Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Движение турбулентное

Режим движения турбулентный.  [c.84]

Режим движения турбулентный. Расчет производим по формуле (5-7).  [c.104]

Отсюда вытекает следующий результат. Вне области вихревого движения турбулентные пульсации должны затухать, причем тем быстрее, чем меньше их масштаб. Другими словами, мелкомасштабные пульсации ие проникают глубоко в область потенциального движения, В результате заметную роль в этой области играют лишь самые крупномасштабные пульсации, за-  [c.208]


Условия движения турбулентного потока у самой стенки русла (трубы) должны отличаться своеобразны.ми особенностями. Вблизи самой стенки устраняется перемешивание, так как твердая граница этого не допускает.  [c.76]

Ответ а) Re > Кекр, режим движения турбулентный б) Re > > Re, p, режим движения турбулентный.  [c.46]

Расчет безнапорных фильтрующих насыпей, В теле безнапорной фильтрующей насыпи наблюдается неравномерное движение турбулентного фильтрационного потока и глубины понижаются в направлении его движения, поэтому вертикальные размеры безнапорной фильтрующей насыпи также изменяются вдоль его оси (рис. XI.20).  [c.289]

Вследствие случайной природы пульсационного движения турбулентные пульсации должны подчиняться статистическим закономерностям. Благодаря этому возможен статистический подход к изучению турбулентного движения, причем допустимо считать, что турбулентное движение обладает свойством эргодичности (случайный процесс является эргодическим, если среднее от множества способов осуществления данного процесса не отличается от того.  [c.395]

Сравнивая полученное значение т), с выражением для молекулярной вязкости т) и учитывая аналогию между движением турбулентных пульсаций и дви) ением молекул газа, заключаем, что числовое коэффициенты в обоих выражениях должны быть примерно одинаковы . В выражении для молекулярной вязкости числовой коэффициент имеет значение Чд—следовательно, и коэффициент Ра, должен иметь примерно такое же значение. Опыт показывает, что р , равняется 0,39—0,41, т. е. в среднем 0,4.  [c.400]

Турбулентная среда рассматривается как сплошная и на нее распространяются все свойства, присущие сплошной среде. Как было отмечено выше, свойствами сплошной среды являются параметры переноса. В таком случае турбулентная среда должна иметь свою вязкость , отличную от молекулярной вязкости. Если молекулярная вязкость предопределяется молекулярными особенностями среды и проявляет себя только при относительном движении отдельных слоев потока, то турбулентная вязкость предопределяется молярным движением турбулентных частиц , имеет место и проявляет себя только при турбулентном движении потока. Так как особенности турбулентного движения в первую очередь характеризуются числом Рейнольдса, то турбулентная вязкость также должна предопределяться числом Рейнольдса. Зависимость турбулентной вязкости от самого движения требует того, чтобы она была переменной в пределах потока, т.е. турбулентная вяз-  [c.58]


Структура потока в пределах гладкостенной зоны может быть представлена схемой, приведенной на рис. 66, а. При турбулентном течении вблизи стенки сохраняется вязкий подслой, движение в котором преимуш,ественно ламинарное. Толщина подслоя бд достаточна, чтобы покрыть все неровности стенки, благодаря чему движение турбулентного ядра потока происходит как бы  [c.162]

В достаточно крупных порах и трещинах, которые образуются в крупнозернистых грунтах, скорость фильтрационного потока может быть больше критической и режим движения турбулентным (турбулентная фильтрация). Тогда  [c.85]

Задача о движении турбулентного потока реальной жидкости в колене до сих пор теоретически не решена. Поэтому анализ явлений, происходящих при повороте, можно производить, ИС- пользуя уравнения идеальной жидкости и результаты эксперимента.  [c.375]

Как правило, движение грунтового потока происходит в условиях ламинарного режима, когда применимы формулы (12.1). .. (12.3). На практике встречаются условия, когда фильтрационный поток движется с большими скоростями и режим движения турбулентный или, когда скорость фильтрации будет настолько мала, что решающими будут не силы тяжести, а молекулярное взаимодействие частиц жидкости с частицами грунта. В этих случаях формулы Дарси (12.1) и (12.2) недействительны, т. е. существует верхний и нижний предел их применимости.  [c.136]

