Вершинная часть

Коэффициенты Л и В определяются из условий равновесия прилегающей к вершине части клина под действием момента М и напряжений по сечению т = Гд. Для напряжений получим [c.461]

В качестве других подходов к теории квазихрупкого разрушения поликристаллических металлов необходимо указать на работы, решающие задачи о предельном равновесии хрупких трещин [20—22], в которых исследованы конечность напряжений в вершине трещины, структура вершинной части трещины и др. Теоретическая модель Г. И. Баренблатта [22] основана на условии конечности напряжений и построена на таких гипотезах, как малость области, на которой действуют межчастичные силы сцепления, по сравнению с размерами трещины, а также независимость формы трещины в вершинной области от действующих нагрузок. Условие распространения трещины формулируется исходя из гипотезы плавности смыкания ее берегов и решения Снеддона, при этом вводится модуль сцепления К- Построенная Г. И. Баренблаттом модель сводится к критериям распространения трещин на основе анализа интенсивности напряжений. [c.26]

Последующие поверхности текучести, оставаясь выпуклыми, имеют достаточно сложную форму. В районе точки нагружения поверхность текучести имеет закругленную вершину. Часть поверхности текучести, противоположная точке нагружения, сплющивается. Конфигурация мгновенной поверхности текучести является функционалом процесса. Свойства этого функционала изучены слабо. [c.137]

ЭФФЕКТИВНЫЙ потенциал в квантовой теории поля—не зависящая от производных поля часть плотности производящего функционала для вершинных частей, описывающая поведение системы с учётом квантовых поправок. Рассмотрим действительное скалярное поле Ф (х) с лагранжианом [c.646]

НО опускаются поправки к вершинным частям Ч. Отметим, однако, что перенормировки вершин важны для того, чтобы диэлектрическая проницаемость удовлетворяла правилам сумм (см., например, [107]). [c.84]

Каждому узлу диаграммы Фейнмана (или каждому оператору вершинной части) будет соответствовать при этом множитель Г зависящий от импульсов, сходящихся в этом узле. [c.11]

Появление квадрата модуля Г связано с эрмитовостью лагранжиана (формула (2)) и обусловлено наличием в диаграмме поляризационного оператора двух вершинных частей, импульсы которых отличаются только направлением ). [c.11]

Второе условие обеспечивает сохранение эрмитовости при размазывании [5. Нетрудно убедиться, что при введении размазывания (1) каждому узлу диаграммы Фейнмана (или каждому оператору вершинной части) следует сопоставить множитель Г зависящий от соответствующих импульсов. [c.14]

Что же касается оценки не учтенных в [2] сложных диаграмм вершинной части, то в первом примере б/ равна или меньше соответствующей б/ в [31 поэтому оценки. [c.17]

Указанные выше трудности НТП с жестким форм-фактором в вершинной части лагранжиана взаимодействия имеют общие корни — отсутствие фейнмановского обхода полюсов и невозможность перехода к евклидову пространству импульсов. В то же время сохранение правил Фейнмана обхода всех особенностей явно противоречит условию унитарности. [c.144]

Существует целый ряд способов введения размазывания . Поскольку основными структурными элементами диаграммы являются вершинные части и функции распространения, простейшие способы состоят в модификации этих элементов. Более реалистические способы могут базироваться на изменении метрики пространства импульсов [11. [c.145]

Телесный угол Стерадиан. ..... 1 Стерадиан есть телесный угол, вырезающий на поверхности сферы с центром в его вершине часть, площадь к-рой равна квадрату радиуса сферы 1 d [c.222]

Запасовка каната замыкания такова, что после закрытия челюстей и захвата дерева у комля при вращении барабана тали происходит подъем грейфера. Он продолжается до тех пор, пока комель дерева упрется в нависающий упор, вследствие чего происходит быстрый подъем вершинной части дерева (по типу, описанному выше, см. рис. 116). Затем автоматически включается механизм передвижения тележки. При подходе к месту выгрузки тележка автоматически (от концевого выключателя) останавливается, грейфер раскрывается и дерево выгружается, затем включается механизм передвижения и тележка возвращается в исходное положение. Опускание раскрытого грейфера для захвата очередного дерева происходит также автоматически после остановки тележки. [c.165]

При расчете тяг на продольный изгиб следует также вводить коэффициент учитывающий неравномерность усилий вдоль челюстей при зачерпывании бревен. Эта неравномерность вызывается тем, что кромки челюсти сначала соприкасаются с комлевой частью бревен (как имеющей больший диаметр), затем — с вершинной частью. [c.385]

