Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Стержни — Стержни упругие

Проиллюстрируем этот принцип на упоминавшейся выше задаче о нагруженном гибком стержне. Равновесие стержня определяется из условия минимальности его потенциальной энергии. Мы не будем останавливаться на выводе выражения для упругой энергии стержня, который можно найти в любом учебнике по теории упругости. Обозначим через I длину стержня, а через х — независимую переменную, изменяющуюся от О до / и определяющую положение любой точки стержня. Малое вертикальное перемещение (прогиб) под действием нагрузки обозначим через у х), а величину нагрузки на единицу длины — через р(д ). Предположим также, что стержень имеет постоянное сечение. Тогда потенциальная энергия, обусловленная силами упругости, определится формулой  [c.93]


Это справедливо лишь для длинных болтов. У коротких болтов 1/(1 <4- 5) деформации концевых элементов соизмеримы с деформациями стержня. Упругую характеристику таких болтов определяют экспериментально.  [c.425]

В 9ii рассматривалась задача об устойчивости стержня за пределами упругости. Она также относится к классу задач, не вписывающихся полностью в классическую схему. Чтобы пояснить это, вернемся к исходному определению устойчивости.  [c.453]

Изменение объема стержня при его упругом деформировании характеризуется объемной деформацией (относительным изменением объема)  [c.195]

Под прикладной теорией упругости понимают обычно раздел теории упругости, в котором кроме предположения об идеальной упругости материала вводятся дополнительные упрощающие гипотезы, такие как гипотезы плоских сечений или об отсутствии взаимодействия между продольными волокнами стержня в сопротивлении материалов. Так, например, для пластин и оболочек вводится упрощающая гипотеза о прямолинейном элементе, ортогональном к срединной поверхности как до, так и после деформации и др. В основном в прикладной теории упругости изучаются расчеты на изгиб и устойчивость тонкостенных элементов конструкций тонкостенные стержни, пластины, оболочки.  [c.185]

В пособии изложены методы решения задач прикладной теории упругости, приведены расчеты плоской гибкой нити, сплошного стержня, тонкостенного стержня открытого профиля, тонких пластинок и оболочек, толстых плит, призматических пространственных рам, массивных тел и непрерывных сред. Каждая глава содержит общие положения, принятые рабочие гипотезы, расчетные уравнения на прочность, устойчивость и ко-  [c.351]

Привести к квадратурам задачу об определении формы стержня кругового сечения (упругого прута), сильно изогнутого в одной плоскости приложенными к нему сосредоточенными силами.  [c.105]

Исследовать устойчивость прямого стержня постоянного сечения, упруго закрепленного по концам и нагруженного продольной силой (рис. 41).  [c.113]

Стержень с промежуточными упругими опорами. На рис. 2.8,6 показан пространственно-криволинейный стержень с промежуточной упругой связью, линейная жесткость которой r, угловая —Сг. При нагружении в сечениях стержня, связанных с упругими элементами, возникнут сосредоточенные реакции силы и моменты, которые, воспользовавшись б-функциями, можно ввести в уравнения равновесия. Рассмотрим наиболее простой случай упругих связей, когда на обобщенные перемещения (линейные и угловые) точек крепления связей дополнительных ограничений не наложено, т. е. когда можно положить  [c.80]


Прямолинейные стержни, лежащие на упругом основании  [c.155]

Основная особенность задач статики стержней, контактирующих с упругой средой, заключается в том, что при отклонении осевой линии стержня от естественного состояния (как для начально прямолинейных, так и начально криволинейных стержней) появляются распределенные силы, зависящие в общем случае от вектора перемещений и точек осевой линии стержня, т, е. q = q(u). Когда характеристика упругого основания линейна, то  [c.156]

В этом примере (рис. 4.7) при отклонении стержня от положения равновесия возникает распределенная нагрузка, направленная от положения равновесия, а в случае стержня, лежащего на упругом основании (см. рис. 4.6), при отклонении от положения равновесия возникают силы q 2, направленные к положению равновесия.  [c.157]

Получим в качестве примера выражение для работы сил, приложенных к стержню, лежащему на упругом основании (рис. 4.10). Введем для безразмерных прогибов обозначение Uj (как это было сделано в предыдущих главах). Работа внешних сил на возможных перемещениях  [c.168]