Современные теории турбулентного режима исходят из изложенной в предыдущем параграфе схемы движения турбулентного потока. На основании указанной схемы Л. Прандтлем был установлен теоретический закон распределения скоростей в поперечном сечении потока. По этому закону скорость в какой-нибудь точке сечения, например цилиндрической трубы, на расстоянии у от ее оси определяется формулой  [c.134]

Движение турбулентного, двухмерного потока несжимаемой жидкости. Измерения показали, что в каждой точке турбулентного потока несжимаемой жидкости скорость и давление—пульсирующие величины, а в сжимаемой жидкости пульсирующими величинами являются скорость, давление, плотность и температура.  [c.126]

Уравнение движения турбулентного двухмерного пограничного слоя для стационарного течения несжимаемой жидкости вдоль пластины (dp/d = 0 для х-компонента) без учета диссипативной  [c.129]

Уравнение движения для турбулентного пограничного слоя можно вывести так же, как и для ламинарного, если вместо величин, входящих в (19,8), подставить их значения в виде суммы средней величины и пульсации (24.49). Далее путем некоторых преобразований, анализа порядка величин и отбрасывания малых получено уравнение движения турбулентного пограничного слоя. Опуская вывод [61], приведем уравнение движения.  [c.277]

Уравнение движения турбулентного двумерного пограничного слоя для стационарного течения несжимаемой жидкости вдоль  [c.277]

Удельная энергия и количество движения турбулентных потоков  [c.66]

Помимо дополнительных касательных напряжений, которые возникают в результате переноса количества движения, турбулентное перемешивание вызывает также перенос тепла и при движении двухфазных потоков твердых частиц.  [c.182]

Движение турбулентных струй в сносящем потоке  [c.339]

Определим закон нарастания скорости истечения во времени и вычислим время стабилизации, предполагая режим движения турбулентным в течение всего процесса разгона и коэффициент трения I постоянным. Потерями на входе в трубу для простоты рассуждений будем пренебрегать. Рассмотрим процесс истечения в некоторый произвольно выбранный момент времени t после открытия трубы.  [c.333]

Согласно последней гипотезе возле стенки в очень тонком слое течение носит ламинарный характер, а в основном потоке (ядре), где стенки не препятствуют поперечным пульсациям, движение турбулентное (рис. 94). При этом следует  [c.162]

Вместо переменных во времени мгновенных продольных скоростей п в уравнения движения турбулентных потоков вводится среднее значение и этих скоростей (рис. 50) за достаточно длительный промежуток времени т. е.  [c.56]


Заметим, что когда турбулентные области в трубе разрастаются, растет и сопротивление движению жидкости (в связи с ростом турбулентных касательных напряжений трения), при этом скорость и уменьшается. Как только она делается меньше критической скорости, разросшиеся турбулентные области обращаются в ламинарные (или выносятся за пределы рассматриваемой части потока) после этого в связи с уменьшением потерь напора (обусловленным переходом турбулентного режима в ламинарный на отдельных участках трубы) скорость v увеличивается, причем турбулентные области снова, появляются и т. д. В связи с таким характером движения в переходной зоне, представить это движение на графике какими-либо определенными кривыми нет возможности. Исключение здесь могут составить только случаи, когда ламинарный режим затягивается и имеет место по длине всего трубопровода (см. прямую 2-3) или, когда в связи с особыми условиями движения турбулентный режим имеет место по длине всего трубопровода (см. линию 5 — 6).  [c.162]

