Движение среднее

Этот результат совершенно не зависит от того, как сильно различаются массы частиц. Поэтому он годится для любого тела, даже макроскопического, которое находится в равновесии с газом. Центр масс такого тела будет совершать случайное движение, средняя энергия которого будет равна средней энергии любой частицы газа. [c.65]

Естественными фракталами называют самоорганизующиеся самоподобные объекты, инвариантные к масштабу наблюдения. При анализе таких с фук-тур оказалось эффективным использование представлений о кластерах. В общем случае кластерами называют комплексные соединения, в основе молекулярной структуры которых лежит объемная ячейка из непосредственно связанных между собой атомов, играющая роль центрального атома. Под фрактальным кластером понимают структуру, образующуюся в результате ассоциации частиц при условии диффузионного характера их движения. Средняя плотность частиц фрактального кластера р(г) падает по мере удаления от образующего центра по закону [7] [c.84]

Решение. Согласно формуле (138,3) перепад давления между, обоими концами капилляра Лр = ps АГ. Этот перепад создает в капилляре нормальное движение, средняя (по сечению) скорость которого равна [c.709]

Блок-схема расчета параметров потоков, истекающих из ячеек рассматриваемого сечения струйного течения, представлена на рис. 4.11. Далее рассчитываются параметры всего струйного течения в данном сечении массовый расход захваченной низконапорной среды из окружающего струю пространства в данном сечении (4.2.126), массовый расход захваченной среды из окружающего струю пространства на участке от сечения 0-0 до данного сечения F. (4.2.127), общий массовый расход F. (4.2.128), полный компонентный состав 6 , (4.2.129), средняя скорость W- (4.2.130), удельная энтальпия / (4.2.131), удельная теплоемкость С (4.2.132) при движении, средняя статическая температура Т (4.2.133) и плотность р (4.2.138). Кроме того, рассчитываются параметры полностью заторможенной струи в данном сечении удельные энтальпия /. (4.2.134) и теплоемкость С. (4.2.135), температура Т (4.2.136), полное давление Р (4.2.137), площадь струи/. (4.2.139). Определяются эффектив- [c.125]

Нетрудно видеть, что с ослаблением волны сжатия скорость движения газа падает. В случае слабой звуковой волны газ за ее фронтом неподвижен, так как согласно равенству (7) при Р Рв и Pi рн получается и п 0. В действительности, как известно, звуковая волна состоит из правильно чередующихся областей сжатия и разрежения, причем газ за ее фронтом находится в очень слабом колебательном движении средняя поступательная скорость газовых частиц равна нулю. [c.118]

Ho при установившемся движении количество движения средней части, т. е. массы в объеме W , остается неизменным, и, следовательно, [c.82]

В случае одноатомного газа, имеющего 3 степени свободы в поступательном движении, среднее значение энергии, приходящееся [c.229]

При ламинарном режиме движения средняя скорость потока в живом сечении [c.45]

Таким образом, при установившемся движении средние скорости обратно пропорциональны площадям соответствующих живых сечений потока. [c.278]

В случае установившегося плавно изменяющегося движения среднее значение коэффициента неравномерности а принимает в пределах 1,05...1,1. [c.36]

Так как количество движения средней части рассматриваемых объемов жидкости, ограниченной сечениями Г—Г, 2—2, 3—3, при установившемся движении остается неизменным, искомое изменение количества движения может быть найдено как разность количеств движений объемов, ограниченных сечениями 2—2 и 2 —2, 3—3 и 3 —3, и объема 1—1, Г—Г. Обозначим массы жидкости в этих объемах через т , и средние скорости в сечениях 1—1, 2—2 и 3—3 соответственно через Dj, V3H примем за ось проекций горизонтальную ось х, совпадающую с осью симметрии. Для нахождения проекции изменения количества движения на эту ось достаточно спроектировать на нее векторы количеств движения объемов, ограниченных сечениями 1—1 и 1 —2—2 и 2 2, 3—3 и 3 —3. Таким образом, получим [c.212]