Распространение упругих волн в стержнях. Распространение упругих волн в прямолинейных стержнях, как правило, рассматривается в курсах лекций, посвященных уравнениям математической физики и теории колебаний, которые теперь читаются на многих кафедрах технических вузов, поэтому еще раз излагать их в лекциях по механике стержней нецелесообразно. Распространение упругих волн по прямолинейным стержням рассмотрено, например, в учебнике В. Л. Бидермана Теория механических колебаний (М., 1980).  [c.277]

При дальнейшем увеличении изгиба стержня упругие силы будут увеличиваться, и при определенном изгибе стержня снова наступит состояние равновесия, уже устойчивое. Этому новому состоянию равновесия соответствует синусоидальная форма стержня.  [c.481]

С этой целью рассмотрим продольные собственные колебания, возникающие в однородном упругом стержне длиной I (рис. 432). Положим, что концы стержня свободны и на один из его торцов (для определенности — левый) в результате удара в момент t = О начинает действовать кратковременная сила /, направленная вдоль оси х вправо (мы не будем учитывать движения стержня как целого). Как было  [c.659]

В разное время однако во всех сечениях эти изменения будут повторяться через одинаковые промежутки времени Т . Иначе говоря, в стержне возникают продольные упругие колебания с периодом определяемым свойствами стержня (на величину периода могут влиять также условия на концах стержня пример этого будет приведен ниже).  [c.660]

Рассмотрим теперь, как распределяются в такой бегущей по стержню упругой волне скорости и деформации. Прежде всего, если смещение какой-либо точки стержня изменяется по закону  [c.678]

Вернемся к шарнирно закрепленному стержню и рассмотрим принятую квадратичную зависимость. Ее несомненное достоинство заключается в простоте. Но вместе с тем она имеет существенный недостаток. Под знак интегралов (1) входит не сама функция, у, а ее производные.. Поэтому при выборе упругой линии необходимо следить не столько за самой функцией, сколько за ее производными, т. е. надо позаботиться и о том, насколько точно отражаются законы изменения у и у". Вторая производная от квадратичной функции есть величина постоянная. Следовательно, выбор квадратичной функции равносилен предположению, что изгибающий момент во всех сечениях стержня остается неизменным. В то же время совершенно очевидно, что на концах стержня он равен нулю. Запомним этот дефект и тем не менее попробуем определить критическую силу в этом довольно грубом приближении.  [c.144]

При изучении курса Сопротивление материалов основное внимание сосредоточивалось на анализе напряженно-деформированного состояния прямолинейных стержней при осевом растяжении-сжатии, изгибе и кручении. Решение соответствующих задач было получено с использованием гипотезы плоских сечений. Вопрос о том, в какой степени такие решения согласуются со строгими решениями, удовлетворяющими уравнениям теории упругости, остался открытым.  [c.128]

Другими словами, в качестве начального приближения принимается решение для упругого стержня с модулем упругости Е, нагруженного силой F, а на каждом последующем шаге вновь решается задача для того же упругого стержня, но ун<е находящегося под действием новой нагрузки  [c.312]


Как видно, в этом случае решение нелинейной задачи сводится к решению последовательности линейных упругих задач. В качестве начального приближения, так же как м в предыдущей форме метода упругих решений, принимается решение для упругого стержня с модулем упругости Е. В последующих приближениях также рассматривается упругий стержень, но на каждом шаге с новым модулем упругости.  [c.315]

При решении задач 1.1 — 1.82 предполагалось, что деформации стержней весьма малы и схема сооружения практически не изменяется вследствие перемещений. В этом случае получаются линейные соотношения между внешними нагрузками, внутренними усилиями и перемеш,ениями. Ниже приводится ряд задач, в которых необходимо использование нелинейных зависимостей. Во всех задачах материал стержней считается линейно-упругим. Характерные осо-бенности.задач состоят в том, что при их решении а) должны использоваться более точные, чем линейные, соотношения между перемещениями и удлинениями стержней и б) при составлении условий равновесия необходимо учитывать изменение расчетной схемы, вызванное перемещениями. Такие расчеты называются расчетами по деформированному состоянию (по деформированной схеме, деформационными). В следующем параграфе приводятся задачи, связанные с расчетом гибких нитей, относящихся тоже к классу геометрически нелинейных систем.  [c.37]

Поэтому окончательные результаты могли быть получены путем расчета заданной системы, в которой стержни 1, 2 упругие с модулями упругости j и 2, и системы, в которой отсутствует стержень 2 (модуль упругости его равен нулю).  [c.268]

Критическая сила — сила, при которой прямолинейная форма перестает быть устойчивой формой равновесия сжатого стержня. В пределах упругих деформаций она определяется по формуле Эйлера  [c.179]