При турбулентном режиме носителями импульса становятся жидкие макрочастицы (турбулентные моли), совершающие хаотическое движение пульсационного характера, которое накладывается на основное направленное движение жидкости (так называемое осредненное движение). Полуэмпирическая теория турбулентности Л. Прандтля основана на определенном сходстве хаотического движения турбулентных молен с хаотическим движением молекул в газе. Если, основываясь на этой простейшей теории турбулентности, сравнить перенос импульса турбулентными молями с переносом импульса молекулами, то окажется, что турбулентный поток им пульса во много раз больше молекулярного. Поскольку поток импульса через единицу поверхности, параллельной направлению осредненного движения, равен трению на этой поверхности, то естественно ввести понятие турбулентного трения и формально связанной с таким трением турбулентной вязкости Тт = Цт((5шж/<3)/), где цт — турбулентная вязкость. Так же формально можно ввести кинематический коэффициент турбулентной вязкости (кинематическую турбулентную вязкость) Ут =, ит/р.  [c.360]

Режим движения турбулентный, и так как р>ри, то теплоотда чу можно рассчитать по формуле (5-15)  [c.112]

В результате такого пульсационного движения турбулентный моль совершает микрохолодильный цикл, например цикл Карно (см. рис. 3.17,в), а разность где — отведенное тепло,  [c.122]

Хинце [197], рассматривая проблемы переноса в турбулентных потоках, ввел понятие жидкого моля, под которым понимает достаточно протяженную часть жидкого континуума, состоящую из когерентного конгло (ерата жидких частиц . Размер жидкого моля сравним с интефальным масштабом турбулентного движения, причем обмен его с окружающей средой будет определяться влиянием мелкомасштабных турбулентных движений. В процессе перемещения в радиальном направлении, совпадающем с направлением фадиента давления и при противоположном движении, турбулентные моли совершают микрохолодильные циклы. В рамках формализма Прандтля предполагается, что каждый жидкий или, как его еще называют, турбулентный моль в процессе турбулентного движения представляет собой некоторую индивидуальность, сохраняющую свою субстанцию в течение некоторого характеристического промежутка времени. Необходимо помнить, что имеющие место пульсации давления при перемещении моля на длине пути смешения / будут сопровождаться переносом импульса. Тогда, если импульс не сохраняется, нарушается требование, предъявляемое Прандтлем к транспортабельной субстанции,— турбулентному молю. Тем не менее понятие турбулентного моля удобно использовать при анализе задач переноса. Ссылаясь на работу Шмидта [256], Хинце отмечает, что расслоение будет устойчивым, если распределение температуры отличается от адиабатного  [c.164]

Рассмотрим подробнее характер накладывающегося на усредненный поток нерегулярного, пульсационного, движения. Это двил<ение можно в свою очередь качественно рассматривать как результат наложения движений (турбулентных пульсаций) различных, как мы будем говорить, масштабов (под масштабом движения подразумевается порядок величины тех расстояний, на протяжении которых существенно меняется Kopo ib движения). По мере возрастания числа Рейнольдса появляются сначала крупномасштабные пульсации чем меньше масштаб движения, те. 1 позже такие пульсации появляются. При очень больших числах Рейнольдса в турбулентном потоке присутствуют пульсации с масштабами от самых больших до очень малых. Основную же роль в турбулентном потоке играют крупномасштабные пульсации, масштаб которых — порядка величины характеристических длин, определяющих размеры области, в которой происходит турбулентное движение в дальнейшем будем обозначать порядок величины этого основного (или внешнего) масштаба турбулентного движения посредством /. Эти крупномасштабные движения обладают наибольшими амплитудами. Их скорость по порядку величины сравнима с изменениями Ли средней скорости на протяжении расстояний I (мы говорим здесь о порядке величины не самой скорости, а ее изменения, поскольку именно оно характеризует скорость турбулентного движения абсолютная же величина средней скорости может быть произвольной в зависимости от того, в какой системе отсчета рассматривается движение) ). Что же касается частот этих крупномасштабных пульсаций, то они — порядка отношения и/1 средней скорости и (а не ее изменения А ) к размерам /. Действительно, частота определяет период повторяемости картины движения, наблюдаемой из некоторой неподвижной системы отсчёта. Но относительно такой системы вся эта картина движется вместе со всей исид-костью со скоростью порядка и.  [c.185]


