Движение жидкости равномерное

При ламинарном режиме движения жидкости, равномерном распределении скорости и температуры при входе в трубу на стенках образуются ламинарные гидродинамический и тепловой [c.298]

Расчетным участком сети называют канализационный трубопровод между двумя точками (колодцами), в котором расчетный расход и уклон тр принимают постоянными, а движение жидкости — равномерным. [c.318]

Предположим, имеется поток жидкости с равномерным движением, ось которого наклонена к горизонту под углом а (рис. 77). Выделим в этом потоке двумя сечениями 1—1 и 2—2 объем малой длины L и применим к его движению теорему теоретической механики о движении центра масс. Так как движение жидкости равномерное, то ускорение центра масс выделенного объема равняется нулю. Отсюда следует, что сумма проекций всех внешних сил, приложенных к указанному объему, на любую ось также должна быть равна нулю. [c.115]

Выясним все внешние силы, действующие на рассматриваемую часть потока (расположенную между сечениями 1 — 1 и 2 — 2). После этого, учитывая, что движение жидкости равномерное и установившееся, сумму проекций найденных сил на ось s приравняем нулю. В результате и получим искомое уравнение. [c.131]

Движение жидкости равномерное 92, [c.655]

В этой связи представляется интересным родственный результат, который во многих случаях гарантирует потенциальность течения. Обычно этот результат формулируется следующим образом течение, возникшее из состояния покоя или равномерного движения, является безвихревым. Сформулированное утверждение на первый взгляд не вызывает сомнений, однако в том случае, когда движение жидкости равномерно на бесконечности, оно нуждается в тщательной проверке. Пусть нри х->со величины v, р. и w стремятся к некоторым пределам, причем Ишм==0. В случае плоского и осесимметричного течения мы из теоремы 3 п. 17 действительно получаем, что о) = 0. Иначе обстоит дело в случае трехмерного течения ) здесь этот результат можно получить только в случае установившегося движения. Доказательство проводится следующим образом. Согласно теореме Бернулли (п. 18), на линиях тока выполняется равенство [c.61]

При равномерном движении потока жидкости средние скорости во всех его живых сечениях одинаковы, местные сопротивления отсутствуют, существуют только сопротивления, проявляющиеся по длине потока и вызывающие соответствующие потери напора на трение. Чтобы получить общее уравнение для этих потерь, рассмотрим поток жидкости с равномерным движением, ось которого наклонена к горизонту под углом а (рис. 49). Выделим в этом потоке сечениями 1—1 и 2—2 некоторый объем жидкости малой длины Ь и применим к его движению теорему теоретической механики о движении центра масс. Так как движение жидкости равномерное, ускорение центра масс этого объема равно нулю. Следовательно, сумма проекций всех внешних сил, приложенных к указанному объему, на любую ось также должна быть равна нулю. Здесь внешними силами являются [c.84]

Выделим в этом потоке двумя сечениями 1-1 и 2-2 некоторый объем малой длины Ь и применим к его движению теорему теоретической механики о движении центра масс. Так как движение жидкости равномерное, ускорение центра масс выделенного объема равно нулю. Следовательно, сумма проекций всех внешних сил, приложенных к указанному объему, на любую ось также должна быть равна нулю. [c.100]

Пьезометрическая линия при неравномерном движении в открытом русле так же, как и при равномерном движении, совпадает со свободной поверхностью потока. Допустим, что в искусственном русле с постоянными по его длине шероховатостью и формой поперечного сечения движение жидкости равномерное, тогда глубина потока на всем протяжении русла будет равна нормальной глубине потока. Прямая линия нормальной глубины NN, проведенная параллельно дну на расстоянии h(, от него, совпадает со свободной поверхностью потока при равномерном движении. Если в этом русле построить плотину высотой р (рис. XII 1.2), то глубина перед ней возрастает до величины Н- -р, при которой будет обеспечен перелив через гребень плотины расхода воды Q, притекающего к плотине. Глубина потока в сечениях, расположенных вверх по течению от плотины, увеличивается на меньшую величину, приближаясь постепенно к нормальной глубине (равномерное движение). Следовательно, перед плотиной движение потока будет неравномерным и глубина потока будет изменяться от р+Я до /lo. [c.267]