Эпюры распределения упругих деформаций Эг в первых циклах показаны на рис. 1.31,а. Все стержни модели можно разбить на три группы. Стержни первой их них г < 2гв / (в — г ), наиболее слабые , деформируются неупруго при симметричном по напряжениям цикле никаких изменений с ростом числа циклов здесь не происходит. В третьей z гп/сх), наиболее сильной группе, стержни работают упруго, т. е. также стабильно по числу циклов. Во второй, промежуточной группе будет происходить постепенное смеш ение петель гистерезиса с уменьшением асимметрии по напряжениям. Стабилизация наступит после того, как часть стержней перейдет в третью группу, в то время как другая — в первую группу (рис. 1.31, а, эпюра ОЕОВС и ОНКЬМ). На плоскости е г это соответствует смеш ению петли асимптотическое состояние показано пунктиром на рис. 7.37, б. Переход в это состояние (циклическая релаксация напряжений) происходит с постепенно убываюш ей скоростью.  [c.212]

Рисунок 4.67 показывает изменение напряжений на плоскостях заполнителя вдоль оси стержня при различных упругих характеристиках материала заполнителя напряжения на верхней (z — с) м нижней (z — —с) поверхностях соответственно в случае трехслойного пакета Д16Т-фторопласт-Д16Т 1, 2 — напряжения на тех же поверхностях, если величины модулей упругости материала увеличены в 10 раз. Значения напряжений отнесены к q = 10 Па.  [c.210]

При малых значениях силы Р во всех стержнях системы возникают упругие деформации. Усилия в стеришях определяются обычными методами раскрытия статической Р1еоиределимости. Поскольку такая задача уже рассматривалась ранее (см. стр. 42), здесь мы выпишем значения усилий в стержнях без вывода  [c.357]

Подход Рэлея к изучению теплового излучения. Во всех разобранных выше случаях подход к изучению теплового излучения был термодинамическим. Рэлей в отличие от своих предшественников впервые применил методы статистической физики к явлениям теплового излучения. Равновесное электромагнитное излучение, находящееся в замкнутой полости с постоянной температурой стенок, рассматривалось им как система стоячих волн разных частот, распространяющихся во всевозможных направлениях. Частоты образовавшихся стоячих волн должны удовлетворять тем же условиям, что и частоты стоячих упругих волн в стержне. При колебаниях упругого стержня на его закрепленпых концах образуются узлы смещения и на длине стержня L укладывается целое число полуволн  [c.330]

Для поступательной кинематической пары с контактом звеньев по плоскости (рис. 23.4) определение контактной деформации сводится к расчету деформации изгиба стержня I на упругом основании 2, рассматриваемой в курсе сопротивления материалов. При сплошной массивной конструкции элемента звена 2 распределение нагрузки определяется контактной жесткостью поверхностей и может быть принято равномерным на участке аЬ (рис. 23.4, а). Если конструкция элементов позволяет им деформироваться, то нзгиб-ная деформация элемента 2 приведет к перераспределению нагрузки и смещению равнодействующей (рис. 23.4, б, в).  [c.296]

Повороту стержня препятствует сила упругости, возникающая при закручлвании подвеса.  [c.24]

Введя, таким образом, векторхарактеризующий деформацию, и выяснив его свойства, мы можем вывести выражение для упругой свободной энергии изогнутого стержня. Упругая энергия (отнесенная к единице длины стержня) является квадратичной функцией деформации, т. е. в данном случае квадратичной функцией компонент вектора й. Легко видеть, что в этой квадратичной форме должны отсутствовать члены, пропорциональные кли Действительно, поскольку стержень однороден вдоль  [c.99]

Эта сила вызовет движеиие вправо частиц стержня, лежащих у левого его конца, вследствие чего возникнет деформация сжатия в крайнем левом слое стержня. Упругие сплы, возникающие при деформации, остановят частицы, набегаюи ие слева, и сообщат частицам, прилегающим справа к крайнему левому слою, скорость, направлеиную вправо. В результате этого деформация будет исчезать в крайнем слое и возникать в следующем слое. Так от слоя к слою с конечной скоростью будут передаваться деформация сжатия и скорость частиц.  [c.484]


