Моментов уравнение

Составить в форме уравнения моментов уравнение движения звена приведения А в скребкового конвейера применительно к его рабочему ходу (рис. 100). В основу машины положен кри- [c.183]

Рассмотрим теперь равновесие крана как свободного твердого тела, на которое действуют активные силы и ц силы реакций Хл-, Ул/, Хм- Для составления уравнений равновесия этой произвольной плоской системы сил выбираем оси координат. Начало координат поместим в точке N. Ось Мх направим по горизонтали вправо, ось Ny — по вертикали вверх. За центр моментов удобно взять точку N, так как через нее проходят линии действия двух неизвестных сил Хы и У , и, следовательно, их моменты относительно этой точки будут равны нулю. При таком выборе центра моментов уравнение моментов будет содержать только одно неизвестное. [c.101]

Сумма моментов [уравнение (7.38)] взята относительно точки О — центра тяжести элемента. После преобразований получаем [c.172]

Вынужденные установившиеся колебания. Рассмотрим точное решение уравнения вынужденных колебаний стержня при установившихся колебаниях на конкретном примере (рис. 7.17). К стержню в сечении К приложен сосредоточенный гармонический момент. Уравнение вынужденных колебаний для стержня постоянного сечения без учета сил сопротивления имеет вид [c.206]

Начало координат возьмем на левом конце балки, ось у направим вверх, а ось г — вправо. Рассматриваемая балка имеет пять участков, каждому из которых соответствует свое уравнение моментов, уравнение прогибов и уравнение углов поворота сечений. Обратим внимание на то, [c.258]

Таким образом, для рассматриваемого напряженного состояния и способа приложения внешних моментов уравнения теории упругости удовлетворяются. [c.129]

В пределах первого участка АС проведем сечение на некотором расстоянии Х1 от левого конца, рис. 1.11, а. На рис. 1.11, г изображена левая отсеченная часть стержня с внешней силой Дд и внутренними усилиями Qy и (поперечной силой и изгибающим моментом). Уравнения равновесия для этого тела записываются следующим образом [c.28]

В сопротивлении материалов приняты следующие обозначения и определения для проекций векторов Q и М Q i = N -осевая сила, направленная по касательной к осевой линии стержня Qyi, Qj. - перерезывающие силы М / = Мк - крутящий момент Myi и M i изгибающие моменты. Уравнения равновесия конечной части стержня позволяют наглядно представить связь между внешними и возникающими при нагружении внутренними силами. Если считать стержень (в более общем случае конструкцию) абсолютно жестким и прочным, как это принято в теоретической механике, то внутренние силы особого интереса не представляют. Считая конструкцию абсолютно жесткой ( не деформируется) и абсолютно прочной (не разрушается), предполагают, что конструкция может выдержать любые нагрузки. [c.20]

Определение центра тяжести при помощи статических моментов. — Уравнениям (1) можно дать геометрическую интерпретацию, позволяющую определить центр тяжести системы материальных точек независимо от какой-либо системы осей. [c.267]

Если в рассматриваемый момент времени т = О, то для этого момента уравнение (б) гласит [c.47]

Наконец, если в какой-либо момент имеем v — 0, то, начиная с этого момента, уравнения (5) теряют силу в случае малого наклона, или при п>1. Действительно, правая часть первого из них, [c.229]

Лг из которых первая имеет положительную вещественную часть когда дискриминант D проходит через нуль. Так как при этом Л4 ф О, то (рис. 18.93, а). Потеря устойчивости в этом случае совпадает с моментом, уравнения равновесия [c.439]

Пусть г — число полных циклов колебаний, которые совершат ведущая и ведомая полумуфты до момента уравнения их скоростей. Записав уравнение касательной к синусоиде (23), проходящей через точку ах при Ы = = 2яг—,я/2, и учитывая (20), можно доказать, что уравнивание скоростей полумуфт может происходить при различных положительных п лишь в мо- [c.30]

Искомый пусковой момент найдем из динамического закона передачи моментов [уравнение (11)1. Чтобы его написать, учтем, что моменты сил веса деталей лебедки будут равны нулю, так как все звенья вращаются около своих центров тяжести, лежащих на осях вращения, поэтому динамический закон передачи моментов запишется так [c.72]

