Формула следа

Прежде чем применять структурные формулы, следует установить, сколько общих условий связи наложено на движение звеньев исследуемого механизма. Число этих связей будет соответствовать номеру семейства. [c.12]

Из этой формулы следует, что ползун А выходит из состояния покоя, когда тангенс угла ф становится равным коэффициенту трения покоя / , т. е. когда ф = фд. [c.219]

Из последних формул следует, что влияние неравномерности распределения пылевых концентраций по отдельным аппаратам ряда на их [c.63]

Из этой формулы следует, что pi возрастает с увеличением е, Я и рь [c.265]

Из приведенных формул следует зависимость [c.236]

Так как передаточное число вариатора величииа переменная, то при онреде-лении диаметра ведущего ролика в формулу следует подставить г/min и п тих- [c.134]

Из этих формул следует, что коэффициент трения скольжения — безразмерная величина. [c.68]

Применяя эту формулу, следует иметь в виду, что эйлерова сила Р, введена выражением (19.75) чисто формально. Поэтому в отличие [c.523]

Графическое представление колебания с биением приведено на рис. 527. Из последней формулы следует, что период биения увеличивается с приближением частоты возбуждения р к частоте собствен- [c.541]

Во всех перечисленных формулах следует брать р в Па, а V — в м кг. Расход газа получается в кг/с. [c.211]

Из формулы следует, что для уменьшения основного времени 4 необходимо стремиться, с одной стороны, к увеличению сварочного тока и коэффициента наплавки а , с другой — к уменьшению поперечного сечения наплавленного металла [c.70]

Теперь, так же как и в случае кручения с изгибом, следует определить главные напряжения и применить соответствующую гипотезу прочности. В результате получим для эквивалентных напряжений формулу (IX.28) (по третьей гипотезе прочности) или (1Х.31) (по четвертой гипотезе). В эти формулы следует подставить значения т и о, приведенные выше. [c.256]

Чтобы определить, какой из указанных формул следует пользоваться определяем гибкость стержня [c.275]

Напряжения вычисляют в конце каждого интервала. Напряжения, полученные в конце предыдущего интервала, служат начальными для рассматриваемого интервала. Напряжения подсчитывают по формулам (при вычислении Oj , в первой формуле следует брать верхний, а а у,— нижний знак) [c.422]

Амплитуда вынужденных колебаний. Амплитуда вынужденных колебаний точки при наличии сопротивления определяется по формуле (20.4). Из этой формулы следует, что большей величине сопротивления среды, т. е. большему значению коэффициента затухания п, соответствует меньшая величина амплитуды вынужденных колебаний А . [c.58]

Из этой формулы следует, что y/ xl, т. е. проекция Кх точки /( на плоскость уОг должна находиться от оси сращения Oz дальше, чем центр масс тела С. Формулы (104.7) и (104.8) аналогичны формулам (81.3) и (81.4), определяющим приведенную длину физического маятника. [c.275]

Формула (92) была получена Эйлером и носит название формулы Эйлера. Она определяет усилие, действующее на оболочку, ограничивающую некоторый объем, через который осуществляется стационарный проток вещества. Из этой формулы следует, что главный вектор сил, действующих на оболочку со стороны вещества, находящегося внутри объема, отличается от главного вектора внешних сил как раз на ту дополнительную силу / доп. которую пришлось добавить к главному вектору внешних сил для того, чтобы к системам переменного состава можно было бы применять теорему об изменении количества движения. [c.113]

Для удобства, а также ввиду того, что координаты центров тяжести можно определить непосредственно по рисунку, данные для подстановки в формулы следует представлять в таком виде [c.184]

Из этой формулы следует, что вектор мгновенного углового ускорения направлен перпендикулярно к плоскости 22 (рис. а предыдущей задачи), т. е. по линии узлов. Угловое ускорение совпадает с положительным направлением линии узлов, если прецессия прямая. При обратной прецессии вектор е направлен в отрицательную сторону оси ОЛ/. Величина мгновенного ускорения определяется из (3) [c.475]

Такова угловая скорость прецессии. Из полученной формулы следует, что эта угловая скорость не зависит от угла наклона а. [c.489]

