Основные феноменологические соотношения

Основные феноменологические соотношения. 10.3. Общее выражение для диссипативной > функции. 10.4. Диссипативная функция вязкой и теплопроводящей жидкости. 10.5. Термодинамика термоэлектрических явлений. [c.330]

ОСНОВНЫЕ ФЕНОМЕНОЛОГИЧЕСКИЕ СООТНОШЕНИЯ [c.332]

Основные феноменологические соотношения для термоэлектрических эффектов. Предположим, что по проводнику, состоящему из отдельных контактирующих между собой разных металлических (в том числе полупроводниковых) участков, протекает, электрический ток плотности /. Этот ток переносится электрическими зарядами, движущимися под действием [c.357]

Указанные уравнения составляют основные феноменологические соотношения термодинамики необратимых процессов. Они справедливы для неравновесных состояний, незначительно отличающихся от состояний равновесия. В термодинамике необратимых процессов используются линейные соотношения между диссипативными потоками и обобщенными диссипативными силами одной тензорной размерности изменение энтропии системы во времени аддитивно по отношению к каждой из обобщенных сил и равно сумме произведений обобщенных диссипативных сил на соответствующие обобщенные потоки. [c.168]

Феноменологические соотношения. Система линейных уравнений (10.11) и условие взаимности у,-к = Ук/ являются основными соотношениями термодинамики необратимых процессов. [c.338]

Термодинамика необратимых процессов делает возможным феноменологическое рассмотрение неравновесных процессов такое рассмотрение, как известно, является наиболее общим и плодотворным. По этой причине приведенные выше основные уравнения для Уу и ф называют феноменологическими. соотношениями термодинамики необратимых процессов, равенство кинетических коэффициентов = уд,у составляет основную теорему термодинамики необратимых процессов. [c.340]

Из (5) видно, что поле поляризации Е" представляет собой также волну, распространяющуюся в среде в том же направлении, как и падающая волна, и характеризуемую тем же волновым числом к. Тот факт, что поляризация возникает в виде волны Е", распространяющейся в среде наряду с падающей волной Е, является основополагающим для всей оптики. В рассмотренном случае линейной оптики возникновение волпы поляризации определяет процессы отражения и преломления света на границе сред и позволяет вывести из уравнений Максвелла соответствующие хорошо известные феноменологические соотношения (закон синусов и пр.) [3, 4]. В случае нелинейной оптики возникновение волны нелинейной поляризации обусловливает все основные явления, о которых шла речь выше. Это будет видно нз материала последующих лекций. [c.137]

Теория сверхпроводимости Бардина — Купера — Шриффера. Выше в простой форме было изложено то основное, что мы знаем о сверхпроводниках интересные экспериментальные данные и феноменологические соотношения. Уже из этого описания можно усмотреть, что нет никакой нужды в каких-то отдельных теориях сверхпроводящих свойств для разных столбцов и строк периодической системы элементов, равно как для чистых металлов, с одной стороны, для сплавов — с другой, или, наконец, для сверхпроводников с различными кристаллическими структурами. Конечно, разные сверхпроводники обнаруживают количественное различие в деталях своих сверхпроводящих свойств, но очевидно также, что эти детали малосущественны при подходе с точки зрения уже существующей общей квантовой теории сверхпроводимости, которую мы будем сейчас обсуждать. Эта общая теория, как уже отмечалось выше, была создана в 1957 г. Бардином, Купером и Шриффером [4]. [c.446]

Для описания критической области используется также диаграммная техника и в ее терминах записываются условия унитарности, которые являются основными уравнениями микроскопической теории фазовых переходов. Для получения этих условий и извлечения из них необходимой физической информации подробно описывается техника аналитического продолжения температурных диаграмм с мнимой оси на вещественную ось энергий. Показано, что условия унитарности являются масштабно инвариантными и они удовлетворяют феноменологическим соотношениям динамического скейлинга для спиновых функций Грина и их вершинных частей. Для гейзенберговской модели излагается критическая динамика ферромагнетиков. В частности, в обменном приближении находится пространственно-временная дисперсия коэффициента спиновой диффузии. Статический скейлинг изучается в модели Изинга. [c.9]