Твердые тела, рассмотре1шые в 96, могут служить моделями соударяющихся молекул только до тех нор, иока можно считать, что соударения этих молекул не вызывают изменения формы молекул. Если же скорости движения молекул так велики, что соударения вызывают деформацию молекул, то твердые гантели не могут служить моделями этих молекул, так как не дают возможности учесть деформации молекул и оценить те последствия, к которым эти деформации приводят. Чтобы учесть деформации молекул, нужно, очевидно, пользоваться моделями молекул, способными деформироваться. В качестве первого шага в этом направлении может служить упругая гантель. Она позволила нам определить характер одного из тех типов упругих колебаний, которые возникают при определенной деформации молекулы. Но совершенно ясно, что в реальной молекуле не существует никаких жестких стержней , подобных стержню в упругой гантели. Все силы, удерживающие атомы в молекуле в определенных положениях, являются упругими силами, и поэтому при соударении молекул могут возникать не только те колебания, которые мы обнаружили в упругой гантели, но и другие типы колебаний. Детальное рассмотрение всех этих типов колебаний потребовало бы много места.  [c.648]

Все, что ЛИ)1 можем сказать относительно колебаний большого числа масс, связанных пружинами, в равной мере относится и к колебаниям стержня пли струмы. Стержень и струна обладают множеством нормальных частот. Подобно тому как частоты рюрмальных колебаний системы, состоящей из отдельных масс, зависят от числа и величин этих масс и упругости пружин, нормальные частоты сплошной системы зависят от размеров сплошного тела, его плотности п упругости. В стержне упругие свойства определяются упругостью самого материала, При поперечных колебаниях струны зависимость возникающей силы от величины отклонения определяется натяжением струны. Поэтому для данного стержня нормальные частоты имеют определенные фиксированпые значения.  [c.652]

Нормальные частоты стержня зависят от его размеров, плотности и упругих свойств материала, из которого он изготовлен. Поэтому для данного стержня его пор.чальные частоты имеют вполне определенные значения. Нормальные частоты поперечных колебаний данной струны зависят, кроме того, еще и от ее силы натяжения. Выбирая соответствующим образом на-чал1)Иые условия в стержне, можно возбудить те или иные свойственные им нормальные колебания. Например, если струну, закрепленную по концам, слегка оттянуть в средней ее точке, а затем отпусппь, то мы возбудим в ней первое нормальное колебание. При этом все точки струны, кроме крайних, колеблются в одинаковых фазах, а отклонения различных точек от по.чожения равновесия находятся в определенном отношении, которое все время сохраняется и равно отношению их амплитуд (рис, 161, а). Такое колебание струны происходит с наиболее низкой нормальной частотой п является основным тоном собственных колебаний струны (см. 49). Как мы видели, второе нормальное колебание связанной системы из трех маятников происходит так, что средний маятник все время остается в покое, а крайние колеб.тются в противоположных фазах. Подобное нормальное колебание (рис. 161, б) можно возбудить и в струпе. Для этого нужно оттянуть средние точки каждой половины струны па одинаковое расстояние, но в противоположные стороны, и затем их одновременно отпустить. Тогда струна начнет колебаться так, что ее средняя точка будет все время находиться в покое, а точки одной половины струны колебаться в противофазе по отношению к точкам другой половины струны.  [c.198]

После того, как было получено выражение приведенного модуля упругости, все вопросы об устойчивости стержня за пределами упругих деформаций казалось бы должны были быть сняты. Однако этого не произошло. И в сороковых годах (уже нашего века) концепция Энгессера — Ясинского — Кармана была подвергнута сомнению. Автором нового подхода оказался американский ученый Шенли.  [c.155]

Найдем усилия в элементах системы при нагружении ее силой —Pj, считая, что стержни деформируются упруго. Используя решение предыдущей задачи, получим = — 1,5 F, N-2 = — 0,75 F (рис. в). Следовательно, при разгрузке стержни действительно деформируются упруго, так как усилия в них не превышают Ломакс- Остаточные усилия в элементах равны <рис. г)  [c.32]

Решение. Определяем Ркр методом Эйлера. Находим такое значение силы Р, при котором наряду с исходной прямолинейной формой существует смежная риволинейная форма равновесия стержня (рис. 6). Упругий стержень представляет собой систему с бесконечно большим числом степеней свободы. Уравнение равновесия стержня в смежном состоянии будет дифференциальным уравнением изгиба  [c.256]

Найти законы изменения крутящих моментов на первом и втором участках стержня, рассмотренного в предыдущей задаче, а такх<е угла закручивания сечения, в котором приложен внешний момент. Материал первого участка стержня упругий с модулем упругости при сдвиге Gi, а второго — В513Коупругий  [c.277]