Из этих формул следует, что полюс /(точка приложения продольной силы F) и нейтральная линия всегда расположены по разные стороны от начала координат, совпадающего с центром тяжести сечения. [c.78]

Из этой формулы следует, что чем больше /г, тем меньше угол рассеяния q), определяющий асимптоту. [c.160]

Из этой формулы следует, что часы, покоящиеся относительно наблюдателя (система 2), кажутся ему идущими с наибольшей скоростью. [c.281]

Из первой формулы следует, что движение происходит в плоскости, определяемой векторами ец, Vq. Выберем систему координат так, чтобы это была плоскость XY, и направим ось X по to- Тогда проекции скорости и координаты частицы [c.320]

Из этой формулы следует экспоненциальная зависимость ослабления плотности потока os 0 весьма слабо зависит от энергии у-квантов (функция г). [c.312]

Из приведенных формул следует, что П определяется с точностью до произвольной постоянной, которая зависит от выбора начальной точки, но эта произвольная постоянная не влияет на вычисляемые через потенциальную энергию силы и работу этих сил. Учитывая это, формулу (82) можно выразить так [c.309]

Из приведенных формул следует, что П определяется с точностью до произвольной постоянной, которая зависит от выбора начальной [c.336]

Из приведенных формул следует, что функция положения звена однозначно определяет передаточную функцию н закон его движения. [c.60]

Из этой формулы следует, что для повышения КПД поступательных кинематических пар с геометрическим за.мыканием необходимо увеличивать длину направляющей. [c.325]

Заметим, что равнодействующая сил инерции Рцб проходит не через точку С, а ниже. Действительно, = и определяется формулой (4), а результирующий момент Мцб —формулой (2). Из этих формул следует, что плечо вектора Рцб относительно точки О равно os г ) (рис. 5.33). [c.171]

Из этих формул следует, что резонансный максимум наступает при (a=Q=yB. (Здесь не рассматриваются бесконечные и особые решения, получающиеся при точном решении уравнения [c.262]

Решение. Выясним, какой формулой следует [c.310]

Для кулачковых механизмов IV вида во всех вышеприведенных формулах следует заменить Sj (Ф1) на Фз (Ф1), (P s,Jd< — на (P p /d ff, т — на 1 , h — Ф [c.222]

Из атих формул следует, что 2пип будет тем меньше, чем меньше коэффициент у/ высоты головки зуба и чем больше угол зацепления а. [c.453]

Из формулы следует, что ири Ro —v со i = = 0,813. Минимальная относительная д.иина насадка //d, при которой может реализоваться первый режим истсчеиия, равна нриблизитол1.но [c.112]

Согласно (9-6) для пристенной зоны, например, при л = 2, f=l, fi = 0,5, Pi = 0,45 получим Vi=, 2v, а для тех же условий, но rt=l Vi=, bSv. Этот пример и сопоставление формул (9-3) — (9-6) позволяют установить, что газораспределение в слое улучшается с ростом Re. Это объясняет опытные данные рис. 9-2 и [Л. 315], а также согласуегся с теоретическими выводами [Л. 9]. Из этих же формул следует, что, неравномерность газораспределения для несферических частиц выше, чем для шаров. При наличии межкомпонентного теплообмена по закону Клапейрона — Менделеева при f = Г г = = Г найдем [c.278]

Из этой формулы следует, что для получения линейчатой поверхности второго порядка (гиперболического параболоида) необ5 одимо задать прямолинейные направляющие а, Ь (рис, 2.68). Взаимно однозначное соответствие можно задать условием ра- [c.68]

Из последних двух формул следует, что наличие сопротивления в выходном участке камеры аппарата действительно приводит к снижению неравномерноегн распределения скоростей по сечению камеры, вызванной подсасываюш,им действием выходного отверстия. Чем больше коэффициент сопротивления решетки, тем значительнее уменьшение неравномерности. [c.144]

Отметим, что полученные таким образом дифференциа.шные уравнения и уравнения приведенные ниже для случая радиальных аппаратов, в равной степени применимы и к коллекторным системам. Только в последнем случае в окончательных формулах следует заменить величины 8 на [c.295]

