Сила вязкого трения

Сила вязкого трения зависит от динамического коэффициента вязкости р, жидкости, измеряемого в Н-с/м (Па-с). В уравнениях теплоотдачи чаще используют кинематический коэффициент вязкости v = (i/p (mV ). Оба эти коэффици- [c.78]

Сила касательного напряжения, создаваемая элементом дисперсного потока, определится как алгебраическая сумма сил сухого контактного трения (скольжения, качения и пр.) твердого компонента и сил вязкого трения сплошного жидкого компонента дисперсной системы [c.16]

Взаимодействие фаз. Рассмотрим силы, действующие на сферическую твердую частицу, совершающую хаотические перемещения и вращения в потоке газа. Со стороны несущего газа, помимо силы Архимеда /л и силы присоединенных масс fm, на v-ю частицу действует сила вязкого трения / (v) и, обсуждаемая подробно ниже в 2 гл. 5, поперечная (из-за вращения) сила Магнуса /м ( v). Для этих сил имеем выражения (см. (4.2.13), (4.2.14), [c.215]

Как известно, увеличение площади межфазной поверхности позволяет существенно повысить скорости тепло- и массообменных процессов. В системах газ—жидкость этого увеличения добиваются за счет интенсификации процессов дробления дисперсной фазы. Дробление пузырьков газа в жидкости может осуществляться как в ламинарном, так и в турбулентном потоке жидкости за счет взаимодействия между сплошной и дисперсной фазами [45]. Вязкие напряжения в первом случае или инерционные силы— во втором стремятся деформировать и разрушить пузырек газа. Капиллярные силы поверхностного натяжения полностью или частично компенсируют эти воздействия на пузырьки газа со стороны жидкости. Таким образом, дробление пузырька происходит пли не происходит в зависимости от соотношения между силами вязкого трения и поверхностного натяжения (в ламинарном потоке) либо между инерционными и поверхностными силами (в турбулентном потоке). [c.123]

Сила вязкого трения. Такая сила, зависящая от скорости, действует на тело при его медленном движении в очень вязкой среде (или при наличии жидкой смазки) и может быть выражена равенством [c.185]

Между различными частями неподвижных газа или жидкости действуют силы только одного типа—силы нормального давления. Если же разные слои жидкости или газа движутся друг относительно друга, то, помимо этих обычных сил давления , между ними начинают действовать еще силы вязкого трения, стремящиеся затормозить их относительное движение. Такая ситуация возникает, например, при пролете через жидкость или газ какого-нибудь тела, которое вовлекает в свое движение прилегающие к нему слои вещества. При обтекании жидкостью или газом различных препятствий или при их движении по трубам, когда тормозятся слои, прилегающие к неподвижным предметам. И так далее. [c.190]

Влияние вязкого трения и гироскопических сил на свободные колебания твердого тела с двумя степенями свободы. В пункте 1 этого параграфа было рассмотрено влияние гироскопических сил на свободные колебания системы с двумя степенями свободы. При этом не учитывались диссипативные силы, которые в виде вязкого сопротивления среды, сухого трения и внутреннего трения в материале всегда сопутствуют движению. Из всех разновидностей диссипативных сил, учитывая сравнительную простоту математических выкладок и значительное распространение этих сил в технике, мы рассмотрим только силы вязкого трения. [c.613]

В добавление к тому, что было сказано в пункте 1° относительно составления дифференциальных уравнений малых колебаний системы, следует учесть при составлении главного момента внешних сил и момент сил вязкого трения. Эги силы считают пропорциональными первой степени скорости и направленными прямо противоположно скорости. [c.613]

Задача 455. В условиях задачи 454 определить малые колебания шпинделя веретена, полагая, что силы вязкого трения создают моменты относительно оси у/ равный (— и относительно оси г [c.613]

Задача 458. В условиях задачи 456 определить вынужденные колебания шпинделя веретена, учитывая силы вязкого трения, которые [c.622]

Сопоставляя эти значения с результатами, полученными в задаче 456, где вынужденные колебания рассматривались без учета сил сопротивления, видим, что при неограниченном росте угловой скорости ротора предельные величины амплитуды колебаний не отличаются друг от друга, а сдвиг фаз в обои.ч случаях стремится к нулю. Вдали от резонанса вынужденные колебания с учетом сил сопротивления мало отличаются от вынужденных колебаний без учета сил вязкого трения. [c.624]

Если условия трения близки к жидкостному трению, то силу трения называют силой, вязкого трения и ее значение определяют по формуле [c.74]

Лучистое трение. Как мы видели, при свободном колебании осциллятора благодаря излучению электромагнитная волна уносит с собой энергию, в результате чего колебания осциллятора становятся затухающими и его энергия убывает со временем согласно закону (2.46). Аналогичная картина встречается в механике, при рассмотрении распространения упругих волн в различных средах в процессах, связанных с электрическими колебаниями. При механических колебаниях в вязкой среде из-за противодействия силы вязкого трения наблюдается затухание колебаний, так как часть колебательной энергии превращается в тепло. [c.35]

Пример 3.4.4. Сила вязкого трения. Такие силы возникают в присутствии смазки между трущимися поверхностями. Сила вязкого [c.168]

Вязкое трение дает еще один пример непотенциальной силы. Элементарная работа сил вязкого трения имеет вид (см. пример 3.4.3) [c.169]

В масляном демпфере движение поршня вызывает просачивание масла с одной стороны поршня на другую. Возникающая при этом сила сопротивления прямо пропорциональна скорости движения поршня и называется силой вязкого трения. За счет вязкого трения происходит рассеивание энергии и остановка поршня. [c.219]