Как в вихревой, так и в безвихревой областях движение турбулентно. Однако характер этой турбулентности соверщенио различен в обеих областях. Для выяснения происхождения этого различия обратим внимание на следующее общее свойство потенциального движения, описывающегося уравнением Лапласа Дф = О, Предположим, что движение периодично в плоскости х, у, так что tp зависит от л и у посредством множителя вида exp t( iA -f fe2 /) тогда  [c.208]

Путь перемешивания I в известной степени аналогичен пути свободного пробега молекул в инетичеокой теории газов с той лпшь разницей, что там ироисходят микроскопические движения молекул, а здесь — макроскопические движения турбулентных объемов. В общем случае длина пути перемешивания зависит от времени и может принимать положительные или отрицательные значения. Поэтому пульсационная составляющая также зависит от времени  [c.318]

В гидротехнической практике условия движения жидкости обычно таковы, что числа Рейнольдса значительно больше упомянутых критических значений, и потому режим движения турбулентный. Например, в канале с Я = = 1,5. м при скорости воды 0 = 0,8 м1сек и кине-  [c.75]

В определениях понятия турбулентность , сформулированных разными авторами, в той или иной степени отражаются рассмотренные выше особенности турбулентного движения. Дж. И. Тейлор и Т. Карман /287, 371/ дают следующее определение турбулентности Турбу-лентность - это неупорядоченное движение, которое в общем случае возникает в жидкостях, газообразных или капельных, когда они обтекают непроницаемые поверхности или же когда соседние друг с другом потоки одной и той же жидкости следуют рядом или проникают одн[н в другой . И. О. Хинце несколько уточняет определение турбулентности /253/ Турбулентное движение жидкости предполагает наличие неупорядоченного течения, в котором различные величины претерпевают хаотическое изменение во времени и по пространственным координатам и при этом могут быть выделены статистически точные их осред-ненные значения . Р. Р. Чуг аев дает такое определение /256/ Движение турбулентное - движение кидкости, при котором частицы жидкости перемешиваются по случайным неопределенно искривленным траекториям, имеющим пространственную форму при этом движение траекторий частиц, проходящих в разные моменты времени через неподвижную точку пространства, имеют различный вид данное движение носит беспорядочный, хаотичный характер и сопровождается постоянным как бы поперечным перемешиванием жидкости, причем это движение характеризуется наличием пульсаций скорости и пульсаций давления . В терминологии АН СССР Гидромеханика /10/ определение турбулентного движения дается так Турбулентное движение - движение жидкости с пульсацией скоростей, приводящей к перемешиванию ее часггиц . Более емким является определение, данное М. Д. Миллионщи-ковым Турбулентный режим - это статистически упорядоченный обмен, вызванный вихревыми образованиями различного масштаба /148/.  [c.13]

В газогидродинамике дискретная молекулярная структура игнорируется и среда рассматривается как сплошная. Понятие сплошная среда" тесно связано с понятием вязкость . Для отдельных молекул понятие вязкость физического смысла не имеет. Вязкость также теряет физический смысл, когда размеры патока меньше размеров свободного пробега молекул. Вязкость можно рассматривать как проводимость количества движения между отдельными точками ( слоями ) движущегося потока /191/. Такое представление вязкости является общим независимо от того, какие частицы - молекулы или более крупные образования -являются носителями количества движения между точками движущегося потока. При ламинарном движении количество движения между отдельными точками переносится молекулами, а при турбулентном движении - турбулентными молями (частицами), возникающими из-за беспорядочного пульсирующего или вихревого движения турбулентного потока. При этом масштабы турбулентных молей изменяются от максимальной величины, сопоставимой с размерами потока, до минимальной, определяемой вязкостью.  [c.48]

