Постоянная гравитационная

Постоянная гравитационная 185 Потенциал кинетический 379 Правило Жуковского 338 Прецессия 148 [c.410]

Поле скоростей 39, 230 Постоянная гравитационная 151 [c.343]

Размерный коэффициент 7 называется гравитационной постоянной. Гравитационная постоянная имеет наглядный физический смысл. Если положить mi = 1, m2 = 1 и г = 1, то / = 7, т. е. 7 равна той силе, с которой притягиваются два тела с массами, равными единице, и находящиеся на расстоянии, равном единице. [c.317]

Покажем, что в вязкой теплопроводной жидкости, находящейся в постоянном гравитационном поле, могут распространяться слабозатухающие тепловые конвективные волны. [c.252]

Однако В ряде случаев (постоянное гравитационное поле, центре бежные силы от вращения вокруг фиксированной оси, особым образом распределенное температурное поле) удается преобразовать интегралы по области в граничные. Для преобразования интегралов в выражении (И 1.24) по области в интегралы по границе воспользуемся формулами Остроградского — Гаусса и Грина. [c.63]

Нам кажется,— пишет Эйнштейн,— что проблему пространства — времени надо ставить следующим образом. Если ограничиться областью постоянного гравитационного потенциала, то законы природы принимают чрезвычайно простую и инвариантную форму по отношению к множеству пространственно-временных систем, связанных друг с другом преобразованиями Лоренца с постоянным с . [c.366]

Область устойчивости 427 Постоянная гравитационная 46 - энергии 373 [c.475]

Эту простую параболическую зависимость легко получить непосредственно из нерелятивистских траекторных уравнений. В этом случае траектория подобна траектории брошенного камня (постоянное гравитационное поле). Отметим, что уравнения (2.110) и (2.112) приводят к бесконечным значениям х, если 2-компонента начальной скорости равна нулю. Это обстоятельство является следствием процедуры вывода уравнений траектории замена времени координатой г в предположении, что частица движется в направлении г. Если же начальная скорость в этом направлении отсутствует, то это предположение недействительно. Таким образом, полученные траекторные уравнения можно использовать только в том случае, когда [c.45]

Формула (5-1-22) подтверждается экспериментально для некоторых пористых тел в области малых критериев Рейнольдса (область ламинарного движения) согласно уравнению (5-1-9), скорость течения жидкости через пористое тело (скорость фильтрации) прямо пропорциональна градиенту давления (Лр//). Это соотношение является частным случаем общего закона фильтрации Дарси (стационарная фильтрация под влиянием постоянного градиента давления при постоянном гравитационном давлении). [c.342]

Постоянные гравитационного поля Земли. [c.29]

Постоянные гравитационного ноля земли [c.31]

Постоянные гравитационного поля Земли 30, 31 Потенциал аномальный 44 [c.359]

Приведенные таблицы показывают, что точность определения постоянных гравитационного поля Земли (особенно коэффициентов высших гармоник) все еще невелика. Определение этих постоянных остается одной из важнейших задач современной небесной механики и гравиметрии. [c.559]

Поскольку гравитационные потенциалы постоянные, гравитационное поле, определяемое соотношением (8.110), в Г отсутствует и преобразованиями (8.59) с f в форме (8.120) можно исключить потенциалы. Вводя новые координаты Х = (X, V, Z, сТ ) по формулам [c.204]

В котором Шг и т2 — массы взаимодействующих точек, г — расстояние между ними. Коэффициент пропорциональности у называется гравитационной постоянной. Гравитационная постоянная определяется опытным путем и равна силе взаимодействия двух материальных точек, имеющих единичные массы и находящихся на единичном расстоянии одна от другой. В СИ (VII.8) гравитационная постоянная имеет значение [c.52]

Рассматривая движение ракеты по траектории с постоянным углом наклона в постоянном гравитационном поле, предположим, что тяга, расход топлива и удельный импульс являются линейными ограниченными функциями соотношения компонентов топлива, причем тяга и расход топлива - возрастающие функции, а удельный импульс - убывающая функция. [c.25]

Модуль силы всемирного тяготения, действующий па материальную точку массы т, определяется равенством Р —-где ц — [М — гравитационный параметр притягивающего центра (М — его масса, / — гравитационная постоянная) и г — расстояние от центра притяжения до притягиваемой точки. Зная радиус Я небесного тела и ускорение g силы тяжести ) иа его поверхности, определить гравитационный параметр ц небесного тела и вычислить его для Земли, если ее радиус У = 6370 км, а = 9,81 м/с . [c.388]