Следствие 3.10.1. При действии сил вязкого трения совпадение частоты н возмущающей силы с частотой и/ собственных колебаний осциллятора не приводит к неограниченному увеличению амплитуды, и не существует значения частоты и возмущающей силы, при котором такой эффект мог бы возникнуть. [c.236]

Эту силу сопротивления называют силой вязкого трения. [c.335]

Если точка находится в среде, которая движется с заданной скоростью и, то сила вязкого трения зависит от скорости точки относительно среды [c.61]

При очень малых числах Рейнольдса жидкость течет через местные сопротивления без отрыва потери напора обусловливаются непосредственным действием сил вязкого трения и про- [c.221]

Аналогичным образом определяется сила взаимодействия электрических зарядов—закон Кулона, сила магнитного напряжения—закон Био—Савара, сила капиллярности—закон Вебера, сила трения между твёрдыми телами—закон трения Кулона, связь между напряжениями и деформациями в упругом теле—закон Гука, сила вязкого трения внутри жидкости— закон Ньютона и т. п. [c.24]

При очень малых числах Рейнольдса жидкость течет через местные сопротивления без отрыва потери напора обусловливаются непосредственным действием сил вязкого трения и пропорциональны скорости потока в первой степени. Коэффициенты местного сопротивления в этом случае связаны с числом Рейнольдса зависимостью [c.217]

Безразмерные комплексы обычно не являются точным отношением каких-то сил, а лишь качественно характеризуют их соотношение. В данном случае сила вязкого трения между соседними с.лоями движущейся в пограничном слое жидкости, действуюихая на единичную площадку, параллельную плоскости у —О, равна по закону Ньютона F = i (dw/dy). Заменяя производную отношением конечных разностей (dw/dy) получим цЯ р,Шж/бг, где 6г —толщина гидродинамического пограничного слоя. Принимая во внимание, что йг- /, получаем выражение [c.82]

Рассмотрим, как влияет на свободные колебания сопротивление, создаваемое силой вязкого трения [см. 76, формула (7)], т. е. силой, пропорциональной первой степени скорости (знак минус указывает, что сила R напрэвлена противоположно v). Пусть на точку при ее движении действуют восстанавливающая сила F и сила сопротивления R (рис. 258). Тогда =— лл , и дифференциальное уравнение движения будет [c.238]

Задача 116. Цилиндр (его масса т, а площадь дна 5), частично погруженный к вязкую жидкость с удельным весом у (рис. 261), выводят из равновес ного положения. Определить период последующих затухающих млебанни цилиндра, считая, что на него действует сила вязкого трения Я=—ци. [c.240]

Пример 1. Линейный осциллятор с вязким трением. Предположим, что сила вязкого трения пропорЕцюнальна скорости, тогда малые колебания осциллятора описываются уравнением [c.37]

В большинстве вариантов сила вязкого трения пропорциональна с коэффициентом —jj,i вектору скорости движения точки относительно среды, В вариантах 4, 5, 10, 14, 23, 25, 27 силы вязкого трения в вертикальном и горизонтальном направлениях пропорциональны с коэффициентами —ць —цг составляющим относительной скорости по этим нагфавлениям. [c.58]

Числу Рейнольдса можно придать в сьма простой смысл. Оно может рассматриваться как мера отношения кин тическон эиергин рассматрпвлемого элемента жидкости к работе сил вязкого трения. [c.154]

Работа сил вязкого трения зависит от размеров поверхности рассматриваемого элемента жидкости и пропорциинальна [c.154]

Таким образом, для получения динамического подобия при превалировании сил вязкого трения должно соблюдаться равенство чисел Рейнольдса в натуре и моцели. В этом заключается закон подобия Рейнольдса. [c.312]

При ламинарном релсиме они зависят не только от характера местного сопротивления, но и от сил вязкого трения, которые пропорциональны скорости потока в первой степени, т. е. от числа Рейнольдса. Причем при Re < 10 в местных сопротивлениях жидкость течет без отрыва от стенок и гидравлические потери обусловливаются только вязкостным трением. Коэффициент местного сопротивления определяют по формуле t = /Re, где А — коэффициент, зависящий от вида местного сопротивления (табл. 22.3). При значениях 10 < Re <1 3500 потери зависят как от числа Рейнольдса, так п от соотношения площадей. Коэффициент местных потерь находят по формуле С = Л/Re + ур. [c.299]

Нестационарные эффекты силового взаимодействия фаз. Силу, действующую на частицу дисперсной смеси при ее нестационарном прямолинейном движении, можно задавать (см. 4 гл. 1) в виде суммы квазистационарной силы вязкого трения /ц (стоксовой силы при малых числах Рейнольдса Ren, реализуемых ири слабых возмущениях), силы Архимеда /л, силы ирисоединенных масс /т и наследственной (из-за нестационарности вязкого по- [c.156]

Re представляет собой безразмерную скорость потока, характэ-ризует гидродинамический режим потока. Re выражает отношение сил инерции (скоростного напора) к силам вязкого трения. [c.47]

В предположении о ползущем, равномерном движении под действием уравновешивающих друг друга архимедовой силы и силы вязкого трения на стенке справедливо уравнение подобия Ки=/(ПгРг). Местная теплоотдача на вертикальной поверхности может быть рассчитана по следующим эмпирическим формулам (рис. 1.15) [c.44]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...