Развитое пристенное турбулентное движение рассматривается как движение двух кинематически и динамически взаимосвязанных вязкой и турбулентного сред, отличающихся друг от друга физико-механическими свойствами (вязкостью, теплопроводностью и диффузией). При определенных условиях образуется как бы двухфазная среда вязкая возле твердой поверхности и турбулентная - в основном потоке, при этом поверхность сред покрыта сложной системой волн (табл. 3.1, по Ф. Г. Галимзянову). Волновая поверхность раздела имеет пространственную трехмерную структуру. Волны сильно изменяются по дтине и амплитуде. Некоторые волны могут иметь амплитуду большутэ, чем толщина вязкой среды возле твердой поверхности. При движении турбулентной среды по кривым линиям тока, образованным волнами (рис. 3.1), возникают центробежные силы, которые уравновешиваются град-  [c.48]

Пульсационное движение является следствием собственного движения турбулентных образований, которые налагаются на основное движение. Эти объемы ( крупные вихри ) имеют различные размеры, которые характеризуют пространственный масштаб турбулентности. Наряду с пространственным рассматривается временной масштаб турбулентности, характеризуюший среднее время, необходимое для прохождения области возмущения ( вихря ) через фиксированную точку пространства.  [c.257]

Режим движения жидкости существенным образом зависит от соотношения действующих на частицы жидкости сил. Если при движении жидкости доминируют силы вязкости, то режим движения ламинарный (течение мазута, густого масла, патоки) Ке<Кекр. Если преобладают силы инерции, то режим движения турбулентный КеЖвкр.  [c.41]

Беспорядочное турбулентное перемешивание по отношению к осреднённому движению аналогично молекулярному движению по отношению к истинному турбулентному движению. Турбулентные пульсации аналогичны пульсациям молекулярного хаотического движения. Различие заключается в разном порядке средних величин, характеризующих пуль-сационные движения. Вместо движения отдельных молекул в тепловом процессе при турбулентном перемешивании мы имеем пульсационные движения молей —объёмов жидкости, весьма больших по сравнению с размерами и массой молекул. Кроме этого, величины средних скоростей пульсаций в турбулентном движении очень малы по сравнению с величиной средней скорости теплового движения.  [c.154]

Теперь можно сравнить турбулентную и молекулярную вязкости кстати, обращает на себя внимание сходство формулы молекулярной вязкости v = X 3 с формулой турбулентной вязкости т=1 (дшх1ду), если учесть аналогию между средней длиной свободного пробега молекулы X н длиной пути смешения I, а также Между скоростью поступательного движения молекулы с и скоростью движения турбулентного моля ш у 1(дтх1ду).  [c.372]


Смотреть страницы где упоминается термин Движение турбулентное : [c.22]    [c.66]   
Гидравлика и аэродинамика (1975) -- [ c.147 ]

Гидравлика и аэродинамика (1987) -- [ c.168 ]

Механика жидкости и газа (1978) -- [ c.378 , c.523 ]

Лекции по гидроаэромеханике (1978) -- [ c.257 ]

Гидродинамика (1947) -- [ c.839 , c.854 ]

Теоретическая гидродинамика (1964) -- [ c.16 ]

Молекулярное течение газов (1960) -- [ c.136 ]

Аэродинамика Часть 1 (1949) -- [ c.462 , c.474 ]

Гидравлика, водоснабжение и канализация Издание 3 (1980) -- [ c.37 ]

Теоретическая гидромеханика Часть2 Изд4 (1963) -- [ c.373 , c.658 ]

Механика сплошной среды Часть2 Общие законы кинематики и динамики (2002) -- [ c.17 , c.37 ]

Котельные установки и тепловые сети Третье издание, переработанное и дополненное (1986) -- [ c.14 ]



ПОИСК



Влияние турбулентного движения среды на прозрачность канала просветления

Водоворотное образование при турбулентном движении

Вывод тензора напряжения кажущегося турбулентного трения из уравнений движения Навье — Стокса

Вязкой жидкости движение в конфузоре турбулентное

Гидравлический коэффициент трения и потери напора по длине при турбулентном режиме движения

