Среда неньютоновская

Среди неньютоновских жидкостей первого класса, описываемых уравнением (6.2), можно выделить три типа [c.81]

В методическом отношении книга написана весьма удачно. Изложение начинается с формулировки общих принципов сохранения, справедливых для любой сплошной среды, а затем вводятся замыкающие реологические и термодинамические соотношения (уравнения состояния), подробное обсуждение которых и составляет основное содержание книги. Характер таких уравнений состояния положен в основу классификации реальных неньютоновских сред. При атом наряду с формальным континуальным подходом авторы широко используют феноменологический подход и постоянно апеллируют к интуиции читателя, что способствует расширению круга читателей за счет лиц, обладающих различными типами мышления. Б отличие от большинства известных работ формально-аксиоматического направления авторы большое внимание уделяют принципу объективности поведения материала, что позволяет выделить модели, описывающие реальные материалы, из [c.5]

Жидкости и газы, для которых справедлива эта зависимость, называются ньютоновскими. Приводимые ниже сведения относятся только к таким средам. Данные о неньютоновских жидкостях можно найти в [4, 55]. [c.11]

Многие реальные среды в текучем состоянии не подчиняются уравнению (7.34), в котором т) принимается постоянной величиной. Жидкости, вязкость которых зависит от градиента скорости, называют неньютоновскими. [c.424]

Среди аномально-вязких материалов наиболее простыми вязкостными свойствами отличаются неньютоновские жидкости. Сюда относятся прежде всего растворы полимеров, для которых типичны графики, представленные на рис. 55. Важнейшими характеристиками такого рода систем являются величины т б и Выше неоднократно отмечалось значение как параметра, нормирующего реологические характеристики материалов. В довольно большом числе опубликованных работ, начиная с середины двадцатых годов, т б удавалось надежно определить экспериментально. Первая большая сводка таких определений была дана [c.119]

В шестой главе теория перколяции и теория фракталов используются для описания структуры порового про — странства волокнистой стохастической среды. Подход позволил учесть деформирование среды при перколяции в ней неньютоновской жидкости на основе сбалансированного учета как локальных контактных взаимодействий, так и влияния глобальной перестройки структуры системы. [c.12]

Влияние на коэффициент проницаемости основных характеристик волокнистой среды и неньютоновской жидкости отражают приведенные на рис, 6.9 и 6.10 зависимости. [c.236]

Перейдем далее к установлению закономерности передачи краски на участке АВ диаграммы на рис. 7.26. С точки зрения современных структурных представлений процесс проникновения печатной краски в бумагу на начальном этапе можно считать процессом перколяции (фильтрации) неньютоновской жидкости в неоднородной пористой среде. [c.279]

Системы, состоящие из мелких твердых частиц, в неньютоновской жидкости ведут себя в целом как среды с нелинейной кривой течения. [c.598]

За прошедший период исследования многих новых проблем механики жидкости и газа получили применение при решении задач современной техники. Среди этих проблем заслуживают упоминания динамические и термодинамические процессы в газовых потоках больших скоростей, движение электропроводных жидкостей и газов (плазмы) в электрических и магнитных полях, ламинарный и турбулентный перенос импульса (трение), тепла и вещества (примесей) в потоках ньютоновских и неньютоновских жидкостей и много других физических и химических явлений, сопутствующих движениям реальных жидкостей и газов. [c.8]

О неоднородных, многокомпонентных и многофазных средах уже была речь в 13 гл. II. Там же были выведены основные уравнения динамики и термодинамики такого рода сред, но был оставлен в стороне вопрос о раскрытии сущности тензоров напряжений и Р, относящихся к г-й компоненте (фазе) и смеси в целом, а также дополнительных тензоров (см. формулу (72) гл. II). Чтобы сделать основную систему уравнений движения неоднородной среды замкнутой, необходимо дополнительно ввести количественные закономерности, связывающие только что упомянутые тензоры с характеристиками движения и состояния отдельных компонент (фаз) и смеси их в целом. Можно было бы думать, что такие количественные связи должны быть по форме аналогичными тем реологическим законам, которые только что были введены для несжимаемых ньютоновских и неньютоновских жидкостей, а в дальнейшем и для газов (см. начало гл. XI). [c.359]

