Модель молекулы

Модель молекулы строится на основе известных величин длин и углов связи. Для большинства многоатомных молекул возможно несколько молекулярных моделей с мало отличающимися величинами момента инерции. Любая модель, построенная на основе принятых длин связи и углов, будет пригодна для целей вычисления энтропии. [c.137]

Рис. 16. Модель молекулы воды

Как и в случае материальной точки, вопрос о том, можно ли (и нужно ли) рассматривать некий материальный объект как твердое тело, определяется не его размерами, а особенностями движения и степенью идеализации задачи. Так, например, Землю удобно рассматривать как твердое тело, если надо учесть ее вращение вокруг собственной оси, но как твердое тело удобно иногда рассматривать и простейшую модель молекулы. [c.41]

Так, например, если молекула может поляризоваться вдоль одного лишь направления (модель молекулы в виде палочки АВ, рис. 29.7), то поле, направленное вдоль ОЕ, вызовет все же колебания вдоль ОА с амплитудой, пропорциональной слагающей поля ОМ, величина которой зависит от угла ЕОА. Если среда состоит из таких молекул, то вторичная волна будет иметь электрические компоненты и вдоль 0Z, и вдоль ОУ (рис. 29.8), относительные величины которых зависят от степени анизотропии молекулы, т. е. свет, рассеянный в направлении, перпендикулярном к первичному пучку, будет поляризован только частично. [c.589]

Три основные модели молекулы отличаются друг от друга поглощательной способностью, вероятностью перехода с испусканием, а следовательно, длительностью возбужденного состояния, поляризацией испускания и характером поля излучения. [c.249]

Поэтому мы ограничимся описанием только некоторых простейших типов колебаний молекул, характер которых может быть определен при помощи простых соображений, и при этом ограничимся только одной моделью молекулы, именно трехатомной линейной молекулы, в которой все три атома в недеформированной молекуле лежат на одной прямой и на равном расстоянии друг от друга (рис. 423). Прежде всего определим число типов колебаний, которые могут происходить в такой молекуле. Общее число степеней свободы системы, состояш,ей из п атомов, если эти атомы не связаны жестко между собой, равно 3/г (так как каждый атом обладает тремя степенями свободы). Но если атомы связаны между собой упругими силами, то часть этих степеней свободы превращается в колебательные степени свободы. А так как [c.648]

Рис. 7.8. Модель молекулы миоглобина а) общий вид, в) третичная структура с указанием аминокислотных остатков, б) распределение электронной плотности вблизи гема

В книге имеется много примеров применение классической теории малых колебаний к вопросам строения молекулы. В ней подробно рассмотрены вопросы об использовании констант движения и свойств симметрии при решении задачи о колебании систем с большим числом степеней свободы, что уменьшает трудности, связанные с решением векового уравнения в этом случае. В книге рассматриваются многие модели молекул и даются соответствующие решения, иллюстрируемые кривыми различных главных колебаний. [c.376]

Второй поправкой к простейшей модели молекулы является учет взаимодействие колебания с вращением. При увеличении амплитуды колебаний молекула растягивается, момент инерции ее возрастает. Поэто.му вращательная энергия зависит не только от вращательного квантового числа /, но н от колебательного квантового числа айв следующем приближении выразится так [c.66]

ОБЩИЕ СВЕДЕНИЯ О МОДЕЛИ МОЛЕКУЛ [c.23]

Простейшей моделью молекулы является жесткая гладкая или абсолютно упругая сфера. Отталкивание сфер при их соударении выполняет роль силы отталкивания между молекулами при их столкновении. Такое [c.23]

Они получили в первом приближении соотношение для расчета теплопроводности смесей с помощью решения уравнения Больцмана для я-компонентной смеси, которое сводится к решению системы линейных уравнений. Такая процедура справедлива как для молекул, являющихся центрами силового поля, так и для других моделей молекул. [c.88]

Простой разновидностью синтеза изображения по отдельным точкам является получение голографического изображения конкретного алфавита. В данном случае окончательное изображение образуется не точками, а определенными заранее знаками, у которых меняются положения, размеры и коэффициенты увеличения. Хорошим примером являются также синтезированные изображения моделей молекул. Следует заметить, что такие модели не выглядят как физические модели, поскольку изображения более удаленных элементов модели не закрываются близлежащими. В этом смысле эти модели дают больше информации, чем обычные модели, составленные из отдельных шариков и палочек. [c.227]

Таким образом, вывод о большом вкладе переходов с переносом заряда в гиперполяризуемость следует непосредственно из рассмотрения двухуровневой модели молекулы. [c.29]