Иногда используется понятие затравочного заряда, или голого заряда (либо затравочной К. в.). Такой заряд является параметром в неперенормированиом лагранжиане, описывающем взаимодействие голых , не-веренормированных полей (см. Перенормировки). Затравочная К. в. может быть определена через вершинную часть в пределе больших виртуальностей и больших импульсов внеш. частиц (порядка импульса т. к. обрезания, где, по предположению, взаимодействие выключается). В перенормируемой КТП затравочные К. в., вообще говоря, не несут к.-л. дополнит, содержания по сравнению с К. в., определёнными при любом др. импульсе, а параметр обрезания не имеет спец. смысла. Однако в пек-рых моделях КТП, в частности в моделях, относящихся к физике твёрдого тела, где обрезание вводится из физ. соображений и характеризует область применимости теории, затравочная К. в. становится важной характеристикой. [c.443]

Гелл-Мана — Лоу (см. Ренормализационная группа). Для М. и. необходимо, чтобы эта ф-цин обращалась в нуль при нек-ром значении эфф. заряда. В этом случае при достаточно больших значениях —эфф. заряд совпадает с положением нуля и ур-ния ренормализац, группы для вершинных частей обладают масштабно-инвариантными решениями, вообще говоря, с нек-рой аном,альной размерностью. Такая ситуация реализуется также в теории фазовых переходов 2-го рода (с той, однако, разницей, что эта задача определена в трёхмерном пространстве, а ие в четырёхмерном пространстве-времени и рассматривается ИК-, а ие УФ-предел) [см. ниже]. [c.61]

Из тождеств Славнова—Тейлора следуют соотношения между константами перенормировки полей Янга —Миллса и духов Фаддеева — Попова 6т —О, Z,Z2 =Z Z2 . Z4 = Zl Z2 где 5т—константа перенормировки массы поля Янга—Миллса, Z,, Z , —соответственно константы перенормировки волновой ф-ции и вершинных частей с тремя и четырьмя внеш. линиями поля Янга — Миллса, а Zj и —константы перенормировки волновой ф-ции духов Фаддеева — Попова и вершинной части с одной внеш. линией поля Янга — Миллса и двумя линиями духов Фаддеева — Попова. [c.228]

Трёхточечная вершинная часть определяется следующим образом [c.461]

Исследование будет проводиться в рамках асимптотической теории Ландау, Абрикосова и Халатникова [2] (см. также [4]) с единственным отличием — заменой столообразного обрезающего фактора на ОФ более общего типа (впрочем, весьма близкий к столообразному). Основными соотношениями теории являются интегральные уравнения, связывающие функции Грина С и О и вершинную часть Г, причем подынтегральные выражения представляют собой некоторые комбинации (7, Г, и ОФ. При вычислении асимптотики при больших импульсах оказываются существенными не только главные части (7 и Г, но и члены следующего порядка по обратным импульсам, которые выражаются через приращения соответствующих подынтегральных выражений. Для рассматриваемых ОФ в эти приращения вносят вклад приращения не только функций С и Г, но и самого ОФ это обстоятельство и является причиной неодпозрачности, но оказывается существенным только в интегралах, расходящихся квадратично, т. е. для функции Грина бозона П. Что же касается уравнений для (7 и Г, то они дают те же результаты, что и в [2. [c.14]

При этом можно выбрать ОФ таким, чтобы в области малых импульсов с совпадала с теорией возмущений (см. пример А). Вместе с тем поправочные диаграммы вершинной части оказываются в этом случае малыми. Однако в рассмотренном примере не выполняется теорема Лемана-Челлепа [10]. Вопрос о преимуществе столообразного ОФ по сравнению с рассматриваемым остается, тем не менее, неясным, так как наличие полной ортогональной системы является лишь достаточным условием теоремы Лемана-Челлепа. Поэтому, даже если пользоваться ОФ, не противоречащим этой теореме, нет уверенности в существовании полной ортогональной системы (кроме случая е = 0). [c.20]

Однако при оценке перекрывающихся диаграмм вершиной части выясняется, что в этом случае трехгаммное приближение [2] оказывается недостаточным. Этот факт имеет общий характер. Действительно, если исходить из теории с е 7 О и с б/с, растущей с импульсом, то для указанных диаграмм будем иметь выражение (с учетом а = /3 = = 1 в (3)) [c.20]