В методическом отношении книга написана весьма удачно. Изложение начинается с формулировки общих принципов сохранения, справедливых для любой сплошной среды, а затем вводятся замыкающие реологические и термодинамические соотношения (уравнения состояния), подробное обсуждение которых и составляет основное содержание книги. Характер таких уравнений состояния положен в основу классификации реальных неньютоновских сред. При атом наряду с формальным континуальным подходом авторы широко используют феноменологический подход и постоянно апеллируют к интуиции читателя, что способствует расширению круга читателей за счет лиц, обладающих различными типами мышления. Б отличие от большинства известных работ формально-аксиоматического направления авторы большое внимание уделяют принципу объективности поведения материала, что позволяет выделить модели, описывающие реальные материалы, из [c.5]

Поскольку характеристик структуры много, то и феноменологических или эмпирических теорий, описывающих взаимосвязь структуры и свойств металла, разработано не меньше. Имеет смысл напомнить основные — соотношение Петча-Холла и соотношения прочности и плотности дислокаций. [c.9]

Коэффициенты L k называются феноменологическими или кинетическими коэффициентами, а сами соотношения (99.1) — феноменологическими уравнениями. Диагональные коэффициенты в уравнении (99.1) называются собственными и описывают обычные явления переноса. Допустим, что матрица L k диагональна, Lik =Lio k, тогда соотношение (99.1) принимает вид у(0= LiX и совпадает с известными эмпирическими законами переноса. Наличие в системе градиента X вызывает основной процесс переноса и характеризующий его поток пропорциональный величине градиента. [c.571]

Докажем теперь важное свойство коэффициентов Lik, называемое соотношениями взаимности Онсагера. Оно заключается в том, что матрица коэффициентов Lik симметрична, Lik = Lki (с некоторыми оговорками, которые будут сформулированы ниже). Для доказательства соотношений Онсагера уже недостаточно соображений феноменологической термодинамики и следует прибегнуть к микроскопической теории. Основная гипотеза, на которой базируется теория Онсагера, заключается в том, что макроскопическое слабо неравновесное состояние системы можно рассматривать с помощью методов статистической физики, рассматривая его как крупную флуктуацию. Иначе говоря, по гипотезе Онсагера градиенты температуры, плотности, проекций скорости и т. д., созданные в неравновесной макроскопической системе внешними воздействиями, подчиняются тем же статистическим законам, что и градиенты, возникающие благодаря флуктуации. [c.573]

Различают два подхода к построению теорий в естественных и прикладных науках — полуэмпирический (феноменологический) и структурный. Первый подход основан на-обобщении результатов наблюдений и экспериментов и не ставит целью объяснение или полное описание существа явлений. Структурный подход состоит в разработке моделей, которые позволяют описать и объяснить явления исходя из внутренней структуры рассматриваемых объектов. Эти подходы тесно связаны между собой. Классическим примером служат соотношение между термодинамикой, дающей феноменологическое описание процессов преобразования энергии, и статистической физикой, основные разделы которой дают объяснение термодинамических явлений с учетом атомно-молекулярной структуры. [c.16]

Эти соотношения хорошо известны в неравновесной термодинамике [59], где кинетические коэффициенты рассматриваются как некоторые феноменологические величины, зависящие от параметров состояния. Статистический подход к гидродинамическим процессам позволяет не только вывести основные соотношения неравновесной термодинамики, но и выразить кинетические коэффициенты через корреляционные функции микроскопических потоков. [c.162]

Основная задача термодинамики материалов состоит в нахождении определяющих соотношений, т, е. в описании поведения материалов при ограничениях, налагаемых вторым законом термодинамики. Мы обсудим феноменологическую теорию диссипативных материалов с изменениями внутренней структуры, создаваемыми пластическими деформациями. [c.97]

Термодинамика всецело принадлежит классической физике, и поэтому иногда студенты, увлеченные изучением современной физики, считают ее малозначительной наукой. Даже для студен-тов-химиков положение стало совершенно иным, чем несколько десятилетий назад, когда физическая химия представляла собой не что иное, как химическую термодинамику. Необходимо подчеркнуть, что и сейчас термодинамика, представляющая собой один из основных разделов физики, играет столь же важную роль, как и во второй половине прошлого века. Термодинамика демонстрирует ценность феноменологического подхода. В ней не используются в явном виде какие-либо физические образы или модели, например представления об атомах или молекулах, а устанавливаются соотношения между такими несколько абстрактными величинами, как энергия, энтропия, свободная энергия и т. д. При этом термодинамика не опирается на интуитивные представления, как атомная теория это является одной из причин того, что студенты считают термодинамику трудной для усвоения и не умеют применять ее для рассмотрения конкретных задач. Однако благодаря простоте логических построений термодинамика часто позволяет с очень общих позиций разобраться в физической сути данной задачи. В этом состоит огромное преимущество феноменологического подхода. [c.7]