Смотреть страницы где упоминается термин Стержни — Стержни упругие : [c.626]    [c.155]    [c.156]    [c.178]    [c.183]    [c.170]    [c.233]    [c.241]    [c.677]    [c.31]   
Прочность Колебания Устойчивость Т.3 (1968) -- [ c.0 ]



ПОИСК



165,—пластинки 600—612,— сжатых стержней (стоек) 558,— трубы находящейся под действием внешнего давления 199пп, — упругих систем 574, 577, 598,— эластики 571, устойчивости предельная конфигурация 256, над устойчивостью экспериментальные

177 ------в применении к теории колебания стержней, 446—449 — равновесия и движения упругого тела

1С92 СТЕРЖНИ ТОНКОСТЕННЫЕ с упруго-защемлённым концом Расчёт на устойчивость при сжатии

582 — Упругий контакт стержне

582 — Упругий контакт стержне конструкционные 565 — Определение функций влияния 585 Основные уравнения 582 — 584 Связь между силовыми факторами

582 — Упругий контакт стержне перемещениями

95 (глава тела, подвешенного на упругом стержне

Stokes упругого слоя при изучении удара стержней. Elastic layer hypothesis in impact

Аналитические решения для упругого стержня

Аналогия задач о давлении жестких прямоугольных штампов на упругую полуплоскость и нагруженной упругой стержня (аналогия песчано-мембраниая)

Аналогия задач о упругого стержня и вихревого

Балки иа упругом основании, криволинейные стержни и пружины

Биргер И. А., неравномерно нагретые стержни с переменными параметрами упругости

Вариационное исчисление и граничные условия. Задача об упругом стержне

Внецентренное сжатие и внецентренное растяжение стержней большой жесткости при упругих деформациях

Волновое уравнение для упругих волн в стержне

Выпучивание стержня Влияние при упруго пластических деформациях

Выпучивание стержня при упруго-пластических деформациях

ГЛАВА v КОЛЕБАНИЯ УПРУГИХ ТЕЛ Свободные продольные колебания призматических стержней

Глава XII. Устойчивость сжатых стержней Устойчивость упругого равновесия. Критическая сила

Деформации в пределах упругости в стержнях от изменения температуры— Определение

Деформации в пределах упругости стержней — Изменения в точке

Деформации в пределах упругости тонкостенных стержней

Деформирование сжатого стержня упруго-пластической области

Динамика упругих волн. (Упругие волны в тонком стержне. Поперечные волны в натянутой струне. Стоячие волны как собственные колебания струны

Динамическая задача об упругом неоднородном стержне

Дифференциальное уравнение изогнутой оси упругого стержня и его интегрирование

Дифференциальное уравнение упругой линии углов закручивания при действии на тонкостенный стержень Продольных сил

Длина приведенная сжатого стержня на упругом основании

Задача о неоднородном упругом стержне

Задача об упругом стержне

Задачи Основные особенности 527, 528 — Упругий контакт пластинок 541 —543 Упругий контакт стержней

Закон упругости для стержня

Закрепление стержня жесткое упругое

Закритическое деформирование упругих стержней

Изгиб призматического стержня из наследственно-упругого материала (пример применения принципа Вольтерра)

Изгиб стержней на упругом основании

Изгиб стержня за пределом упругости

Изгиб стержня упругий

Изгиб стержня, лежащего на сплошном упругом основании

Исследование поведения сжатого стержня при потере устойчивости за пределом упругости

К- Асташев. Периодические движения упругого стержня с ограничителем

Калорические свойства упруго деформир уемого стержня

Классификация форм упругой линии изогнутого стержня

Колебания в спарнике электровоз упругого стержня

Колебания груза, подвешенного на упругом стержне

Колебания продольные упруго-вязкого стержня

Колебания стержней в упругой среде

Колебания стержней постоянного сечения упругих систем при ударе

Колебания тела, подвешенного на упруги* стержнях

Колебания упругих тел Свободные продольные колебания призматических стержней

Колебания упругих трехслойных стержней Уравнения движения

Колебания упругого вращающегося стержня

Кривой стержень на упругом (винклеровом) основании

Критические нагрузки прямых упругих стержней

Кручение линейно упруго-вязкого стержня

Кручение упругих стержней сплошного профиля

Кручение упруго-пластического стержня

Кручение упругого стержня

Кручение упругого стержня круглого поперечного сечени

Кручение упругого стержня круглого поперечного сечения

Кручение упругого стержня полого

Кручение упругого стержня с концентрической полостью

Кручение упругого стержня эллиптического поперечного сечения

ЛЪюгонролстные стержни (неразрозныо балки) на упругих опорах ЪЗ Стержни на сплошном упругом основания