Для случая сосредоточенных сил или моментов уравнение (28) упрощается, принимая вид [c.77]

Уравнения (1-8-61) можно дополнить членами для корреляций моментов более высокого порядка. Для конкретных задач необходимо ограничиться небольшим членом уравнений для моментов —уравнениями для низких моментов и постараться замкнуть систему уравнений первых и более высоких моментов путем введения некоторых феноменологических гипотез, которые позволили бы выразить моменты, остающиеся неопределенными, через основные, количество которых соответствует числу рассматриваемых дифференциальных уравнений для моментов. [c.65]

Смотря no тому, увеличивается или уменьшается скорость ш = 2я/г, динамический момент может быть положительным или отрицательным, т. е. создавать на валу положительный или отрицательный момент сопротивления. С учетом динамического момента уравнение (626) запишется в виде [c.125]

При рассмотрении равновесия элемента оболочки, ограниченного двумя парами нормальных сечений, проходящих через а- и Р-линии (рис. 9.3.2) напряжения в сечениях элемента предварительно приводятся к сечениям срединной поверхности, т.е. заменяются силами и моментами. Уравнения равновесия составляют в векторной форме, а затем проецируют на оси основного тетраэдра. Внешняя нагрузка, приложенная к элементу, [c.132]

Последующий переход к этапу ползучести не является поворотным моментом. Уравнение кривой ползучести согласно (3.38) имеет вид [c.62]

Предполагая, что ребро изгибается, ка балка, после исключения момента уравнение (2.69) запишем в виде [c.92]

Остается проверить, в какой степени построенное решение удовлетворяет уравнениям общей (моментной) теории. Прежде всего уравнения неразрывности выполнены точно, поскольку нами фактически найдены перемещения и = и, v —V, w = w. Проверим выполнение уравнений равновесия (9.9). Для этого подставим в них подсчитанные усилия и моменты. Уравнения равновесия при этом принимают следующий вид [c.329]

Наличие нелинейной муфты создает особенности в работе агрегата при динамических режимах, в частности затягивание резонанса в область высоких частот, возможность возникновения колебаний с частотой в целое число раз меньшей, чем частота возбуждающего момента. Уравнение движения системы с нелинейной муфтой имеет точное решение лишь в отдельных случаях. При расчетах таких систем большое значение имеет зависимость частоты k от амплитуды при свободных колебаниях. Эта зависимость в графической форме носит название скелетной кривой. Виды скелетных кривых для некоторых нелинейных зависимостей вместе с формулами, связывающими частоту с амплитудой, даны в табл. III.2. Для построения скелетных кривых обычно пользуются приближенными способами [15]. При этом заранее предполагают (например, на основании эксперимента) существование дифференциального уравнения движения и форму его периодического решения. При гармонической линеаризации считают, что режим колебаний близок к гармоническому. Решение в общем случае получаем в виде (р = фо + Ф os (и + а). Частота свободных колебаний (скелетная кривая) может быть найдена из приближенных формул [c.61]

Принимая во внимание действие опрокидывающего момента, уравнение моментов на валу двигателя первой платформы запишем в виде [c.366]

Силы и моменты. Уравнения движения [c.233]

В отличие от режима раскрутки торможению способствуют естественные диссипативные моменты. Уравнение движения относительно оси собственного вращения при торможении имеет вид [c.71]

Предположим, что во время освещения спутника Солнцем его угловое движение описывается линейным уравнением второго порядка, а в тени планеты отсутствуют управляющий и демпфирующий моменты системы солнечной стабилизации, а также все возмущающие моменты. Уравнение малых колебаний радиационно ориентированного КА запишем в виде [c.131]

Молекулярное поле (в ферромагнетизме) I 329 Молекулярной динамики метод I 303 Моментов уравнение кинетического уравнения II 52 Монте-Карло метод I 301 [c.393]

В процессе решения предыдущих задач показано, что 0 (Г) можно представить при низких температурах в виде степенного ряда (5.3.3), а при высоких — формулой (5.10.2). Предельное значение 0 связано со вторым моментом уравнением [c.162]