Значения коэффициентов переноса для различных моделей молекул как в первом, так и в более высоких приближениях для чистого газа и газовых смесей можно найти в неоднократно уже цитированных монографиях Чепмена и Каулинга и Гиршфельдера, Кертиса и Берда. [c.152]

Рассмотрим более точную модель молекулы — колеблющийся ротатор. Если колебания и вращения были бы независимы, то энергия колеблющегося ротатора выражалась бы суммой колебательной и вращательной энергии, и для каждого колебательного уровня существовал бы стереотипный набор вращательных уровней. Однако даже из рис. 1.9, где приведена потенциальная кривая, видно, что для каждого колебательного состояния среднее межъядерное расстояние увеличивается с ростом V и поэтому должна уменьшаться величина вращательной постоянной В. Зависимость вращательной постоянной В от колебательного квантового числа и можно выразить следующим образом . [c.58]

Описанная методика применима только в случае максвелловских молекул. Однако уже незначительное обобщение разложения (2.6) дает возможность создавать модели интеграла столкновений для любого типа линеаризованных операторов столкновений. Действительно, ничто не мешает нам разложить к в ряд по (по собственным функциям оператора столкновений для максвелловских молекул), даже если мы рассматриваем другую модель молекул. В этом случае имеем [c.106]

Если мы хотим получить модели, соответствующие 7V 5, то сталкиваемся с таким затруднением у пас нет аналитических выражений для фд при R 5. Правда, можно рассчитать их численно, но это, очевидно, слишком сложно. Кроме того, в методе, при помощи которого выведены уравнения (3.2) и (3.3), зависимость V (с) фиксирована исходной моделью молекул следовательно, нет свободных параметров, позволяющих получить правильный континуальный предел (см. конец 1). [c.108]

Добавим, что вопрос о расчете х и /с (или А (с, Т) ж В с, Т)) для заданной модели молекул хорошо изучен, поэтому мы не будем его подробно рассматривать. Заметим только, что основная проблема состоит в решении уравнения [c.127]

В настоящее время молекулярная теория ограничивается недостатком знаний о процессе соударения сложных молекул. В этой книге из-за отсутствия данных о соударениях двухатомных молекул все математические выводы проведены для одноатомного газа. Однако результаты можно с успехом применять и к двухатомным газам (к воздуху), если изменить соответствующим образом отношение удельных теплоемкостей и числа Прандтля. Рассмотрен сильный скачок с учетом более сложной модели молекулы. В свободном молекулярном потоке нет столкновений между молекулами, поэтому можно рассмотреть и двухатомный газ. Молекулярная теория турбулентного течения, в котором происходят столкновения целых групп молекул, еще недостаточно развита и поэтому в книгу не включена. [c.8]

Первоначальные попытки молекулярного толкования оптической активности имели, по существу, формальный характер и сводились к предположению, что связи, существующие в асимметричной молекуле, обусловливают винтообразные траектории электронов, смещаемых под действием световой волны. Борн (1915 г.) показал, то, исходя из более общей модели молекулы, пригодной для истолкования явлений молекулярной анизотропии вообще, можно объяснить и вращение плоскости поляризации асимметричными молекулами, т. е. молекулами, не имеющими ни центра симметрии, ни плоскости симметрии. При этом оказалось, как мы уже упоминали в начале главы, что при решении задачи о взаимодействии световой волны и молекулы в данном случае нельзя пренебрегать эффектами, зависящими от отношения с(/А,, где с1 — размер молекулы, а X — длина волны. В. Р. Бурсиан и А. В. Тиморева существенно дополнили теорию, показав, что необходимо принять во внимание не только электрический, но и магнитный момент, возбуждаемый в асимметричной молекуле полем световой волны. [c.618]

Твердые тела, рассмотре1шые в 96, могут служить моделями соударяющихся молекул только до тех нор, иока можно считать, что соударения этих молекул не вызывают изменения формы молекул. Если же скорости движения молекул так велики, что соударения вызывают деформацию молекул, то твердые гантели не могут служить моделями этих молекул, так как не дают возможности учесть деформации молекул и оценить те последствия, к которым эти деформации приводят. Чтобы учесть деформации молекул, нужно, очевидно, пользоваться моделями молекул, способными деформироваться. В качестве первого шага в этом направлении может служить упругая гантель. Она позволила нам определить характер одного из тех типов упругих колебаний, которые возникают при определенной деформации молекулы. Но совершенно ясно, что в реальной молекуле не существует никаких жестких стержней , подобных стержню в упругой гантели. Все силы, удерживающие атомы в молекуле в определенных положениях, являются упругими силами, и поэтому при соударении молекул могут возникать не только те колебания, которые мы обнаружили в упругой гантели, но и другие типы колебаний. Детальное рассмотрение всех этих типов колебаний потребовало бы много места. [c.648]