Гипотезы замыкания уравнений турбулентного движения

Гипотезы замыкания уравнений турбулентного движения Буссинеску

Гипотезы замыкания уравнений турбулентного движения Ван Дрийста

Гипотезы замыкания уравнений турбулентного движения Прандтля

Глава четырнадцатая. Турбулентное движение

ДВИЖЕНИЕ ЧАСТИЦ В ТУРБУЛЕНТНОМ ПОТОКЕ Лагранжево описание турбулентности

Дарси (линейный закон фильтрации) логарифмический распределения скоростей (при турбулентном движении)

Движение в трубопроводах турбулентное

Движение винта в жидкости турбулентное

Движение газового пузырька в турбулентном потоке жидкости

Движение жидкости безвихревое турбулентное

Движение жидкости безнапорное турбулентное

Движение жидкости в напорных трубопроводах Основные формулы, служащие для гидравлического расчета напорных трубопроводов при турбулентном режиме движения

Движение жидкости между турбулентное

Движение жидкости турбулентное

Движение турбулентное однородное и изотропное

Движение турбулентных струй в сносящем потоке

Движение частиц в поле турбулентности Лагранжево описание турбулентности

Движение частицы, взвешеппой в турбулентном потоке

Диффузия в поле изотропной турбулентности. Статистические характеристики движений одной жидкой частицы

Дополнительные вязкость и теплопроводность осредненного движения в турбулентном потоке

Жидкости Движение — Режимы ламинарный и турбулентный

Законы сопротивления при турбулентном движении в трубах

Значения коэффициентов Кориолиса а и Буссинеска а для турбулентного движения

Изотропные турбулентные движения несжимаемой жидкости

Касательное напряжение при турбулентном движении

Кокорев, О турбулентной диффузии тепла и количества движения в однородном и изотропном турбулентном потоке

Коэффициент кинематический турбулентного переноса количества в пленке влияние свободного движения

Коэффициент кинематический турбулентного переноса количества в пленке при смутном движении пара

Коэффициент сопротивления трения по длине трубопровода V при турбулентном движении в гладких трубах

Коэффициент сопротивления трения по длине трубопровода при турбулентном движении

Коэффициент турбулентного переноса количества движения

Краткий обзор исследований, связанных с возникновением проблемы хаотических и стохастических движений и теорией турбулентности

Критерий Рейнольдса. Ламинарное течение в трубах постоянного сечения. Турбулентное движение в трубах

Лабораторная работа 3. Определение числа Рейнольдса при ламинарном и турбулентном режимах движения

Ламинарное и турбулентное движение жидкости

Ламинарное и турбулентное движения

Ламинарное и турбулентное движения вязкой жидкости

Ламинарное и турбулентное стабилизированное движение в трубах и вдоль пластины

Ламинарные и турбулентные движения Уравнения динамики жидкости и их основные следствия

Ламинарный и турбулентный режимы движения жидкости. Число Рейнольдса и его критическое значение

Местные по те ри напора при турбулентном напорном установившемся движении ж ид кости

Местные потери напора при турбулентном движении

Местные потери напора при турбулентном напорном установившемся движении жидкости. Соединение и разделение потоков. Уравнение Бернулли для установившегося движения легкой и невесомой жидкости

Механизм турбулентного движения. Структура потока

Множество частиц турбулентное движение

Модельное описание среднего движения турбулентной многокомпонентной смеси с переменной плотностью

Начальный участок турбулентного движения

Некоторые задачи турбулентного движения в трубопроводах и дросселирующих элементах гидросистем

Новые зависимости для расчета турбулентного движения в трубах (по А. Д. Альтшулю)

О явлении эластической турбулентности при движении упругих жидкостей

ОСНОВНЫЕ ЗАКОНОМЕРНОСТИ ТУРБУЛЕНТНОГО ДВИЖЕНИЯ

Общая характеристика турбулентного движения

Операция осреднения величин при турбулентном движении

Определение коэффициента циркуляции при турбулентном движении воды на криволинейном участке трубы