Механизм аварийного клапана автопоезда с упругой диафрагмой стержней по величине диаметра

Многопролетные стержни (неразрезные балки) на упругих опорах

Многопролетные стержни, опертые на упругие опоры

Модель упругого стержня, находящегося под действием следящей силы

Муфты с упругими элементами в виде стержней

Нить как нелинейно-упругий стержень

Нормальные колебания упругого стержня

О равновесии трех или большего числа тел, укрепленных на упругом стержне

Общие теоремы о работе сил, приложенных к упругому стержню

Одкопролетные стержни па упругих опорах

Однопролетные стержни на упругих опорах

Основные уравнения статики упругих тонкостенных стержней

Особые случаи прямолинейных упругих стержней

Особые случал прямод-.пи-пиг.-х упругих стержней

Параметрические колебания колец стержней упругих прямолинейных

Параметрические стержней упругих прямолинейных

Перемещения вблизи задаче о кручении упруго-пластического стержня

Полная система уравнений статики упругих тонкостенных стержней

Понятие о кручении призматических стержней произвольного поперечного сечения при упруго-пластической стадии работы идеально-пластического материала

Понятие об устойчивости деформации элементов конструкций. — Устойчивость центрально сжатого стержня в пределах упругости

Потенциальная энергия упругой деформации прямоосного стержня в условиях произвольного пространственного нагружения

Потенциальная энергия упругой деформации стержня

Прикладная теория равновесия упругих тонкостенных стержней с закрытым профилем

Прикладная теория равновесия упругих тонкостенных стержней с открытым профилем

Применение тригонометрических рядов к исследованию изгиба стержней, лежащих на сплошном упругом основании

Пример упругого стержня

Прогиб системы упругой динамический стержней прямолинейных наибольший

Прогиб стержня на сплошном упругом основании

Продольно-поперечный изгиб и устойчивость стержней ЗМ Уравнение упругой линии сжато-изогнутого стержня в обобщенной форме

Продольные движения упругого стержня

Продольные колебания упругого стержня

Продольные силы и напряжения в поперечных сечениях стержня. Упругие деформации

Продольные упругие волны в ступенчатых стержнях

Продольный изгиб прямого стержня Понятие об устойчивости равновесия упругих тел

Продольный изгиб стержней в пределах упругости

Продольный удар в упругих стержнях

Продольный удар упругих стержней (Я.Г.Пановко)

Простейшие задачи теории пластичности Упруго-пластический изгиб призматического стержня

Прямолинейные стержни, лежащие на упругом основании

РАБОТА СВЯЗЕЙ СДВИГА В СОСТАВНЫХ СТЕРЖНЯХ ЗА ПРЕДЕЛОМ УПРУГОСТИ

РАЗ ДЕЛ II ИССЛЕДОВАНИЕ НАПРЯЖЕННОГО И ДЕФОРМИРОВАННОГО СОСТОЯНИЯ ЭЛЕМЕНТОВ КОНСТРУКЦИЙ Биргер И. А. Упругий контакт стержней

РАСПРОСТРАНЕНИЕ И ОСЛАБЛЕНИЕ ЗВУКА В МАШИННЫХ КОНСТРУКЦИЯХ Распространение упругих волн по тонким стержням

РАСЧЕТЫ ЭЛЕМЕНТОВ КОНСТРУКЦИЙ НА УСТОЙЧИВОСТЬ Макушин В. М., Эффективное применение энергетического метода исследования упругой устойчивости стержней и пластин

Равновесие оболочек конически стержней упругих на упругих

Равновесие тела, подвешенного на упругих стержнях

Распространение волн по упругому стержню при наличии сухого трения

Распространение волны в упругом слое кручения в стержне

Распространение упругих воли в бесконечно длинном стержне прямоугольного сечения

Распространение упругих воли в стержнях

Распространение упругих волн в стержнях

Распространение упруго-пластических волн в стержне

Распространение упругого импульса вдоль цилиндрического стержня

Расчет многопролетных сжато-изогнутых стержней, опертых на упругие опоры

Расчет стержней при упруго-пластических деформациях

Расчет упругой муфты со стальными стержнями

Резонанс почти упругого стержня

Рэлея метод 588, 611, 622 , 632, 615, 656 — метода применение к пластинкам 602,---------к поперечным колебаниям и критическим колебаниям упругих систем 621,--------к сжатым стержням