Одной из наиболее основных линий в существующих приближенных подходах к решению задач о движении неоднородных многокомпонентных и многофазных сред, включая сюда и потоки с твердыми дисперсионными примесями в жидких или газообразных несущих средах, является сохранение для смеси в целом реологического уравнения однородной (ньютоновской или неньютоновской) среды. Физические, а при необходимости и химические константы при этом как-то в среднем учитывают специфические особенности отдельных составляющих неоднородную среду веществ. [c.360]

Более того, эти равенства, выражающие баланс движущего жидкость перепада давления с тормозящим движение сопротивлением трения, могут применяться к движениям любых сплошных сред по цилиндрическим трубам, в частности, к движениям неньютоновских жидкостей. Простейший пример такого движения составит содержание следующего параграфа. [c.387]

Так как детальные описания неньютоновского и турбулентного течений, а также течения в пористой среде находятся заведомо за рамками этой книги, то соответствующая информация будет дана довольно кратко. Несмотря на это, проблем с пониманием основных приведенных здесь концепций возникать не должно. [c.236]

Гордеев Б. А. Применение неньютоновских реологических сред для гашения колебаний силовых агрегатов транспортных средств // Волновые задачи механики / Сб. научных трудов. Н, Новгород Изд-во Нф ИМАШ РАН, 1991. Вып. 2. С. 165-173. [c.169]

Наиболее плотная упаковка капель воды в эмульсии, когда она является дисперсной фазой, достигается при Фв = 0,741. Дальнейшая концентрация этих капель приводит к инверсии (вода из дисперсной фазы становится дисперсионной средой). При 0,524<фн<0,741 эмульсия ведет себя как неньютоновская жидкость, что приводит к увеличению сопротивления движению. Такого состояния стараются не допускать, для чего регулируют соотношения Qb и Qb в промысловых трубопроводах. [c.164]

В зависимости от характера функции (14) различают ньютоновские и неньютоновские среды. Для ньютоновских жидкостей напряжение вязкости пропорционально первой степени скорости сдвига слоев [c.35]

К первым численным исследованиям линейного УГД контакта с неньютоновской смазкой в неизотермических условиях, проведенным в предположении, что толщина смазочной пленки и распределение давления заданы, относятся работы [30, 48]. В работе [48] смазка представлялась в виде нелинейной максвелловской среды с вязкопластической компонентой, описываемой моделью Бэра-Винера [17] в работе [30] смазка описывалась нелинейной максвелловской средой с вязкой компонентой согласно модели Эйринга. В работе [99] методом малого параметра и с использованием модели Бэра-Винера [17] получено уравнение для давления. Из решений задачи следует, что использование ньютоновской модели жидкости приводит к завышению значений температуры, особенно в окрестности температурного пика. Показано, что с ростом коэффициент трения достигает максимального значения и затем монотонно снижается. Изотермический анализ коэффициента трения давал завышенные значения, особенно при больших. Вязкопластическая модель Бэра-Винера [17] использовалась также в работе [68] для получения модифицированного уравнения Рейнольдса методом малого параметра. [c.514]

Принцип минимума диссипативного потенциала для движения в пористой среде может рассматриваться как частный случай общего принципа минимума потенциала диссипации для медленных движений, известного в механике неньютоновских жидкостей [19, 71, 100, 101]. (В работах [c.10]

Аналогичное замечание справедливо и для вязких неньютоновских сред. [c.387]

При этом, однако, неравенство С .З > О привлекается к анализу всякий раз, когда надо установить знак каких-то феноменологических коэффициентов либо приращений термодинамических потенциалов (см. 14 о диссипативной функции и неньютоновских средах, задачу 12.4, задачу 14.3 и др.). [c.273]

