Тепла притоки

Максимально допустимые тепло-притоки и периодичность теплосмен (для криогенной арматуры) [c.13]

Уравнение энергии выводится путем составления энергетического баланса для элементарного объема, отсекаемого в обогреваемом канале двумя близко расположенными сечениями. Изменение энергии вдоль координаты принимается линейным. Основные составляющие энергетического баланса элементарного объема выявляются при детализации притоков и стоков тепла. Приток обусловлен конвективным переносом тепла вместе с рабочим телом, обогревом (в общем случае переменным по длине и времени), теплопроводностью рабочего тела и металлической стенки (продольная передача тепла). Тепловая энергия расходуется (сток тепла) на нагревание рабочего тела в объеме, передачу тепла движущимся рабочим телом, передачу тепла за счет теплопроводности рабочего тела и металла и на увеличение кинетической энергии потока. Составляющие притока и стока энергии неравноценны. Приток и сток энергии за счет теплопроводности рабочего тела и металлической стенки трубы в данной задаче ничтожны" по сравнению с количеством тепла, вносимым движущимся потоком и внешним обогревом. Это легко показать, например, путем проведения статических расчетов. Очевидно также, что переход тепловой энергии в кинетическую энергию потока, а также расходование кинетической энергии на тепловые потери (в результате трения) мало. При исследовании динамики промышленных теплообменников упомянутыми составляющими можно пренебречь. [c.60]

Тепла притоки 47—50 Тепловой поток критический (максимальный) 107 [c.384]

УслоВ ный диа- метр, м Рабо- чее дав- ление, МПа Тепло- приток, Вт ц Масса, кг Услов- ный диа- метр, м Рабо- чее дав- ление, МПа Тепло- приток, Вт Масса, кг [c.22]

Следовательно, на основе представленного выше примера расчета можно сделать вывод о том, что без учета внешних тепло-притоков и безотносительно ко времени заправки для начального уровня температуры 300 К в конце заправки значение температуры баллона с газом будет неприемлемо по эксплуатационным требованиям. [c.51]

В этом случае уравнение момента импульса относительно некоторой точки О есть следствие уравнения импульса Л1з уравнения энергии и уравнения имиульса (третье и второе уравнения (2.1.1)) следует уравнение притока тепла вдоль траектории микрочастиц [c.54]

Энергетическое воздействие на г-ю фазу со стороны меж-фазной поверхности dSл определяется работой поверхностных сил v i, притоком тепла — qi tii, где q — поток тепла или [c.58]

В результате третье соотношение (2.1.17) представляется в виде уравнения притока тепла 2-фазы [c.59]

Здесь слагаемые q l п и 52 Иг определяют приток тепла к меж-фазной границе из граничащих с ней первой и второй фаз, слагаемое A-Z определяет работу внутренних сил 2-фазы, причем 4 2 — работа внутренних сил фаз на межфазной границе из-за проскальзывания на ней граничащих фаз, что, как правило, имеет место [c.60]

Осредненные уравнения энергии, притока тепла и энергии пульсационного движения фаз [c.83]

Применяя формулу (2.2.29) для е = щ и формулу (2.2.17) для 9i — Ч% получим осредненное уравнение притока тепла i-й [c.85]

Осредненное уравнение притока тепла 2-фазы следует из (2.1.18) [c.86]

Вычитая уравнения притока тепла и живых сил из уравнения полной энергии фазы, получим уравнение энергии пульсационного или мелкомасштабного движения [c.86]

Уравнения притока тепла фаз (2.5.10) и (2.5.11) для дисперсной смеси принимают следующий вид [c.99]

Следуя результатам гл. 1 (см. (1.3.25), (1.3.32)) или гл. 3 (см. (3.1.37), (3.2.20), (3.1.40) и (3.1.41)), имеем следующие дифференциальные уравнения масс фаз, числа дисперсных частиц, импульсов, энергий и притоков тепла фаз [c.186]

Из (3.1.41) следует, что уравнение энергии 2-фазы (второе уравнение (4.1.5) может быть представлено также в виде уравнения притока тепла [c.187]

Теплопроводность и межфазный теплообмен. Перейдем к определению величин, характеризующих энергообмен или теплообмен в уравнениях притока тепла фаз (4.1.6) и (4.1.8). Характер эффективной или приведенной теплопроводности в дисперсной смеси определяется выражением типа (см.(1,3,13)) [c.201]