Естественно, что предлагаемая модель должна в каждом рассматриваемом случае описывать все качественные особенности сокращения сердечной мышцы независимо от исследуемого препарата, метода и способа исследования. Это важно еще и потому, что полного набора экспериментальных данных, проведенных одним исследователем нет. Поэтому при количественном анализе феноменологических коэффициентов приходится опираться на наиболее полные экспериментальные данные, а затем на их основе моделировать недостающие группы экспериментов и проверять адекватность математических соотношений опыту. В качестве опорных выбраны работы [80, 81, 82], охватывающие группы 1, 3 , 3 2, 3 , 3 1, 2, 3 . Сравнение также производилось с имеющимися модельными результатами [57, 67]. Во всех случаях соблюдался качественный характер основных зависимостей активного сокращения при одновременном выполнении количественного совпадения в евклидовой норме по экспериментальным группам. Основные результаты обработки экспериментальных данных сведены в таблицу. [c.525]

Основные проблемы теории пластичности состоят в математической формулировке соотношений между напряжениями и деформациями, соответствующих феноменологическому описанию пластических деформаций, и в установлении правил определения количественных критериев для указания начала наступления пластичности. С другой стороны, изучение пластических деформаций с микроскопической точки зрения относится к области физики твердого тела. [c.248]

Полученные в предыдущем параграфе соотношения позволяют сформулировать первый основной закон движения сплошной среды — закон сохранения массы. Этот закон нельзя отнести ни к чисто динамическим, ни к чисто кинематическим соотношениям, поскольку он использует понятие массы скорее как феноменологическое свойство среды, чем как меру ее инертности. Иногда о кинематике сплошной среды с учетом этого закона говорят как о кинетике. [c.217]

Представляется очевидным, что написание математических выражений основных принципов и расчетных соотношений термодинамики не должно быть подчинено особенностям построения системы единиц. Исходя из этих соображений, автор предложил ( Термодинамика . Госэнергоиздат, 1954) метод обобщения расчетных соотношений термодинамики, основанный на введении двух характеристик любой системы единиц ( ,, 4). Принципиальные положения этого метода основаны на особенностях феноменологического описания явлений природы. [c.21]

Такой принципиальной особенностью в процессе переноса теплоты излучением по сравнению с процессом теплопроводности является существование теплового электромагнитного поля. Мы, таким образом, сталкиваемся с новой задачей феноменологического подхода — задачей описания электромагнитного поля. Основой такого описания являются уравнения Максвелла, записанные для различных физических сред. Следует заметить, что система уравнений Максвелла, описывающая законы поведения электромагнитного поля в пространстве заполненным веществом, является неполной (с математической точки зрения) системой. Эту систему уравнений необходимо дополнить некоторыми соотношениями, учитывающими конкретные свойства среды, условия на излучающих и поглощающих телах ИТ. п., естественно, не следующими из основной системы. Ситуация несколько напоминает положение при описании процесса теплопроводности. [c.5]

При подстановке феноменологических уравнений в соотношения, выражающие основные законы механики массы, импульса и энергии, получаем + 4 дифференциальных уравнений в частных производных для п + 4 независимых переменных величин р, k= [c.176]

Результатами, изложенными в предыдущих параграфах, исчерпывается все, что могла дать феноменологическая термодинамика в проблеме теплового излучения. Ее оказалось недостаточно для решения основной - проблемы теории теплового излучения определения функции Ыщ (ю, Т) или функции /(о(сй, Т), связанной с ней соотношением (112.6). Для этого оказалось необходимым привлечь статистические методы и учесть квантовые свойства вещества и излучения. Первая попытка теоретического решения указанной проблемы была предпринята в 1887 г. В. А. Михельсоном (1860— 1927). В то время, как показало последующее развитие физики, правильное решение рассматриваемой проблемы было, конечно, невозможно. Заслуга Михельсона состоит в том, что он привлек внимание физиков к одной из важнейших проблем, решение которой положило начало квантовой физики. [c.692]