Считается, что из деформационных факторов существенны лишь деформации и скорости деформации не учитывается влияние ускорений деформаций, скорости изменения напряжений, ориентации молекул в частицах и др. (см. Класс неньютоновских сред в этом параграфе). [c.355]

Для сред с релаксацией (с памятью, с последействием) замыкаю-ш ие уравнения представляются с помош,ью функционалов, учитываю-ш,их как локальное состояние в данный момент времени, так и историю процесса в частице сплошной среды. О таких средах будет идти речь далее ( Класс неньютоновских сред ). [c.356]

Большинство реальных жидкостей и газов изотропны. В качестве неизотропных жидкостей в специальных разделах рассматривают жидкие кристаллы (см. Класс неньютоновских сред >) и магнитные жидко- [c.357]

Класс неньютоновских сред [c.393]

Пластические среды являются одним из представителей так называемых неньютоновских сред, для которых характерна нелинейная зависимость между тензором напряжений и тензором деформаций и (или) скоростей деформаций. [c.393]

Такая нелинейность, как уже упоминалось, является динамической в отличие от кинематической, когда в тензоре деформаций присутствуют нелинейные слагаемые, а сам реологический закон линейный (ньютоновский). Таким образом, для неньютоновских жидкостей и газов рассматривается только динамическая нелинейность, а для упругих и пластических сред могут существовать оба вида нелинейности. [c.394]

Эффект нормальных Этот эффект, присущ ий почти всем моделям напряжений изотропных неньютоновских сред, заключает- [c.398]

Полученное в предыдущем параграфе уравнение состояния консолидируемой стохастической волокнистой среды позволяет перейти к исследованию проницаемости таких сред неньютоновскими жидкостями. Разрабатываемый в данной работе фрактальный подход дает возможность учесть влияние на коэффициент проницаемости среды ее неоднородности, а также процесса перефорлш — рования порового пространства при деформировании среды. [c.233]

Модель Рейнера — Ривлина. Среди неньютоновских жидкостей особое место занимают изотропные реостабильные среды, у которых тензор напряжения т является непрерывной функцией тен- [c.253]

В предлагаемой вниманию советского читателя книге двух известных специалистов по гидромеханике и реологии неньютоновских жидкостей сделана попытка в достаточно полном и систематизированном виде изложить основные подходы к построению физикомеханических моделей реологически сложных жидких сред, поведение которых отличается от поведения классической вязкой жидкости. [c.5]

Гидромеханика относится в основном к кругу инженерных наук. Уникальная черта инженерной дисциплины состоит в том, что последняя не определяет свою позицию по вопросу о современном (а возможно, и вечном) размежевании науки на аксиоматическую и естественную, но черпает результаты из достижений обеих наук и применяет их для решения встающих перед нею задач. На классический вопрос о роли математики — создает она что-либо или только открывает — инженер отвечает, что это не имеет реального значения, важно, что она работает при этом он не будет вдаваться в дискуссию о том, каким должно быть определение понятия работа применительно к математике. В частности, в области неньютоновской гидромеханики основные результаты, касающиеся общих принципов, были получены именно математиками, и, более того, в рамках аксиоматического подхода к науке. Многие из этих результатов приведены в трудно доступной для инженера специальной литературе, и то лишь в фрагментарной форме. Даже прекрасная книга Основы нелинейной теории поля Трусделла и Нолла, которым мы выражаем глубокую признательность, очень трудна для изучения инженеру, интересующемуся гидромеханикой, поскольку посвящена гораздо более широкому предмету и потребует усердного штудирования для извлечения нужной информации. Мы попытались представить результаты современной нелинейной теории сплошных сред в виде, легко досту- [c.7]

Например, рассмотрены более подробно и выделены в самостоятельную главу вопросы гидравлики неньютоновских жидкостей, имеющие в настоящее время исключительно большое значение для нефтяной промышленности, пересмотрены и дополнены новыми данными разделы, посвященные гидравлическим сопротивлениям и движению жидкостей в пористой среде. Наряду с этим существенно сокращены некоторые параграфы, не имеющие прямого отношения к нефтяной гидравлике, или же представляющие узкоспециальный интерес (истечение жидкостей через водосливы, парафинизация магистральных нефтепроводов и др.). [c.4]