СТЕРЖНИ Элементарная теория упругости. Деформации

Симметрия упругая стержней силами сосредоточенными

Симметрия упругая — Стержн стержней силами сосредоточенными

Системы из тонкостенных стержней Основные теоремы об упругих системах в применении к системам из тонкостенных стержней

Собственные частоты и собственные формы упругих стержней и стержневых систем (70. Н. Новичков, 10. А. Окопный)

Соотношения теории упругих оболочек и круговых стержней

Состояние предельной упругости и расчет изогнутого стержня на прочность

Стержень из двух брусьев с упруго податливыми поперечными связями и связями сдвига

Стержень из материала с наследственностью. Упругие эквиваленты ПБУ

Стержень на сплошном упругом основании

Стержень на упругом основании

Стержень упругий 265 — Собственные формы

Стержень упругий вращающийся

Стержень, опертый на упругие опоры

Стержни (мех.) сжатые за пределам упругости- Расч

Стержни Изгиб упруго-пластический

Стержни Линия упругая пространственна

Стержни Расчет при деформациях упруго

Стержни Стержни Характеристики упруго-геометрические

Стержни в пределах упругости

Стержни в упругой внеиентренно сжатые

Стержни в упругой движущиеся неравномерно-поступательно — Расч

Стержни в упругой длинные — Колебания крутильные

Стержни в упругой консольные круговые — Перемещения 209, 210 — Усилия

Стержни в упругой на упругих шарнирных опорах Расчёт на устойчивость при сжатии

Стержни в упругой нарезанные — Расчёт на прочность —

Стержни в упругой постоянного сечения — Колебания

Стержни в упругой призматические — Колебания продольные собственные — Частоты Определение 266 — Податливост

Стержни в упругой прямые переменного сечения — Расчёт на устойчивость при сжатии

Стержни в упругой среде — Расч

Стержни в упругой среде — Расч крутильные 266 — Колебания продольные

Стержни в упругой среде — Расч прочность

Стержни в упругой среде — Расч собственные — Частоты — Определение

Стержни в упругой среде — Расч устойчивость при сжатии

Стержни и стержневые системы при растяжении (сжатии) за пределами упругости

Стержни на упругом основами — Изгиб 223, 224 — Изгиб продольно

Стержни на упругом основами — Изгиб 223, 224 — Изгиб продольно поперечный 236—238 — Линия упругая— Уравнения 224, 228: 11 Х>гпбы 227: — Равновесие

Стержни на упругом основании бесконечные и полубесконечные

Стержни на упругом основании и упругих опорах

Стержни на упругом основании — Изгиб 223, 224 — Изгиб продольнопоперечный 236—238 — Линия упругая — Уравнения 224, 228 Прогибы 227 — Равновесие

Стержни переменного сечения. Метод упругих решений

Стержни прямоугольные — Изгиб упруго-пластический

Стержни сжатые на упругом основании

Стержни тонкостенные трубчатые упрочняющиеся — Кручение упруго-пластическое

Стержни тонкостенные упруго-пластическое

Стержни тонкостенные фубчатые упрочняющиеся •• Кручение упруго-пластическое

Стержни тонкостенные — Кручение упругое

Стержни упругие

Стержни упругие

Стержни упругие Определение методом Ритц

Стержни упругие Определение методом Рэле

Стержни упругие Определение методом энергетическим

Стержни упругие Определение по формуле Тимошенко

Стержни упругие Устойчивость

Стержни упругие на жестких

Стержни упругие на жестких Определение методом Ритц

Стержни упругие на жестких Определение по формуле Тимошенко

Стержни упругие на жестких е заделай ними концами Коэффициенты длины 17 Силы критические

Стержни упругие на жестких о порах однопролетные

Стержни упругие на жестких опорах

Стержни упругие на жестких опорах .консольные: — Колебания изгиОные—Частоты собственные— Расчет 307 310 Колебания взгнбныс вынужденные 316, 317 —Колебания провольные 287, 314, 315: — Колеання свободные — Формы

Стержни упругие на жестких опорах двухпролетные— Коэффициенты

Стержни упругие на жестких опорах длины и параметры вспомогательные

Стержни упругие на жестких опорах жесткости непрерывным — Работа сил внешних

Стержни упругие на жестких опорах консольные — Колебания изгибные — Частоты собственные — Расчет

Стержни упругие на жестких опорах однопролен ыо с изменением жесткости ступенчатым Подразделение на участки 14 СилЫ критические и устойчивость