Коэффициент а определяется опытным путем на основании специальных измерений скоростей в различных точках исследуемого потока жидкости. Для установившегося плавно изменяющегося движения в каналах и трубах при турбулентном режиме движения среднее значение коэффициента кинетической энергии принимается равным а 1,051,10. [c.88]

При равномерном движении величина средней скорости будет одинакова для всех живых сечений вдоль потока. Наоборот, при неравномерном движении средняя скорость меняется по длине потока в связи с изменением площадей живых сечений. [c.86]

Труба имеет внезапное расширение от диаметра й до диаметра О. При стационарном движении средняя скорость в узкой части трубы равна ии. . [c.52]

Найдем общее выражение для потерь напора на трение при равномерном движении жидкости в трубах, справедливое как для ламинарного, так и для турбулентного режимов. При равномерном движении средняя скорость и распределение скоростей по сечению должны оставаться неизменными по длине трубопровода, поэтому равномерное движение возможно лишь в трубах постоянного сечения, так как в противном случае при заданном расходе будет изменяться средняя скорость в соответствии с уравнением [c.156]

Следовательно, и в этом случае при влиянии свободного движения средняя теплоотдача увеличивается, что объясняется поперечной циркуляцией жидкости. [c.83]

В горизонтальных трубах направление подъемных сил и вынужденного движения взаимно перпендикулярно, поэтому развитие свободного движения происходит здесь при более благоприятных условиях и приводит к появлению поперечной циркуляции жидкости, как это показано на рис. 3-22. При нагревании жидкости более теплые слои поднимаются вверх, при охлаждении в нижней части трубы накапливается более холодная жидкость. В итоге локальная теплоотдача существенно изменяется по периметру трубы, причем на верхней образующей при нагревании и на нижней при охлаждении теплоотдача наименьшая. Однако в среднем по сечению в этих условиях интенсивность теплообмена увеличивается. Следовательно, и в этом случае при влиянии свободного движения средняя теплоотдача увеличивается, что объясняется поперечной циркуляцией жидкости. [c.89]

Доказать, что в эллиптическом гармоническом движении средние значения кинетической и потенциальной энергии равны между собою. [c.87]

Характеристика d является статической. Вместе с тем ее можно использовать для ориентировочной оценки динамических свойств соединений с зазорами. В машинных агрегатах главного движения средних и тяжелых станков (токарных, расточных. [c.183]

Все три ряда унифицированы по цилиндрам и механизму движения. Средние значения показателей конструктивной нормализации приведены в табл. 32. [c.109]

Имея в виду полную симметрию картины движения, среднее значение модуля реакции можно определить путем рассмотрения одного полупериода круговой вибрации. В зависимости от интенсивности вибрации возможны два случая [c.213]

Рис. 90. Различные типы опор с движением средних колец в направлении вращения оси

При сварочных скоростях K,, = i, 1 (F ,=50 мм/с), а амплитуда колебаний скорости 50 лш/с. Величины при прямом и обратном ходах руки отличаются и растут с увеличением скорости движения. Средние скорости движения руки при прямом и обратном ходах одинаковы, а их перепад на рабочем участке AV различен и достигает 22 мм/с. Погрешность позиционирования при прямом и обратном ходах руки в различных точках рабочей зоны составила +0,07 мм, что ниже паспортного значения (+0,5 мм). [c.86]

Рассмотрим причины высокой теплопроводности металлов. Ионы в узлах кристаллической ре-шетки совершают колебательные движения. Средняя амплитуда этих колебаний определяется температурой металла чем выше температура, тем больше средняя амплитуда колебаний. В неметаллах в передаче тепловой энергии от одного объема к другому принимают участие только [c.11]

Для установившегося неравновесного движения средняя величина к. п. д., равная к. п. д. за один цикл, выражается отношением [c.449]

При проверке опрокидывания потока в элементе с подъемным движением средняя приведенная скорость пара, м/с, в наименее обогреваемой трубе определяется по выражению [c.24]

Для предотвращения застоя пара в испарительных элементах докритического давления с принудительным опускным движением средняя массовая скорость потока должна быть не меньше 500 кгс/(ы -с). [c.24]