При изучении влияния центробежных сил на течение аномальновязкой жидкости исследуются гидродинамические характеристики и теплообмен неньютоновских жидкостей — растворов и расплавов полимеров. На основании этих исследований определяются оптимальные условия стационарного и пульсационного течения реологических сред в каналах, являющихся рабочими частями машин и аппаратов химической и добывающей промышленности. Для оптимизации условий течения рассматриваются вопросы управления гидродинамическими параметрами потока. Исследования влияния на поток жидкости поля действия центробежных сил позволили разработать новую алмазную пилу, заполненную жидкостью. В этом инструменте снижены температурные напряжения в алмазоносном слое, благодаря чему повышается его стойкость. Помимо этого наличие в инструменте двухфазной среды металл — жидкость снизило уровень звукового давления, что улучшает санитарные условия труда рабочих при обработке различных материалов. В настоящее время проводятся конструкторско-технологические работы по созданию алмазной пилы с улучшенными характеристиками за счет эффективного использования жидкости для снятия температурного напряжения и уменьшения звукового давления в процессе ее эксплуатации. [c.111]

Задачи течения неньютоновских жидкостей. Этот класс задач рассматривает течение структурно-вязких жидкостей (жидкие полимеры, стекла, эмульсии и др.), вязкость которых зависит от режима течения даже при малых числах Рейнольдса. Для решения таких задач используются численные методы пограничного слоя или методы решения задач по течению в каналах с введением дополнительных соотношений для расчета реологических свойств (вязкости, пластичности, упругости и т.д.). Поскольку для решения таких задач используются уравнения, описывающие течение ньютоновских жидкостей, вся аномалия вводится формально в изменение свойств этих жидкостей. Как правило, это ведет к сильсюй зависимости свойств от искомых функций. Так, для высоковязких парафинистых нефтей их вязкость определяется как функция температуры среды и производной скорости. Такой характер зависимости свойств неиьютоновск 1х жидкостей вызывает повышение нелинейности системы уравнений, что в конечном счете ведет лишь к увеличению итераций при использовании метода прогонки. [c.188]

Из рассмотрения рис. 60 виден ряд существенных различий между неньютоновскими жидкостями и пластичными дисперсными системами. Во-первых, у пластичных дисперсных систем нелинейность зависимости у (т) наблюдается при таких скоростях деформаций (y > унн) и напряжениях сдвига (т > т ), при которых не проявляется разрушение структуры материалов. Во-вторых, у этих систем разрушение структуры может быть выражено столь резко и происходит так интенсивно, что в широком интервале скоростей деформаций максимальное напряжение сдвига не зависит от величины у или слабо повышается с ее увеличением. Эта особенность прочностных свойств пластичных дисперсных систем обусловлена прежде всего хрупкостью их структурного каркаса. В-третьих, отвечающее каждому определенному значению у предельное разрушение структуры может так усиливаться с увеличением у, что напряжения сдвига на установившихся режимах течения не только отстают от увеличения у, как-то наблюдается при аномалии вязкости, но значительно снижаются при возрастании у. Это явление сверханомалии, впервые изученное в работах Г. В. Виноградова, В. В. Синицына и В. П. Павлова, иллюстрируется на рис. 60 ветвью АС кривой A DEFG. В-четвертых, на установившихся режимах течения при низких скоростях деформаций сопротивление вязкого течения дисперсионной среды и перемещения относительно нее дисперсной фазы могут не зависеть от скорости деформации (участок D кривой A DEFG). С увеличе- [c.128]