Стержни упругие на жестких опорах однопролетные

Стержни упругие на жестких опорах однопролетные с изменением

Стержни упругие на жестких опорах однопролетные с изменением жесткости ступенчатым Подразделение на участки 14 Силы критические и устойчивость

Стержни упругие на жестких опорах — Гибкость и длина приведенная

Стержни упругие на жестких опорах — Гибкость и длина приведенная н их решение

Стержни упругие на жестких опорах — Устойчивость

Стержни упругие на жестких частоты собственные

Стержни упругие на трехпролетные — Коэффициенты длины и параметры вспомогательные

Стержни упругие на упругих

Стержни упругие на упругих

Стержни упругие на упругих опорах о днопро летные: Колебания вынужденные

Стержни упругие на упругих опорах однопролетные Колебания вынужденные

Стержни упругие на упругих опорах — Колебания изгйбвые

Стержни упругие на упругих опорах— Колебания нагибные

Стержни упругие прямолинейные Колебания параметрические

Стержни упругие с заделанными концами Коэффициенты длины 17 Силы критические

Стержни упругие — Теори

Стержни упругие — Теори длины 18 —Силы критические 15, 16 — Силы критические — Определение методом

Стержни упругие — Теори консольные — Коэффициенты

Стержни упругие — Характеристики

Стержни упруго-вязкие — Колебания

Стержни упруго-пластическое

Стержни частично упругие

Стержни — Стержнц упругие

Стержня упругие на жестких опирая

Стержня упругие на жестких опирая двух пролетные — Коэффициенты

Стержня упругие на жестких опирая длины н параметры вспомогательные

Схемы упругих стержней продольный

Тело подвешенное на упругих стержнях

Теория течения стержней упруго-8Я.<кн тел сложных

Теория течения стержней упруго-вязких тел простых

Теория течения стержней упруго-вязких тел сложных линейных 134—144 — Принцип

Угол наклона касательной к упругой линии стержня

Удар упругих стержней

Управление колебаниями упругого стержня

Упругая длина стержня

Упругая лилия стержня

Упругая линия балки или стержня

Упругая линия стержней малой кривизны

Упругая линия стержня

Упругая энергия пластинки стержня

Упругие волны в стержнях

Упругие волны в стержнях со случайными характеристиками

Упругие колебания стержней

Упругие перемещения при кручении стержня эллиптического поперечного сечения

Упругие стержни на упругих опорах или сплошном упругом основании

Упругие усилие и момент в стержнях

Упругий импульс в цилиндрическом стержне

Упруго-геометрические характеристики сечения стержня при изгибе. Главные оси, главные моменты инерции

Упруго-пластические деформации стержней

Упруго-пластические деформации стержней при растяжении и сжатии

Упруго-пластическое кручение стержней круглого сечения

Упруго-пластическое кручение стержней различных поперечных сечений

Упруго-пластическое кручение. Предельное состояние скручиваемого стержня

Упруго-пластическое свободное кручение стержней

Упругое контактирование двух шероховатых поверхностей, моделированных в виде набора стержней

Упругое кручение цилиндрических стержней

Упругое равновесие стержня эллиптического сечения под действием скручивающих и изгибающих моментов

Уравнение состояния упруго деформируемого стержня

Уравнение упругой линии стержня

Уравнении движения изотропного упругого тела стержней

Устойчивость линейно-упругих продольно сжатых стержней Формула Эйлера

Устойчивость нелинейно-упругого стержня

Устойчивость свободных стержней и стержней на жестких и упругих опорах

Устойчивость сжатого стержня в упруго-пластической

Устойчивость сжатого стержня за пределом упругости

Устойчивость сжатого упругого стержня

Устойчивость сжатых стержней Устойчивое и неустойчивое упругое равновесие

Устойчивость стержней и динамика упругих систем

Устойчивость стержня в упругой среде

Устойчивость стержня за пределом упругости

Устойчивость упругих систем. Продольный изгиб стержней (стоек)

Учет воздействия внешней среды. Стержень на упругом основаСтержень, погружаемый в жидкость

Учет обратного влиянии упругих нагиба продольного стержней

Учет обратного влияния упругих изгиба продольного стержней

Шарнирный упруго-пластический стержень. Устойчивость состояния

Энергия потенциальная стержней естественно тел упругих 23 — Принцип минимума 26, 30, 31, 115 — Теорема Клапейрона 30 -— Уравнени

Энергия потенциальная стержней сете тел упругих 23 — Принцип минимума 20, 30, 31, 115 — Теорема Клапейрона 30 — Уравнени



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте