Ньютона закон охлаждения

Ньютона закон охлаждения 153 [c.477]

Наконец, согласно закону охлаждения Ньютона, условие на поверхности тела может быть также задано в виде [c.78]

Значение этого коэффициента измеряется количеством теплоты, теряемым единицей поверхности тела в единицу времени при разности температур Т—0=1,0° С. Эта формула называется эмпирическим законом охлаждения Ньютона. Практическая применимость его и достоверность получаемых результатов во многом зависит от точности определения опытным путем коэффициента k, который в свою очередь зависит не только от конвективной составляющей потерь теплоты, но и от абсолютных значений Т и 0. [c.14]

Выведем это уравнение, исходя из новой гипотезы — так называемого закона охлаждения Ньютона, которым мы уже в сущности пользовались в 2. [c.19]

В этом и состоит закон охлаждения Ньютона". [c.20]

О законе охлаждения Ньютона [c.158]

В первую очередь надлежало убедиться в том, что явление закалки подчиняется основному закону — экспоненциальному. Для этого мы обрабатывали кривые охлаждения и таблицы [16], строя по ним зависимость 1п н — от В подавляющем большинстве случаев мы получали линейную зависимость, что давало нам право характеризовать каждый опыт темпом охлаждения т, как это и сделано в табл. 19. Замечательно, что регулярный режим наступает быстро, и его начало часто соответствует высокой температуре—порядка 800—600°С. Отсюда мы заключаем во-первых, закон охлаждения Ньютона оправдывается во многих случаях и, во-вторых, то обстоятельство, что X, [c.170]

Величину коэффициента теплоотдачи от поверхности к жидкости можно оценить, используя закон охлаждения Ньютона для тонкой стенки, так как величина критерия Bi для нихромового нагревателя толщиной 0,1 мм мала [c.159]

В процессе охлаждения следует поддерживать скорость охлаждения, которая соответствует закону охлаждения Ньютона. При определении скорости охлаждения необходимо приводить значение эталонной температуры. [c.153]

По закону охлаждения Ньютона изменение температуры г термометра за бесконечно малый отрезок времени йх выражается формулой [c.66]

Обозначим через q2 количество тепла, отданное термометром за то же время окружающей среде. По закону охлаждения Ньютона [c.106]

Учет теплообмена калориметрической системы с оболочкой за время главного периода опыта (вычисление поправки на теплообмен) производится на основе закона охлаждения Ньютона количество теплоты, теряемой телом, пропорционально поверхности тела, времени и разности температур тела и окружающей его среды. [c.231]

Применяя закон охлаждения к калориметру и учитывая, что поправку на теплообмен удобнее выражать в единицах температуры, а не теплоты, можно дать следующую формулировку закона Ньютона изменение температуры калориметра во времени пропорционально разности температур калориметра и окружающей его оболочки, т. е. [c.231]

Используя закон Фурье (И.1) и закон охлаждения Ньютона (П.4), выражение (П.5) можно написать в следующем виде [c.19]

Рассмотрим процессы охлаждения тела, находящиеся в состоянии теплообмена с окружающей средой в соответствии с законом охлаждения Ньютона (П.4). Выводы этого рассмотрения будут справедливы также и для процесса нагревания. Если уменьшение теплосодержания вызвано тепловыми потерями в среду, то можно написать следующее равенство [c.27]

Существующие способы учета влияния термической инерции на точность измерения температуры при калориметрическом опыте [58] основаны на законе охлаждения Ньютона [c.77]

Основное уравнение теплопередачи связывает количество перенесенной теплоты с изменением объемной плотности энергии (закон охлаждения Ньютона) [c.32]

Конвективный перенос тепла от стенки с температурой Тст к жидкости с температурой Tq описывается законом охлаждения Ньютона [c.35]

Можно дать и другое выражение для критерия К . При малых перепадах температуры АГ — Т — Г соотношение для лучистого теплообмена можно описать законом охлаждения Ньютона [c.150]

Тело с теплоемкостью С отдает тепло окружающей среде со скоростью аАТ, где АТ —избыточная температура тела по сравнению с температурой среды. Определить спектральную функцию (считая ее не зависящей от частоты) флуктуаций суммарной скорости обмена энергией с окружающей средой в рассматриваемом случае, соответствующем закону охлаждения Ньютона. [c.556]

Последний пример мы возьмем из теории теплопроводности и теплового излучения, принимая в качестве основы закон охлаждения Ньютона. Температура в какой-нибудь точке А проводящей и излучающей системы, возникающая в результате действия постоянного (или гармонического) источника тепла в В, та же самая, что и температура в В, обязанная одинаковому с первым источнику тепла, помещенному в А. Кроме того, если в какой-нибудь момент времени источник в В будет удален, то весь последующий ход температуры в А будет таким же, каким он был бы в В, если бы В и А обменялись ролями. [c.178]

Перенос тепла между жидкостью и стенкой— теплоотдача— (рис. 2-4) также характеризуется зависимостью, определяемой опытным путем. Она называется законом охлаждения Ньютонам имеет вид [c.46]

Ньютон впервые исследовал закон охлаждения тел в воздухе. Закон, который он получил для случая постоянной скорости движения воздуха, точнее согласуется с результатами наблюде- [c.17]

По аналогии с эмпирическим законом охлаждения Ньютона (или уравнением теплоотдачи) уравнение массоотдачи имеет следующий вид [c.17]

В связи с тем, что теплоотдача в реальном тормозе представляет собой сложный процесс, при котором происходит теплообмен с окружающей средой и теплопередача в детали, соприкасающиеся с фрикционными элементами, при расчете 1Йр целесообразно пользоваться усредненными значениям а. Усредненное значение коэффициента теплоотдачи в предположении, что она происходит по закону Ньютона, может быть определено при аппроксимации экспериментальной кривой охлаждения элемента, нагретого до установившейся температуры с помощью функции ( в о = 0) (рис. 7) [c.194]

Формула получена исходя из предположения, ЧТО охлаждение происходит в соответствии с законом Ньютона, по которому [c.293]

В частном случае охлаждения твэла по закону Ньютона теплоносителем с неизменной темлературой параметр Р(Гв) в граничном условии (2.13) совпадает с коэффициентом теплоотдачи [см. [c.32]

Заметим, что при интенсивном охлаждении или нагревании тела его наружная поверхность может принять температуру, близкую к t, в то время как его внутренние части будут находиться при температурах, очень далеких от t закон Ньютона будет правильно описывать явление теплообмена поверхности тела с окружающей средой еще задолго до вступления тела в стадию регулярного режима. [c.160]

По закону Ньютона количество тепла, передаваемого в единицу времени с единицы поверхности тела в окружающую среду с температурой t в процессе охлаждения ( п>. с), прямо пропорционально разности температур между поверхностью тела и окружающей средой t (t), которая в общем случае является функцией времени [c.69]

Соотношение (2-2-9) является выражением закона Ньютона охлаждения или нагревания тела при этом Та обозначает температуру поверхности, тела, воспринимающего теплоту. Хотя соотношение (2-2-9) аналогично выражению (2-2-6) для закона конвективного теплообмена при постоянном потоке теплоты, его физический смысл совсем иной. Коэффициент лучистого теплообмена / (Т) зависит от температуры (рис. 2-1), а также от свойств поверхности тел, участвующих в лучистом теплообмене. Если температура 7у изменяется незначительно, то коэффициент у (Т) приближенно можно принять постоянным. [c.96]

Охлаждение стержня происходит в результате потерь тепла с боковой поверхности стержня по закону Ньютона. Кроме того, стержень нагревается благодаря выделению джоулева тепла вследствие прохождения через него тока. [c.458]

Прежде чем работать с калориметром данной конструкции в данных условиях, следует экспериментально проверить, с какой точностью теплообмен калориметра подчиняется закону Ньютона, согласно которому константа охлаждения калориметра К должна быть величиной постоянной. [c.240]

На рис, 51 дана зависимость величин хода температуры калориметра от разности температур калориметра и оболочки (данные взяты из табл. 15). Как видно из рисунка, все экспериментально полученные точки расположены весьма близко от прямой линии. Небольшие отклонения можно объяснить случайными ошибками измерения. Таким образом, можно заключить, что калориметр в пределах исследованных разностей температур достаточно точно подчиняется закону Ньютона и, следовательно, пригоден для проведения работы. По наклону прямой к оси абсцисс можно найти численное значение константы охлаждения калориметра (как изменение хода температуры калориметра при изменении на Р [c.242]

Допустимая величина подъема температуры калориметра определяется условием выполнимости закона охлаждения Ньютона и обычно не превыщает 3—5° (I, гл. 8). Разность температур/ образца I—1п зависит прежде всего от температуры печи, в ко орой производится его нагревание и обычно составляет величину пЬряд-ка нескольких сот градусов. Максимальная величина этой разности по существу определяется лишь техническими возможностями печи и в некоторых калориметрах доходит до 2000—2500°. Очевидно, что абсолютные погрешности измерения величин I, 1п и и соверш енно по-разному влияют на погрешность результата измерений Ср. Так, если проводится измерение средней теплоемкости с р в интервале О—1000°С с точностью до 0,1%, то в измерении начальной температуры I при 1000° С можно допустить погрешность в несколько десятых градуса, тогда как погрешности измерения начальной и конечной температур калориметра при подъеме 2—3° должны быть не более чем 0,001°. [c.336]

В настоящее время (1973 г.) самое распространенное мнение относительно коэффициента теплоотдачи состоит в том, что он обеспечивает удобный способ изложения макроскопической науки о теплопередаче (хотя о другом, менее удобном, способе обычно не упоминается). Например, в работе Розеноу и Хартнетта [5] утверждалось "При анализе процессов конвективного теплообмена между граничной поверхностью и. . . потоком жидкости удобно ввести коэффициент теплоотдачи А, определенный соотношением, которое известно как "закон охлаждения Ньютона" [c.20]

Простейшим из возможных случаев охлаждения тел является тот случай, когда внутри тела в течение всего процесса охлаждения отсутствуют ощутимые нашими приборами разности температур, вследствие чего поле температур тела можно считать равномерным. Примерами могут служить охлаждение тела из хорошо проводящего тепло материала охлаждение тела, хотя бы и из плохого проводника тепла, но небольших размеров, при небольишх величинах а. Именно рассматривая такой случай, Ньютон нашел, что температура тела изменяется со временем по экспоненциальному закону. [c.16]

Повсюду в теории регулярного теплового режима принимается, что коэффициент теплоотдачи будет величиной постоянной, если гидродинамика потока, в котором охлаждается тело, неизменна, если, например, скорость потока не изменяется. Вообще в неявной записи закона Ньютона не содержится никаких указаний на то, зависит ли aw от температуры или нет. Лишь в двух случаях — при лучистом теплообмене и при конвекции коэффициент теплоотдачи явно зависит от температуры. В других же процессах зависимость а от температуры не выяснена до сих пор, и допущение аш = onst, особенно в процессах охлаждения или нагрева тел, представляется в значительной мере гипотетичным. [c.613]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...