливо лишь для небольших возмущений ( 10%), [c.18]

Теплообмен при больших скоростях движения газа характеризуется рядом особенностей по сравнению с теплоотдачей, протекающей в условиях умеренных скоростей. Как известно, вследствие проявления вязкости жидкости в пограничном слое газ затормаживается у поверхности твердого тела. В результате этого торможения, а также передачи количества движения, обусловленного значительными градиентами скорости у стенки, температура жидкости у повер.хности этой стенки существенно повышается, что при умеренных скоростях не имело места. В адиабатических условиях теплоотвод через стенку отсутствует. Но повышение температуры raia у стенки обусловливает появление переноса тепла за счет теплопроводности из пограничного слоя газа в ядро потока. Таким образом, при движении газа с большой скоростью происходит одновременно два процесса, имеющих разное направление. С одной стороны, в пограничном слое выделяется некоторое количество тепла за счет, диссипации энергий. С другой стороны, некоторое количество тепла путем теплопроводности из пограничного слоя переходит в основной поток. Молекулярный перенос количества движения, согласно закону Ньютона, пропорционален коэффициенту кинематической вязкости молекулярный перенос тепла, в соответствии [c.176]

Повсюду в теории регулярного теплового режима принимается, что коэффициент теплоотдачи будет величиной постоянной, если гидродинамика потока, в котором охлаждается тело, неизменна, если, например, скорость потока не изменяется. Вообще в неявной записи закона Ньютона не содержится никаких указаний на то, зависит ли aw от температуры или нет. Лишь в двух случаях — при лучистом теплообмене и при конвекции коэффициент теплоотдачи явно зависит от температуры. В других же процессах зависимость а от температуры не выяснена до сих пор, и допущение аш = onst, особенно в процессах охлаждения или нагрева тел, представляется в значительной мере гипотетичным. [c.613]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...