Закон вязкого трения

Соотношение (71) выражает закон вязкого трения Ньютона в простейшем виде дифференцируя (71), получим [c.87]

Для жидкостей и газов такой фундаментальной гипотезой служит обобщение на случай произвольного движения этих сред закона вязкого трения, выраженного формулой (1.11). Чтобы подойти к обоснованию этого обобщения, сформулируем некоторые известные данные о свойствах жидких и газовых сред [c.79]

Для жидкостей и газов такой фундаментальной гипотезой служит обобщение на случай произвольного движения этих сред закона вязкого трения, выраженного формулой (1-20). [c.85]

Это известный обобщенный закон вязкого трения Ньютона. [c.27]

Основные дифференциальные уравнения сплошности (2.3), движения (2.12), (2.13) и (2.14) и энергии (2.51) выражают собой фундаментальные законы сохранения массы импульса (количества движения) и энергии. Кроме того, эти уравнения содержат подтверждаемые экспериментом гипотезы — закон вязкого трения Ньютона и закон Фурье. [c.26]

Формула (3.7) составляет закон Пуазейля, установленный, экспериментально Гагеном в 1839 г. и Пуазейлем в 1840 г. Хорошее согласование этого закона с опытами является одним-из главных подтверждений правильности закона вязкого трения в жидкости и исходной схематизации явления. [c.47]

Поскольку турбулентная вязкость вводится на основе формального использования закона вязкого трения Ньютона для турбулентного потока (см. 52), имеем следующие формулы для вязкости [c.371]

Оценку для силы вязкого трения / тр получаем на основе закона вязкого трения Ньютона (см. 38) [c.395]

Для жидкостей, подчиняющихся ньютоновскому закону вязкого трения Г [c.251]

Вязкость. Все реальные жидкости обладают вязкостью между частицами или слоями, движущимися с различными скоростями, всегда возникает сила внутреннего трения, противодействующая движению. Согласно закону вязкого трения Ньютона эта сила, отнесенная к единице поверхности, пропорциональна изменению скорости в направлении нормали к этой поверхности [c.35]

Поток, обтекающий пластину, оказывает на нее определенное динамическое воздействие, Последнее проявляется в ферме силы, приложенной к поверхности пластины и направленной по касательной к ней в сторону движения жидкости. Такая касательная сила, отнесенная к единичной поверхности пластины, называется касательным напряжением и определяется согласно закону вязкого трения Ньютона как [c.66]

Вязкость. Все реальные жидкости обладают вязкостью между частицами или слоями, движущимися с различными скоростями, всегда возникает сила внутреннего трения, противодействующая движению. Согласно закону вязкого трения Ньютона эта касатель- [c.37]

Действие сил трения зависит от упругих и пластических деформаций и перемещений или их скоростей. Внешнее трение вызывается сопротивлением среды или сопротивлением специальных демпферов. При внешнем трении в большинстве случаев имеет место вязкое сопротивление, т. е. сопротивление, зависящее от скорости перемещения часто эту зависимость принимают линейной. Внутреннее трение принято описывать с помощью петли гистерезиса при установившемся режиме знакопеременного деформирования. Грубое описание петли дает сухое трение, при котором сила трения постоянна по величине и изменяет направление с изменением направления деформирования, а следовательно, знак силы трения зависит от знака относительной скорости. Однако во многих случаях допустима такая линеаризация внутреннего трения, при которой оно формально подчиняется законам вязкого трения. [c.122]

В простейшем случае прямолинейного слоистого течения связь между касательным напряжением т и производной скорости и по нормали определяется законом вязкого трения Ньютона [c.9]

При движении вязкой ньютоновской жидкости по круглой трубе в соответствии с законом вязкого трения Ньютона (1.9) касательное напряжение т пропорционально градиенту скорости и г ), т.е. [c.203]

Уравнения движения жидкости с переменными физическими свойствами, подчиняющейся обобщенному ньютоновскому закону вязкого трения, имеют вид [c.24]

Зависимость вязкости загущенных масел от градиента скорости сдвига имеет большое значение для энергетических и динамических характеристик многих классов гидроприводов, в которых применяются эти масла, так как они отличаются нелинейностью закона вязкого трения. При расчете динамического или кинематического коэффициента вязкости можно исходить из следующих представлений. Считая вя кость смеси основа — присадка обратно пропор- [c.115]

В уравнениях (3.94) и (3.95) в качестве специальных законов переноса используются обобщенный закон вязкого трения Ньютона (см. п. 1.5.1) и закон теплопроводности Фурье (3.5). [c.204]

Распространяя закон вязкого трения на трехмерное (пространственное) движение, получим следующие выражения для касательных напряжений [c.92]

На твердой стенке (внутренняя поверхность трубы) скорости, в том числе и пульсационные, равны нулю. Вблизи Твердой стенки находится весьма тонкий слой, толщину его обозначим бв (на рис. 6.5 размер бв непропорционально увеличен). В этом слое преимущественное влияние имеют касательные напряжения, рассчитываемые по закону вязкого трения Ньютона (1.12). Поэтому рассматриваемый слой назван в я 3 к и м подслоем потока. [c.119]

До сих пор речь шла о жидкостях, подчиняющихся закону вязкого трения Ньютона и называемых ньютоновскими. Однако есть жидкости (некоторые типы нефтей, буровые растворы, клеи и др.), которые этому закону не подчиняются. Такие жидкости называют неньютоновскими. Их изучением занимается наука реология. [c.16]

Для систем с силовыми связями экспериментальными физическими соотношениями являются уравнения, определяющие действующие силы. Примеры таких уравнений — закон Гука для сплошных упругих тел и закон вязкого трения. [c.19]