Здесь пренебрегалось вкладом слагаемых, содержащих сдвиговые напряжения Т и тг, и вкладом переноса энергии из-за потока Лг. Это нетрудно обосновать оценками типа (4.3.15). Далее Pq — скорость газа в зоне, где нет частиц ( i= 1), например, на входе в слой. Уравнения притоков тепла фаз (4.3.40) нужны для определения температур фаз и здесь рассматриваться не будут. Отметим, что последнее уравнение (4.3.44) отражает равенство генерации хаотического движения частиц из-за работы сил Магнуса и диссипации этого движения в тепло из-за столкновений. Из него следует с учетом (4.3.32) и (4.3.36) [c.223]

В соответствии с результата [п 3 гл. 1 и о гл. 2 макроскопические уравнения притока тепла фаз имеют вид [c.238]

В каскадных машинах применяют различные комбинации агентов в верхней ветви каскада— агенты среднего давления, в нижней ветви — агенты высоких давлений для достижения особо низких температур применяют трёхкаскадные машины с метаном в низшей ветви. Полностью автоматизируются только малые промышленные низкотемпературные установки. Крупные, особенно лабораторные установки с программным изменением температуры, автоматизируются лишь частично. При автоматизации низкотемпературных установок следует обращать особое внимание на контроль температуры в камере (шкафу) на регулирование потока агента на пусковые режимы и пуск компрессора при отогретой камере на возвращение масла в компрессор (при температурах ниже —40° С масло плохо растворяется в агентах и застывает в испарителе). Для поддержания заданной температуры в камерах и шкафах при меняющихся тепло-притоках применяются следующие способы цикличная работа машины регулирование производительности компрессора дросселирование всасывающей линии (вместо регулирования производительности) регулируемые электрогрелки в камере (шкафу) при постоянной работе машины регулирование по- [c.706]

Камеры для получения низких температур делят на два класса криокамеры для испытаний при температуре не ниже 77 К и криостаты для испытания в криогенных жидкостях и в парах гелия при температуре ниже 77 К. Камеры выполняют в двух вариантах с односторонним и двусторонним вводом силовых тяг. Второй вариант обеспечивает меньшую, чем первый, защиту рабочего объема от тепло-притока извне и поэтовлу преимущественно [c.335]

Соответствующие глобальные величины, входящие в таблицу, суть внутренняя энергия Et, внутренняя энтропия St, теплота Ht, представляющая приток тепла, приток энтропии Mt vi мощность Wt, расходуемая при рассматриваемом движении тела. Скорости изменения этих величин будут обозначены точками сверху, т. е. — dEjdt и т. д. [c.98]

Испарением из верхнего слоя комков теряется ок. 15% воды, проникшей в структурную П., и в комковатой почве накопляется запас воды, равный приблизительно 85% годового количества осадков, к-рый м. б. использован только растением, обеспеченным в комковатой почве большим и прочным запасом воды. Т. к. в структурной П. запас воды помеш.ается в комках, а между комками циркулирует воздух, то аэробный процесс разложения органич. веш.ества в ней не прекращается, и растения на такой П. беспрерьшно пользуются одновременно большими количествами и воды и пищи. Кроме того аэробный процесс, протекающий на поверхности каждого комка, поглощает весь кислород, проникающий к комку, и поэтому внутри комка сосредоточиваются условия анаэробиозиса, благодаря чему органич. вещество в не л сохраняется, все его количество не м. б. быстро разрушено, и зольные элементы его не м. б. быстро переведены в формы минеральных соединений, легко выщелачиваемых по уклону рельефа весенним и осенним максимумами содержания воды в П. Вследствие такой особенности комковатая П. способна совмещать одновременно в своей массе взаимно исключающие друг друга условия и процессы, а именно обусловить одновременную наличность в максимальных количествах двух антагонистов— воды и воздуха—и друг друга исключающих процессов—аэробного и анаэробного разложения органич. вещества. Поэтому такая структурная П. в состоянии обеспечить растению максимальный и прочный запас воды при одновременном беспрерывном снабжении растений усвояемой пищей. На таких структурных почвах, получивших название культурных П., характер урожаев совсем иной, чем на бесструктурных П. Средняя урожайность их в несколько раз выше, чем на бесструктурных П., и при этом колебания урожаев по годам отличаются очень малой величиной, урожаи приобретают чрезвычайную устойчивость—основное условие плановости производства. Величина ежегодных колебаний урожаев на структурных П. определяется неизбежными колебаниями притока двух космических факторов жизни растений—света и тепла, приток которых лежит совершенно вне возможности производственного контроля и регулирования. Амплитуда же ежегодных колебаний притока света и тепла сравнительно невелика. [c.256]