При движении испаряющегося потока насыщенность s проницаемой матрицы жидкостной фазой и толщина микропленки Д уменьшаются. Считаем, что вся жидкость равномерно распределена в виде микропленки на стенках цилиндрических капиллярных каналов диаметром d . Тогда величину s можно выразить через Д с помощью соотношения s = = 1 - (1 из которого следует [c.85]

Рнс. ]5. Схема равномерного напор-него движения жидкости [c.76]

В трубе постоянного сечения, начинающейся от резервуара, при неизменном расходе Q образуются два участка потока — первый от резервуара участок, так называемый начальный, на котором движение жидкости неравномерное, и последующий участок — с равномерным движением жидкости. [c.82]

В гидротехнике чаще всего приходится иметь дело с равномерным и неравномерным, но плавно меняющимся движением жидкости. Поэтому под потоками, если не делают специальной оговорки, подразумевают потоки только с такими кинематическими характеристиками. [c.50]

РАВНОМЕРНОМ ДВИЖЕНИИ ЖИДКОСТИ [c.70]

Равномерное установившееся движение жидкости возможно при условии, что живое сечение потока остается вдоль всего потока неизменным. Для характеристики геометрии такого живого сечения достаточно (кроме указания формы) одной линейной величины, например диаметра трубы <1 или гидравлического радиуса Я. Потери напора на некоторой длине Ь при таком движении будут пропорциональны длине этого участка. [c.70]

ФОРМУЛЫ ДЛЯ СРЕДНЕЙ СКОРОСТИ И РАСХОДА ПРИ РАВНОМЕРНОМ ДВИЖЕНИИ ЖИДКОСТИ [c.70]

Рассмотрим равномерное движение жидкости на участке I в прямом горизонтальном русле с площадью живого сечения со и смоченным периметром % (рис. 6-10). Такое движение может иметь место на участке, достаточно удаленном от входа в русло. [c.71]

Равномерное движение жидкости [c.154]

Между тем при равномерном движении жидкости глубина, которая устанавливается в русле (так называемая нормальная глубина), зависит именно от уклона и состояния русла. [c.160]

РАВНОМЕРНОЕ ДВИЖЕНИЕ ЖИДКОСТИ В ОТКРЫТЫХ РУСЛАХ (КАНАЛАХ) [c.160]

Равномерное движение жидкости в открытом русле может иметь место лишь при определенных условиях, а именно при [c.160]

Применение уравнения равномерного движения жидкости [c.162]

РАВНОМЕРНОГО ДВИЖЕНИЯ ЖИДКОСТИ В РУСЛАХ ПРОИЗВОЛЬНОЙ ФОРМЫ [c.163]

В рассмотренных выше руслах прямого уклона равномерное движение жидкости осуществляется в тех случаях, когда работа сил тяжести в направлении движения затрачивается только на преодоление гидравлических сопротивлений. [c.173]

Равномерное движение жидкости является частным случаем плавно изменяющегося движения. В этом случае линии токов параллельны линии дна, и потому уклон свободной поверхности / на всем протяжении потока одинаков и равен уклону дна I. [c.299]

Общая формула для потерь напора на трение при равномерном движении жидкости в трубах [c.145]

Используем метод размерности jmn определения потерь напора на трение, возникающих при равномерном напорном движении жидкости в трубах. [c.145]

Уравнение (Х.22) является основным уравнением равномерного движения жидкости в трубопроводах. При известном геометрическом положении трубопровода (21 и 22 заданы) и величин давления в одном из сечений обо позволяет найти давление в другом сечении. Для этого нужно только определить величину потерянной энергии йтр. [c.153]

Основному уравнению равномерного движения жидкости в [c.153]

Если движение жидкости равномерное или близкое к равномерному (медленно изменяющееся), а живое сечение можно принять плоским, перпендикулярным осевой линии, и пренебречь составляющими скорости в этой плоскости сечения, то давление в живом сечении распределяется по гидростатическому закону г + p/y = idem во всех точках живого сечения. [c.31]

Уравнение моментов количества движения для установившегося движения жидкости в равномерно вр)ица1шцихся каналах [c.152]