Рассмотрим теперь случай течения неньютоновской жидкости в зазоре между соосными конусами. Так же, как и в случае коак-сиально-цилиндрических вискозиметров, здесь возникает задача об определении функции течения для вискозиметров с большими зазорами. Рассмотрим сначала обший путь установления такого рода зависимости для приборов с достаточно произвольным профилем измерительных поверхностей. Будем рассматривать одномерный случай установившегося течения неньютоновской жидкости. Тогда распределение касательных напряжений в зазоре между измерительными поверхностями легко может быть найдено из уравнений движения сплошной среды в напряжениях [c.211]

В дальнейшем принимается следующее ограничение понятия текучести среды если касательные (недиагональные) компоненты тензора скоростей деформаций, определяющие скорости скошения углов между координатными осями, связанными с любой элементарной площадкой, равны нулю, то равны нулю и касательные составляющие тензора напряжения на той же площадке. Подчеркнем, что в этом определении не предполагается взаимная пропорциональность касательных компонент этих тензоров, что имеет место, например, в газах, ньютоновских и некоторых специальных неньютоновских жидкостях. [c.10]

Несмотря на все ограничения, ONDU T может быть использована для решения широкого круга задач теплопроводности, полностью развитого течения в канале, диффузии, фильтрации жидкости через пористую среду и др. Такие свойства, как теплопроводность или вязкость могут быть непостоянными они могут зависеть от координат (как в составных материалах) и от температуры или других факторов. Течение в канале может быть ламинарным или турбулентным, ньютоновским или неньютоновским. В задачах теплопроводности может иметь место внутренняя генерация тепла, мощность которой также может зависеть от координат и/или температуры. Для всех задач может быть реализовано большое разнообразие граничных условий. Полностью освоив возможности и ограничения программы. можно разработать большое число разнообразных интересных прило/1 ениГ . [c.22]

В следующей главе рассмотрим некоторые сложные течения в каналах, такие как течение неньютоновской жидкости и турбулентное течение. Другими примерами применения ONDU T являются решения задач о потенциальном обтекании и течении в пористьгх средах. [c.228]

Монография посвящена устойчивости стационарных конвективных течений. Основное внимание уделяется плоскопараллельным течениям, на примере которых исследуются механизмы неустойчивости, свойства спектра возмущений, анализируется воздействие осложняющих факторов - стратификации, температурной зависимости вязкости, тепловых свойств границ и пр. Изучается устойчивость конвективных течений бинарной смеси, проводящей, диэлектрической и неньютоновской жидкостей, среды с примесью и т.д. Обсуждаются течения, вызванные внутренним тепловыделением различной природы, адвективные, виброконвективные и комбинированные течения. Рассматривается устойчивость конвективных пограничных слоев, замкнутых течений, а также вторичных режимов. [c.2]

Интерес к задачам свободноконвективного теплообмена и, в частности, конвективной устойчивости сред с неньютоновскими свойствами обусловлен, в первую очередь, разнообразными практическими приложениями (производство и переработка полимерных материалов, хранение и транспорт нефти и нефтепродуктов, процессы химической технологии и др. см. [57]). Влияние неньютоновских свойств на структуру конвективного течения и его устойчивость, разумеется, существенно определяется реологией среды. В данном параграфе рассматриваются конвективные течения нелинейно-вязких и вязкоупругих жидкостей. [c.152]

Наиболее распространенная модель вязкопластического течения — модель Шведова — Бингама (см. Класс неньютоновских сред ). Модель Сен-Венана и Мизеса, рассмотренная выше, предполагает именно такой, вязкопластический характер поведения пластических сред. [c.393]

Для неньютоновских жидкостей (газов) рассматривается более общая зависимость между р ц и Повторяя выкладки и рассуждения, относящиеся к определению общего вида функции Р = Р (V ) (см. (2.115)), проведенные при описании класса жидкостей и газов, нетрудно получить, используя теорему Гамильтона — Кэли, общую зависимость р = р (V) для изотропных сред в виде [c.394]

Некоторые модели неньютоновских сплошных сред, взаимодейству-ЮШ.ИХ с электромагнитным полем, в частности магнитоупругие и магнитопластичные тела, описаны в [49, 62]. [c.398]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...