Далее, отождествляя поверхностный избыток с поверхностной концентрацией, можно рассчитать и степень заполнения 0 поверхности ртути при выбранном потенциале и данной объемной концентрации добавки. Для этого нужно знать концентрацию поверхностного насыщения Г . В общем случае ее можно определить на основе моделей молекул ПАВ, например модели Стюарта — Бриглеба для различных ориентаций молекулы относительно поверхности металла. Для больших молекул различие значения Г . при изменении ориентации очень мало и им допустимо пренебречь. Для ПАВ, адсорбционное поведение которых описывается изотермой Ленгмюра, [c.30]

МОЛЕКУЛЯРНОЕ ТЕЧЕНИЕ (свободномолекулярное течение) — течение разреженного газа, состоящего из молекул, атомов, ионов или электронов, при к-ром свойства потока существенно зависят от беспорядочного движения частиц, в отличие от течений, где газ рассматривается как сплошная среда. М. т. имеет место при полёте тел в верх, слоях атмосферы, в вакуумных системах и др. При М. т. молекулы (или др. частицы) газа участвуют, с одной стороны, в постулат, движении всего газа в целом, а с другой — двигаются хаотически и независимо друг от друга. Причём в любом рассматриваемом объёме молекулы газа могут иметь самые различные скорости. Поэтому основой теоретич. рассмотрения М. т. является кинетическая теория газов. Макроскопич. свойства невяакого, сжимаемого, изо-энтропич. течения удовлетворительно описываются простейшей моделью в виде упругих гладких шаров, к-рые подчиняются максвелловскому закону распределения скоростей (см. Максвелла распределение). Для описания вязкого, неизоэнтропич. М. т. необходимо пользоваться более сложной моделью молекул и ф-цией распределения, к-рая несколько отличается от ф-ции распределения Максвелла. М. т. исследуются в динамике разреженных газов. [c.196]

Второй метод основан на определении объема структурного звена макромолекулы (СНзЗЮа) с последующим делением найденного общего объема (520 ООО А ) на объем структурного звена для получения числа структурных звеньев в макромолекуле. Так как вес структурного звена можно вычислить на основании атомных весов, то молекулярный вес получается простым умножением. По модели молекулы Нортон [21] определил размеры молекулы СНз ЗЮг, которые оказались равными в плоскости измерения 3,0 X 7,0 Айв толщину — 6,0 А, что дает объем в 126 А . Следовательно, чпсло структурных звеньев в объеме 520 ООО А [c.653]

Нередко бывает так, что мы хотели бы получить голографическое изображение объекта, придуманного нами или не имевшегося у нас в наличии, или такого, для которого нельзя получить голограмму обычными методами. Например, нам понадобилась трехмерная модель молекулы, а строить ее обычными способами мы не имеем возможности. Или нам нужно получить дисплей срезов объекта (таких, например, которые получают с помощью ультразвуковых В-ска-неров) в их правильном трехмерном соотношении. Бывает так, что мы хотим записать небольшую голограмму большого объекта, но так, чтобы его восстановленное изображение не находилось далеко от голограммы. Для этих и многих других целей были изобретены различные методы формирования синтезированных изображений. Здесь описываются некоторые из этих методов. Однако мы не будем обсуждать голограммы, синтезированные на ЭВМ. Обсуждение этого хорошо разработанного аспекта увело бы нас в сторону от чисто оптической голографии. Голограммы, синтезируемые на ЭВМ, рассмотрены в книге Кольера и др. [3, гл. 19], где в гл. 18 обсуждаются многие из основных идей формирования синтезированных изображений. Мы опустили в нашем рассмотрении ссылки на литературу, поскольку в книге Кольера и др. можно найти как подробное обсуждение этого вопроса, так и иллюстрации и ссылки на литературу. [c.225]

С помощью модели жестких шаров (задачи 3.12 и 3.13) можно объяснить только высокосимметричные конфигурации молекул АВ . На самом же деле в природе существуют менее симметричные молекулы. Так, например, в HjO две связи О—Н образуют между собой угол РнзО = 104,45°, а в NHg угол между любыми двумя из связей N—Н равен fiiNH,, = 107,3°. Это можно объяснить, если принять ту же модель молекулы ЛБ , т. е. считать ионы жесткими шарами, но только предположить, что центральный атом способен поляризоваться. [c.19]