Третья часть, написанная В.Е. Роком, состоит из четырех глав и посвящена изложению феноменологического подхода к описанию переходных (нестационарных) волн в средах, обладающих в своей структуре фрактальными элементами. На основании основных свойств таких элементов, прежде всего самоподобия при масштабных преобразованиях (скейлинге) в некотором диапазоне масштабов, построен класс моделей распространения возмущений состояния таких сред, основным свойством которых является нелокальный запаздывающий отклик эффективного макроскопического состояния среды на внешнее возмущение, характеризуемое специальными законами дисперсии волн. Макроскопические наследственные свойства среды при этом оказываются определяемыми интегральными соотношениями с ядрами слабо-сингулярного степенного типа. Рассмотрены методы построения решений уравнений такого типа и физические следствия, вытекающие из их основных свойств, включающие влияние дисперсии на наблюдаемые скорости распространения импульсов. Рассмотрены также качественные подходы к рассмотрению взаимосвязи сейсмоакустических свойств таких сред с изменением геометрической и топологической структуры включений при деформациях, вызванных, например, напряжениями в среде. [c.4]

Основные соотношения. В феноменологической теории двухфазной фильтрации несмешивающихся жидкостей (например, нефть и вода) полагается, что закон Дарси вьшолняется для каждой из фаз. Таким образом, наряду с тензором коэффициентов абсолютной проницаемости k J, который задает материальные свойства в законе Дарси при фильтрации одной однородной жидкости, вводятся еще дополнительные материальные характеристики в виде тензоров фазовых проницаемостей, где индекс а = 1, 2 [c.136]

В главе 4 представлен подробный обзор исследований, посвященных статике, устойчивости и динамике пластин из композиционных материалов. Рассмотрены феноменологические соотношения упругости для пластин из однонаправленных композиционных материалов, находящихся в условиях плоского напряженного состояния, матрицы жесткости для тонких слоистых пластин, теории малых и больших прогибов тонких пластин, толстые слоистые и трехслойные плиты. Для всех типов пласТин приведены основные гипотезы, теоретические соотношения, подробно рассмотрены различные частные случаи. Анализ дан в предположении, что материал линейно упругий и установлены случаи, для которых это предположение нарушается. [c.10]

В пятидесятые годы большое внимание уделялось термодинамическим основаниям теории. Для широкого класса пеупругих сред основные определяющие соотношения были получены на основе общих термодинамических соот-ногаений [10, 27—31] и феноменологических постулатов типа гипотез о максимальности пластической работы, постулата Друкера, принципа наименьшей необратимой силы и т. п. Все они укладываются в общую схему построения определяющих соотношений в механике сплошных сред, данную в [32]. Тем самым модель жесткопластической сродьт и ее многогранные обобщения с физической точки зрения можно считать хорошо обоснованными. [c.7]

В последние годы уделяется значительное внимание изучению движения в сонлах смеси газа и частиц в основном в связи с необходимостью определения характеристик двигателей, работающих на твердых топливах. Наличие в газе твердых или жидких частиц различных размеров приводит к значительному усложнению физической картины течения по сравнению с течением чистого газа и, вследствие этого, к усложнениям математического описания явле-ний и методов решения. В уравнениях движения газа появляются члены, учитывающие обмен массой, импульсом и энергией между частицами и газом, и, кроме того, система дополняется уравнениями, описывающими движение частиц и фазовые превращения. Система уравнений замыкается феноменологическими соотношениями и уравнениями для потоков массы, импульса и энергии, связанными с взаимодействием фаз. [c.290]

В этом разделе рассмотрим линейные феноменологические соотношения применительно к химическим реакциям. Выполне ше принципа детального равновесия, или микроскопической обратимости, неизбежно приводит к соотношениям Онсагера. Основная задача этого раздела состоит в установлении связи коэффициентов Онсагера с Lij экспериментально измеряемыми константами скоростей реакций. [c.352]

Таким образом, методом осреднения мы получили уравнения импульса, притока тепла фаз, а также уравнения момента импульса и энергии их пульсационного (мелкомасштабного) движения. В отличие от феноменологического подхода гл. 1, метод осреднения позволил последовательно учесть влияние мелкомасштабного движения фаз поверхностного натяжения и получить выражения для определения таких макроскопических характеристик, как тензор напряжений в фазах, интенсивности межфазного взаимодействия, потоки различных видов энергий и т. д. через значения микропараметров. Реализация этих выражений, приводящая к реологическим соотношениям теперь уже только между макропараметрами (которые можно называть явными реологическими соотношениями) и, как результат, к замыканию системы уравнений, должна производиться с учетом структуры и физических свойств фаз в смеси. И это есть основная проблема при моделировании гетерогенных сред. [c.87]