Для каждой физической величины следует применять ограниченное число целесообразно выбранных кратных (дольных) единиц. Так, в частности, для сил удобна единица килоньютон (к ), для напряжений — меганьютон на квадратный метр Мн1м ). Указанные кратные единицы широко применяются в различных справочных таблицах, приведенных в этой книге, а также в исходных данных и ответах задач. При выполнении тех или иных расчетов в единицах СИ в формулы следует подставлять величины, выраженные в основных или производных (не кратных и не дольных) единицах, т. е. каждая величина, заданная п кратных (дольных) единицах, при подстановке в формулу должна быть умножена на соответствующую степень числа десять. [c.10]

Теплообмен газового пузырька при малых радиальных пульсациях, ускоряющемся сжатии и расгапренпи. Для анализа возможных законов, определяющих осредненную интенсивность меж-фазного теплообмена через осредненные параметры фаз и их теплофизические характеристики, рассмотрим формулы, следующие из линейного решения (5.8.14), для безразмерного теплового потока в пузырек, определяемого числом Нуссельта, для двух характерных режимов радиального движения пузырька с инертным газом (фо = 0) колебательного (Я iQ) и режима, ускоряющегося по экспоненте сжатия пли расширения Н = Е О, где Е определяет показатель е в (5.6.10)). Эти два режи.ма являются характерными, например, при распространении ударных волн в пузырьковой среде ускоряющееся сжатие — на переднем фронте волны, колебательный — в конце достаточно сильной волны. [c.310]

Как показали теоретические и экспериментальные исследования, контактногидродинамические эффекты оказывают определенное влияние на эпюру давления в контакте. Типичная эпюра давления с учетом этих эффектов представлена на рис. 9.3. Эта энюра отличается от эпюры Герца наличием входной зоны и возмущением на выходе из контакта. Максимальное давление в зоне контакта отличается от давления, определенного по формулам, следующим из теории Герца, не более чем на 20 %. Это позволяет в первом приближении использовать теорию Герца для определения давления в смазочном контакте. [c.148]

Из найденных формул следует, что, начав падение без нача.чьной скорости относительно вращающейся Земли, материальная точка от-к.доняется от вертикального направления к востоку и югу. Ньютон первым предсказал это отклонение. Оно было подтверждено экспериментально в 1795 г. [c.285]

В случае сдвига радиоактивного равновесия в формулы следует вводить множитель, характеризующий степень равновесия. Во внещних слоях породы, которые интенсивно эманируют радон, степень равновесности продуктов распада радона по отношению к урану меньше единицы, и поэтому формулы (14.24) — (14.27) указывают верхний предел для поля у-излучения. Кроме того, поле излучения чаще создается не 4л-, а 2л-геометрией источника или еще более ограниченным слоем. Необходимо также учитывать неравномерность распределения урана в породе. По этим причинам реальное поле у-излученич будут значительно меньше рассчитанного таким образом. [c.217]

Изменим теперь форму условия задачи, не изменяя ее содержания. Вместо автомобиля будем рассматривать земной гнар, движущийся вокруг Солнца по своей орбите. Пусть на Землю под прямым углом к плоскости ее орбиты падает луч света от некоторой звезды. Пассажира автомобиля заменим астрономом-наблюдателем, направляющим на звезду свой телескоп. Неподвижную систему координат свяжем с Солнцем. Чтобы видеть в телескоп звезду, астроному придется наклонить оптическую ось телескопа в направлении хода луча света звезды относительно Земли под углом, определяемым формулой (а). Конечно, в этой формуле следует иод t i понимать скорость света в вакууме, а иод tij — скорость движения Земли по ее орбите. Если наблюдать за звездой на протяжении года, то, очевидно, астроному будет казаться, что положение звезды на небесной сфере будет изменяться, и за год она опишет на небесной сфере замкнутую кривую. Это явление относительного отклонения луча света, связанное с движением Земли по ее орбите, называется, как известно, аберрацией света. [c.138]

Из приведенных формул следует, что радиационные иотери пропорциональны квадрату атомного номера Z вещества, в котором пролетает частица, и обратно нропорциоиальпы квадрату массы [c.29]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...