Другое пояснение закона вязкого трения (14.7) получим, если рас- [c.191]

Вязкость — физическое свойство реальных жидкостей, заключающееся в том, что между частицами или слоями жидкости, движущимися с различными скоростями, возникают силы трения, противодействующие движению. По закону вязкого трения, открытому Ньютоном, эта сила, отнесенная к единице поверхности, пропорциональна изменению скорости по нормали к этой поверхности [c.14]

Природа процесса конвективного теплообмена состоит в переносе теплоты за счет конвекции жидкости и теплопроводности в ней. К физическим законам, которые управляют этим процессом, относятся закон сохранения энергии, основной закон динамики, закон сохранения массы (принцип неразрывности жидкости), а также закон теплопроводности Фурье и закон вязкого трения Ньютона. Процесс, подобный данному, должен иметь ту же физическую природу и подчиняться тем же законам — он, как и натурный процесс, должен быть процессом конвективного теплообмена. [c.230]

Сила вязкости приложена к поверхности частицы и определяется законом вязкого трения Ньютона [c.233]

В соответствии с законом вязкого трения Ньютона производ- [c.237]

Молекулярный перенос количества движения. Прежде чем перейти к общей формулировке закона вязкого трения, рассмотрим некоторые виды де рмации сдвига. При простейшем виде одноразмерной деформации (рис. 1-5, а) имеем [c.20]

НИИ с обобщенным законом вязкого трения Ньютона и законом теплопроводности Фурье, Найденные таким образом уравнения называются уравнением неразрывности, уравнениями движения и уравнением энергии. Эти уравнения, дополненные зависимостями физических свойств жидкости от температуры и давления, составляют замкнутую систему уравнений, описывающую процесс конвективного теплообмена и движения жидкости. Решение этой системы уравнений в сочетании с краевыми условиями позволяет определить зависимости (1-1) или (1-2). [c.6]

Закон вязкого трения НьК)тона 6 [c.407]

Основной закон вязкого трения — закон Ньютона (1687 г.) [c.128]

Для выяснения принципа действия сил трения на вращающийся вал примем для них закон вязкого трения. Тогда векторы [c.364]

Окружная сила Т, противодействующая вращению вала, равна сумме сил вязкого сдвига масла в зазоре по всей окружности вала. По закону вязкого трения Ньютона при ламинарном течении сила Г пропорциональна поверхности сдвига (т. е. величине юИ), вязкости масла Т1, скорости сдвига и и обратно пропорциональна толщше /г масляного слоя. [c.342]

Профиль скорости легко получить из выражения (14.64). Для этого достаточно принять гипотезу о постоянстве турбулентного трения по толщине пограничного слоя Тт /(у) = onst. Подчеркнем, что речь идет о турбулентном трении, которое принимается постоянным в интервале бв.п г/ бт, где бв.п — толщина вязкого подслоя. В самом вязком подслое (см. рис. 14.9 область а) в связи с его малой толщиной [бв.п= (Ю ч--т-10 3)бт, см. пример 14.2] и преобладанием молекулярной вязкости обычно принимается прямолинейный профиль скорости, что по закону вязкого трения Ньютона дает T = onst и, следовательно, тс=Тв.п, где Тв.п — трение на границе между вязким подслоем и турбулентным ядром. В силу сказанного трение постоянно в интервале O i/ бт и равно трению на стенке Тс В этом случае для произвольного значения у из области турбулентного ядра бв.п У бт справедливо соотношение [c.365]

При выводе уравнений движения (2.52), (2.53) и уравнения неразрывности (2.54) использованы второй закон Ньнэтона, закон сохранения массы и опытный закон вязкого трения. [c.95]

НЬЮТОНОВСКАЯ жидкость вязкая жидкость, подчиняющаяся при своел течении закону вязкого трения Ньютона. Для прямолинейного ламинарного течения этот закон устанавливает наличие линейной зависимости между касат. напряжением т в плоскостях соприкосновения слоёв жидкости и производной от скорости течения V по направлению нормали п к этим плоскостям, т. е. т = где т) — динамич. коэф. [c.371]

Изучением реологических свойств сред, обладающих вязкостью и пластичностью, впервые начали заниматься Т. Шведов 101], Е. Бингам и X. Грин (Н. Green) [83], М. Рейнер [69,70], Г. Скотт-Блэр [103], М. Воларович [105]. Ими экспериментально изучалось поведение таких сред, как, например, масляные краски, глина, суспензии торфа, пищевые массы, для случаев чистой деформации сдвига. Было установлено, что течение таких сред начинается только с того момента, когда касательное напряжение т в точках среды достигает некоторой определенной величины, которая была названа предельным напряжением сдвига tq или пределом текучести. При дальнейшем увеличении касательного напряжения движение этих сред происходило в соответствии с законом вязкого трения Ньютона. [c.44]

Видимо, поэтому в основных курсах гидродинамики предпочтение отдается феноменологическому выводу уравнений Навье — Стокса. Последний имеет простую логическую структуру и опирается главным образом на две аксиомы о короткодействии внутренних сил, которые, следовательно, сводятся к силам поверхностным, и о тензорном законе вязкого трения, обобщающем закон Ньютона. При этом лине11пая связь между касательными напряжениями и скоростями деформаций может рассматриваться как имеющая источник в термодинамике необратимых процессов. В такой постановке, по сути дела, отсутствует модельный элемент, за исключением того, что жидкость есть подвижная сплошная среда, в которой касательные напряжения возникают лишь при наличии скоростей деформаций, т. е. течения. [c.6]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...