Основной общий недостаток феноменологического подхода к анализу течений газожидкостных смесей состоит в том, что в его рамках не удается физически строго обосновать справедливость ряда соотношений между наблюдаемыми величинами, которые по этой причине приходится получать путем обработки экспериментальных данных или эвристическим путем. Однако такие соотношения между наблюдаемыми величинами часто бывают справедливы только в том диапаэоне изменения физических переменных, для которого они были получены. [c.186]

Метод, принятый в термодинамике неравновесных процессов, состоит прежде всего в том, что устанавливают различные законы сохранения микроскопической физики законы сохранения материи, импульса, момента импульса и энергии. В 2 этой статьи мы дадим формулы этих законов применительно к изотропным жидкостям, в которых имеют место тепло- и массоперенос и вязкое течение. В 4 и 5 рассмотрены эффекты, вызванные химическими реакциями, релаксационными процессами и действием внещних сил. С помощью законов сохранения описан закон энтропии Гиббса и введено уравнение баланса, которое содержит в себе как основной термин величину прироста энтропии. Выражение для прироста энтропии в этом случае является суммой членов, обусловливаемых теплопроводностью, диффузией, вязким течением и химическими реакциями ( 3—5). Каждый из этих членов состоит из произведения потока (например, потока тепла или диффузионного потока) и термодинамической силы (например, градиента температуры или градиента концентрации). Можно установить линейную зависимость (называемую феноменологическими уравнениями) между этими потоками и термодинамическими силами ( 6). Коэффициенты, появляющиеся в этих уравнениях, суть коэффициент теплопроводности, коэффициент диффузии и тому подобные. Между ними существует определенная зависимость как результат временной инвариантности (соотношение Онзагера) и возможности пространственной симметрии (принцип Кюри). Окончательно включением феноменологических уравнений в законы сохранения и законы энтропии а также с помощью приведенных ниже уравнений состояния ( 7) получают полную систему дифференциальных уравнений, описывающих поведение объекта. [c.5]

Основными подходами к построению модели (т. е. к выбор параметров состояния и определяющих соотношений) являются эмпирический, феноменологический и онтологи ческий. Первый основан на прямом описании результатов испытаний без выяснения того, насколько общи, фундаментальны полученные зависимости. Феноменологический подход состоит в формулировке определенных гипотез относительно общих за кономерностей, которым должна подчиняться реакция материа ла. Такие гипотезы представляют собой результат анализа ц обобщения многих прямых и косвенных наблюдений. Третий онтологический, путь основан на анализе и непосредственном моделировании механизмов, первопричин наблюдаемых явле ний. Здесь обычно большую роль играет использование физиче ских представлений. [c.40]

Методы расчета теплопроводности газовой смеси, развитые в группе работ третьего направления, являются по существу комбинированными, поскольку измененные свойства компонент в смеси вычисляются иа основе молекулярно-кинетической теории, а структура расчетных соотношений определяется на основе феноменологических представлений либо качественных рассуждений о процессе переноса тепла в смеси. Сохраняя относительную простоту расчетных соотношений, свойственную работам второго направления, новые методы учитывают основные физические особенностп молекулярного переноса тепла и дают хорошее совпадение (обычно до 10%) расчетных и опытных значений теплопроводности в широком диапазоне изменения [c.236]

Вместе с тем, оценивая в целом состояние проблемы замыкания первого порядка, следует признать, что в настоящее время фактически не существует общей феноменологической теории турбулентной теплопроводности и турбулентной диффузии для многокомпонентных смесей. Используемые в литературе градиентные соотношения (см., например, Монин, Яглом 1965 Ван Мигем, 1977 Лапин, Стрелец, 1989)) не обладают достаточной общностью и получены, в основном, для однородной жидкости, причем либо для турбулентных потоков с четко выраженным доминирующим направлением, либо при сильных и не всегда оправданных предположениях, таких, например, как равенство путей смешения для процессов турбулентного переноса количества движения, тепла или вещества пассивной примеси (см. 3.3). В связи с этим, возникает необходимость рассмотрения других подходов к проблеме замыкания гидродинамических уравнений среднего движения смеси на уровне моделей первого порядка, например, в рамках термодинамического подхода к теории турбулентности сжимаемого газового континуума. Так, онзагеровский формализм неравновесной термодинамики позволяет получить наиболее общую структуру реологических соотношений для турбулентных потоков диффузии и тепла в многокомпонентной смеси, в том числе, в виде обобщенных соотношений Стефана-Максвелла для турбулентной многокомпонентной диффузии и соответствующего им выражения для [c.209]

