Уравнение второго закона

Аналогом уравнения второго закона Кирхгофа будет уравнение принципа сложения скоростей абсолютная скорость является суммой относительной и переносных скоростей, или же сумма этих трех скоростей равна нулю (переносных скоростей может быть несколько с первого тела на второе, со второго на третье и т. д.), т. е. = О-leq [c.72]

Аналогом уравнения второго закона Кирхгофа является уравнение непрерывности, т. е. [c.73]

Таким образом, (3.1) есть не что иное, как уравнение второго закона Кирхгофа (или ему аналогичное согласно аналогиям топологических уравнений), записанное в матричной форме, а (3.2) — уравнение первого закона Кирхгофа (или ему аналогичное) для сечений дерева. Линии сечений графа (рис. 3.3) отмечены пунктирными линиями. [c.113]

Доказательство получается посредством проектирования векторного уравнения второго закона Ньютона (см. стр. 160) на естественные оси.О [c.184]

Многие положения физики выводятся из уравнения второго закона Ньютона F = Мл, применяемого совместно с уравнением (10), и значительная часть истории физики связана со способами, которыми были установлены и подтверждены эти уравнения. То, что мы написали здесь уравнение (10) как экспериментальный факт, вовсе не освобождает нас от необходимости глубоко проанализировать его в т. II. i [c.117]

Обычно в практике экспериментального исследования процессов диффузии примесей в твердых телах используют решения уравнения второго закона Фика для одномерного случая при определенных для конкретной физической задачи начальных и граничных условиях. Рассмотрим два из наиболее распространенных типа граничных условий и соответствующие им решения. [c.205]

F21,. .., F31, / 32. (/ 12 — сила, действующая на точку 1 со стороны точки 2, и т. д.), то уравнения второго закона Ньютона для каждой из этих точек имеют вид [c.107]

V == 0. По при этом на пути обратно тело совершит работу против силы F, равную той работе, которую совершила сила F на пути туда . На основании сказанного, для определения кинетической энергии тела достаточно подсчитать работу, совершаемую действующей па тело силой, воспользовавшись для этого вторым законом Ньютона. При V [c.137]

Итак, рассмотрим изолированную систему материальных точек, обладающих массами т,, т. , rn-j, между которыми действуют только силы тяготения, упругости или электрического поля, созданного электрическими зарядами. При v < с можно массы считать постоянными и для этих точек уравнения второго закона Ньютона записать так [c.141]

Подставляя (9.76) и (9.77) в (9.75), получим уравнение второго закона в системе К [c.295]

Уравнение (18.1) аналогично уравнению второго закона динамики, но при вращательном движении роль силы, массы и линейного ускорения соответственно играют момент силы, момент инерции и угловое ускорение. В частности, из уравнения (18.1) следует, что если момент внешних сил, действующих на тело, равен нулю (М=0), то при постоянном моменте инерции тело вращается с постоянной угловой скоростью (е = 0). [c.64]

В такой форме уравнение второго закона динамики применимо для неинерциальных систем отсчета, движущихся поступательно относительно инерциальной системы отсчета. Это уравнение учитывает не только силы, обусловленные взаимодействием тел, но и силы инерции, обусловленные свойствами неинерциальной системы отсчета. [c.83]

Запишем уравнение второго закона Ньютона для рассматриваемого элемента жидкости [c.111]

Уравнение притока тепла и уравнение второго закона термодинамики с учетом необратимости процесса пластического деформирования можно записать в виде (см. 2, 5, 6 гл. V т. 1) [c.440]

Решение диференциального уравнения второго закона Фика [10] приводит к формуле, принятой в основу всех процессов химикотермической обработки [c.515]

Это уравнение однозначно связывает наклон линии фазового перехода в р, Г-диаграмме с величинами разности энтропий сосуществующих фаз ( 2 и Sj) и разности удельных объемов этих фаз v и Поскольку, как мы знаем, при данной постоянной температуре процесс перехода вещества одной фазы в другую происходит при одинаковых давлениях фаз, т. е. по изобаре, и поскольку при этом температура в обеих фазах одинакова, то уравнение второго закона термодинамики в форме [см, формулу (4-29)] [c.140]

Уравнение второго закона термодинамики 89 Максвелла 113 [c.508]

Для открытой системы уравнением второго закона термодинамики является уравнение Гиббса [Л.4] [c.18]

Полученные уравнения показывают, что изменение энтальпии фазы в единицу времени обязано действию нормальных сил давления внутри этой фазы, тепловому воздействию в результате фазовых превращений, теплопроводности и трению. Сравним два последних выражения для энтальпии с уравнением второго закона термодинамики для систем с переменным числом частиц и убедимся в том, что количество представляет собой химический потенциал частиц, испытывающих фазовое превращение. [c.57]