Сформулированы правила построения матричных элементов в нелокальной теории поля. Эти правила отличаются от обычных включением форм-фактора в вершинную часть диаграммы с обязательным условием не учитывать особенностей форм-фактора при вычислении интегралов методом вычетов. Исследуются аналитические свойства матричных элементов и отмечено появление специфических особенностей, положение которых не зависит от величины элементарной длины. Показано, что функции Грина, построенные из гейзенберговских и in-операторов поля, не совпадают друг с другом этим объясняется появление комплексных особенностей собственно энергетической части. Выяснена применимость в нелокальной теории поля редукционной формулы Лемана-Симанзика-Циммермана для матричных элементов рассеяния. [c.130]

В [1-3] было показано, что проблемы математической совместности, унитарности, а также ряд вопросов динамического описания могут быть решены в НТП положительным образом. К числу оставшихся нерешенными относятся вопросы сходимости и макроскопической причинности (а также градиентной инвариантности в электродинамике). Как было показано еще Блохом [4], в НТП с жестким форм-фактором в вершинной части лагранжиана взаимодействия появляются специфические расходимости по углам псевдоевклидова пространства, связанные с нарушением правил обхода Фейнмана из-за акаузальности теории. Другими словами, расходимости связаны с большими значениями пространственных и временных компонент виртуальных импульсов при небольшой величине их четырехмерного квадрата. Анализ, основанный на сформулированной в [3 диаграммной технике, показывает, что форм-фактор устраняет лишь логарифмические расходимости локальной теории (в частности, расходимости собственной энергии фермиона, см. также [5]). Квадратично же расходившиеся матричные элементы остаются расходящимися и в НТП при этом дело не сводится к появлению бесконечной константы, а расходимость возникает лишь при определенных (пространственноподобных) импульсах диаграммы. Таким образом, рассматриваемый вариант НТП оказывается во всяком случае неприменимым к весьма актуальному случаю неперенормируемой теории. [c.143]

Введение форм-фактора в вершинную часть диаграммы приводит, как уже указывалось выше, к непреодолимым трудностям. К иным результатам ведет размазывание функции распространения. Проще всего положить в основу метод регуляризации Паули-Вилларса в той форме, которая ему придана в работах [12, 9]. Вводятся нефизические операторы [c.145]

Хотя функция распространения тела как целого зависит при этом от суммарной его массы, эта масса не войдет в регуля-ризованные выражения для вершинной части и функции распространения. Действительно, рассмотрим простейшую вершину (см. рисунок, где жирной линии отвечает тяжелое тело, тонкой — рассматриваемая частица). Импульсы р и определяющие акаузальные разрезы, не лежат на массовой оболочке. Однако их степени виртуальности v 2 = 1) определяются не массой тяжелого тела, [c.150]

Столкновительный предел. Простейшая модель среды, иллюстрирующая содержание предыдущего пункта, — вырожденный слабо неидеальпый электронный газ с однородной положительной подложкой. В рамках этой модели функцию Грина и вершинные части в (31) можно считать свободными [c.226]

Недостаточное проплавление особенно нежелательно там, где имеется возможность возникновения в вершине стыка растягивающих или изгибающих напряжений. Около ненроварен-ного места создается концентрация напряжений, которые мотут привести к крупным разрушениям шва без заметных деформаций. Даже если рабочие напряжения в конструкции и не вызывают растяжения или изгиба в корне шва, все же плохо проваренная вершина часто оказывается очагом образования трещины, возникающей под влиянием усадочных напряжений и вызванного ими коробления частей во время сварки. Подобные трещины могут при наложении следующих слоев распространяться дальше и проходить по всей толщине шва. [c.101]

В комлевой и вершинной части ствола средняя влажность Д. больше, чем в средней части. Д., пробывшая долгое время в воде, имеет влажность выше, чем свежесрублениая, и называется м о к р о й Д. При продолжительном пребывании на воздухе Д. высыхает и достигает воздушно-сухого состояния, характеризуемого влажностью примерно в 15% (влажность воздушно-сухой Д. меняется в зависимости от породы, темп-ры и относительной влажности воздуха). В отапливаемом помещении Д. приобретает комнатно-сухое состояние с влажностью ок. 10%. Путем камерной сушки (напр, в шкафу при определении влажности) Д. может быть доведена до абсолютно сухого состояния. Вначале из мокрой и свежесрубленной Д. начинает испаряться свободная влага, в дальнейшем по мере испарения свободной влаги начинает удаляться связанная влага, к-рая испаряется значительно труднее. Состояние Д., когда вся свободная влага удалена, а стенки клеток насыщены [c.98]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...