Работа равнодействующей силы

Первое свойство, очевидно, достаточно доказать только для элементарной работы равнодействующей силы. [c.325]

Теоремы о работе силы. Теорема 1. Работа равнодействующей силы на некотором перемещении равна алгебраической сумме [c.162]

Если точка М получает элементарное перемещение dr, то элементарная работа равнодействующей силы Р на этом перемещении [c.162]

Для вычисления работы равнодействующей силы на конечном участке пути /И УИг воспользуемся формулой (60.10) [c.162]

Чему равна работа равнодействующей силы [c.189]

РАБОТА РАВНОДЕЙСТВУЮЩЕЙ СИЛЫ [c.130]

Если на точку действует одновременно несколько сил, то алгебраическая сумма их работ равна работе равнодействующей силы. [c.130]

Теорема о работе равнодействующей силы работа равнодействующей сил, приложенных к точке, на некотором перемещении равна сумме работ составляющих сил на том же перемещении [c.273]

Работа равнодействующей силы 174 [c.301]

Работа равнодействующей силы на некотором элементарном перемещении равна сумме работ составляющих сил на том же перемещении [c.162]

Приращение кинетической энергии материальной точки на некотором участке траектории равняется работе равнодействующей силы на том же участке траектории. [c.30]

Работа равнодействующей сил, приложенных к телу, равна изменению кинетической энергии тела. Это утверждение называют теоремой о кинетической энергии. [c.45]

Так как вследствие вредных сопротивлений Л <Лд, то Пользуясь свойствами скалярного произведения векторов, докажем теорему о работе равнодействующей сил, приложенных к одной материальной точке. Пусть к материальной точке М, перемещающейся п любой криволинейной траектории, приложено п сил Р , Р ,. .., Р (рис. 353). Обозначим равнодействующую этих сил через Р, а элементарную работу сил Р, Р , р2,. .., Р на элементарном перемещении йг=ий1 обозначим через ЗЛ, ЗЛх, ЬА ,. .., ЗЛ . Так как [c.625]

Лемма. Работа равнодействующей сил, [c.286]

Дифференциал кинетической энергии за промежуток времени равен элементарной работе равнодействующей сил, действующих на точку, за тот же промежуток времени. Действительно, правая часть [c.274]

Теорема. — Дифференциал живой силы материальной точки равен элементарной работе равнодействующей сил, приложенных к точке, за тот же самый бесконечно малый промежуток времени dt. [c.157]

Так как работа равнодействующей сил, приложенных к движущейся точке, равна сумме работ ее составляющих, то она приводится в этом случае к работе остальных действующих на точку сил. Таким образом, в приложениях теоремы живой силы следует учитывать лишь силы, которые производят работу, не обращая внимания на остальные. Если, сверх того, силы, производящие работу, имеют силовую функцию, то будет существовать интеграл живой силы в той форме, которую мы ему придали в предшествующем п°. [c.159]

Работа равнодействующей сил, приложенных в одной точке, на некотором перемещении равна алгебраической сумме работ составляющих сил на том же перемещении (рис. 2.38) [c.83]

Теорема импульсов 583, 584 о движении центра масс материальной системы 197, 198, 550, 565, 566 --работе равнодействующей силы 321 [c.637]

Работа равнодействующей силы О, и Ff равна алгебраической сумме работ всех составляющих сил. [c.287]

Работа равнодействующей сил, приложенных к автомобилю, равна алгебраической сумме работ составляющих сил. Работа силы [c.305]

Теорема. Работа равнодействующей силы на каком-то участке пути равна алгебраической сумме работ сил составляющих на том же участке пути. [c.160]

Докажем теперь теорему о работе равнодействующей силы. Пусть к материальной точке М приложены две силы Рг и равнодействующая которых равна Д. Обозначим работы сил 2 и Д на пути 5 соответственно через А , А и А. [c.412]

Если материальная точка под действием, сил Р, Pi, Рз... прошла путь S, то сумма работ этих сил равна работе равнодействующей силы на том же пути 5. [c.109]

Решение задачи сводится к тому, чтобы геометрически сложить силы Pi, Р2, Яз... и найти их равнодействующую R работа равнодействующей силы R будет равна [c.109]

Это правило остается справедливым и для движущегося тела. Если материальная точка под действием сил Р, Рг. Рз прошла путь S, то сумма работ этих сил на всем пути равна работе равнодействующей силы на том же пути. [c.116]

Доказательство сводится к тому, чтобы геометрически сложить силы Рь Р% Рз. . . и найти их равнодействующую R. Работа равнодействующей силы R будет [c.116]

Работа равнодействующей силы [c.160]

Пусть теперь на материальную точку М действует несколько сил р1, р2,. .., Рп- Легко доказать (читатель без труда сделает это самостоятельно), что работа равнодействующей сил, приложенных к материальной точке, на некотором перемещении равна сумме работ составляющих сил на том же перемещении [c.79]

Решение задачи вторым способом с применением теоремы о работе равнодействующей силы рекомендуется выполнить самостоятельно. [c.266]

БРг dsi = R ds М os а aff, причем R ds обозначает работу равнодействующей силы R = ЕЯ и [c.254]

Если на точку действует несколько сил, то работа равнодействующей этих сил на каком-либо пути равна сумме работ составляющих сил на том же пути. [c.298]

На точку или на тело обычно действует не одна сила, а несколько, поэтому при решении задач целесообразно использовать теорему о работе равнодействующей системы сил (А. И Аркуша, 1.47) [c.301]

Далее ), введем некоторое среднее для всей толщины пластинки значение w поперечного перемещения, равно как и некоторые средние значения ср и ср для угловых деформаций (поворотов) сечений соответственно д = onst, у = onst. Определим эти величины, приравнивая работу результирующих пар на средних углах поворота и работу равнодействующих сил на среднем перемещении работе соответствующих напряжений на фактических перемещениях Uq, Vq и Wq в том же сечении, т. е. положим [c.193]

Пользуясь той же общей теорией, сейчас докажем, что пара сил не может быть замена одной равнодействующей силой. В самом деле, рабо1а нары для всякого поступательного движенья равна нулю, т к кьк ргбота одной из сил, составляющих пару, унг1Чтожастся работой другой силы. Между тем работа равнодействующей силы не будет нулем для всякого поступательного движения. Следователь ю, пара и сила не могут быть двумя эквивалентными систелшмп. [c.48]

Теоремы о р аботе силы. Теорема 1. Работа равнодействующей силы на некотором перемеги,ении равна алгебраической су.чме работ состав.ляющиг сил на том же перемещепих1. [c.398]

Так как перемещение отдельных точек системы из состояния покоя произойдет в направлеиии равнодействующих сил Р/ и Ri, то при этом будет совершена положительная работа [c.304]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...