Использование эмпирических коэффициентов и упомянутых зависимостей позволяет одни уравнения упростить, а другие исключить совсем. Во-первых, представляется возможным отказаться от учета реальной трех-и двухмерности потока. Во-вторых, удается исключить из рассмотрения уравнение второго закона термодинамики. [c.41]

Уравнение второго закона термодинамики имеет вид [c.5]

Для практических расчетов уравнение первого закона Фика неудобно. Более общим является другое уравнение (второй закон Фика), которое описывает изменение концентрации диффундирующего вещества со временем в некоторой области пространства л [c.88]

При переходе к динамике уравнение (1.3) дополняется уравнениями второго закона Ньютона [c.19]

Следует отметить, что в (6.13) под силой / поля понимается именно полная сила, т. е. равнодействующая всех приложенных к точке сил. Это видно из того, что (6.13) получено из уравнения второго закона Ньютона, в котором под силой понимают именно равнодействующую. Если об этом забыть и применить формулу (6.13) к произвольно выбранной силе, то можно прийти к недоразумению. В самом деле, если мы подсчитаем работу по той силе, которую мы прикладываем, скажем, к ящику, чтобы переместить его по земле с постоянной (малой) скоростью на расстояние Д/, то окажется, что эта работа не равна нулю, ибо А/ ф О, os а 0. Но ведь прироста кинетической энергии ящик не получает Прирост кинетической энергии тела определяется только полной силой. [c.139]

Этот принцип позволяет рассчитывать движения в тех случаях, когда на тело одновременно действует несколько сил. Например, на тело массы т действуют три силы Fi, Рг, F . Принцип независимого действия позволяет для расчета ускорений сначала составить векторную сумму этих сил Fi+F +Fa—R, затем ввести эту сумму в уравнение второго закона Ньютона. При этом закон можно записать в двух различных формах [c.132]

Будем считать для всех векторов направление вправо положительным и напишем уравнения второго закона Ньютона для каждого из тел [c.134]

Четвертый этап — написание уравнений второго закона Ньютона для любого возможного движения каждого тела. [c.136]

Напомним, что при написании уравнений второго закона Ньютона в большинстве случаев удобнее в левой части уравнений написать открыто алгебраические суммы сил, которые действуют на каждое тело, не вводя равнодействующих сил. [c.136]

Б. Уравнение массы (уравнение второго закона Ньютона) F = та = u(dVjdt), где а = dV/dt — ускорение Стл = т — аналог электрической емкости (масса элемента). [c.68]

Из уравнения второго закона Кирхго-ф а видно, что сумма падений напряжений на элементах схемы при их обходе по произвольному контуру равна нулю, т. с. Uj = О (уравнение непрерывности), где j -- [c.71]

Распределение Нд по объему сварного соединения и его концентрацию в любой заданной точке определяют экспериментальнорасчетным способом. Способ состоит в экспериментальном определении исходной концентрации диффузионного водорода в металле шва Нш(0), установлении зависимости коэффициента диффузии водорода от температуры для шва, ЗТВ и основного металла и параметров перехода остаточного (металлургического) водорода Но в основном металле в Нд и обратно при сварочном нагреве и охлаждении. Расчетная часть заключается в решении тепловой задачи для заданных типа сварного соединения, режима сварки и решения диффузионной задачи. Последняя для сварки однородных материалов представляет ч 1Сленное решение дифференциального уравнения второго закона Фика, описывающего неизотермическую диффузию водорода с учетом термодиффузионных потоков в двумерной системе координат [c.534]

Пример 3.9.1. Ареометр — это цилиндрический сосуд с делениями, по глубине погружения которого в жидкость можно судить о ее плотности. Пусть го — уровень равновесного положения, Р — вес, 5 — площадь поперечного сечения ареометра, р — плотность жидкости. В положении равновесия вес ареометра уравновешен силой Архимеда Р = хоЗрд. Если ареометр имеет меньший уровень погружения г — 2а — X, то архимедова сила станет меньше веса. Без учета сил трения прибора о жидкость проекция уравнения второго закона Ньютона на вертикальное направление примет вид [c.211]

Экспериментально известно также, что с большой точностью гравитационная масса тела равна его инертной массе, т. е. величина массы М, которая входит в приведенное выше уравнение для силы всемирного тяготения, равна массе того же тела, входящей в уравнение второго закона Ньютона F = Мй. Это равенство будет обсуж-ff 1R3 ZRs 3Rs 4R3 5R3 6R3 г в гл. 14. Масса, входящая в [c.100]