Вместе с тем глубине исследования пластичности в физическом ее аспекте совершенно не отвечает состояние теории явления. Аналитическое рассмотрение проблемы не выходит за рамки описания конкретных моделей деформации, вследствие чего попытки выхода на макроскопический (инженерный) уровень задачи фактически даже не предпринимаются. В то же время в представлениях о пластичности, ра виваемых и механиками, получили распространение три основных подхода — деформационная теория, модель течения и концепция скольжения. Две первых откровенно феноменологические и по своему характеру являются интерполяционными. С их помощью без дополнительных предположений в основном удается описывать лишь те факты, на основе которых производится калибровка соответствующих уравнений. Сколько-нибудь существенной предсказательной ценно-стьк ни деформационная теория, ни теория течения не обладают. Этот их недостаток заложен уже в исходных принципах названных концепций, поскольку при формулировке определяющих соотношений заведомо пренебрегают физическими механизмами формирования свойств. [c.7]

Однако, отмечая большие успехи современной физики пластичности, следует обратить внимание на одно важное обстоятельство. Начиная с ранних работ по теории индивидуальных дислокаций 110— 12 и др.], в основном рассматривались закономерности переме1ч,ения дислокаций во внешнем поле напряжений и упрочнение деформируемого материала как следствие этого перемещения. И хотя из экспериментальных работ известно, что перемещение дислокаций оставляет заметный след в структуре материала, в феноменологических теориях он фиксировался в виде запасенной при деформации энергии [13, 14 и др.] либо в виде различного рода барьеров для движения дислокаций [15]. Суть последнего кратко сводится к следующему. В теории дислокаций для оценки величины деформации е, обусловле1Шой перемещением дислокаций, используют соотношение [16] [c.58]

Несмотря на явные преимущества статистико-феноменологической теории переноса по сравнению с чисто феноменологической теорией Прандтля — Буссинеска, нетрудно видеть, что эта новая теория все-таки не свободна от эмпирических соотношений, связанных с введением феноменологических аппроксимаций некоторых статистических характеристик. Возникает вопрос нельзя ли попытаться обойтись без указанных феноменологических аппроксимаций, но постараться, оставаясь в рамках статистического описания турбулентности, дать математическое описание неизвестных статистических характеристик, делающих уравнения для высших моментов незамкнутыми, т. е. в конце концов избавиться от обилия эмпирических констант Естественным путем достижения этой цели кажется попытка вывести дифференциальные уравнения для этих лишних статистических характеристик, т. е. придать теории переноса в неоднородной турбулентности чисто статистический смысл Ниже мы кратко изложим основные положения этой теории, рассмотрев только перенос импульса. [c.82]

В противоположность феноменологическому направлению в физике, которое основной целью исследований считает установление количественных соотношений, а не изучение внутреннего механизма явлений, В. И. Ленин моле-кулярно-кинетическое направление в связи с ра- [c.49]

Полное понимание фундаментальной важности теоремы взаимности Онсагера пришло знач1ггельно позже. В течение второй мировой войны и после нее стала быстро развиваться (в основном в Европе) так называемая квазитермодинамика и термодинамика необратимых процессов, т. е. феноменологический подход к неравновесным процессам, который должен был выявить внутренние соотношения между необратимыми процессами при различных, но сходных условиях. Такой подход бып бы значительно менее плодотворен, если бы мы не располагали соотношениями взаимности Онсагера, которые фактически составили основу всей теории. Изложение квазитермодинамики можно найти в книгах де Гроота [2], Пригожина [3], Беккера [4], де Гроота и Мазура [5]. Следует также отметить, что теорема взаимности Онсагера глубоко связана с так называемой флуктуа-ционно-диссипационной теоремой и с последними достижениями статистической механики необратимых процессов (см. отступление 14). [c.399]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...