Точка движется под действием силы всемирного тяготения Р — т 11г . Выразить постоянную энергии К (см. задачу 51.7) через элементы траектории точки и гравитационный параметр р. [c.391]

Космический аппарат массы m приближается к планете по прямой, про.ходящей через ее центр. На какой высоте Н от поверхности планеты нужно включить двигатель, чтобы создаваемая им постоянная тормозящая сила, равная тТ, обеспечила мягкую посадку (посадку с нулевой скоростью) Скорость космического аппарата в момент включения двигателя равна с о, гравитационный параметр планеты р, ее радиус R притяжением других небесных тел, сопротивлением атмосферы и изменением массы двигателя пренебречь. [c.396]

В классической механике масса движущегося тела принимается равной массе покоящегося тела, т. е. она рассматривается как постоянная величина, являющаяся мерой инертности тела и его гравитационных свойств. [c.8]

Следовательно, отношение гауссовой постоянной любого тела к его массе есть величина постоянная, называемая гравитационной постоянной. Обозначим гравитационную постоянную буквой /, тогда [c.389]

Размерность гравитационной постоянной в абсолютной системе будет [c.389]

Замечание 3.11.3. Этапы, выделенные в доказательстве теоремы 3.11.4, имеют самостоятельную ценность. Вспомним, что закон электростатического взаимодействия точечных зарядов имеет вид закона Ньютона, когда вместо масс используются заряды, а вместо гравитационной постоянной — диэлектрическая проницаемость. Пусть точечный положительный заряд у находится между бесконечными противоположно заряженными пластинами. Примем, что первая пластина заряжена отрицательно с плотностью заряда —<т. Расстояние от точечного заряда до первой пластины обозначим у, а до второй пластины — 1/2 Цилиндром с осью, перпендикулярной к пластинам и проходящей через точечный заряд, вырежем в этих пластинах два круга радиуса I. В соответствии с этапом 2 доказательства теоремы 3.11.4 силовая функция от воздействия кругов на точечный заряд будет выражаться формулой [c.268]

Так как гравитационная постоянная / мала, то силы взаимодействия с не космическими объектами не учитываются. [c.45]

Из этого равенства следует, что отношение гауссовой постоянной планеты к ее массе есть величина постоянная. Ее называют гравитационной постоянной и обозначают буквой у. Тогда [c.151]

Скорость свста в вакууме Элементарный олектрический заряд Электрическая постоянная Магнитная постоянная Гравитационная постоянная Постоянная тонкой структуры [c.435]

Примечательно, что этот новый тип поведения систем наблюдается в типичных ситуациях, давно известных классической гидродинамике. Примером, впервые проанализированным с упомянутых мной выше позиций, может служить так называемая неустойчивость Кенара . Рассмотрим поведение горизонтального слоя жидкости, находящегося между двумя бесконечно большими параллельными друг другу плоскостями в постоянном гравитационном поле. Пусть температура нижней плоскости поддерживается равной Ti, а верхней — Тг, и пусть Т >Т2- Когда величина обратного градиента Т - Т2)I Т -Т2) становится достаточно большой, система выходит из состояния покоя и начинается конвекция. Производство энтропии возрастает, ибо конвекция создает новый механизм переноса тепла. Более того, состояние потока, инициируемого нарушением устойчивости системы, отвечает большей степени организации системы, чем состояние покоя. Действи- [c.129]

В случае установившихся тепловых напряжений или постоянного гравитационного потенциала Q = О, а для центробежных сил, возникающих при вращении вокруг неподвижной оси, Q = onst. [c.122]

В 1912 г. Эйнштейн подчеркивал, что следствия из гипотезы о физической эквивалентности ускоренной системы координат полю тяготения не противоречат теории относительности равномерного движения. Ito же касается закона постоянства скорости света, его применимость оказывается ограниченной областями постоянного гравитационного потенциала. Это исключает всеобщую применимость преобразований Лоренца, но уверенность Эйнштей-366 на в эквивалентности поля ускорения и поля тяготения настолько укрепилась к этому времени, что, в отличие от Абрагама, он полагал возможным отказаться от постоянства с . [c.366]