Для системы материальных точек из законов Ньютона вытекает еще один закон закон сохранения массы. Положим, что внутренние силы в системе таковы, что они уде[ кивают все точки системы на одинаковых расстояниях друг от друга и эти расстояния достаточно малы, так что всю систему точек можно рассматривать тоже как материальную точку (такую систему наглядно можно себе пред ставить как несколько шаров, соединенных друг с другом короткими жесткими стержнями). Ограничиваясь ио-прежнему случаем и < с, мы можем наиисать уравнения второго закона Ньютона для всех точек системы в таком виде. [c.144]

Конечно, при U = О случаи тангенциального и нормального ускорений в системе неразлпчимы и уравнение второго закона Ньютона для случая нормального ускорения (3.31) также имеет вид (9.76). Однако в системе К, которая движется относительно К со скоростью V, случай чисто тангенциального ускорения получится только при условии, что лежит на одной прямой с F. В самом деле, только в этом случае сила F в системе К будет лежать на одной прямой со скоростью тела и — — г (в системе К ) и будет сообщать телу только тангенциальное ускорение. Применяя формулу преобразования тангенциального ускорения (9.53) для случая, когда и —v, получим [c.295]

Таким образом, раесматриваемые обычно в классической механике силы, действующие на тело, при переходе от одной инерциальной системы отсчета к другой не изменяются. Так как при этом не изменяется и ускорение тела, то уравнение второго закона бинами-ки оказывается инвариантным по отношению к преобразованиям Галилея. Следовательно, движения тел во всех инерциальных системах отсчета описываются одними и теми же уравнениями. Поэтому одинаковые механические опыты во всех этих системах должны давать одинаковые результаты, т. е. никакие механические опыты не дают возможности обнаружить движение одной инерциальной системы отсчета относительно другой инерциальной системы. [c.81]

Итак, рассматривая движение тела относительно вращающейся системы отсчета, кроме результирующей сил, действующих со стороны других тел, надо учитывать еще центробежную силу инерции и силу Кориолиса. Иначе говоря, сила инерции, входящая в уравнение второго закона динамики, записанного в форме (22.2), применимой для неииерциальных систем отсчета, в этом случае складывается из центробежной силы инерции и силы Кориолиса [c.89]

Такой вид имеет уравнение второго закона термодинавшки для системы с переменньш количеством вещества. [c.134]

Уравнение движения представляет собой разновидность уравнения второго закона Ньютона, записанного для потока жидкости. Общая фор.м улировка этого закона заключается в следующем масса, умноженная иа ускорение, равна сумме сил, действующих на элементарный объем жидкости [уравнение (2-17)]. В уравнении (2-17) полная производная скорости (ускорение) [c.62]

Наша жизнь проход1гг среди тел, которые образованы большим числом атомоз или молекул. Количественная мера частиц в них — постоянная Авогадро, примерно равная 6-10 моль . Она столь велика, что может считаться практичсску бесконечностью. Прекрасно разработанная ньютоновская механика пасует перед столь гигантскими системами. Очень просто показать, что расчеты на ее основе невозможно выполнить. Для детального анализа поведения 1 моля газа надо записать примерно 10 уравнений второго закона Ньютона. На это потребуется 10 2 страниц бумаги, масса которых составит около 10 т. Производя одну тонну бумаги в секунду, мы выполним план по бумаге за 10 лет. Н все это только для того, чтобы записать уравнения задачи А ведь их еш,е следует решить... [c.103]

Запишем уравнение второго закона Ньютона в форме закона сохранения импульса или количества движения. Отметим, что в отечественной литературе по общей физике чаще используется термин импульс , а в курсах теоретической механики - количество движения , в английском языке - momentum . [c.67]

Смотреть страницы где упоминается термин Уравнение второго закона : [c.171] [c.232] [c.295] [c.295] [c.295] [c.300] [c.89] [c.54] [c.65] [c.64]

Техническая термодинамика Изд.3 (1979) -- [ c.0 ]

ПОИСК

Второй закон Ньютона как дифференциальное уравнение движения

Закон Уравнение

Закон второй

Объединенные уравнения первого и второго законов термодинамики

Основное уравнение динамики (второй закон Ньютона)

ТЕХНИЧЕСКАЯ ТЕРМОДИНАМИКА РАЗДЕЛ ПЕРВЫЙ ПЕРВЫЙ И ВТОРОЙ ЗАКОНЫ ТЕРМОДИНАМИКИ Уравнения состояния

Уравнение второго закона для потока

Уравнение второго закона термодинамики

Уравнение второго закона термодинамики в теории

Уравнения первого и второго законов термодинамики

Уравнения состояния. Энтропия. Второй закон термодинамики

Энтальпия. Второе выражение уравнения первого закона термодинамики

Энтропия. Уравнение второго закона термодинамики для обратимых процессов

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...