Напр., для изотропного ферромагнетика в отсутствие магн. поля суммарный спин является интегралом движения. Средний (и обычном смысле) вектор намагниченности М равен нулю вследствие инвариантности системы по отношению к группе вращений спина. Это справедливо также для темп-ры ниже точки Кюри, когда существует спонтанная намагниченность. В действительности величина вектора jlf отлична от нуля, но его направление может быть произвольным, что означает вырождение состояния статистич. равновесия. Это вырождение можно сиять, включив в гамильтониан Н внеш. магн. поле ve, где е, — единичный вектор, параметр v>0 = (еЛ/)F, V — объём системы. Ср. магн. момент единицы объёма, вычисленный с этим гамильтонианом, М) = еМ фО при v 0. К. магн. момента равно ИтЛ/,, и отлично от нуля при [c.261]

Молекулы высокополимерных материалов находятся в хаотическом движении, среднюю интенсивность которого характеризует температура. При воздействии на эти материалы давления наблюдается упорядочение движения молекул, что ведет к изменению теплофизических характеристик. [c.102]

Весовые коэффициенты условий движения. Среднее М и среднее квадратическое — значения ординат крутящего момента на полуоси. [c.160]

Можно предположить, что подобные качественные изменения наступят раньше в случае л р о б к о в о го (поршневого) режима течения дисперсной системы. В этом случае поверхность нагрева омывается дисперсной системой периодически, а не непрерывно. Согласно данным (Л. 188], полученным в режиме пробкового движения, средний коэффициент теплообмена оказался сравнительно небольшим, несмотря на повышенную концентрацию (р 0,13 м 1м ) для частиц кварцевого песка Оп = 90 вт1м град, а для алюминиевого порошка Оп= 145 вт/м град. [c.261]

Основываясь на некоторых теоретических соображениях (см. далее гл. XVII), а также на результатах опытов, Рейнольдс установил общие условия, при которых возможны существование ламинарного и турбулентного режима движения жидкости и переход от одного режима к другому. Оказалось, что состояние (режим) потока жидкости в трубе зависит от величины безразмерного числа, которое учитывает основные факторы, определяющие это движение среднюю скорость v, диаметр трубы d, плотность жидкости р и ее абсолютную вязкость ц. Это число (позже ему было присвоено название числа Рейнольдса) имеет вид [c.149]

При Re,,,, = 5 -7 движение пленки ла.минарное, прн Re,,., > > 400 — турбулентное, а при промежуточных значениях—волновое. П. Л. Канина установил влияние сил поверхностного натяжения на ламинарное течение иленки, п))и котором случайные воз.мущения пр водили к волновому ее движению, Средняя толщина пленки оказалась меньше, что привело к увеличению коэффициента а на 21 % по сравнению с рассчитанным по формуле Нуссельта. Для вертикальных труб при лами 1арно-волновом течении а определяют по формуле (17.54), но при С 1,15. На горизонтальных трубах волновое и турбулент1юе течения пленки не образуются из-за . алой дл1 ИЬ пути, и расчет ведут по формуле (17.54). [c.212]

Скорость прецессии гиростабилизатора, обладающего верхней маятниковостью (Уц. т > 0) и имеющего разгрузочное устройство с пропорциональной характеристикой, как и в случае гироскопа в кардановом подвесе, с течением времени возрастает. В установившемся режиме движения средняя скорость прецессии оси z ротора гиро- [c.332]

Для установившегося плаВ Но изменяющегося движения среднее значение коэффициента неравномерности а принимается равным 1,05—1,1. Под плавно изменяющимся понимают установивцтееся движение жидкости, близкое к параллельно-струйному. Если скорости движения отдельных частиц жидкости в пределах живого сечения принять одинаковыми и равными средней скорости, то коэффициент неравномерности распределения скоростей по живому сечению равен 1. [c.31]

Приведенный вывод принадлежит Нуссельту и относится к чисто ламинарному режиму течения пленки. П. Л. Капица показал, что при установившемся волновом движении средняя толщина пленки конденсата меньше, чем при строго ламинарном. Д. А. Лабунцов предложил поправку к (2.330) на волновое течение в виде функции от числа Ревнсьдса 33 , [c.206]