Изучение движения искусственных спутников Земли представляет интерес не только для специалистов по астродинамике, занимающихся прогнозированием движения ИСЗ и проектированием их орбит. Проблема эта ныне интересует широкий круг ученых, и прежде всего астрономов, геофизиков и геодезистов. Определение постоянных гравитационного поля Земли и параметров земной атмосферы, изучение лунно-солнечных приливов и движения полюса — вот неполный перечень задач, которые уже сейчас успешно решаются с помощью наблюдений ИСЗ. Можно думать, что в будущем появятся и другие не менее итересные и важные задачи, решение которых будет тесно связано с использованием наблюдений искусственных спутников. [c.7]

Возмущения (5.15.1) играют важную роль при определении постоянных гравитационного поля Земли. Именно по этим неравенствам из наблюдений спутников находятся коэффициенты нечетных зональных гармоник геопотенциала. [c.184]

В этом параграфе будет рассмотрен другой тип аппроксимирующих выражений для потенциала притяжения Земли. Эти выражения были предложены Р. Барраром [29], Дж. Винти [30] и М. Д. Кисликом [31]. Все они обладают двумя важнейшими свойствами. Во-первых, они отличаются от потенциала реальной Земли членами порядка выше первого относительно сжатия. Во-вторых, дифференциальные уравнения движения в гравитационном поле, определяемом аппроксимирующими потенциалами, строго интегрируются в квадратурах. В отличие от промежуточных потенциалов, рассмотренных в предыдущих параграфах, они зависят только от постоянных гравитационного поля Земли, и не зависят от элементов орбиты спутника. Возмущающая функция в этом случае не содержит второй зональной гармоники. [c.581]

Любая геодезическая, проходящая через точку Р, в том числе и мировые линии свободно падающих частиц и световые лучи, в системе (Р) описывается уравнениями (9.76) с символами Кристоффеля (9.109). Следовательно, в точке Р уравнения геодезических линий iPx ldX = О совпадают по форме с (8.92) для мировых линий свободно падающих частиц в лоренцевой системе координат СТО. В малой окрестности точки Р, где можно пренебречь величинами второго порядка малости по х метрический тензор можно считать постоянным. Гравитационное поле локально отсутствует, а система 5 называется локальной инерциальной системой с локальными лоренцевыми координатами. В СТО координаты Лоренца совпадают с псевдодекартовыми координатами. Однако в ОТО следует различать локальную псевдодекартову систему S (Р), в которой (9.92) выполняется лишь в точке Р, и соответствующую локальную лоренцеву систему S (Р), где метрический тензор также локально постоянный . [c.227]

Если система свободных частиц находится в постоянном гравитационном поле или поле центробежных сил, то эти частииы подвергаются постоянному ускорению. Если же частицы взаимодействуют между собой, то только центр масс системы испытывает постоянное ускорение, тогда как отдельные частицы участвуют в не зависящем от времени потоке массы относительно центра масс. [c.258]

Следует сказать также еще об одном этапе работ, связанном с решением научных задач по результатам БНО. Это перспективное и интересное направление исследований. В частности, за прошедшие годы удалось принципиальным образом уточнить ряд параметров моделей, используемых при описании движения КА и процесса измерений (значений параметров астрономических постоянных гравитационного поля Земли, Марса, Веиеры, Фобоса параметров атмосферы Земли, Марса, Венеры характеристик солнечного давления релятивистских эффектов координат измерительных средств и т. п.), а также модели движения естественных небесных тел, их форму, массу, параметры вращения и многое другое. [c.474]

Но если рассмотреть гораздо более слабое гравитационное поле, то выяснится, что внешнее поле способно создавать градиент концентрации. Для гравитационного гюля константой взаимодействия г, служит молярная масса Мк-Для газа в постоянном гравитационном поле ф = дк, где д — ускорение свободного падения (характеризующее интенсивность поля), /г —высота из (10-1-8) следует [c.256]

Краткий курс теоретической механики (1995) -- [ c.185 ]

Основной курс теоретической механики. Ч.1 (1972) -- [ c.389 ]

Теоретическая механика (1976) -- [ c.151 ]

Методы подобия и размерности в механике (1954) -- [ c.17 ]

Единицы физических величин и их размерности Изд.3 (1988) -- [ c.33 , c.346 ]

Теплоэнергетика и теплотехника Общие вопросы (1987) -- [ c.203 , c.237 ]

Теплоэнергетика и теплотехника Общие вопросы Книга1 (2000) -- [ c.223 ]

Единицы физических величин и их размерности (1977) -- [ c.29 , c.280 ]

Курс лекций по теоретической механике (2001) -- [ c.46 ]

Справочное руководство по физике (0) -- [ c.52 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...