При заданных функциях Л д(ф), М (ф), У (ф) и известной ско-роети звена приведения в начальный момент уравнение (11.17) позволяет определить значения при различных перемещениях звена приведения. Таким путем можно получить зависимость со(ф), т. е. установить истинный закон движения звена приведения. Затруднение представляет определение начального значения скорости со,, если движение рассматривается не с момента пуска, когда со, = 0. [c.362]

Определение приведённых усилий и приведённых маховых моментов в механизмах с кривошипной передачей. В случае переменного приведённого махового момента уравнение движения привода получает более общий вид (39). Подобное изменение момента инерции происходит по существу в трёх типичных случаях, связанных с наличием поступательного движения 1) в кинематических схемах, обусловливающих перемещение центра тяжести какого-либо тела относительно центра вращения, т. е. с изменением радиуса инерции его 2) в кривошипных передачах, преобразующих вращательное движение в поступательное 3) в механизмах с переменным передаточным числом между двигателем и рабочей машиной. Переменное передаточное число имеется, например, в периоды разгона и торможения в приводе с гидравлическими и частично с электромагнитными муфтами. Примером может служить кинематическая схема привода с кривошипной передачей (фиг. 35). Здесь при повороте кривошипа меняется значение приведённых моментов как махового, так и статического. Приведённый к валу двигателя статический момент механизма [c.27]

Если ток не проиорционален моменту, уравнением (47) пользоваться нельзя. Для нахождения зависимости i = r (t) [c.424]

Схема балк11 а нагрузки. Эпюры Q и М Спорные реакции и поперечные силы, уравнение изгибающего момента, величина и место наибольшего изгибающего момента Уравнение упругой линии, стрела прогиба, углы поворота концевых сечений балки [c.50]

Система последовательных моментов уравнения теплового пограничного слоя. Запишем уравнение неразрывности, движения и энергии для плоской задачи установившегося ламинарного пограничного слоя бинарной смеси при небол-ьших скоростях и умеренных температурных перепадах между стенкой и потоком [c.130]

Исходным пунктом построения равноваоного КЭ тонкой оболочки является функционал (2.1) в предположении точного удовлетворении усилиями и моментами уравнений равновесия [c.218]

Величину J2 можно получить либо из соотношения (5), либо независимо, проводя то же рассуждение, но исходя из теоремы моментов. Уравнение (10) нужно записать в виде (учитьшая, что м = со7) [c.618]

Трудности построения общей теории турбулентности повлекли изучение в первую очередь простейшего и, вообще говоря, очень узкого класса турбулентных движений — изотропной турбулентности. Начало исследованиям в этой области было положено Дж. Тейлором который сразу же и с успехом подверг некоторые выводы теории изотропной турбулентности экспериментальной проверке в потоке за решеткой а.эродинамической трубы. Т. Карман 299 дал затем соотношение между корреляционными функциями (вторыми моментами) изотропного поля скоростей (также подтвержденное экспериментально Тейлором) и, совместно с Л. Хоуартом, вывел основное динамическое уравнение, связывающее вторые и третьи моменты . Уравнение Кармана — Хоуарта послужило основой последующих исследований изотропной турбулентности и было также подтверждено (в 50-х годах) экспериментально. Однако это уравнение содержит две неизвестные функции и, как и все прочие уравнения турбулентного движения, требует для своего замыкания дополнительных гипотез. Такие гипотезы вводились, например, с помощью приближенных формул для спектрального переноса энергии (В. Гейзенберг, [c.299]

В 2.9 и 2.10 были сформулированы микроскопические граничные условия для уравнения Больцмана. Моментиые уравнения для конкретной задачи с большей или меньшей точностью заменяют уравнение Больцмана. Необходимо, также приближенно, заменить граничные условия для функции распределения некоторым числом макроскопических условий для моментов. Мои<но построить бесчисленное множество граничных условий для моментов. Действительно, выпишем общее микроскопическое граничное условие (9.6) главы II [c.123]

Более тщательный анализ проведен в работах Эдвардса и Ченга 2) и Гамеля и Виллиса з). В этих работах используются моментиые уравнения. Для сферического источника качественные результаты совпадают с описанными выше. В работе Гамеля и Виллиса, в которой проведена строгая склейка асимптотических решений моментных уравнений во внешней и внутренней областях, показано, что во внешней области мол<но получить те же результаты, если представить [c.428]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...