Таким образом, и в случае турбулентного движения средняя скорость течения частиц жидкости иостепеипо убывает по мере удаления от оси капилляра и ириблпн е-ния к его стенкам. Но мы видели, что в действительности движение каждой частицы жидкости происходит не параллельно оси капилляра, а является запутанным, так как каждая частица жидкости то удаляется от оси капилляра, то ириблияшется к иен. [c.48]

Траектория движения средней точки шатуна —окружность, остальных точек — эллипсы. Это свойство двухползунного механизма используется в эллипсографе — приборе для вычерчивания эллипсов. [c.500]

Другой вид гидродинамических усилий, связанный с неравномерностью поля скоростей воды в диске гребного винта, составляют силы и моменты, изменяющиеся во времени по закону, близкому к гармоническому, с частотой, равной или кратной произведению скорости вращения гребного винта на число его лопастей. Появление такого рода усилий объясняется тем, что при работе винта в неравномерном поле скоростей, подобном возникающему у кормовых обводов судна при его движении, средняя скорость набегающего потока (а следовательно, и среднее значение упора для каждой лрпасти) существенно зависит от угла поворота гребного винта. Общая цикличность изменения равна (без учета разношаговости) цикличности собственного вращения гребного винта, умноженной на число лопастей. [c.226]

Испытания выполнялись на специальных лабораторных установках, основной частью которых являлась рабочая модель элемента вибрационного винтового конвейера с механическим возбуждением колебаний. Путем изменений числа оборотов приводного электрического двигателя и изменений массы и положения неуравновешенных частей оказалось возможным подбирать частоту вибрационного движения вплоть до максимального значения 3000 Цмин, далее амплитуду вибрационного движения (средние значения О—1 мм, в некоторых случаях до 3 мм) и, наконец, величину отношения трансляционных и крутильных колебаний. Вибрационная установка была помещена в экспериментальном пространстве сушилки, через которую воздух протекал с максимальной скоростью 9 м1сек при максимальной температуре 90° С. Интенсивность испарения определялась по разности веса слоя гранулированного материала или путем взвешивания последовательно отбираемых образцов. [c.167]

Рассмотрим причины высокой теплопроводности металлов. Ионы в узлах кристаллической решетки совершают колебательные движения. Средняя амплитуда этих колебаний определяет TeMneipa-rypy металла. Чем выше температура, тем больше средняя амплитуда колебаний. В неметаллах в передаче тепловой энергии от одного объема к другому принимают участие только ионы. В металлах, кроме ионов, в процессе передачи тепла участвует также легкоподвижный электронный газ. Поэтому скорость передачи тепла в металлах значительно выше, чем в неме- таллах. [c.12]

Диффузия. Изучение подвижности атомов методом ЯМР основано на том, что движение отдельных ядер усредняет локальные внутренние поля, оужая спектр ЯМР и изменяя его форму. При достаточно низких температурах позиции, занимаемые резонирующим ядром в структуре металла или сплава, отвечают минимуму потенциальной энергии. Повышение температуры, приложенной к образцу, вызывает рост собственной энергии ядра до величины, сравнимой с потенциальным барьером, переход через который обеспечивает диффузионное движение. Средняя частота диффузионных перескоков между двумя соседними позициями V пропорциональна числу ядер, способных преодолеть потенциальный барьер и , определяющий энергию активации процесса диффузии V = [c.179]

Теоретическая механика (1990) -- [ c.202 ]

Теоретическая механика Том 1 (1960) -- [ c.356 ]

Курс теоретической механики Том 2 Часть 1 (1951) -- [ c.181 ]

Теоретическая механика (1999) -- [ c.241 ]

Аналитическая динамика (1999) -- [ c.203 ]

Элементы динамики космического полета (1965) -- [ c.81 ]

Справочное руководство по небесной механике и астродинамике Изд.2 (1976) -- [ c.221 , c.224 ]

Инженерный справочник по космической технике Издание 2 (1977) -- [ c.6 ]

Космическая техника (1964) -- [ c.72 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...