Как показано в 6.5, основную роль в течениях, близких к свободномолекулярным, особенно при гиперзвуковых скоростях, играют столкновения набегающих и отраженных молекул. Следовательно, диаметры твердых сфер или другие параметры теоретических моделей молекул должны выбираться так, чтобы наилучшим образом аппро- [c.412]

Так как измеряемой величиной является расход газа, то достаточно определить функцию распределения в плоскости отверстия. Для траекторий молекул, приходящих в плоскость отверстия из сосуда высокого давления, фупкцию f Xq, ) в формуле (8.8) следует положить равной равновесной максвелловской функции распределения молекул в этом сосуде, так как предполагается, что размеры сосуда столь велики, что функция распределения на достаточном удалении от отверстия не возмущена процессом истечения. Для траекторий, идущих из сосуда низкого давления (теоретически из вакуумной камеры), функцию / (J q, ), очевидно, следует положить равной нулю. За нулевое приближение для функции распределения можно принять, например, функцию распределения свободномолекулярного истечения. Легко видеть, что на достаточном удалении от отверстия при сколь угодно низком давлении функция распределения будет существенно отличаться от свободномолекулярной. Это должно, очевидно, привести к неравномерной сходимости последовательных приближений, подобно тому как она появляется при расчете обтекания тел потоком, близким к свободноыолекулярному (см. 6.5). В то же время можно надеяться, что первая итерация, как и при вычислении функции распределения на теле, дает правильный результат вблизи отверстия. Фактически даже первая итерация для полного уравнения (8.8) до сих пор не выполнена и для простейших моделей молекул. [c.420]

Как уже отмечалось ( 5), для упрощения расчетов энергетических состояний молекул используется классическая модель молекулы. Например, при рассмотрении уровней колебательной энергии двухатомную молекулу можно представить в первом приближении как два шарика, связанных пружинкой и колеблющихся с постоянной частотой Такая очень упрощенная система называется гармонйчески.м осциллятором. [c.31]

В КР-спектре паров над треххлористым галлием Ga ls при 960°С, возбуждаемых линией 514,6 нм аргонового лазера, наблюдаются три линии 518,0 524,9 и 527,0 нм, относящиеся к основным колебаниям плоской симметричной модели молекулы Ga la. Определите частоты основных колебаний в см . [c.245]

При проведении расчета использованы модели молекул, в которых углеродный скелет находится в одной плоскости, являющейся плоскостью симметрии молекулы (группа симметрии С g), причем как в случае транс-пиперилена, так и в случае цис-пиперилена использована трансоидная конфигурация двойных связей. [c.141]

Колебательные спектры тиофена исследовались в целом ряде работ Наиболее полные данные содержатся в работе Орза и соавторов [ J, исследовавших инфракрасные спектры тиофена и его 5-дейтерозамещенных в жидкой и газообразной фазах с оценкой интенсивностей и определением типа Модель молекулы тиофена. ПОЛОС, И В работах Юрьева и [c.150]

E вeдeниe естественных координат для плоских колебаний представлено на рисунке. Для плоской модели молекулы пиррола симметрии имеются колебания следующих типов симметрии [c.160]

Самая простая из всех задач, связанных с уравнением Больцмана, это задача для безграничного газа с начальными данными, не зависящими от координат (пространственно-однород-ная задача). Первая теорема существования и единственности была получена Карлеманом [1, 2] для модели молекул в виде твердых сфер. Он получил достаточно сильный нелинейный результат в большом при довольно слабых предположениях от- [c.436]

В этой книге получены свойства течений газа, исходя из модели молекулы и распределения скоростей молекул. Макроскопические свойства невязкого, сжимаемого (изоэн-. тропического) течения выведены в предположении, что молекулы являются просто сферами и подчиняются максвелловскому закону распределения. Для соответствующих вычислений в случае вязкого, сжимаемого (мало отличающегося от изоэнтропического) течения необходимо пользоваться более сложной моделью молекулы (центральное силовое поле) и функцией распределения, которая несколько отличается от функции распределения Максвелла. Примерами таких течений являются течения со слабыми скачками и течения в пограничном слое. Молекулярные представления позволяют получить и уравнения движения газа и граничные условия на поверхности твердого тела. Рассмотрение этих вопросов приводит к понятию о течении со скольжением и явлении аккомодации температуры в разреженных газах. Такие же основные идеи были использованы для построения теории свободномолекулярного течения. [c.7]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...