Критическая динамика ферромагнетика

В книге детально изучаются свойства моделей в пространствах различной размерности — сначала трехмерных, затем плоских и, наконец, одномерных. Математическим аппаратом исследования трехмерных моделей является регулярная теория возмущений — диаграммная техника для спиновых операторов. Подробное ее изложение и многие применения в теории магнетизма были даны авторами монографии ), написанной около пятнадцати лет назад. В настоящей книге кратко излагаются основы этой техники и даются применения, выполненные уже в последующие годы, главным образом в микроскопической теории фазовых переходов, в частности, к проблеме критической динамики ферромагнетиков. Впервые излагается диаграммная техника для операторов Хаббарда, являющаяся нетривиальным обобщением техники для спиновых операторов, и с ее помощью рассматриваются магнитные и электронные фазовые переходы в модели Хаббарда. [c.6]

Для описания критической области используется также диаграммная техника и в ее терминах записываются условия унитарности, которые являются основными уравнениями микроскопической теории фазовых переходов. Для получения этих условий и извлечения из них необходимой физической информации подробно описывается техника аналитического продолжения температурных диаграмм с мнимой оси на вещественную ось энергий. Показано, что условия унитарности являются масштабно инвариантными и они удовлетворяют феноменологическим соотношениям динамического скейлинга для спиновых функций Грина и их вершинных частей. Для гейзенберговской модели излагается критическая динамика ферромагнетиков. В частности, в обменном приближении находится пространственно-временная дисперсия коэффициента спиновой диффузии. Статический скейлинг изучается в модели Изинга. [c.9]

Критическая динамика ферромагнетика [c.65]

Статический скейлинг в модели Изинга. В следующем параграфе будет продолжено обсуждение динамического скейлинга в модели Гейзенберга в связи с вопросом о критической динамике ферромагнетика. Сейчас мы обсудим ряд тонких вопросов статического скейлинга в микротеории. Уравнения унитарности (5.9) или (5.10) не позволяют получить хороший предел при о) 0. В феноменологических же соотношениях, устремляя со к нулю, найдем вид корреляционных функций в статическом пределе [c.59]

В последние годы развитие микроскопического подхода в критической динамике ферромагнетика идет по линии учета анизотропии [51], диполь-дипольного взаимодействия, нарушаюгцего закон сохранения полного спина [50, 68], и учета внешнего магнитного поля [43]. Приведем в заключение представления для спиновых функций Грина, являющиеся обобщением представления (6.21), когда система находится в магнитном поле. В этом случае следует различать продольную и поперечную функции Грина [43] [c.73]

Ниже критич. темп-ры Т , (наир., Кюри точка для ферромагнетика или Нееля точки для антиферромагнетика) динамика намагниченности носит преимущественно не диффузионный, а волновой характер (см. Спиновые волны). Однако в условиях сильного затухания и малого времени жизни магпонов (Т близко к Т ) волновая динамика намагниченности сменяется диффузионной, что проявляется, в частности, в виде т. н. центрального (квазиупругого) пика в сечении критнч, магн, рассеяния нейтронов. Выше критич. темп-ры С. д. становится основным механизмом пространственного выравнивания неоднородной намагниченности. Особенности С. д. в парамагнитной области (Т > Г ) магнитоупорядоченных веществ по сравнению со С. д. в обычных парамагнетиках проявляется в критическом замедлении (аномальное возрастание вблизи времён магнитной релаксации). Аналогичными свойствами обладают н др. кинетич. и резонансные характеристики (напр., затухание ультразвука в магнетиках, ширина линии ЭПР и др.). [c.632]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...