Если бы было возможно потенциальное обтекание равномерно движущегося в идеальной жидкости тела, то было бы Р = onst (так как и = onst) и F = 0. Другими словами, отсутствовала бы как сила сопротивления, так и подъемная сила, т. е. действующие на поверхность тела со стороны жидкости силы давления взаимно компенсируются (так называемый парадокс Даламбера). Происхождение этого парадокса в особенности очевидно для силы сопротивления. Действительно, наличие этой силы при равномерном движении тела означало бы, что для поддержания движения какой-либо внешний источник должен непрерывно производить работу, которая либо диссипи-руется в жидкости, либо преобразуется в ее кинетическую энергию, приводя к постоянно уходящему на бесконечность потоку энергии в движущейся жидкости. Но никакой диссипации энергии в идеальной жидкости, по определению, нет, а скорость приводимой телом в движение жидкости настолько быстро убывает с увеличением расстояния от тела, что никакого потока энергии на бесконечности тоже нет. [c.52]

I. Определить движение жидкости, заиолняюигеп пространство между двумя концентрическими сферами (радиусов Ri и Кг, R2 > Ri), равномерно рр ащающимися вокруг различных диаметров с угловыми скоростями Й, и Qa (числа Рейнольдса 2 2/" 1), [c.98]

Бесконечный плоский диск, погруженный в вязкую жидкость, равномерно вращается вокруг своей оси. Требуется определить движение жидкости, приводимой в движение диском (Т. Кагтап, 1921). Выбираем плоскость диска в качестве плоскости 2 = 0 цилиндрических координат. Диск вращается вок )уг оси z с угловой скоростью й. Рассматриваем неограниченную жидкость с той стороны диска, где г > 0. Предельные условия имеют вид [c.112]

Отсутствие члена dv/dt в уравнении движения означает стационарность движения. Таким образом, при б / движение можно рассматривать в каждый данный момент времени как стационарное. Это значит, что движение жидкости в каждый данный момент такое же, каким оно было бы при равномерном движении тела со скоростью, которой оно в действительности обладает в данный момент. Если, напри.мер, речь идет о колебаниях погруженного в жидкость шара, с частотой, удовлетворяющей неравенствам (24,10) (где I есть теперь радиус шара), TG можно поэтому утверждать, что испытываемая шаром сила сопротивления будет определяться формулой Стокса (20,14), гюлученыой для равномерного движения шара при малых числах Рейнольдса. [c.125]

Основные соотношения для аэрогидродинами-ческих сил. На рис. 6.8 показан контур сечения стержня, находящегося в однородном плоском потоке жидкости или газа. При обтекании контура на него действует распределенное (по периметру контура) давление р. Если бы скорость потока была равна нулю, то эпюра давлений по контуру сечения стержня была бы равномерной и равнодействующая сила (и момент) от давления р, действующая на единицу длины стержня, была бы равна нулю. При движении жидкости или газа эпюра давлений р по контуру сечения становится неравномерной (рис. 6.8), что приводит к появлению отличного от нуля момента и равнодействующей силы с проекциями я в системе координат Эпюра давлений зависит от режима обтекания, который характеризуется числом Рейнольдса Re=vllv, где v — кинематическая вязкость [c.237]

В предыдущей главе мы рассматривали вопросы, связанные с равномерным движением жидкости. Как уже отмечалось, равномерное движение жидкости может происходить в иризматических руслах, совершенно однотипных ио всей длине потока, ири отсутствии каких бы то ни было местных сопротивлений или каких-либо причин, нарушающих движение потока. [c.169]

Поэтому ясно, что на участках русла горн-гзоптальных или с обратным уклоном равномерное движение жидкости вообще невозможно. Движение жидкости ио таким уча1сткам русла, как и во всех остальных случаях, иро-исходит только за счет энергии Е, имеющейся в потоке к моменту вступления на рассматриваемый участок. [c.173]

Гидравлика. Кн.2 (1991) -- [ c.2 , c.22 , c.78 , c.137 ]

Гидравлика и насосы (1984) -- [ c.28 ]

Гидравлика (1982) -- [ c.92 , c.94 ]

Гидравлика (1984) -- [ c.74 , c.130 , c.318 ]

Гидравлика Основы механики жидкости (1980) -- [ c.46 , c.204 , c.259 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...