Изменение энергии выделенного элементарного объема ЛУп возникает ib связи с притоком тепла и работой внешних сил (массовых и поверхностных). Причем это изменение проявится в увеличении кинетической энергии среднего и пульсационного движения и в изменении внутренней энергии элемента. Учитывая, что для дисперсных потоков теплоносителей характерны в основном умеренные скорости течения, пренебрегаем изменением давления и кинетической энергии компонетов. Полагая также, что внутренние источники или стоки энергий отсутствуют, в соответствии с первым законом термодинамики для изобарных процессов получим, что количество переданного элементу ДУц за время Лт тепла AQa равно изменению энтальпии его компонентов [c.40]

Уравнение для внутренней энергии фазы (1.3.6) получено из формальных балансовых соотношений,и его непосредственная конкретизация (например, определение работы соседних фаз Wji) связана со значительными трз дностями. Как это будет показано ниже, лучше и наглядное исходить из аналогичного соотношения, записанного в виде уравнения притока тепла j-й фазы в общепринятом виде [23], который не зависит от граничных и внепших (для -й фаз], ) условий и не зависит явно от поведения других фаз, [c.32]

Как и в (1.3.6), qi представляет собой приток тепла за счет теплопроводности внутрн г-й фазы, а — контактный приток тепла от /-й к i-й фазе Х(Л) — ноток тепла от i-й фазы к веществу, терпящему превращение j i, отнесенный к массе, претерпевающей этот переход. [c.32]

В связи с появлением дополнительной составляющей энергии i-й фазы к необходимо привлечь уравнение притока тепла i-й фазы или уравнение для внутренней энергии j-й фазы, которое можно получить осреднением уравнения (2.1.3), имеющего, в отличие от уравнений сохранения (2.1.1), недивергентную форму [c.85]

Таким образом, изменение средней внутренней энергии г-й фазы вдоль траектории ее центра масс происходит за счет ряда процессов. Первое слагаемое piAi определяет указанное изменение за счет работы внутренних сил второе и третье — за счет притоков тепла, причем второе слагаемое — за счет внешнего (по отношению к выделенному объему смеси) притока тепла, описываемого вектором ql, а третье — за счет притока тепла Qji через межфаз-ную поверхность четвертое и пятое слагаемые — за счет притока массы (а вместе с ней и внутренней энергии), причем четвертое слагаемое — за счет притока массы из-за пульсационного движения, описываемого вектором, а пятое — из-за фазовых переходов на межфазной поверхности. [c.86]

Oho определяет изменение поверхностной энергии смеси за счет притока Qji тепла из фаз, работы внутренних сил As в 2-фазе, работы межфазных сия Ai на межфазной границе ивыделяю-ш,егося тепла при фазовых переходах на межфазной поверхности. [c.86]

Таким образом, методом осреднения мы получили уравнения импульса, притока тепла фаз, а также уравнения момента импульса и энергии их пульсационного (мелкомасштабного) движения. В отличие от феноменологического подхода гл. 1, метод осреднения позволил последовательно учесть влияние мелкомасштабного движения фаз поверхностного натяжения и получить выражения для определения таких макроскопических характеристик, как тензор напряжений в фазах, интенсивности межфазного взаимодействия, потоки различных видов энергий и т. д. через значения микропараметров. Реализация этих выражений, приводящая к реологическим соотношениям теперь уже только между макропараметрами (которые можно называть явными реологическими соотношениями) и, как результат, к замыканию системы уравнений, должна производиться с учетом структуры и физических свойств фаз в смеси. И это есть основная проблема при моделировании гетерогенных сред. [c.87]

Параметры, характеризующие состояние вещества на межфаз-ной границе и входящие в уравнения притоков тепла (4,1.6) и [c.202]

В большом классе задач можно пренебречь капиллярными эффектами (величинами 2S/a, или но кра1шей мере теплоемкостью или тепловой инерцией 2-фазы. Тогда уравнение притока тепла поверхностной фазы (третье уравнение (4.2.56)) переходит в конечное алгебраическое соотношение [c.208]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...