Определение потерь напора в трубах при турбулентном режиме движения

Основные понятия теории турбулентного движения

Основные уравнения осредиенного турбулентного движения Тензор турбулентных напряжений

Особенности ламинарного и турбулентного движения жидкости в трубах

Особенности турбулентного движения

Особенности турбулентного движения жидкости

Осреднение характеристик турбулентного движения

Перемежаемость ламинарных и турбулентных движений

Перенос в турбулентном потоке количества движения (импульса)

Переходные процессы в линии с сосредоточенными параметрами при турбулентном движении среды

Полуэмпнрический метод исследования турбулентного движения двухфазных жидкостей

Понятие о турбулентном движении и способах замыкания системы уравнений

Потери напора и типы движения в турбулентных потоках

Потери напора при установившемся движении жидкости. Гидравлические сопротивления. Расчетная схема турбулентного потока

Потери напора при установившемся движении жидкости. Расчет ная схема турбулентного потока

Потеря напора по длине при турбулентном равномерном установившемся движении жидкости. Формула Вейсбаха-Дарси. Формула Шези

Потеря напора по длине при турбулентном установившемся равномерном движении жидкости

Потеря напора по длине при турбулентном установившемся равномерном движении жидкости для квадратичной области сопротивления Формула Шези. Модуль расхода и модуль скорости

Приближенное решение уравнения движения турбулентного пограничного слоя на теле вращения при произвольном изменении скорости внешнего течения

Приближенное решение уравнения движения турбулентного пограничного слоя при постоянной скорости внешнего течения

Профили скоростей при турбулентном движении в круговой трубе

Прямое численное моделирование турбулентного движения в начальном участке осесимметричной струи при наличии низкочастотного гармонического возбуждения

Пуассона распространения тепла в турбулентном движении

Пульсация скорости при турбулентном движении в трубах

Р а с ч е т н а я модель ту р б улентного потока. Распределение осредненных скор остей в потоке при турбулентном движении жидкости

РЕЖИМЫ ДВИЖЕНИЯ ЖИДКОСТИ 7- 1. Ламинарный и турбулентный режимы движения жидкости

Развитое турбулентное движение (опре

Развитое турбулентное движение (опре деление)

Распределение осредненных скоростей по живому сечению потока при турбулентном равномерном установившемся движении. Вязкий подслой. Гладкие и шероховатые трубы. Пограничный слой

Распределение осредненных скоростей по живому сечению потока при турбулентном равномерном установившийся движении. Ламинарный (вязкий) подслой. Гладкие и шероховатые трубы. Пограничный слой

Распределение скоростей по живому сечению потока при турбулентном движении жидкости в трубах

Распределение скоростей при турбулентном движении

Распределение скоростей при турбулентном режиме движения жидкости в трубах

Распределение скоростей при турбулентном режиме равномерного движения жидкости в круглых грубах

Расчетная модель турбулентного потока. Распределение осредненных скоростей в потоке при турбулентном движении жидкости

Режим движения турбулентный

Рейнольдса для турбулентного движения

Рейнольдса уравнения для турбулентного движения

Свободная энергия турбулентного движения

Свободные турбулентные движения

Свойства осреднения характеристик турбулентного движения

Связь между местной, средней и максимальной скоростями при турбулентном движении в трубах

Скорость местная при движении турбулентном относительная

Снижение потерь напора на трекие при турбулентном движении

Сокращенные справочные данные о величине коэффициента местного сопротивления (в случае установившегося напорного турбулентного движения жидкости)

Сопротивление гладких труб при турбулентном движении

Сопротивление движению в турбулентном потоке жидкости

Сопротивление движению жидкости в трубах при турбулентном режиме

Статистическое описание турбулентного движения в жидкости

ТУРБУЛЕНТНОЕ ДВИЖЕНИЕ МНОГОКОМПОНЕНТНОЙ СМЕСИ С ПЕРЕМЕННЫМИ ТЕПЛОФИЧЕСКИМИ СВОЙСТВАМИ

Тензор турбулентных движений Рейнольдсов

Теорема Гельмгольца о разложении для турбулентного движения

Теоремы о рассеянии энергии для турбулентного движения

Теория турбулентного движения: переноса количества движения

Теплоотдача при турбулентном движении жидкости в трубах и каналах

Теплоотдача при турбулентном движении паровой пленки

Течение в следе интенсивность турбулентного движения

Точка перехода ламинарного движения в турбулентное

Турбулентная диффузия. Автомодельная задача, Дымовые кольца Формирование и движение вихрей

Турбулентное движение Переход ламинарного движения в турбулентное. Критическое рейнольдсово число

Турбулентное движение вдоль безграничной пластины. Ламинарный подслой

Турбулентное движение жидкости 33 Турбулентность

Турбулентное движение жидкости в круглой цилиндрической трубе. Логарифмический и степенной законы распределения скоростей

Турбулентное движение жидкости в плоской и круглой трубе Логарифмические формулы скоростей

Турбулентное движение жидкости в трубе круглого сечения

Турбулентное движение жидкости. Закон двух третей

Турбулентное движение жидкости. Общие положения

Турбулентное движение. Эксперименты Рейнольдса критическая скорость воды в трубе закон сопротивления Вывод из теории размерности

Турбулентное равномерное движение жидкости

Турбулентное равномерное движение жидкости в трубах

Турбулентное течение пленки на вертикальной поверхности при медленном движении пара

Турбулентное течение режимы движения множества

Турбулентность и неустойчивость Устойчивость движения между двумя коаксиальными цилиндрами

Турбулентные движения несжимаемой вязкой жидкости

Турбулентный перенос теплоты и количества движения

Турбулентный режим движения жидкости

Турбулентный режим движения жидкости в трубах

Турбулентный режим движения жидкости и его закономерности

Турбулентный режим равномерного напорного движения жидкости

Удельная энергия иг количество движения турбулентных потоков

Уравнение возмущающего движения турбулентного

Уравнение движения Рейнольдса для турбулентного режима течения вязкой жидкости

Уравнение осредиеиного турбулентного движения

Уравнение энергии турбулентного движения

Уравнения Рейнольдса для развитого турбулентного движения несжимаемой жидкости

Уравнения Рейнольдса для турбулентного движения жидкости

Уравнения Рейнольдса осредненного турбулентного движения

Уравнения Рейнольдса осредненного турбулентного движения жидкости

Уравнения Рейнольдса осредненного турбулентного движения пограничном слое

Уравнения Рейнольдса осредненного турбулентного движения слоя в газовом потоке

Уравнения Рейнольдса осредненного турбулентного движения универсальные ламинарного пограничного

Уравнения Рейнольдса — осредненные уравнения турбулентного движения

Уравнения движения для турбулентного течения

Уравнения сохранения для турбулентного движения

Уравнения турбулентного движения вязкого газа

Уравнения турбулентного движения газа

Уравнения турбулентного движения несжимаемой жидкости

Установившееся турбулентное движение воды в открытых руслах с изменяющимся очертанием в плане

Установившееся турбулентное движение жидкости в плоской и круглой цилиндрической трубе

Установившиеся турбулентные движения

Устойчивость движения ламинарного или турбулентного

Формула сопротивления при турбулентном движении

Формула сопротивления трубы турбулентному движению

Формулы сопротивления гладких труб при турбулентном движении жидкости. Ламинарный подслой

Характеристики турбулентного движения

Характеристики турбулентного движения жидкости. Потери напора на трение

Частные случаи асинхронное подавление и возбуждение автоколебаний некоторые приложения Уравнение Рейнольдса как виброреологическое уравнение Эффективная вязкость жидкости при турбулентном движении влияние внешнего вибрационного воздействия

Эккерт, Е. Зёнген и П. Ю. Шнайдер — Изучение перехода ламинарного движения в турбулентное при свободной конвекции на вертикальной пластине

Энтропия и свободная энергия турбулентного движения

Энтропия турбулентного движения информационная



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте